17661

Інтерференція в тонких шарах інтерференційні дзеркала та просвітлююча оптика

Доклад

Физика

Інтерференція в тонких шарах: інтерференційні дзеркала та просвітлююча оптика. При освітленні тонкої плівки відбувається накладання хвиль від джерела S які відбилися від передньої і задньої поверхонь плівки. Якщо світло біле то інтерференції смуги будуть кольоро...

Украинкский

2013-07-05

28.84 KB

13 чел.

Інтерференція в тонких шарах: інтерференційні дзеркала та просвітлююча оптика.

При освітленні тонкої плівки відбувається накладання хвиль від  джерела S, які відбилися від передньої і задньої поверхонь плівки. Якщо світло біле то інтерференції смуги будуть кольоровими. Тому це явище отримало назву кольори тонких плівок. Воно спостерігається на поверхнях бульбашок, плівках масла або нафти і т.д. Оптична різниця ходу становить  (1) Доданок λ/2 характеризує відбивання від поверхні плівка - повітря. Формула (1) справедлива для плівок змінної товщини. В точку Р від точкового джерела можуть потрапити лише два промені. Звідси випливає, що у випадку точкового монохроматичного джерела світла кожна точка простору характеризується визначеною різницею ходу променів, що потрапили в неї. Тому стійка інтерференція повинна спостерігатися в кожній точці простору. Про відповідні смуги інтерференції говорять, що вони не локалізовані (або локалізовані всюди). Якщо джерело світла протяжне тоді в точку Р буде потрапляти два відбитих промені від кожної точки джерела. Різниця ходу для кожної пари променів буде різна. Тому ніякої стійкої інтерференції картини спостерігатися не буде. Якщо ж Р знаходиться близько від пластинки, платівка досить вузька і кут падіння майже нормальний то різниця ходу буде залежати тільки від товщини пластинки. Якщо світло монохроматичне, то на поверхні платівки з'являться інтерференційні смуги, що називаються смугами рівної товщини. Для спостереження таких смуг зручно користуватися збиральною лінзою, за допомогою якої можна отримати їхнє зображення на екрані. При спостереженні в білому світлі смуги зафарбовані, оскільки різниця фаз +π залежить від λ. Якщо поверхні плоскі то інтерференційні смуги прямолінійні. На цьому заснований метод контролю поверхонь на плоскопаралельність.

Інтерференційні дзеркала: Набіг фаз всередині плівки n2>n1,n3синфазні, коефіцієнт відбиття збільшений.

. n2=2, SiO2

Просвітлюючі покриття. n2 обираємо так, щоб n1<n2<n3 (немає додатного набігу фази на). Коефіцієнти відбивання та амплітуди рівні при умові:

n2=. – в природі таких речовин не існує. n1=1, n3=1.5, n2=1.25.

Найменші коефіцієнти заломлення у наступних речовин: NaF=1.33, Na3AlF6=1,35  


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

50570. КИНЕМАТИКА И ДИНАМИКА ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ 450 KB
  Найти работу момента сил трения от начала торможения до остановки. Найти величину изменения момента силы тяжести и момента импульса тела за время его полета и определить среднюю мощность развиваемую силой тяжести за время полета тела. Найти работу момента сил трения от начала торможения до остановки. Из закона сохранения момента импульса следует что угловая скорость стержня с шариком может быть найдена из уравнения: где момент инерции шарика; угловая скорость шарика; момент инерции стержня с шариком.
50572. КИНЕМАТИКА И ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ 1.12 MB
  Найти зависимость от времени радиусвектора частицы вектора ее мгновенной скорости и векторов полного нормального и тангенциального ускорений. Определить в этот момент времени радиусвектор частицы вектор ее мгновенной скорости и средней скорости а также векторы полного нормального и тангенциального ускорений радиус кривизны траектории и показать их на графике в самостоятельно выбранном масштабе. Найти зависимость от времени радиусвектора частицы вектора ее мгновенной скорости и векторов полного тангенциального и нормального...