11934

Исследование магнитных свойств ферромагнитных материалов

Лабораторная работа

Физика

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 3 Исследование магнитных свойств ферромагнитных материалов ПРОГРАММА РАБОТЫ 1. Изучить основные магнитные характеристики ферромагнитных материалов. 2. Снять динамическую кривую намагничивания ферромагнетика по методу вольтметра и ампе

Русский

2013-04-14

291.5 KB

106 чел.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 3

Исследование магнитных свойств ферромагнитных материалов

ПРОГРАММА РАБОТЫ

1. Изучить основные магнитные характеристики ферромагнитных материалов.

2. Снять динамическую кривую намагничивания ферромагнетика по методу вольтметра и амперметра.

3. Получить семейство кривых гистерезисного цикла с помощью электронного осциллографа.

4. Определить величину потерь в ферромагнитном материале при его циклическом перемагничивании.

5. Оформить отчет.

Основные теоретические положения

Характерной особенностью ферромагнитных материалов или ферромагнетиков является значительно большая, чем у неферромагнитных материалов, величина магнитной индукции В при одном и том же значении величины напряженности магнитного поля Н. Внесение ферромагнетика в магнитное поле приводит к упорядочению расположения его атомов, в результате чего появляется дополнительный поток магнитной индукции, обусловленный элементарными токами, существующими внутри атомов.

Величина магнитной индукции В характеризует результирующее магнитное поле в ферромагнитном материале, создаваемое  внешними и внутренними возбудителями. Магнитная индукция В зависит от величины напряженности магнитного поля Н, определяемой намагничивающим током I и конфигурацией обтекаемого им проводника, и задается обычно в виде кривой В = f (H).Эта зависимость не имеет точного аналитического выражения и обычно находится экспериментальным путем. В общем случае магнитная индукция В не является однозначной функцией напряженности магнитного поля Н, а зависит и от магнитного состояния, в котором пребывал ферромагнетик до воздействия на него внешнего магнитного поля.

Для исключения влияния начального магнитного состояния ферромагнетика на результаты исследования следует материал подвергнуть воздействию переменного по направлению внешнего магнитного поля, постепенно уменьшая величину намагничивающего тока до нуля с таким расчетом, чтобы в конце процесса Н = 0 и В = 0.

В основу расчета магнитных цепей приборов, машин и аппаратов кладется кривая первоначального намагничивания В = f (Н) (рис.1). Для построения кривой В = f (Н), размагниченный образец из ферромагнитного материала помещают в монотонно и медленно нарастающее магнитное поле, отмечая значения Н и В, отвечающие одному и тому же моменту времени.

Р и с у н о к  1 − Кривая первоначального намагничивания ферромагнитного

материала

Имея кривую первоначального намагничивания, можно установить и построить зависимость величины абсолютной магнитной проницаемости а ферромагнетика от напряженности магнитного поля Н, т. е. кривую а = f(H).  Необходимо учитывать, что

                                                   .                                                            (1)

Величина абсолютной магнитной проницаемости а является важнейшей характеристикой ферромагнитных материалов и показывает способность материала намагничиваться в том или ином магнитном поле (рис. 2.).

Р и с у н о к  2 − Зависимость магнитной проницаемости ферромагнетика

от напряженности магнитного поля

Как видно из кривой а = f(Н), абсолютная магнитная проницаемость ферромагнетиков изменяется в весьма широких пределах от 0    (при Н = 0 и Н = ) до амакс (при Н = Н'). Это затрудняет использование величины а для практических расчетов магнитных цепей.

Наибольшее значение абсолютной магнитной проницаемости амакс можно определить непосредственно по кривой первоначального намагничивания. Для этого из начала координат 0 проводят касательную к кривой В = f (Н) и находят координаты Н', В' точки касания А (рис.1). Отношение В' к Н' определяет собой наибольшее значение абсолютной магнитной проницаемости амакс

                                                      амакс.                                                (2)

Для ферромагнитных материалов,  подвергающихся воздействию переменного по величине и направлению магнитного поля, основной характеристикой является петля гистерезисного цикла, изображающая зависимость величины магнитной индукции В от напряженности магнитного поля Н, т. е. В =f(H).

Следует отметить, что в начале процесса перемагничивания форма петли гистерезисного цикла все время несколько изменяется и только после 10 − 12 циклов перемагничивания устанавливается ее окончательный вид.

Для каждого наибольшего значения напряженности магнитного поля получается своя петля гистерезисного цикла. Совокупность этих кривых, образует семейство симметричных петель с вершинами лежащими на основной кривой намагничивания, причем каждая петля с меньшим значением наибольшей напряженности магнитного поля лежит внутри петли с большим значением Нмакс (рис. 3).

Р и с у н о к  3 − Изменение магнитной индукции в зависимости от величины

напряженности магнитного поля при постепенном уменьшении Нмакс

При увеличении значения Нмакс увеличивается площадь петли гистерезисного цикла, которая характеризует потери энергии за один цикл перемагничивания ферромагнитного материала.

При некотором значении Нмакс получается гистерезисная петля с наибольшей площадью, которая называется предельной (рис. 4) и является важной характеристикой ферромагнетика. Дальнейшее увеличение Нмакс не вызывает изменения формы и величины площади петли гистерезисного цикла, а приводит лишь к удлинению участков АF и A'F'.

Р и с у н о к  4 − Предельная петля гистерезисного цикла

Наибольшее значение магнитной индукции Bнас, отвечающее значению Нмакс, после которого ферромагнетик не реагирует на дальнейшее возрастание  возбуждающего поля, является одной из основных магнитных характеристик материала и называется магнитной индукцией насыщения.

Важные характеристики ферромагнетиков определяются точками пересечения D, D' и С, С'  предельной петли гистерезисного цикла с осями координат, которые определяют собой соответственно величину остаточной магнитной индукции Вг а также задерживающую или коэрцитивную силу Нс.

В зависимости от величины Нс, характеризующей способность материала сохранять остаточный магнетизм, принято существующие ферромагнетики относить к магнитно-мягким  (с Нс < 8·102 А/м), из которых изготовляются сердечники электромагнитов, и магнитно-твердым (с Нс > 40·102 А/м), применяемых для изготовления постоянных магнитов.

Зная величину задерживающей силы Нс, можно ориентировочно определить то значение напряженности магнитного поля Н', при котором абсолютная магнитная проницаемость принимает наибольшее значение макс из соотношения

                                       Н' = (1,2 − 1,4)·Нс                                              (3)

На рис.5 приведены петли гистерезисного цикла для различных ферромагнитных материалов.

Р и с у н о к  5 − Петли гистерезисных циклов ферромагнетиков

При работе ферромагнетиков в быстро изменяющемся магнитном поле петля гистерезисного цикла получается несколько шире, чем при медленном изменении магнитного поля, и носит название динамической петли. Площадь динамической петли характеризует собой полные потери в ферромагнетике за один цикл перемагничивания: потери на гистерезис, вихревые токи, а в некоторых случаях и на последействие вследствие магнитной вязкости материала.

Форма динамической петли зависит от качества испытуемого материала, толщины его листов, максимального значения величины магнитной индукции, а также от частоты изменения намагничивающего тока.

При небольшом значении магнитной индукции динамическая петля эллипсовидная, при средней магнитной индукции − похожа на обычную петлю гистерезисного цикла, а дальнейшее увеличение магнитной индукции вызывает постепенный переход ее в эллипсовидную форму.

По площади Sп динамической петли, измеренной планиметром, можно определить удельные потери энергии в ферромагнетике на гистерезис и вихревые токи по формуле

                       ,                                             (4)

где Рг.в удельные потери в ферромагнетике, Вт/кг;

Sп  − площадь динамической петли, см2;

мн и мв − соответственно масштабы по осям Н и В, А/м см и Вб/м2·см;

f  частота переменного тока, Гц;

− вес единицы объема ферромагнетика, г/см3.

Важной магнитной характеристикой ферромагнетиков в быстроменяющемся магнитном поле является его абсолютная амплитудная или динамическая проницаемость а~ определяемая как:

                                                          ,                                                  (5)

где Вмакс и Нмакс − соответственно максимальные магнитная индукция и напряженность магнитного поля.

Определяются по динамической кривой намагничивания, являющейся геометрическим местом вершин динамических петель. При небольшой частоте f намагничивающего тока и тонких листах ферромагнитного материала динамическая кривая намагничивания практически совпадает с кривой первоначального намагничивания, получаемой при медленно нарастающем значении напряженности магнитного поля, так что а~ = а.

При исследовании магнитных свойств ферромагнетиков в переменном магнитном поле образцу придается форма замкнутого кольца, собранного из отдельных, изолированных листов испытуемого материала, на котором размещаются две обмотки I и II с числом витков соответственно w1  и w2, выполненных изолированным проводом (рис. 6.).

Р и с у н о к  6 − Образец из ферромагнетика для испытания в переменном магнитном поле

 

Наличие двух независимых обмоток позволяет измерять ток I в намагничивающей обмотке I и величину индуктированной ЭДС Е в измерительной обмотке II, что дает возможность путем соответствующих расчетов найти отвечающие им наибольшие значения напряженности магнитного  поля Нмакс и величины магнитной индукции Вмакс.

Действительно, применив закон полного тока

                                                                                                      (7)

вдоль средней магнитной линии образца из ферромагнетика (рис. 6.), имеем

                                                      HD = Iw1,                                                     (8)

откуда напряженность магнитного поля

                         ,                                                        (9)

а ее наибольшее значение Нмакс , А/м будет

                                                                                                 (10)

где D диаметр средней магнитной линии образца, м.

Величина ЭДС Е, наводимая в измерительной обмотке II, будет

                                                   Е = 4,44ВмаксSw2 ,                                         (11)

а наибольшее значение магнитной индукции Вмакс, Вб/м2 находится из соотношения

                                                                                              (12)

где S − площадь поперечного сечения образца ферромагнитного материала, м2;

w2 -число витков измерительной обмотки II.

Подводя к намагничивающей обмотке I различное по величине напряжение, вызывающее появление соответствующего намагничивающего тока I, который возбуждает в ферромагнитном материале магнитное поле можно по соотношениям (10) и (12) и измеренным величинам I и Е найти соответственно значения Нмакс и Вмакс, а также по формуле (5) динамическую проницаемость а~, что позволяет установить экспериментальные зависимости В = f (Н) и а~ = f(H) для исследуемого ферромагнитного материала.

Описанный метод вольтметра и амперметра для снятия кривой магнитной индукции и магнитной проницаемости в магнитном поле тока промышленной частоты является наиболее простым, но и наименее точным (погрешность порядка 10 − 15%) и все же он часто применяется при исследовании образцов из магнитно-мягких материалов.

Магнитные свойства ферромагнетиков можно изучать с помощью электронного осциллографа, который кроме более высокой точности измерения (погрешность порядка 5 – 7 %) позволяет наблюдать влияние различных факторов (деформация, температура и др.) на магнитные характеристики испытуемого материала.

При этом методе на вход Х горизонтальной развертки электронного осциллографа подается потеря напряжения u, обусловленная мгновенным значением намагничивающего тока i, протекающего по обмотке I и по образцовому сопротивлению r0 схемы рис. 7, равная

                                                           u=ir0 ,                                                        (13)

которая прямо пропорциональна напряженности магнитного поля

                                                                                                       (14)

Измерив на экране электронного осциллографа абсциссу еx, см вершины динамической петли и зная чувствительность Sx, см/В входа горизонтальной развертки X, можно найти наибольшее значение напряженности магнитного поля Нмакс, А/м

                                                                                              (15)

где

                                                                                                         (16)

постоянный коэффициент данной экспериментальной установки.

Р и с у н о к  7 − Схема установки для снятия кривой магнитной индукции в зависимости от величины напряженности магнитного поля:

1 − испытуемый ферромагнитный образец;

2 − интегратор;

3 − электронный осциллограф

Мгновенная ЭДС, наведенная в измерительной обмотке II, равна

                                                                                           (17)

где w2  число витков измерительной обмотки II;

S − сечение образца из ферромагнетика, м2.

Из соотношения (17) следует, что мгновенное значение магнитной индукции будет

                                                ,                                                       (18)

Следовательно, для того чтобы подать к входу Y вертикальной развертки электронного осциллографа напряжение, прямо пропорциональное величине магнитной индукции в исследуемом образце, необходимо измерительную обмотку II подключить к нему через специальное устройство − интегратор, который обеспечивает автоматическое выполнение соотношения (18).

На рис. 8. приведена схема интегрирующего устройства типа rС, которая входными зажимами II присоединяется к измерительной обмотке, а выходными Y- к выходу вертикальной  развертки электронного осциллографа.

  

Р и с у н о к  8 − Схема интегрирующего устройства

Применяя для цепи интегратора второй закон  Кирхгофа, имеем

                                                                                                (19)

где е − мгновенное значение ЭДС с. измерительной обмотки II;

иr и иc  − мгновенные значения напряжения на концах соответственно сопротивления r и конденсатора С.

Параметры схемы выбираются такими, чтобы иr во много раз превышало иc, что позволяет находить мгновенный ток

                                                                ,                                                           (20)

Тогда мгновенное значение напряжения иc на конденсаторе С будет

                                                                                                  (21)

oткуда

                                                                                                             (22)

Подставляя найденное значение в уравнение (18), имеем

                                                                                                               (23)

Измерив на экране электронного осциллографа ординату ey, см вершины динамической петли и, зная чувствительность Sy, см/В входа Y вертикальной развертки, можно найти наибольшее абсолютное значение магнитной индукции Вмакс, Вб/м2 испытуемого образца как

                                           ,                                          (24)

где

                                                                                                       (25)

постоянный коэффициент данной экспериментальной установки.

Одновременная подача напряжении и и uc соответственно к входам горизонтальной и вертикальной разверток электронного осциллографа позволяет наблюдать на его экране кривые В = f(H), форма которых для определенного ферромагнетика зависит от величины намагничивающего тока I, протекающего в намагничивающей обмотке I.

Определение динамической кривой намагничивания с помощью электронного осциллографа сводится к измерению абсцисс и ординат вершин симметричных динамических петель и подсчету величин магнитной индукции и напряженности магнитного поля соответственно по формулам (15) и (24).

ОПИСАНИЕ СХЕМЫ УСТАНОВКИ

Образец исследуемого ферромагнитного материала выполнен в виде замкнутого кольца с двумя обмотками I и II, из которых первая питается от сети переменного тока а − b через регулировочный автотрансформатор типа ЛАТР, допускающий широкое и плавное регулирование величины подводимого к ней напряжения, что дает возможность изменять намагничивающий ток I, измеряемый амперметром pА (рис.9).

Р и с у н о к  9 − Схема исследования магнитных свойств ферромагнитных материалов

Наличие в данной цепи образцового сопротивления r0 позволяет подводить к входу Х горизонтальной развертки электронного осциллографа напряжение u, которое прямо пропорционально мгновенному значению намагничивающего тока i.

Частотомер Нz ферродинамической системы служит для измерения частоты f переменного тока. ЭДС Е, наводимая в измерительной обмотке II, контролируется вольтметром pV, который должен обладать высоким сопротивлением во избежание измерения величины Е с заметной погрешностью.

Сопротивление r и конденсатор С образуют интегрирующее устройство, через которое измерительная обмотка II присоединяется к входу Y вертикальной развертки электронного осциллографа.

Однолучевой электронный осциллограф со съемной масштабной сеткой, расположенной у поверхности экрана электронно-лучевой трубки, позволяет наблюдать на экране кривые, характеризующие магнитные свойства испытуемого материала, а также определять в масштабе координаты отдельных их точек.

Включается электронный осциллограф штепсельной вилкой в розетку цепи переменного тока с последующим поворотом ручки выключателя, находящегося на его панели. Появление светящегося пятна на экране свидетельствует о готовности электронного осциллографа к работе.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

1. Ознакомиться с приборами, аппаратами и прочим оборудованием экспериментальной установки и записать в протокол испытания их технические характеристики.

2. Присоединить к сети переменного тока регулировочный автотрансформатор ЛАТР, к которому подключить через амперметр рА и образцовое сопротивление r0 намагничивающую обмотку I ферромагнитного образца, подвести провода к входу Х горизонтальной развертки электронного осциллографа, а затем подключить частотомер Нz.

Измерительную обмотку II присоединить через сопротивление r интегратора к входу Y вертикальной развертки электронного осциллографа, после чего подключить конденсатор С и вольтметр pV.

3. После проверки схемы руководителем, поставить ручку регулировочного автотрансформатора ЛАТР в нулевое положение, ручки электронного осциллографа в рабочее положение, вставить штепсельную вилку шланга питания электронного осциллографа в штепсельную розетку переменного тока, а затем включить двухполюсный рубильник Р и повернуть выключатель осциллографа в рабочее положение.

4. После прогрева осциллографа постепенным поворотом ручки регулировочного автотрансформатора увеличивать напряжение, подводимое к обмотке намагничивания ферромагнитного образца, до тех пор, пока ток I в ней не обеспечит появление на экране предельной кривой гистерезисного цикла. Измерить координаты ее вершин с помощью масштабной сетки.

5. Для снятия динамической кривой намагничивания необходимо измерять координаты вершин симметричных петель гистерезиса различной формы, получающихся в результате постепенного уменьшения величины намагничивания тока I.

Результаты измерений по пунктам 4 и 5 свести в табл. 1.

Т а б л и ц а  1 − Результаты экспериментальных исследований ферромагнитного образца

№ опыта

Частота

f, Гц

Намагничивающий ток

I, А

ЭДС

Е, В

Положительные

координаты

Отрицательные

координаты

ex,, см

ey,, см

-ex,, см

-ey,, см

1.

2.

3.

4.

5.

6.

6. Снять масштабную сетку с экрана электронного осциллографа и повторить все опыты пунктов 4 и 5 при прежних значениях намагничивающею тока I.

Для каждого опыта приложить к экрану кусок кальки и остро очиненным карандашом скопировать петлю гистерезисного цикла.

ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВ ОПЫТА

1. Пользуясь результатами наблюдений и соотношениями (10) и (12), вычислить для каждого проведенного опыта наибольшее значение напряженности магнитного поля Hмакс и магнитной индукции Bмакс и построить динамическую кривую намагничивания B = f(H), снятую по методу вольтметра и амперметра, а также зависимость динамической магнитной проницаемости а от напряженности магнитного поля, т. е. а = f(H).

Результаты расчетов свести в табл. 2.

Т а б л и ц а  2 − Результаты расчетов, ,

№ опыта

I, А

Е, В

а,

1.

2.

3.

4.

5.

6.

2. Рассчитать для всех опытов те же величины по формулам (15) и (24) и результаты расчетов свести в табл. 3.

По результатам расчетов построить кривую В = f(Н) в том же масштабе, что и аналогичную кривую, построенную по методy вольтметра и амперметра и сравнить их между собой.

Т а б л и ц а  3 − Сводная таблица расчетов

№ опыта

ex,, см

ey,, см

-ex,, см

-ey,, см

1.

2.

3.

4.

5.

6.

3. С помощью планиметра определить площади Si oграниченные петлями гистерезисного цикла, но формуле (4) найти отвечающие им величины удельных noтepь энергии в испытуемом ферромагнитном материале, и результаты расчетов представить табл. 4.

Т а б л и ц а  4 − Результаты расчетов удельных потерь энергии Рг.

опыта

Si , см2

Рг,

1.

2.

3.

4.

5.

6.

Примечание. Петли гистерезисного цикла, вычерченные на кальке, прилагаются к отчету по данной pa6oтe.

4. Пользуясь результатами расчетов пунктов 2 и 3 построить кривую  Рг.в f(Вмакс).

ВОПРОСЫ ДЛЯ САМОПРОВЕРКИ

1. Как классифицируются материалы по магнитным свойствам?

2. Какими параметрами характеризуются магнитные материалы?

3. На какие участки принято разделять кривую первоначального намагничивания?

4. Как практически определить величину магнитной проницаемости ферромагнетика?

5. Какие ферромагнитные материалы относятся к магнитно-мягким и магнитно-твердым?  Где они применяются?

6. Какую форму имеет динамическая петля и что определяет ее площадь?

7. Какие существуют методы получения динамической кривой намагничивания?

8. Какие потери возникают в магнитных материалах?

РЕКОМЕНДУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Богородицкий Н. П., Пасынков В. В., Тареев Б. М. Электротехнические материалы. − Л.: Энергоатомиздат,  1985. – 304 с.

2. Конструкционные и электротехнические материалы /В. Н. Бородулин и др.; под ред.В.А.Филикова. – М.: Высш.шк., 1990. − 296 с.

3. Иванов А.А. Лабораторные работы по основам электротехники и электрическим измерениям. ГИТЛ УССР, Киев. − 1961. − 420 с.


ПРИЛОЖЕНИЕ

При исследовании магнитных свойств ферромагнетиков в переменном магнитном поле образцу придается форма замкнутого кольца, собранного из отдельных изолированных листов испытуемого материала, на котором размещаются две обмотки I и II с числом витков соответственно wх и w2, выполненных изолированном проводом (Рис.1).

Р и с у н о к  1 − Образец из ферромагнетика для испытания в переменном магнитном поле

Наличие двух независимых обмоток позволяет измерять ток I в намагничивающей обмотке I и величину индуктированной ЭДС Е в измерительной обмотке II, что дает возможность путем соответствующих расчетов найти отвечающие им наибольшие значения напряженности магнитного поля Нмакс и величины магнитной индукции   Вмакс.

Данные образцов, необходимые для расчетов   приведены в табл.1.

        Т а б л и ц а  1

Данные

w1, витков

w2, витков

D, см

Примечание

Образец 1

720

330

7,6

Образец 2

160

156

8

PAGE   \* MERGEFORMAT 1


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

83497. Європейський суд з прав людини: загальна характеристика діяльності 36.28 KB
  Європейський суд з прав людини утворений і діє на підставі Європейської конвенції про захист прав людини та основних свобод [ 1950 р. Для розгляду справ Суд засідає у складі одного судді комітетами І у складі трьох суддів палатами у складі семи суддів і Великою палатою у складі сімнадцяти суддів. Право на звернення до Європейськими суду зі скаргою про порушення прав людини передбачених Конвенцією 1950 р.
83498. Порядок виконання в Україні рішень Європейського судуд з прав людини 34.98 KB
  Порядок виконання в Україні рішень Європейського суду з прав людини визначається Законом України від 23 лютого 2006 р. Про виконання рішень та застосування практики Європейського суду з прав людини. 7 цього Закону протягом трьох днів з моменту набуття рішенням Суду статусу остаточного Орган представництва України у Європейському суді з прав людини: надсилає стислий виклад рішення стягувачеві Уповноваженої Верховної Ради України з прав людини всім державним органам посадовим особам та іншим субєктам прямо причетним до справи за якою...
83499. Поняття та джерела міжнародних договорів 32.22 KB
  Право міжнародних договорів це система правових норм що регламентують порядок укладання дії та припинення міжнародних договорів. Основу джерел галузі складають: Віденська конвенція про право міжнародних договорів 1969 р. яка розглядає різноманітні питання права міжнародних договорів і є основним джерелом галузі.
83500. Поняття та види міжнародних договорів 35.05 KB
  В залежності від кількості учасників міжнародні договори поділяються на двосторонні та багатосторонні. За ступенем відкритості договори можуть бути відкритими та закритими. Закритими є договори участь в яких залежить від згоди їх учасників. За обєктом міжнародні договори можуть поділятися на політичні економічні науковотехнічні і т.
83501. Стадії укладання міжнародного договору 39.55 KB
  Можна виділити наступні стадії укладання міжнародного договору: прийняття тексту встановлення автентичності тексту вираження згоди на обовязковість. Для участі у будьякій з стадій укладення договору представник держави повинен мати повноваження. Повноваження оформлюються документом що видається компетентним органом держави і за допомогою якого одна чи кілька осіб призначаються представляти цю державу з метою ведення переговорів прийняття тексту договору або встановлення його автентичності вираження згоди держави на обовязковість ДЛЯ...
83502. Застереження до міжнародного договору 36.01 KB
  Застереження це одностороння заява в будьякому формулюванні і під будьякою назвою зроблена державою при підписанні ратифікації прийнятті чи затвердженні договору або приєднанні до нього за допомогою якої вона бажає виключити або змінити юридичну дію певних положень договору в їхньому застосуванні до цієї держави ст. Застереження не повинно суперечити цілям і принципам договору змінювати його головний зміст. Воно не може бути зроблене якщо такого роду застереження заборонені договором або якщо договір допускає лише певний вид...
83503. Депозитарій міжнародного договору. Реєстрація договорів 33.67 KB
  Депозитарій зберігач оригіналу багатостороннього договору і всіх документів що до нього відносяться. Депозитарієм договору може бути одна або кілька держав міжнародна організація або головна посадова особа організації. функції депозитарію серед іншого полягають у: зберіганні автентичного тексту договору і переданих депозитарієві повноважень; підготовці засвідчених копій з автентичного тексту; одержанні підписів під договором та одержанні і зберіганні документів оповіщень і повідомлень які його стосуються; інформуванні учасників і...
83504. Форма, найменування, структура міжнародного договору 36.79 KB
  Коли автентичність тексту договору було встановлено двома або кількома мовами його текст кожною мовою має однакову силу якщо договором не передбачено або учасники не домовились що в разі розходження між цими текстами переважну силу матиме якийсь один певний текст. Міжнародний договір може мати різні найменування використання яких визначається практикою і не впливає на юридичну природу договору. Такими частинами є: найменування або титул; преамбула вказує мотиви укладення договору його цілі та принципи; основна частина статті договору...
83505. Тлумачення міжнародного договору 36.3 KB
  Під тлумаченням договору розуміють зясування сенсу та змісту його положень а також справжнього наміру сторін договору. У міжнародній практиці застосовуються два види тлумачення: офіційне та неофіційне. Тлумачення договору державами або міжнародними органами вважається офіційним тлумаченням. У офіційному тлумаченні виділяють автентичне тлумачення яке здійснюється державами що є учасницями договору і має силу положень самого міжнародного договору.