19051

Системы тождественных частиц в квантовой механике. Бозоны и фермионы. Принцип за-прета Паули

Лекция

Физика

Лекция 23 Системы тождественных частиц в квантовой механике. Бозоны и фермионы. Принцип запрета Паули Согласно постулатам квантовой механики волновая функция физической системы состоящей из нескольких частиц определяет вероятности различных положений всех части

Русский

2013-07-11

266.5 KB

25 чел.

Лекция 23

Системы тождественных частиц в квантовой механике. Бозоны и фермионы. Принцип запрета Паули

Согласно постулатам квантовой механики волновая функция физической системы, состоящей из нескольких частиц, определяет вероятности различных положений всех частиц системы в любой момент времени и, следовательно, должна зависеть от координат всех частиц и времени

     (1)

где первый аргумент относится к первой частице, второй - ко второй и т.д., причем квадрат модуля волновой функции (1) определяет плотность вероятности того, что в момент времени  первая частица находится в точке с координатой , вторая -  и т.д. Отметим, что индексы у радиус-векторов в списке аргументов волновой функции (1) связаны не с номером частицы, а отмечают только разные точки пространства, номер частицы определяется местом в списке аргументов волновой функции – на первом месте те значения координат, которые может принимать координата первой частицы, на втором – второй и т.д. Если все частицы системы тождественные (например электроны, протоны или другие одинаковые частицы), то функция (1) должна удовлетворять определенным условиям симметрии относительно перестановок аргументов.. Действительно, поскольку в микромире невозможно проследить за перемещением частиц (отсутствует траектория), то такие события, как «первая частица находится в точке с координатой , вторая - » и «первая частица находится в точке с координатой , вторая - » являются принципиально неразличимыми. Можно говорить только о том, что одна из частиц (неизвестно, какая) находится в точке с координатой , а вторая  - . Это значит, что множество значений функции (1) для системы тождественных частиц является избыточным, поскольку величины

 и     (2)

определяют, фактически, одну и ту же величину. Поэтому, чтобы сохранить описание квантовых систем, состоящих из тождественных частиц, с помощью волновых функций, зависящих от координат частиц, необходимо наложить на волновые функции, которыми могут описываться такие системы, дополнительные условия. Волновая функция (1) для системы тождественных частиц может быть только такой функцией, квадраты значений которой в «точке» с координатами  и в «точке» с координатами  должны быть одинаковыми:

    (3)

(и аналогично для других перестановок). То есть при перестановке любых двух аргументов квадрат модуля волновой функции не должен меняться. Отсюда получаем, что волновая функция системы тождественных частиц может быть только такой функцией своих аргументов, что при перестановке двух из них ее значение, если и изменятся, то только на множитель с единичным квадратом модуля

    (4)

где  - действительное число. Снова переставляя первый и второй аргументы функции в правой части выражения (3), найдем

   (5)

Отсюда заключаем, что . Таким образом, тождественность частиц приводит к тому, что частицы могут описываться только функциями, которые не меняются при перестановке аргументов, либо меняют при перестановке знак. Например, система двух тождественных частиц в принципе не может описываться такой волновой функцией ; волновая функция вида  в принципе может описывать одно из возможных состояний системы. Волновые функции, не меняющие знак при перестановке аргументов, принято называть симметричными, меняющие знак, - антисимметричными.

Очевидно, никакие функции не могут быть одновременно симметричными при перестановке одних аргументов и антисимметричными - других. Действительно, пусть существует функция трех переменных, симметричная при перестановке первого-второго и второго-третьего аргументов, и антисимметричная при перестановке первого-третьего аргументов. Тогда для этой функции одновременно должны были бы выполняться условия  и , что приводит к бессмысленному для тождественно не равной нулю функции результату . То есть свойство симметрии или антисимметрии касается перестановки любой пары аргументов волновой функции.

Очевидно, способность описываться симметричными или антисимметричными волновыми функциями определяется природой частиц, и не зависит от их конкретного состояния. Действительно, пусть, например, возможны два состояния системы электронов - одно с симметричной волновой функцией, другое с антисимметричной. Тогда согласно принципу суперпозиции возможно и состояние-суперпозиция, волновая функция которого представляет собой

линейную комбинацию этих функций. Очевидно, эта волновая функция определенной симметрией по отношению к перестановкам аргументов не обладает.

Можно обобщить приведенные выше рассуждения на случай частиц со спином. Поскольку для одинаковых частиц физически тождественными являются такие события, когда первая и вторая частица «меняются» всеми своими координатами - например, «первая частица находится в точке с координатой  с проекцией спина , вторая находится в точке с координатой  с проекцией спина » и «первая частица находится в точке с координатой  с проекцией спина , вторая частица  находится в точке с координатой  с проекцией спина », то волновая функция системы частиц со спином должна быть симметричной или антисимметричной при одновременной перестановке аргументов, отвечающих как пространственным, так и спиновым координатам частиц

   (6)

А такие, например, события «первая частица находится в точке с координатой  с проекцией спина , вторая - в точке с координатой  с проекцией спина » и «первая частица находится в точке с координатой  с проекцией спина , вторая частица - в точке с координатой  с проекцией спина » физически нетождественны и могут наблюдаться с разными вероятностями. Поэтому определенной симметрией по отношению к перестановке аргументов, отвечающих только пространственным, или только спиновым координатам частиц волновые функции, вообще говоря, не обладают (однако в ряде случаев такая симметрия может иметь место).

В релятивистской квантовой теории доказывается, что частицы с целым спином (, , , ...) описываются симметричными волновыми функциями и называются бозонами, частицы с «полуцелым» спином (, , , ...) - антисимметричными волновыми функциями и называются фермионами.

Давайте посмотрим, к каким особенностям в поведении систем тождественных частиц приводят требования симметрии волновой функции. Пусть две тождественных невзаимодействующих частицы движутся в потенциале . Найдем энергии и волновые функции стационарных состояний системы, считая, что собственные значения  и собственные функции  гамильтониана

      (7)

известны (и для простоты невырождены). И пока никак не будем учитывать спин.

Оператор Гамильтона системы двух тождественных частиц имеет вид

  (8)

является симметричным относительно перестановок координат и для фермионов и для бозонов, поскольку частицы тождественные. Волновые функции стационарных состояний зависят от координат обеих частиц и удовлетворяют уравнению Шредингера

 (9)

Будем искать решения уравнения (9) с разделенными переменными , где  и  - некоторые неизвестные функции одной переменной. Подставляя эту функцию в уравнение (9), получим

  (10)

Первое слагаемое левой части зависит только от переменной , второе - только от . Поэтому, чтобы равенство (10) выполнялось при любых значениях переменных, первое и второе слагаемые в левой части должны равняться некоторым постоянным. Обозначим эти постоянные  и . Тогда уравнение (10) дает

    (11)

   (12)

       (13)

Уравнения (11), (12) являются уравнениями на собственные значения и собственные функции гамильтониана (7), который принято называть одночастичным, а его собственные состояния - одночастичными состояниями и которые по условию задачи считаются известными. Поэтому каждая из функций  и  является одной из собственных функций  одночастичного гамильтониана, а числа  и  - собственными значениями

Следовательно, решения уравнения (9) могут быть перечислены двумя целыми индексами и имеют вид

   (14)

причем индексы  и  независимо друг от друга принимают все возможные для них значения. Очевидно, все уровни энергии с  являются двукратно вырожденными: собственному значению  отвечают две различные собственные функции  и  (или любые их линейные комбинации). Состояния с  являются невырожденными.

Учтем теперь тождественность частиц. Для этого потребуем, чтобы волновые функции стационарных состояний обладали определенной симметрией относительно перестановок аргументов - были бы симметричны относительно перестановок в случае бозонов, и антисимметричны в случае фермионов. Очевидно, функции

    (15)

и

  (16)

являются собственными функциями гамильтониана системы двух частиц и симметричны относительно перестановок аргументов, то есть описывают стационарные состояния системы двух тождественных бозонов. При этом все состояния не вырождены, поскольку любая другая линейная комбинация функций  и  в случае  не будет симметричной относительно перестановок и потому не может описывать состояния системы бозонов.

Аналогично функции

  (17)

являются собственными функциями гамильтониана системы двух частиц и антисимметричны относительно перестановок аргументов, то есть описывают стационарные состояния системы двух тождественных фермионов. При этом так же как и в случае бозонов все состояния невырождены. Однако в отличие от бозонного случая здесь невозможны состояния, в которых оба фермиона находятся в одинаковых стационарных состояниях одночастичного гамильтониана (), поскольку в этом случае функция (17) тождественно равна нулю (более точную формулировку этого утверждения, учитывающую наличие спина у фермиона см. ниже).

Проведенное рассмотрение имеет буквальный смысл для бозонов с . Для бозонов с  и для фермионов (спин которых является полуцелым и потому всегда больше нуля) необходимо включить в рассмотрение спин.

Построим теперь волновые функцию стационарного состояния  системы трех

тождественных невзаимодействующих частиц, находящихся в одночастичных состояниях , , .

Поскольку частицы не взаимодействуют, то волновая функция системы должна быть произведением трех одночастичных функций , , , или линейной комбинацией таких произведений. При этом в случае бозонов волновая функция должна быть симметрична относительно перестановок. Очевидно, в случае состояния, которому отвечают три разных индекса ,  и , симметричная комбинация имеет вид

(18)

В состоянии с волновой функцией (18) одна из частиц (в силу тождественности – неизвестно, какая) находится в одночастичном состоянии с волновой функцией , вторая - в одночастичном состоянии с волновой функцией , третья - в одночастичном состоянии с волновой функцией .

Волновая функция стационарного состояния системы бозонов, которому отвечают два совпадающих индекса, например , имеет вид

(19)

В состоянии с волновой функцией (3) два бозона находятся в одночастичном состоянии с волновой функцией , один - в одночастичном состоянии с волновой функцией .

Стационарное состояние системы бозонов с  описывается волновой функцией

   (20)

В этом состоянии все три частицы находятся в одночастичном состоянии с волновой функцией .

Волновая функция любого состояния тождественных фермионов должна быть антисимметрична относительно перестановки аргументов. Поэтому для построения волновых функций стационарных состояний необходимо найти такие линейные комбинации тройных произведений, которые удовлетворяют этому условию. В случае собственного состояния с  такие функции существуют. Действительно, функция

(21)

является антисимметричной. Если же хотя бы два индекса из трех совпадают, то, как видно из (21), антисимметричная комбинация тождественно равна нулю, то есть не является собственной функцией по определению. Поэтому все три фермиона могут находится только в различных одночастичных состояниях.

Легко проверить с помощью непосредственной проверки, что волновую функцию (21) можно записать в виде определителя

   (22)

Очевидно, и волновые функции стационарных состояний любого количества невзаимодействующих фермионов, один из которых находится в одночастичном состоянии , второй - в состоянии , третий -  и т.д., можно представить в виде аналогичного определителя, который называется определителем Слэттера.

   (23)

(множитель , где  - число фермионов в рассматриваемой системе, введен из условия нормировки). Действительно, определитель (23) представляет собой сумму слагаемых, каждое из которых есть произведение элементов, взятых по одному из каждой его строки и каждого столбца, то есть слагаемых вида . При этом перестановка любых двух аргументов волновой функции приводит к перестановке столбцов определителя, и, следовательно, меняет его знак, то есть функция (23) антисимметрична. Отметим, что из выражения (23) следует, что два фермиона не могут находится в одинаковом одночастичном состоянии (то есть любые два из индексов не могут совпадать), поскольку в этом случае определитель имеет две одинаковых строки и, следовательно, обращается в нуль. Это утверждение называется Принципом Паули (более точную формулировку принципа Паули, учитывающую спин фермиона, дадим в следующей лекции).

6


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

49811. ТЕХНИЧЕСКАЯ ЭКСПЕРТИЗА ОБЪЕКТА НЕДВИЖИМОСТИ 517.5 KB
  Проведенный анализ показывает что рассматриваемый жилой дом не соответствует СНиП 31012003 Здания жилые многоквартирные 17 по пунктам: 00 00 и 00. Проведенный анализ показывает что рассматриваемый жилой дом соответствует требованиям СНиП 210197 “Пожарная безопасность зданий и сооружений“ 18 . Анализ плана приведенного в техническом паспорте и фактической планировки квартиры на текущий момент позволяет сделать вывод об отсутствии какихлибо перепланировок квартиры №3: положение перегородок несущих стен и проемов в них...
49812. Расчет экономической эффективности и срока окупаемости программы «База данных по учету табельного времени» 364.32 KB
  Трудозатраты на разработку и отладку программы Расчет экономической эффективности и срока окупаемости проектируемой программы реализованной на ЭВМ начинается с расчета трудовых затрат так как затраты организаций на оплату труда являются одной из главных статей в структуре себестоимости продукции.1 где: tо нормативы затрат труда на подготовку описания задачи 12 чел час; tн нормативы затрат на исследования алгоритма решения задачи чел час; t нормативы затрат на разработку блок-схемы алгоритма чел час; tп нормативы...
49813. Автомобильный термогенератор 833.5 KB
  Устройство индукционного генератора автомобиля Принцип действия индукционного генератора автомобиля На данный момент основным способом подзарядки является использование ременной передачи от коленчатого вала двигателя к валу индукционного электрогенератора который заряжает аккумулятор и питает электрические приборы автомобиля. Предметом исследований является разработка нового автомобильного генератора работающего за счет тепла выделяемого двигателем авто.
49814. Розробка стратегії, аналіз, концептуальне моделювання та проектування бази даних проходження практики студентами ВНЗ 440 KB
  Мета цієї курсової роботи полягає у розробці бази даних предметної області яка має відношення до проходження практики студентами у ВУЗах. Головною ціллю курсової роботі є проектування бази даних проходження практики студентами у ВУЗі на прикладі факультету компютерних наук Національного авіаційного університету. Мета цілі та задачі створення бази даних Головною стратегічною метою бази даних що проектується є автоматизація процесів довгострокового зберігання обліку й обробки даних проходження практики студентами у...
49815. ИЛОВОЙ ТРЕХФАЗНЫЙ МАСЛЯНЫЙ ТРАНСФОРМАТОР ОБЩЕГО НАЗНАЧЕНИЯ МОЩНОСТЬЮ 1400кВ·А 5.2 MB
  Трансформатором называется статическое электромагнитное устройство, имеющее две или более, индуктивно связанные обмотки и предназначенное для преобразования электромагнитной индукции одной или нескольких систем переменного тока в одну или несколько других систем переменного тока.
49817. Проблема согласования библейского повествования о творении мира и современных научных данных 236 KB
  Два мира Физическое состояние человека и мира Первозданный мир Мир после грехопадения. Научно-методическое совещание на тему Преподавание в православных школах вопросов творения мира жизни и человека € проведенное Отделом религиозного образования и катехизации Московского Патриархата.