19152

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ О ТЕРМОДИНАМИКЕ

Лекция

Физика

ТЕМА 1. Основные понятия о термодинамике 1.1. Роль термодинамики в разработке и исследовании конструкционных материалов ядерных реакторов Высокочистые вещества прецизионные сплавы композиты основные материалы ядерной энергетики. Рафинирование. Термодинамическо...

Русский

2013-07-11

73 KB

20 чел.

ТЕМА 1. Основные понятия о термодинамике

1.1. Роль термодинамики в разработке и исследовании конструкционных материалов ядерных реакторов

Высокочистые вещества, прецизионные сплавы, композиты – основные материалы ядерной энергетики. Рафинирование. Термодинамическое равновесие. Химические и физические процессы рафинирования. Химико – металлургические процессы. Математическое моделирование. Вычислительные эксперименты. Термодинамический блок математической модели. Роль Дж.Гиббса в развитии термодинамики. Прикладная химическая термодинамика.

Конструкционными материалами для изготовления ядерных реакторов служат прецизионные (высокоточные по составу компонентов) сплавы и композиционные (составные) материалы, изготовляемые из высокочистых веществ [1]. Процессы глубокой очистки металлов, выплавку сплавов, процессы создания композитов, процессы взаимодействия материалов между собой и окружающей средой объединяет то, что все они происходят за счет установления фазовых или химических равновесий. Или, в общем случае, можно утверждать, что все естественные процессы идут за счет стремления систем к состоянию термодинамического равновесия. Раздел науки, занимающийся изучением состояния термодинамического равновесия, называется термодинамикой.

Процессы, используемые в металлургии и материаловедении, и основанные на стремлении системы установить фазовые равновесия, входят в группу чисто физических процессов. Фазовые равновесия типа “твердое – пар” и “жидкостьпар” используются в процессах очистки за счет сублимации твердых веществ, дистилляции и ректификации жидкостей. Равновесие “жидкость – твердое”  используется при необходимости в очень глубокой очистке веществ, а также для выращивания крупных монокристаллов из расплавов. Возможность наступления равновесия типа “твердое – твердое” требуется учитывать при решении материаловедческих задач о термической стабильности фазового состава и взаимного сосуществования композиционных составляющих конструкционного материала во время эксплуатации.

Процессы, в которых протекают химические реакции, образуют группу химико-металлургических процессов. К ним относятся, например, процессы получения чистых металлов термической диссоциацией галогенидов, создание монокристаллических, защитных и ориентированных (имеющих текстуру) покрытий и других композиций из парогазовой фазы. Очень широко используются в металлургии процессы получения чистых веществ и металлов с помощью реакций, осуществляемых в водных растворах (гидрометаллургия) и растворах органических жидкостей. Материаловедческие проблемы коррозионной устойчивости металлов и сплавов при условиях эксплуатации или в аварийных условиях также могут плодотворно решаться с помощью исследования процессов установления химических равновесий в сложных многокомпонентных многофазных системах.

Прогресс вычислительной техники в последней четверти XX века среди всех существующих методологических направлений постановки научных исследований выделил методику проведения вычислительных экспериментов на компьютерах. Под вычислительным экспериментом понимается [2] замена исследования реального процесса изучением его математического описания (математической модели) численными методами прикладной математики, т.е. расчетами на ЭВМ. Это означает, что сериям натурных экспериментов соответствуют серии численных расчетов на ЭВМ. При наличии хорошей математической модели вычислительный эксперимент является самым экспрессным и экономически выгодным среди всех методов исследования.

Практически в любой математической модели в обязательном порядке имеется термодинамический блок, в котором с помощью термодинамических расчетов исследуются возможные состояния объекта, определяются его свойства и предельно достижимые параметры получения.

Теоретические основы термодинамических расчетов были заложены Дж.В.Гиббсом [3] еще в 70-е годы XIX века. Однако прямое практическое использование идей Гиббса стало возможным примерно через 100 лет после их рождения. Точнее, после появления электронных вычислительных машин [4-8]. Реально численные расчеты равновесий в сложных многокомпонентных системах, насчитывающих десятки, а то и сотни и тысячи компонентов, стали применяться в научных исследованиях примерно с начала 70-тых годов XX века [9-14]. Можно утверждать, что с конца 70-х – начала 80-х годов [15-19] возможности проведения численных термодинамических расчетов для реальных (т.е. сложных, супермногокомпонентных) химических систем достигли такого высокого уровня, что позволило говорить  о  создании нового направление в науке, получившего название “прикладная химическая термодинамика”  [20].

Примером эффективного использования методов прикладного термодинамического анализа является создание ракетных двигателей в 50 – 60-х годах XX века. Стоимость огневых испытаний двигателя очень велика, поэтому оптимальный выбор ракетного топлива, соотношения его компонентов, параметров рабочего процесса невозможно осуществить без предварительных исследований при помощи термодинамического моделирования. Высокая температура в камере сгорания (3000К – 4000К) обуславливает применимость равновесной модели процесса. Поэтому вычисленные характеристики ракетного двигателя (удельный импульс, скорость истечения, температура горения) как правило находятся в хорошем соответствии с данными натурных испытаний.

Учитывая глубокое проникновение вычислительной техники во все сферы деятельности человека, сегодня необходимо отдавать отчет, что прикладная химическая термодинамика уже стала неотъемлемой частью физической химии. Знание ее для квалифицированного инженера – металлурга или материаловеда обязательно. Современный инженер- металлург, инженер- материаловед или инженер-химик в принципе должен начинать разработку любого технологического процесса с теоретического физико-химического расчета на компьютере. При этом желательно расчеты вести в режиме вычислительного эксперимента, т.е. в виде серий расчетов, численно (количественно) предсказывающих и показывающих влияние различных термодинамических факторов на изучаемый процесс.

1.2. Сущность термодинамического метода.

Особенности микро- и макроскопического описания реальных тел. Феноменологическая термодинамика. Роль термодинамического метода в теоретическом предсказании технологических параметров процессов получения материалов и предсказании их свойств. Первый закон термодинамики

Изучение принципов работы тепловых машин привело к первичному формированию термодинамики как науке о взаимосвязи тепловой энергии и механической работы. Термин термодинамика в 1854 г. ввел В. Томсон (лорд Кельвин), истолковывая его как синтез понятий «теплота» и «работа». По мере своего развития термодинамика превратилась в более общее учение о формах перехода и преобразования энергии в физических, химических и других естественных процессах.

Как раздел теоретической физики термодинамика исторически и логически следует за механикой. Исторически главной новизной в термодинамике по сравнению с механикой является включение в рассмотрение, кроме механической энергии, еще и тепла. Это привело к расширению понятия закона сохранения энергии, появлению новой координаты – температуры, а также принципиально нового понятия – энтропии. Но термодинамика долго оставалась чисто феноменологической наукой,  не раскрывающей физической сущности своих законов. Во многом это объясняется тем, что во время зарождения и развития термодинамики учение об атомно-молекулярном строении материи еще не считалось единственно верным и господствующим.

Логическим различием термодинамики и механики является то, что термодинамика перешла к изучению поведения и свойств макроскопических тел, состоящих из очень большого числа отдельных микроскопических частиц. Изучаемые в термодинамике  тела или объекты называются системами. Под термодинамической системой понимается материальный макроскопический объект, взаимодействие внутри которого и с окружающей средой состоит из теплопередачи, совершения механической работы и обмена веществом. В системе могут также происходить химические реакции и фазовые превращения.

По сравнению с простыми механическими системами, в больших системах появляется новая возможность их математического описания. Это – статистическое, вероятностное описание. Действительно, в описании макроскопического объекта, из-за огромности числа частиц, его составляющего, возможен переход от рассмотрения уравнений движения отдельных  частиц к их первым интегралам по числу частиц. Первые интегралы являются механическими инвариантами, остающимися постоянными во времени для изолированной (не подверженной влиянию извне) системы. Рассмотрение только интегралов движения вместо самих уравнений движения приводит к потере информации о поведении системы во времени – о ее микроскопическом пути и скорости процессов, но открывает возможность проведения многих других полезных расчетов, называемых термодинамическими.

Описанный подход через интегрирование означает усреднение, выравнивание всех свойств всех одинаковых частиц, составляющих систему; например, в термодинамике принципиально не может рассматриваться распределение Максвелла. Введение только средних значений для отдельных частиц предопределяет возможность появления принципиально новых характеристик больших тел – термодинамических величин. Термодинамические величины имеют смысл только для макроскопических систем и теряют физическое содержание в применении к механическим системам с небольшим числом частиц. Ибо теряет смысл понятие интегрирования по числу частиц, необходимого для определения среднего значения. Так, известное из общей  физики  понятие  температуры, характеризующее, в конечном счете, среднюю энергию молекул, не применимо к каждой конкретной молекуле отдельно. Хотя бы потому, что скорость молекул, их мгновенная энергия, меняется с каждым соударением, а температура всего тела остается постоянной во времени.

Основам механики – трем законам Ньютона – в современном изложении соответствуют три закона сохранения, три механических инварианта: законы сохранение энергии, импульса равномерного движения и момента импульса равномерного вращения макроскопической системы как целого. Однако всегда можно выбрать систему координат, движущуюся вместе с системой. Что фактически и делается в термодинамике. При этом получается начало отсчета, в котором импульс и момент импульса системы всегда равны нулю. Единственным интегралом движения в такой системе координат остается энергия системы.

Задание значения только одной интегральной величины – энергии – в термодинамике заменяет собой задание огромного количества начальных условий для уравнений движения всех отдельных частиц, составляющих макроскопическую систему, и которое бы требовалось в классической механике для ее описания. Этот факт и открывает путь для практических расчетов, проводимых в термодинамике на основании закона сохранения энергии. Закон сохранения энергии – фундаментальный закон Природы – является и первым законом (началом) термодинамики как дедуктивной науки, одного из разделов теоретической физики. В химической термодинамике рассматриваются взаимные переходы и закон сохранения энергии с учетом ее тепловой, механической и химической форм, оставляя в стороне ядерные и многие другие физические явления.

Термодинамическая система, является, конечно же, и некоторой механической системой. Поэтому ее состояние должно характеризоваться параметрами, известными из обычной механики. Это, прежде всего, масса. Естественно, в термодинамике выполняется и используется при практических расчетах закон сохранения массы. Однако специального названия он в термодинамике не имеет, рассматриваясь как общеизвестный и обязательный для учета.

Главным предметом рассмотрения в термодинамике являются состояния, при которых никакие параметры системы не меняются со временем. Внешне это проявляется в отсутствии в системе макроскопических потоков энергии и массы, а также изменения числа частиц. В то же время микроскопические явления – движение атомов и молекул, их взаимопревращения (с сохранением среднего числа частиц каждого сорта) продолжаются. Про тело, находящееся в таком состоянии макроскопического покоя, говорят, что оно находится в состоянии термодинамического равновесия, или просто равновесия. Термодинамика дает ответ на вопрос: какими будут параметры и свойства  системы в произвольном равновесном, статическом состоянии и изучает ее поведение при вариациях термодинамических величин.

Всем опытом человечества установлено, что термодинамическое равновесие – предельное состояние, к которому стремится любая термодинамическая система, полностью отделенная, изолированная от внешней среды так, чтобы она не обменивалась с окружающей средой ни теплом (энергией), ни механической работой, ни веществом.

При любом внешнем воздействии на систему в ней начинаются макроскопические изменения – термодинамический процесс. После прекращения внешнего воздействия (изоляции системы), через некоторое время, называемое временем релаксации, термодинамический процесс заканчивается. В этой вновь замкнутой системе снова наступает равновесное состояние: в каждой ее точке устанавливается новое механическое, термическое и химическое равновесие. Т.е., происходит выравнивание давления и температуры, а все возможные химические реакции протекают до конца.

На практике условие изолированности (замкнутости) означает, что процессы установления равновесия протекают гораздо быстрее, чем происходят изменения на границах системы (т.е. изменения внешних по отношению к системе условий). Тогда можно пренебречь обменом системы веществом и энергией с окружающей средой.

Как следствие сравнения двух состояний в термодинамике получают ответ на вопрос: какие изменения произойдут под влиянием некоторого внешнего воздействия в системе при переходе ее из исходного (не обязательно равновесного) состояния, в конечное, равновесное. Например:

1. Какие условия – температуру, давление, начальные количества веществ – следует выбрать, чтобы получить требуемый материал. По-другому можно сказать, что термодинамика подсказывает, при каких условиях следует получать (синтезировать) требуемое вещество, при каких условиях оно устойчиво существует.

2. Какая часть исходных веществ превратится в требуемый материал; обычно говорят, каков будет термодинамический выход процесса.

3. Будет ли устойчив какой-либо материал (вещество) при эксплуатации в требуемых условиях: температуре, давлении, химическом составе окружающей среды; т.е., можно ли его использовать как стойкий в данных условиях конструкционный материал.

4. Если материал подвержен физико-химическому воздействию окружающей среды, то какие продукты и в какой пропорции будут получаться в результате такого воздействия.

Но термодинамика не дает ответа на вопрос о том, каким образом, каким путем и с какой скоростью система перейдет из одного состояния в другое. Это – принципиальное ограничение термодинамики как науки, возникающее из сущности термодинамического метода, а именно из-за отказа рассмотрения индивидуального поведения отдельных частиц.

Ответы термодинамики будут наиболее правдоподобными при высоких температурах – примерно выше 500ОС – когда скорости физических и химических процессов достаточно высоки, и системы могут сравнительно быстро приходить в состояние физико-химического равновесия. Равновесие может достигаться и при более низких температурах, если имеется достаточно времени для протекания возможных химических реакций. В качестве примера можно привести процессы, протекающие в земной коре, равновесное состояние в которых может устанавливаться в течение миллионов лет.

Выше была изложена сущность классического термодинамического метода, в котором исследователь абстрагируется от дискретной сущности вещества и конкретных путей перехода, все основные законы (начала) поведения макросистем устанавливаются экспериментально (феноменологически). Такая концепция, положенная в основу науки, называемой классической феноменологической термодинамикой, в которой отказываются от излишней детализации явлений (а именно от строгого рассмотрения частиц, составляющих макросистему), открыла человечеству реальный путь для проведения практически важных вычислений. Связано это с тем, что для расчетов здесь требуется сравнительно небольшое число исходных феноменологических констант.

Существует второе, более полное описание макроскопических систем (если подходить с позиций формальной математики), основанное на использовании законов (в том числе квантовых) поведения микрочастиц, их составляющих. Этими вопросами занимается наука, называемая статистической термодинамикой или, в более широком понимании, статистической физикой. Используя методы теории вероятности и математической статистики, можно проникнуть в физическую сущность установленных феноменологически законов и оценить границы их применимости. С помощью методов статистической термодинамики принципиально возможно теоретически рассчитать (например, из спектроскопических наблюдений молекул), термохимические свойства веществ, что в феноменологической термодинамике делается прямым экспериментом. Однако следует признать, что сегодня (в начале XXI века) эти свойства все еще проще и точнее определять непосредственными измерениями. Поэтому практическая ценность феноменологической термодинамики остается очень высокой.


2. Основы феноменологической термодинамики

2.1. Простейшие термодинамические переменные

Термодинамическая система является, конечно, и некоторой механической системой. Поэтому ее состояние обязательно должно характеризоваться некоторыми параметрами, известными из обычной механики. Прежде всего, массой, объемом, давлением, энергией. Однако в термодинамике имеется определенная специфика в представлении и численном описании этих величин.

Количество вещества, его массу m, в теоретической термодинамике чаще всего измеряют во внесистемных единицах, а именно в молях и обозначают символом n. Молем вещества называется его количество в граммах, численно равное его молекулярной (атомной) массе M. Число молей связано с весовыми характеристиками соотношением:

n = m /M.                                                   (2.1.1)

Характерной особенностью моля является то, что 1 моль любого вещества содержит одно и то же количество частиц (атомов или молекул), а именно 6,023·1023 – так называемое число Авогадро NA. Это и делает моль удобной величиной для проведения сравнительного количественного термодинамического анализа.

В теоретических работах в качестве меры вещества используют также и число частиц N:

N = n·NA .

В растворах, как фазах переменного состава, состоящих из многих веществ одновременно, для количественного описания именно состава пользуются относительными (долевыми) массовыми характеристиками – концентрациями.

Для численного описания концентраций в теоретических работах чаще всего используют молярные или атомные доли (xi , mole fraction), определяемые из выражения

,                                          (2.1.2)

где индекс «i» означает номер вещества в растворе, а суммирование идет по всем веществам.

Очевидно, что Sxi = 1. Это простейшее условие нормировки и делает использование атомных или молярных долей наиболее употребительным в теоретических работах. В теоретических работах также широко применяют молярные или атомные проценты (Yмол %, Yат %):

Yмол%, Yат% = 100·х.

Для отличия одних процентов от других в тексте после числа ставится в случае молярных процентов знак (мол), в случае атомных – (ат).

На практике как техническую единицу чаще используют массовые проценты (y%):

y% = 100·mi/Smj .

Здесь Smj – масса раствора. У массовых процентов сопровождающий знак отсутствует. Например, обозначение Zr-1%Nb говорит о том, что данный бинарный сплав состоит на 99% по массе из циркония (Zr) и на 1% из ниобия (Nb).

Объем V в термодинамике чаще всего используют в виде удельного молярного объема, а именно объема одного моля вещества. Атомы (или молекулы) каждого вещества в растворах и сплавах находятся в окружении частиц и других компонентов и под их силовым воздействием. Из-за изменившегося по сравнению с чистым веществом силового поля, частицы веществ в растворах изменяют все свои свойства, в том числе и размеры. Поэтому объем одного моля вещества в растворе в общем случае отличается от удельного объема чистого вещества и называется парциальным молярным объемом. Более подробно о парциальных термодинамических величинах, их математической и физической теории, будет сказано ниже.

Понятие «давление» в термодинамике понимается как гидростатическое и применяется без каких-либо особенностей по сравнению c механикой. Отметим только то обстоятельство, что за стандартное давление в прикладной термодинамике выбрана 1 физическая атмосфера (атм) – внесистемная единица:

1 атм  = 101325 ньютон/м2 (Паскалей [Па]) = 1,01325 бар = 760 мм рт.ст.

Давление p – силовая характеристика. При наличии разности давлений p в разных точках термодинамической системы возникает движение материи, причем в виде макроскопических потоков массы и энергии. Направление потоков – из области с повышенным давлением в сторону пониженного. Равенство давления вдоль всей системы – первое необходимое и реально измеряемое условие установления и существования термодинамического равновесия. Оно также называется условием механического равновесия. Если через r обозначить радиус-вектор точек системы, то условие механического равновесия запишется в виде соотношения:

p(r) = const.                                                    (2.1.3)

Формулу (1.1) можно также записать в виде равенства

p1 = p2                                                                                       (2.1.3)

что означает равенство давлений в двух любых частях (точках) системы.

PAGE  1

DATE  \* MERGEFORMAT 7/11/2013                                       FILENAME  \* MERGEFORMAT Thrm_01_03.doc


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

10395. Генетичний звязок між класами органічних сполук 41 KB
  Тема: Генетичний звязок між класами органічних сполук. Навчальна мета: узагальнити знання учнів про класи органічних сполук обґрунтувати твердження про єдність і взаємозвязок усієї живої і неживої природи. Виховна мета: виховувати в учнів самостійність вміння вико...
10396. Либерализм в Европе и США, его сущность и эволюция 39 KB
  Либерализм в Европе и США его сущность и эволюция. Либерализм зародился как идеология восходящего класса буржуазии в XVII в. и окончательно оформился как идейнополитическое течение к середине XIX в. Его основной концепцией была идея индивидуальной свободы разработанная...
10397. Власть как политическое явление легитимность власти 29 KB
  Власть как политическое явление легитимность власти. Политическая власть способность социальной единицы социальной группы класса большинства общества и представляющих её организаций и индивидов проводить свою волю по отношению к другим социальным единицам; осу
10398. Власть и общественные интересы. Формы и средства выражения в политике 28.5 KB
  Власть и общественные интересы. Формы и средства выражения в политике. Понятие власть является одним из центральных в политологии дающим ключ к пониманию политических институтов политических движений и самой политики. Под властью понимают возможность и способно
10399. Типология современных политических режимов 25.5 KB
  Типология современных политических режимов. В современной политологии различают три их основных типа: демократический авторитарный и тоталитарный. Понятие политический режим представляет собой совокупность методов средств и приемов с помощью которых властные
10400. Политические партии в обществе, их классификация и функции 26 KB
  Политические партии в обществе их классификация и функции. Партия как термин имеет латинское происхождение и означает часть группа т.е. часть более крупной общности. Политическая партия наиболее активная и организованная часть какоголибо класса или социального сл
10401. Типология партийных систем. Развитие многопартийности в России 31 KB
  Типология партийных систем. Развитие многопартийности в России. В политологии принято различать партийные системы. В зависимости от положения и количества политических партий в политической системе взаимопонимания и взаимодействия между ними складывается партий
10402. Государство как институт политической системы общества, его основные черты и формы 43 KB
  Государство как институт политической системы общества его основные черты и формы. Центральным институтом политической системы является государство. Именно в его деятельности концентрируется основное содержание политики. Исследованием проблем государства заним
10403. Проблемы генезиса и сущность государства: многообразие подходов и точек зрения 27 KB
  Проблемы генезиса и сущность государства: многообразие подходов и точек зрения. Существует ряд концепций происхождения государства. Теократическая концепция связывает происхождение государства с божьим установлением его промыслом. Согласно этой концепции мон...