19223

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗЕ

Лекция

Физика

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗЕ Одной из первых теорий газовых разрядов явилась теория Таунсенда. Данный вид разряда названный его именем – таунсендовский имеет очень слабый ток I=1010105 А и практически не имеет видимого свечения темновой разряд. При увеличении си...

Русский

2013-07-11

122 KB

6 чел.

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК В ГАЗЕ

       Одной из первых теорий газовых разрядов явилась теория Таунсенда. Данный вид разряда, названный его именем – таунсендовский имеет очень слабый ток I=10-10-10-5 А и практически не имеет видимого свечения (темновой разряд). При увеличении силы тока до 10-4 А разряд постепенно переходит в тлеющий, который обладает достаточно интенсивным свечением. Наиболее известным применением таунсендовского разряда явился созданный в начале XX века счетчик Гейгера (радиактивных излучений).        

       Для описания таунсендовского разряда требуется понимание процессов, происходящих в электронных лавинах в газе. Первоначальные наблюдения электронных лавин в газе были выполнены с помощью камеры Вильсона. Для электронной концентрации в лавине можно записать следующие уравнения. Первое уравнение позволяет получить временную зависимость:                                                      

                           

    (с-1) -  частота ионизации – число ионизаций атомов электронами (в среднем) в 1 с.

После интегрирования находится следующая экспоненциальная зависимость:

                                               

Для связи длины свободного пробега i, частоты ионизации i и скорости дрейфа uд справедлива следующая формула:

                        

       Пространственная зависимость для концентрации в одномерном случае представляется следующим уравнением:

                                          

В данное уравнение входит так называемый первый ионизационный коэффициент Таунсенда   (см-1) -число ионизаций на расстоянии в 1 см.

Интегрирование уравнения дает следующую экспоненциальную зависимость:

                                                   

Первый коэффициент Таунсенда связан с частотой ионизации и дрейфовой скоростью электронов с помощью следующего уравнения:

                       

                                  

       При создании теории Таунсендом (1910 г.) были сделаны следующие исходные предположения относительно характерных особенностей данного разряда:

1) Сила тока считается малой и искажением электрического поля ввиду наличия пространственных зарядов можно пренебречь.

2) Имеют место ионизация газа соударениями электронов и развитие электронных лавин.

3) Разряд может быть несамостоятельным и самостоятельным.

4) Таунсендовский разряд переходит в тлеющий, а затем в дуговой (при увеличении тока).

      В теории вводятся следующие коэффициенты:  

 (см-1) – первый ионизационный коэффициент Таунсенда, т.е. число электрон-ионных пар, образованных одним электроном на пути в 1 см в направлении от катода к аноду вследствие неупругих столкновений электронов с нейтральными частицами газа;

(см-1) – аналогичный коэффициент для ионов, т.е. число свободных электронов, образованных положительным ионом на пути в 1 см при движении от анода к катоду;

  -  количество электронов (в среднем) выделяющихся с катода при попадании на него одного иона вследствие  ион -электронной эмиссии.

      При построении теории предполагалось наличие внешнего ионизатора (источника ультрафиолетового излучения), с помощью которого происходило облучение поверхности катода (рис.1)

                                                                                                          Рис.1

       Были введены следующие исходные величины:

    (част/см2с) -  число электронов, выделяющихся с  1 см2 поверхности катода в  1 с,          

    (А/см2) -  плотность электронного тока с катода.

В простейшем варианте теории ионизация ионами не учитывается, т.е. полагается  <<.

       Ионизация газа электронами на пути dx описывается с помощью уравнения:

              

                  при  x = 0,  n = n0  и   = const  при  E = const

Интегрирование данного уравнения дает экспоненциальную зависимость для концентрации электронов и плотности тока:

              

              

Для числа электронов, достигших анода записывается выражение:

                

Число ионизаций или число образовавшихся ионов имеет вид:

              

       Для рассмотрения стационарного режима разряда все пространство от катода до анода образно разбивается на участки длиной равной длине ионизации электронами - i. Предполагается, что имеет место образование электронных лавин на расстоянии равном  i . В стационарном режиме считается, что число электронов в последующей лавине равно числу электронов, участвующих в развитии предыдущей лавины.

       Вводятся следующие обозначения:

- общее число электронов, вылетевших с катода в 1 с при стационарном режиме. Выражение для  n1 в стационарном режиме разряда может быть записано в виде:

             

                    - число образовавшихся ионов

                    - число выбитых электронов с катода ионами

Для числа электронов, достигших анода можно записать следующее выражение:

             ,       где   

       В результате концентрация электронов и плотность тока на аноде записываются в виде:

                        

               

       Предполагается, что эмиссия ионов с поверхности анода под действием электронов пренебрежимо мала. В данной теории изначально предполагалось действие внешнего ионизатора (источника УФ-излучения), создающего вблизи катода исходную концентрацию заряженных частиц n0. В данном случае разряд считается несамостоятельным. Для перехода разряда из несамостоятельного в самостоятельный требуется выполнение, согласно Таунсенду, условия равенства нулю знаменателя в формуле для плотности тока:                 

               

Эта выражение обычно считается условием зажигания таунсендовского разряда.

       В качестве одной из характеристик разряда вводится также величина:

  (В-1)  -  ионизационная способность – число пар ионов, которое в среднем рождает электрон, проходя в однородном поле разность потенциалов  в 1 В.

также можно построить величину, обратную к ионизационной способности:

  -  количество эВ, которое в среднем затрачивается на образование пары ионов,

 (эВ) -  константа Столетова, т.е. максимальное значение величины  -1.

       Приведем примеры констант Столетова  для некоторых газов:

  воздух:  66 эВ  (E/p  365 В/смторр),

  гелий:   83 эВ (E/p  50 В/смторр),    

  водород:  70 эВ (E/p  140 В/смторр)             

                         

       Рассмотрим вопрос, связанный с потенциалом  зажигания таунсендовского разряда. Для первого коэффициента ионизации Таунсендом была выведена полуэмпирическая формула, учитывающая зависимость данной величины от давления газа и напряжения электрического поля в виде:

                                   

Где А и В являются постоянными коэффициентами, определенными для каждого конкретного газа в диапазоне значений  E/p. Приведем примеры для значений данных коэффициентов: воздух  А15 (смторр)-1, В365 (В/смторр), при E/p100-800 (В/смторр); гелий  А3 (смторр)-1, В34 (В/смторр),  при E/p20-150 (В/смторр).                         

Для вывода условия зажигания используется также условие стационарности таунсендовского разряда:

                            

В результате потенциал зажигания разряда выражается в виде:

                                     

       Экспериментальные кривые для потенциала зажигания таунсендовского разряда впервые были измерены Пашеном. Представим зависимости, полученные для различных газов (рис.2).

                  Рис.2

Данные кривые хорошо согласуются с формулой, выведенной для  Uз. Для значений в минимуме получаются следующие выражения:                    

                                

                 

Так, например, для воздуха при  А15 (смторр)-1, В365 В/смторр, =10-2, С=1,18:

                 (pd)min=0,83 торрсм,   (E/p)min=365 В/смторр,   Umin 300 В.

Значения  E/p в минимумах данных кривых Пашена соответствуют точке Столетова, где ионизационная способность электрона максимальна и равна:  

                 


e-

x

Ф

А

К

0

d

x

dx

10-1

100

101

102

103

pd,

смторр

102

103

104

Uз , В

воздух

H2

Ar

N2

He


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

79576. IN THE CHEMICAL LABORATORY 606.12 KB
  Nerly in the middle there stnds Bunsen burner with flsk over it. During n experiment the Bunsen burner is connected with the min gs line by rubber tube. The flme of the burner is being regulted by mens of tp. From time to time Brbr looks up t the solution which is boiling on the Bunsen burner.
79577. RADIO AND TV MARCH AHEAD 301.2 KB
  RDIO ND TV MRCH HED More thn 100 yers pssed since the dy when the Russin scientist lexnder Popov demonstrted his storm indictor which ws the prototype of modern rdio receivers. Gret progress hs been mde in rdio engineering rdio communictions rdio brodcstings nd television since tht time. In the modern world rdio nd television ply n importnt role s mss medi of informtion nd s mens of...
79578. BETTER METALS ARE VITAL TO TECHNOLOGICAL PROGRESS 27.15 KB
  Since the erliest dys the preprtion of metls for mechnicl use ws vitl to the dvnce of civiliztion. Tody we know more thn sixtyfive metls vilble in lrge enough quntities to be used in industry. Metls re mostly solids t ordinry tempertures nd possess comprtively high melting points with the exception of mercury. The Erth contins lrge number of metls useful to mn.
79579. SOURCES OF POWER 28.42 KB
  SOURCES OF POWER The industril progress of mnkind is bsed on power: power for industril plnts mchines heting nd lighting systems trnsport communiction. In fct one cn hrdly find sphere where power is not required. t present most of the power required is obtined minly from two sources. The second wy of producing electricity is by mens of genertors tht get their power from stem or wter turbines.
79580. PULKOVO - RUSSIAS MAIN OBSERVATORY 175.09 KB
  Two gret observtories. Greenwich nd Pulkovo occupy leding plce mong the observtories of the world. Pulkovo is situted in hilly re some kilometres from St. You cnt get to Pulkovo by trin: when the rilwy ws being built the stronomers specilly sked tht it should be kepi severl kilometres wy so tht there should be no vibrtion to ffect the sensitive instruments.
79581. FUNDAMENTALS OF THEORY AND PRACTICE OF TRANSLATION 1.44 MB
  Тhe educational material is grouped in topical arrangements and staffed within the case modules’ framework representing the set of submodules enabling one to familiarize the trainees with the theoretical information and to consolidate it in slideshow illustrations, assignments, exercises.
79582. Эмпирическое исследование особенности развития мыслительных процессов детей младшего школьного возраста с задержкой психического развития 2.43 MB
  Целью эмпирического исследования в данной выпускной квалификационной работе является анализ особенностей мышления у детей с задержкой психического развития младшего школьного возраста, и разработать рекомендации для общеобразовательных учреждений о коррекционной работе с детьми с задержкой психического развития.
79583. Розробка ЛОМ для Пологівської філії «Укртелеком» 1.6 MB
  Задачею дипломного проекту є розробка локально-обчислюваної мережі для будинку цеху ТП №13 міста Пологи Запорізької філії ВАТ «Укртелеком». Організаційно-штатна структура підприємства наведена в рисунку 1.1. Локально-обчислювана мережа розробляється на вже існуючих комп’ютерах.
79584. Управление оборотными активами компании на примере ОАО «Кулебакского завода металлических конструкций» 248.26 KB
  Целью работы является: оценка и анализ управления оборотными активами предприятия. Результаты анализа дают ответ на вопрос, каковы важнейшие способы улучшения управления оборотными активами предприятия в конкретный период его деятельности.