13328

Комп’ютерний вибір оптимальних однорідних термоелектричних матеріалів для термоелектрики

Лабораторная работа

Информатика, кибернетика и программирование

Звіт до лабораторної роботи № 1 Компютерний вибір оптимальних однорідних термоелектричних матеріалів для термоелектрики Мета роботи Використовуючи експериментальні дані кінетичних коефіцієнтів навчитись проводити раціональний вибір термоелектричного мат

Украинкский

2013-05-11

29.5 KB

1 чел.

Звіт

до лабораторної роботи № 1

Комп’ютерний вибір оптимальних однорідних термоелектричних матеріалів для термоелектрики

Мета роботи

Використовуючи експериментальні дані кінетичних коефіцієнтів, навчитись проводити раціональний вибір термоелектричного матеріалу для термоелементів охолодження.

Методика виконання лабораторної роботи

Для заданого температурного діапазону з бази термоелектричних матеріалів провести раціональний вибір таких комбінацій матеріалів, які б мали максимальну добротність.

Розрахувати середньоінтегральні значення кінетичних коефіцієнтів термоелектричних матеріалів: термоерс α, електропровідність σ, теплопровідність κ за загальною формулою:

, (1)

де β(Т) – функціональна залежність кінетичного коефіцієнта (α, σ, κ) від температури.

Для отриманих середньоінтегральних параметрів матеріалу обчислити добротність пари. З бази даних термоелектричних матеріалів перебрати всі можливі комбінації та визначити такі, які б мати максимальну добротність.

Порядок виконання лабораторної роботи

1. Виконати апроксимацію даних температурних залежностей характеристик матеріалів (α, σ, κ) поліномами, використовуючи відомі чисельні методи (метод найменших квадратів, інтерполяція сплайнами, багаточленами Ерміта тощо) .

2. Для заданого перепаду температур розрахувати за формулою (1) середньо інтегральне значення характеристик матеріалів n - і p - типів провідності – .

3. Обрахувати добротність термоелементів ZТЕ, що можуть бути утворені різними комбінаціями n - і p - типів матеріалів.

4. Порівнюючи ZТЕ, визначити оптимальні матеріали для віток термоелемента.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

22648. Предмет, структура і функції етики як науки 90 KB
  Поняття «етика» походить з давньогрецького «ethos», що спочатку позначало спільне місце мешкання. У епоху давньогрецької архаїки це слово набуло значення звичаю, характеру, темпераменту, образу думок. Рання грецька філософія надала поняттю «етика» термінологічний сенс, позначивши ним «природу», «натуру», «сталий характер»
22649. Електромагнітні потенціали. Рівняння для електромагнітних потенціалів, їх розв’язок у вигляді запізнювального потенціалу. Запізнювальні та випереджуючі потенціали 82.5 KB
  Рівняння для електромагнітних потенціалів їх розвязок у вигляді запізнювального потенціалу. Розвяжемо хвильові рівняння ; для потенціалів за допомогою функції Гріна. Шукаємо розв`язки у вигляді ; Рівняння для G: ; тоді ; . Домножимо рівняння на та .
22650. Випромінення електромагнітних хвиль. Електричне дипольне випромінення 156 KB
  З останньої формули випливає що найбільша енергія випромінюється в площині перпендикулярній до напрямку коливань диполя . У напрямку коливань диполя електричні хвилі не випромін. Інтенсивність випромінювання пропорційна частоті коливань диполя в четвертому степені і квадрату амплітуди коливань.
22651. Розсіяння електромагнітних хвиль. Формула Томсона 102 KB
  поле хвилі в частинці створює коливання зарядів частота яких збігається з частотою коливань ел. хвилі які поширюються в усі сторони. При наявності на шляху променя деякого тіла зявляються хвилі напрям поширення яких не збігається з напрямом поширення променя це явище називається розсіянням . Позначимо: і для падаючої хвилі і для розсіяної.
22652. Рівняння Максвела в чотиривимірній формі 144.5 KB
  Рівняння електродинаміки повинні бути однаковими в усіх інерціальних системах відліку і тому їх можна записати через 4вектори. Запишемо рівняння Максвела: ; ; ; . Скористаємося також рівнянням неперервності: ; де чотири вектор координати; 4вектор густини струму. Рівняння Максвела перетворюються на рівняння для потенціалів за умови калібровки Лоренца: .
22653. Фотони, квантування електромагнітного поля. Фотони 114.5 KB
  Якщо розглядати поля в обмеженому об`ємі то можна розкласти в ряд Фур`є накладаючи умови періодичності на біжучі плоскі хвилі з урахуванням того що дійсне : і хвильове рівняння перетвориться на рівняння для гармонічного осцилятора: Повна енергія електромагнітного поля в об`ємі : Якщо перейти від комплексних до дійсних т.; То вираз для енергії набуває вигляду Оскільки а отже то можна розкласти ці вектори на два компоненти в площині перпендикулярній: це система гармонічних осциляторів нормальні координати....
22654. Поширення світла в діелектричних середовищах. Дисперсія і поглинання 121.5 KB
  Поширення світла в діелектричних середовищах. Дисперсією світла називається залежність абсолютного показника заломлення від частоти падаючого на дану речовину світла Елм хвилі З означення швидкості світла слідує що також залежить від частоти Дисперсія світла виникає в результаті вимушених коливань заряджених частинок електронів і іонів під дією змінного поля елм хвилі. В класичній теорії дисперсії оптичний електрон розглядається як затухаючий гармонічний осцилятор: где частота власних коливань радіус вектор электрона...
22655. Когерентність хвиль. Явище інтерференції. Інтереферометри 2.34 MB
  Інтереферометри Якщо при складанні двох коливань різніця фаз коливань хаотично змінюється за час спостереження то коливання називаються некогерентними. Тоді середня енергія результуючого коливання дорівнює сумі середніх енергій початкових коливань. амплітуди початкових коливань. Якщо при складанні двох коливань різніця фаз коливань зберігається за час спостереження то коливання називаються когерентними.
22656. Явище дифракції світла. Дифракція Фраунгофера. Дифракція Френеля 1.35 MB
  Дифракція Фраунгофера. Дифракція Френеля. Дифракція світла явище огинання світлом контурів тіл і відповідно проникнення світла в область геометричної тіні. Дифракція є проявом хвильових властивостей світла.