17673

Одноосні кристали звичайні та незвичайні хвилі

Доклад

Физика

Одноосні кристали звичайні та незвичайні хвилі. Оптически одноосными кристаллами называются кристаллы у которых свойства обладают симметрией вращения в некотором избранном направлении – оптической оси кристаллав более узком смысле: 2 главных значения диэлектрическ...

Украинкский

2013-07-05

46.76 KB

3 чел.

Одноосні кристали звичайні та незвичайні хвилі.

Оптически одноосными кристаллами называются кристаллы у которых свойства обладают симметрией вращения в  некотором избранном направлении – оптической оси кристалла(в более узком смысле: 2 главных значения диэлектрического тензора совпадают, а третья(вдоль нее и направлена оптическая ось кристалла) отлична от них). Представим вектора E и D в виде суммы двух компонент: перпендикулярной и паралельной оптической оси кристалла().Тогда: , . Плоскость(а по сути– семейство паралельних плоскостей) определяемую оптической осью кристалла и вектором  (нормаль к фронту волны: , v–фазовая скорость) будем называть главным сечением кристалла.                                                                                                               Для плоской монохроматической волны рассмотрим 2 случая:                         // ;                                                                                                                                                                               1)Вектор D перпендикулярен главному сечению кристалла.

Тогда  -то есть скорость распространения волны не зависит от направления распространения.Такую волну называют обыкновенной.                                       2) Вектор D лежит в главном сечении кристалла. Представим вектор E виде суммы двух компонент:напрвленной вдоль вектора N и вдоль вектора D   , a   ; α–угол между и оптической осью,.                   

То есть скорость меняется в зависимости от угла α, такую волну называют необыкновенной.

Из линейности и однородности уравнений Максвелла для данного случая:

//,  ,зарядов и токов нет;                                                                делаем вывод: при вхождении волны в из изотропной среды в одноосный кристалл, она разделяеться на две линейно поляризованые волны: обыкновенную–ее вектор D перпендикулярен главному сечению кристалла, и необыкновенную– ее вектор D лежит в главном сечении кристалла.

//, – (не)обычный показатели преломления.

//тут можно вставить свойства (не)обыкновенной волны

Для исследования хода лучей в одноосном кристалле используют волновые поверхности(геометрческое место точек до которых свет доходит за единичный промежуток времени):


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

11564. Решение прямой и обратной задач магниторазведки для вертикально намагниченного пласта малой мощности 121 KB
  Лабораторная работа № 2 по дисциплине Полевая геофизика Тема: Решение прямой и обратной задач магниторазведки для вертикально намагниченного пласта малой мощности Понятие малая мощность используется в том случае когда видимая мощность пласта во мно...
11565. Решение прямой и обратной задачи для наклонного пласта малой мощности с косой намагниченностью 134.5 KB
  Лабораторная работа № 3 по дисциплине Полевая геофизика Тема: Решение прямой и обратной задачи для наклонного пласта малой мощности с косой намагниченностью Для пласта малой мощности безграничного на глубину и по простиранию значение видимой мощности меньше...
11566. Аномалии силы тяжести в редукции Буге. Принципы качественной интерпретации 63 KB
  Лабораторная работа № 4 по дисциплине Полевая геофизика Тема: Аномалии силы тяжести в редукции Буге. Принципы качественной интерпретации Общие положения: Основную величину в наблюденных значениях силы тяжести составляет нормальная сила тяжести g. При измер...
11567. Прямая задача гравиразведки. Обратная задача гравиразведки. Расчет гравитационного влияния шарообразного (сферического) тела, нахождение параметров тела 105 KB
  Лабораторная работа № 6 по дисциплине Полевая геофизика Тема: Прямая задача гравиразведки. Обратная задача гравиразведки. Расчет гравитационного влияния шарообразного сферического тела нахождение параметров тела В результате гравиразведки рассчитываютс
11568. Динамическая теория вискозиметра 51.5 KB
  Динамическая теория вискозиметра Будем считать что условия опыта в работе № 6 обеспечивают ламинарность течения жидкости в капилляре вискозиметра. Тогда распределение скорости v в его поперечном сечении будет иметь параболический характер: . 1 Здесь r
11569. Определение коэффициента внутреннего трения и длины свободного пробега молекул воздуха 170.5 KB
  Лабораторная работа № 1 Определение коэффициента внутреннего трения и длины свободного пробега молекул воздуха Оборудование: аспиратор на штативе вставка с капилляром жидкостный манометр мерный цилиндр секундомер. Общие представления Внутреннее тр...
11570. Имитация броуновского движения, проверка закона Эйнштейна, термометрия в системе магнитных шариков 214 KB
  Лабораторная работа № 2 Имитация броуновского движения проверка закона Эйнштейна термометрия в системе магнитных шариков Оборудование: соленоид на регулируемой по высоте подставке прозрачная плоская коробка с прямоугольной шкалой магнитные шарики н...
11571. Определение показателя адиабаты методом Клемана и Дезорма 213.5 KB
  Лабораторная работа № 3 Определение показателя адиабаты методом Клемана и Дезорма Оборудование: стеклянный баллон поршневой насос жидкостный манометр сосуд для сбора спирта секундомер. Общие представления Отношение молярных теплоемкостей газа при пос
11572. Изучение кривой равновесия жидкости и её насыщенного пара 155.5 KB
  Лабораторная работа № 4 Изучение кривой равновесия жидкости и её насыщенного пара Оборудование: круглодонная колба с термометром; откачиваемая магистраль включающая рубашку охлаждения и балластные баллоны; мембранный манометр; насос Комовского; электроплитка н...