11487

Исследование трехфазной цепи при соединении токоприемников звездой

Лабораторная работа

Физика

Лабораторная работа №3 Исследование трехфазной цепи при соединении токоприемников звездой Цель работы: исследование распределения токов и направлений трехфазной трехпроводной и четырехпроводной цепи при соединении звездой фаз симметричного и несимметричного прие...

Русский

2013-04-08

41.4 KB

15 чел.

Лабораторная работа №3

Исследование трехфазной цепи при соединении токоприемников звездой

Цель работы: исследование распределения токов и направлений трехфазной трехпроводной и четырехпроводной цепи при соединении звездой фаз симметричного и несимметричного приемника.

План работы.

1. Исследование работы четырехпроводной и трехпроводной симметричной и несимметричной цепи.

2. Построение векторных диаграмм.

Расчет параметров заданной цепи.

Нагрузка по фазам

B

B

B

A

A

A

Расчет

A

B

C

q,

Ом-1

bl,,

Ом-1

Ом-1

R

L

C

118

120

125

0,7

1,25

0,8

0,006

0,01

0,0064

  1.  Пологая резисторы, катушки индуктивности конденсаторы идеализированными элементами электрической цепи, рассчитать по данным таблицы1 проводимости:

Активную

;

Индуктивную

;

Емкостную

;

  1.  Убедиться в том, что отношение линейных и фазных напряжений составляют:

 

Только при симметричной нагрузке в трехпроводной цепи и при произвольной нагрузке – в четырехпроводной, например:

=...,или  =..., или  .

  1.  Определить для каждой фазы углы  по рассчитанным проводимостям:

Например, для фазы с элементами R и С

для фазы с элементами R и L

для фазы с резистором R

;

для фазы с емкостью С

;

для фазы с индуктивностью L

;

Таблица 2

Вид трехфазной цепи

Нагрузка по фазам

B

B

B

B

B

B

B

B

B

B

расчет

A

B

C

град

град

град

Симметричная нагрузка

4-пров.

RL

RL

RL

203

204

205

118

119

120

1.58

1.58

1.58

0

60

60

60

3-пров.

RL

RL

RL

202

202

205

119

119

119

1.58

1.58

1.58

-

60

60

60

Обрыв фазы при симметричной нагрузке

4-пров.

x

RL

RL

120

208

120

0

120

120

0

1.58

1.58

1.6

60

60

60

3-пров.

x

RL

RL

105

204

105

0

105

105

0

1.38

1.38

-

60

60

60

Неcимметричная нагрузка

4-пров.

RL

RL

R

202

207

206

118

118

120

1.58

1.585

0.7

1.2

60

60

60

3-пров.

RL

RL

R

202

206

205

129

80

155

1.58

1.1

0.9

-

60

60

60

Обрыв фазы при несимметричной нагрузке

4-пров.

x

RL

R

119

208

120

0

119

120

0

1.58

0.7

1.9

60

60

60

3-пров.

X

RL

R

75

205

150

0

75

150

0

1

0.9

-

60

60

60

   

        

 


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

32750. Релятивистский закон преобразования скорости. Релятивистский импульс 34 KB
  Релятивистский закон преобразования скорости. Пусть например в системе отсчета K вдоль оси x движется частица со скоростью Составляющие скорости частицы ux и uz равны нулю. Скорость этой частицы в системе K будет равна С помощью операции дифференцирования из формул преобразований Лоренца можно найти: Эти соотношения выражают релятивистский закон сложения скоростей для случая когда частица движется параллельно относительной скорости систем отсчета K и K'. Если в системе K' вдоль оси x' распространяется со скоростью u'x = c световой...
32751. Релятивистское уравнение динамики. Релятивистское выражение для кинетической и полной энергии. Взаимосвязь массы и энергии 43.5 KB
  Релятивистское выражение для кинетической и полной энергии. Взаимосвязь массы и энергии. Закон взаимосвязи массы и энергии. Для получения релятивистского выражения для кинетической энергии используем её связь с работой силы а силу подставим из релятивистской формы основного закона динамики материальной точки...
32752. Уравнение свободных колебаний без трения: пружинный маятник. Его решения. Вектор-амплитуда 51 KB
  Уравнение свободных колебаний без трения: пружинный маятник. Это уравнение называют уравнением свободных колебаний пружинного маятника. Оно правильно описывает рассматриваемые колебания лишь тогда когда выполнены следующие предположения: 1силы трения действующие на тело пренебрежимо малы и поэтому их можно не учитывать; 2 деформации пружины в процессе колебаний тела невелики так что можно их считать упругими и в соответствии с этим пользоваться законом Гука. Эта формула показывает что частота свободных колебаний не зависит от начальных...
32753. Физические и математические маятники 57 KB
  9 Как видим период колебаний математического маятника зависит от его длины и ускорения силы тяжести и не зависит от амплитуды колебаний. В отличие от математического маятника массу такого тела нельзя считать точечной. Будем считать что вес физического маятника приложен к его центру тяжести в точке С. С учетом всех величин входящих в исходное дифференциальное уравнение колебаний физического маятника имеет вид: 7.
32754. Гармонический осциллятор. Энергия гармонического осциллятора. Сложение одинаково направленных и взаимно перпендикулярных колебаний 54 KB
  Свободные колебания такой системы представляют собой периодическое движение около положения равновесия гармонические колебания. Если трение не слишком велико то система совершает почти периодическое движение синусоидальные колебания с постоянной частотой и экспоненциально убывающей амплитудой. Если осциллятор предоставлен сам себе то говорят что он совершает свободные колебания. Если же присутствует внешняя сила зависящая от времени то говорят что осциллятор испытывает вынужденные колебания.
32755. Уравнение затухающих колебаний и его решение. Коэффициент затухания. Логарифмический декремент затухания. Добротность 92.5 KB
  Уравнение затухающих колебаний и его решение. Закон затухания колебаний определяется свойствами колебательных систем. Дифференциальное уравнение свободных затухающих колебаний линейной системы где s колеблющаяся величина описывающая тот или иной физический процесс δ = const коэффициент затухания ω0 циклическая частота свободных незатухающих колебаний той же колебательной системы т.1 в случае малых затуханий где Период затухающих колебаний с учетом формулы 7.
32756. Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Векторная диаграмма. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний 60 KB
  Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Перейдем теперь к pассмотpению колебаний в системе на которую действует переменная во времени внешняя сила Ft. Такие колебания называют вынужденными в отличие от свободных колебаний pассмотpенных ранее.
32757. Резонанс. Резонансные кривые для амплитуды и фазы вынужденных колебаний 54.5 KB
  Явление возрастания амплитуды колебаний при приближении частоты вынуждающей силы w к собственной частоте колебательной системы w0 называется резонансом. При наличии трения резонансная частота несколько меньше собственной частоты колебательной системы. Другие механические системы могут использовать запас потенциальной энергии в различных формах.2 Явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты вынуждающей силы частоты вынуждающего переменного напряжения к частоте равной или близкой собственной частоте...
32758. Гидродинамика. Линии тока. Уравнение Бернулли 61 KB
  Гидродинамика раздел физики сплошных сред изучающий движение идеальных и реальных жидкости и газа. Если движение жидкости не содержит резких градиентов скорости то касательными напряжениями и вызываемым ими трением можно пренебречь и при описании течения. Если вдобавок малы градиенты температуры то можно пренебречь и теплопроводностью что и составляет приближение идеальной жидкости. В идеальной жидкости таким образом рассматриваются только нормальные напряжения которые описываются давлением.