18130

Вплив КРП на ВАХ дiоду

Доклад

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Вплив КРП на ВАХ дiоду На практицi зустрiчається декiлька випадкiв впливу КРП на ВАХ. Маємо вакуумний дiод у якого анод i катод виготовлено з одного матерiалу наприклад з вольфраму тобто еа=ек. В звязку з цим маємо таку картину. Рiвнi Фермi Eok=Eoa. Значить Vкрп=0. Ро

Украинкский

2013-07-06

200.71 KB

0 чел.

Вплив КРП на ВАХ дiоду

На практицi зустрiчається декiлька випадкiв впливу КРП на ВАХ.

  1.  Маємо вакуумний дiод, у якого анод i катод виготовлено з одного матерiалу (наприклад з вольфраму), тобто еа=ек. В зв”язку з цим маємо таку картину.

Рiвнi Фермi Eok=Eoa. Значить Vкрп=0. Розiгрiємо катод до такої температури, щоб вiн мав змогу емiтувати. Через те, що для електронiв у вакуумi немає потенцiальноi перешкоди, то самi високоенергетичнi досягнуть аноду i без анодноi напруги (див. рис.) При Uа=0 струм на анод буде мати якесь значення Jamin.

Коли на анодi буде позитивний потенцiал по вiдношенню до катоду, енергетична дiаграма має вигляд:

На цьому рис. еVaце робота виходу матеріалу анода.

Як видно, електронам ще простiше потрапляти на анод – вони скочуються з бар”єру. Якщо на анодi «мiнус » потенцiалу, то енергетична дiаграма має вигляд:

На анод потраплятимуть лише самi високоенергетичнi електрони. При Ua=Ua1 потенцiальний барер буде таким високим, що ja=0.

  1.  Маємо еa >> ек (~1eВ). Мiж цими електродами виникае контактна рiзниця потенцiалiв, що буде пiдвищувати потенцiальний барер для електронiв катоду (дивись рис.).

В такому варiантi навiть самi високоенергетичнi електрони не зможуть потрапити на анод. Для того, щоб прилад зафiксував анодний струм, до аноду потрiбно прикласти достатнiй позитивний потенцiал U>Ua2. З ростом Ua рiвнi електрохiмiчного потенцiалу будуть вирiвнюватися, тобто потенцiальний барер буде знижуватись i Ia буде зростати. Коли анодна напруга зкомпенсує Vкрп, анодний струм досягає насичення. На ВАХ крива (2) буде зсунутою вiдносно кривоi (1) на |Vкрп|=|еaек|. При «–» на анодi випадок «2» буде посилюватися – на анод електрони не пiдуть взагалi.

  1.  еa<ек. В цьому випадку КРП «працюе» на Ia: навiть при Ua=0 анодний струм матиме помiтне значення [дивись на рис. ВАХ – (3)]. А щоб «заперти» катод, тобто щоб нi один електрон не потрапив на анод, треба на анод подати помітний негативний потенціал. Як i у випадку (2) |Vкрп|=|екеa|. Робота виходу матерiалу, що є шуканою, дуже легко визначається з одержаних ВАХ. Про цей метод я Вам казав на попереднiй лекцii, називаючи його методом КРП у варiантi Андерсона.

Переваги цього методу: не треба грiти матерiал, роботу виходу якого треба визначити, тобто це є неруйнуючий метод. Ним дуже зручно користуватися, коли потрiбно слiдкувати з часом за змiною роботи виходу: наприклад, при адсобцii однiєi речовини на iншу або при адсобцii газових молекул на метал.

Недолiк методу: він не є абсолютним методом, як, наприклад, метод прямих Рiчардсона або метод повного струму.


Закон трьох других.

Знайдемо закон, за яким анодний струм Ia залежить вiд анодноi напруги Ua. Для простоти мiркувань будемо вважати, що початкова швидкicть електронiв дорiвнює нулю. Це значить, що на ВАХ при Ua=0 i Ia=0; i тим бiльше – Ia=0 при Ua<0.

На рис.а) наведено хiд силових лiнiй поля при холодному катодi. Силовi лiнii, що виходять з аноду А, закiнчуються на катодi К. Тепер нагрiємо катод до такої температури, щоб він міг емітувати . Електрони, рухаючись до аноду, створюють об”ємний заряд в просторi мiж катодом i анодом. Через це напруженicть поля на катодi зменшується.   визначаеться так:  = dU/dx = tg, тобто електрони частково екранують катод (дивись рис.б). Якщо катод ще сильнiше нагрiти, щоб поле об”ємного заряду стало ще бiльшим, нiж анодне, то силовi лiнii поблизу катоду будуть спрямованi від катоду. Тобто поле буде спрямовувати електрони об”ємного заряду назад до катоду (дивись рис. в).

Коли напруженiсть поля на поверхнi катоду дорiвнюе нулю, анодний струм досягає свого кiнцевого значення: всi електрони, що емiтованi катодом, потрапляють на анод (рис. г).  На рисунках Ua усюди однакова, тому для випадку г) треба така температура, щоб усi лiнii електричного поля були задiянi електронами.

Для знаходження розподiлу потенцiалу в просторi А–К використовується рiвняння Лапласа–Пуассона.

d2U/dX2= – (x) ,                                                       (1)

де (x) – густина зарядiв.

Його можна розвязувати за таких граничних умов: U(X)=Ua,    dU/dX=0 при Х=0

Нехай n – кiлькicть електронiв в одиницi обему простору А–К. Тодi  = - ne, а j= nev, тобто =j/v – густина зарядiв, через те, що v=(2eU/m)1/2, то = - j(m/2e)1/2U-1/2

Тут одна змiнна U(x), тому:

d2U/dX2 = j(m/2e)1/2*U-1/2

Пiсля iнтегрування одержимо: U=[9/4j* (m/2e)1/2 X2 ]2/3 = C*X4/3

Звiдси маємо               j=4/9*(2e/me)1/2*Ua3/2/Xa2

Це рiвняння Чайльда – Ленгмюра, або закон трьох – других: густина струму емісії росте пропорцiйно до анодноi напруги в ступенi 3/2.

Пiсля пiдстановки сталих е, me ми маемо:      j=2,34*10-6 Ua3/2/Xa2

Тепер варто згадати, що ми припустили нульове значення швидкостi електронiв на початку руху. Але це не так: середня кiнетична енергiя електронiв, що залишили катод, дорівнює 2kT. Що станеться з рiвнянням Чайльда – Ленгмюра, коли швидкість електронів не нульова?

     Розглянемо спочатку випадок, коли завдяки початковiй швидкоcтi електронiв, вони, виходячи з катоду, летять до аноду i заряджають його негативно до величини U1. Катод, втрачаючи електрони, заряджається позитивно.З-за цього бiльша частина електронiв, що вийшли з катоду, пройде невелику вiдстань i вертається на катод. Тому поблизу катоду об”ємний заряд є максимальним.

Якщо на анод тепер подати |U2|<|U1|, то самi високоенергетичнi електрони (що мають найбiльшi швидкоcтi) досягнуть аноду (крива б ). Iншi електрони утворюють об”ємний негативний заряд, густина якого бiльша, нiж поблизу аноду. Таким чином в просторi А – К утворюється мiнiмум потенцiалу. Це так званий вiртуальний катод.

Якщо на анодi невелика позитивна напруга Uз, то min потенцiалу залишається, бо на анод пiде лише частина електронiв, але вiн зменшиться на величину U i наблизиться до катоду на величину x (крива в).

Якщо анодна напруга U4 буде настiльки високою, що напруженiсть поля на катодi буде дорiвнювати нулю через розсмоктування негативного обемного заряду, анодний струм Ia стане рiвним струму емicii Ie катоду, тобто одержимо струм насичення. Цей випадок вiдображено на рисунку кривою г).

Надалi, при зростаннi Ua струм може рости лише через ефект Шотткi. Розподiл потенцiалу буде подiбним до кривої г).

На практицi найчастiше всього електрони тягнуть на анод з об”ємного просторового заряду. Це необхiдно для того, щоб флуктуацii в колах живлення ЕВП не змiнювали ВАХ, тобто не змiнювали робочi параметри приладiв. Тому i є цiкавим випадок в) на рисунку. Ця крива розподiлу потенцiалу в законi Чайльда – Ленгмюра робитиме такi змiни: замiсть вiдстанi А – К треба брати вiдстань вiртуальний катод – анод, а замiсть Ua записувати UaUm.


j
=2,34*10-6(Ua - |Um|)3/2 /(Xa - Xm)2

На практицi дуже часто використовують i цилiндричнi дiоди. Але для них закон 3/2 справедливий теж.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

15188. Қажығұмар Шабданұлы 34 KB
  PAGE 2 ШАБДАНҰЛЫ ҚАЖЫҒҰМАР Жазушы ақын драматург. Қытай қазақтары жазба әдебиетінің негізін қалаған тұлғалардың бірі болып саналады. Жазушылық таланты адами адалдығы және өз көзқарастарына қатаң беріктігі үшін әсіресе Қытай қазақтары арасында зор б...
15189. Қазақтың балалар жазушысы - Бердібек Соқпақбаев 133.5 KB
  Балалар әдебиетінің бәйтерегі: Б.Соқпақбаевтың Кіріспе Қазақ балалар әдебиетінің классигі тамаша жазушы Бердібек Соқпақбаев тірі болғанда биыл 80 жасқа толар еді. Жақсының өзі өлсе де сөзі өлмейді демекші балалардың сүйікті жазушысы артына Менің атым Қожа
15190. Қасым Рахымжанұлы Аманжолов 18.84 KB
  Қасым Рахымжанұлы Аманжолов 1911 жылы қазіргі Қарағанды облысының Қарқаралы ауданындағы Қызыларай қыстауында дүниеге келген.1923 жылы Қасымды ағасы Ахметжан Семейдегі бастауыш мектепинтернатқа түсіреді. Мектептен кейін Қасым Се...
15191. Қашаған Күржіманұлы 24 KB
  Қашаған Күржіманұлы 18411929 Қашаған Күржіманұлы 1841 жылы Түрікменстанның Ташауыз қаласның маңында туған.Ол жалшы отбасында дүниеге келіпжастай жетімдікжоқшылықтың тауқметін тартқан. Қашағанның шығармалары 1935 жылы Әдебиет майданыжурналында №5 жари...
15192. Қошке Кемеңгерұлы 63.5 KB
  Қошке Кемеңгерұлы Білім мен білікке ұмтылған Қошке Кемеңгерұлының тағдырталайы зиялыларымыздың жарқын ғұмырымен қатқабат байланысып жатыр. Ол 1915 жылдан бастап 1930 жылға дейін үзіліссіз ұлт әдебиетіне драматургиясына журналистикасына ғылымына айрықша үлес ...
15193. М. Мағауин 60 KB
  АЛДАСПАН Алтын жұмыртқа Қылыш шағындаақ әдебиет көгінен жарқырап шалынған Мұхтар Мағауиннің жұлдызы бүгін де тым биіктен тым дара көрінеді. Қырық жылдан кейін баспасөз бетін көрген бозым қаламнан туған Бір уыс бидай аталатын алақандай әңгімеден бастап байс...
15194. М. Мақатаевтың шығармашылығы 68.5 KB
  ӘОЖ 894.342 СЕЗІМ САЯСЫМЕН САЛЫСТЫРҒАНДА ТЕҢІЗДІҢ ЖАНЫНДАҒЫ ТАМШЫДАЙ С.М. Исматова Ә. Ж. Шағатаева Тараз мемлекеттік педагогикалық институты Тараз қ. Поэзия өнер мүлкі ретінде қырсыры мол жансезімнен тыс поэзия болмайды. Оның ішінде лирика тікелей сезімді
15195. Мағжан - ақынның ақыны 59 KB
  МАҒЖАН: БҰЙЫРСА ШЫРАҚ СӨНБЕС ҰЗАҚ ЖАНАР Жарасбай СҮЛЕЙМЕНОВ ҚР Парламенті Мәжілісінің депутаты. Мағжан Жұмабаев поэзия әлеміндегі жарық жұлдыз қайталанбас құбылыс. Оның қуатты бойға жігер жүрекке от беретін рухты үні ізденістері мен жаңашылдығы қа
15196. Майлықожа Сұлтанқожаұлы 27 KB
  Майлықожа Сұлтанқожаұлы 18351898 Майлықожа Сұлтанқожаұлы қазіргі Оңтүстік Қазақстан облысы Қызылқұм жерінде туып өскен.Әкесі Сұлтанқожа мұсылманша сауаттышағын дәулеттікөзі ашықдіндар адам болған. М...