22645

Магнітні властивості речовини. Пара-, діа- , феромагнетики

Доклад

Физика

Якщо намагнічування припиняється і при забиранні заліза від магніту то воно називається тимчасовим намагніченням. Ця величина називається вектором намагнічення . Якщо довести намагнічення до насичення точка 1 на мал. 2 і потім зменшувати напруженість магнітного поля то намагнічення випливає не первісної кривої 01 а змінюється відповідно до кривої 1 2.

Украинкский

2013-08-04

304 KB

63 чел.

17. Магнітні властивості речовини. Пара-, діа- , феромагнетики.

Деякі  залізні руди володіють властивістю притягувати до себе залізні предмети. Куски такої руди називають природнім магнітом. Якщо намагнічування припиняється і при забиранні заліза  від магніту, то воно називається тимчасовим намагніченням. Якщо магнітні властивості заліза залишаються, то говорять про залишкове намагнічування, а саме залізу називають постійним штучним магнітом.

Магнітне поле утворюється зарядом, що рухається. Кількісно  магнітне поле характеризується  магнітною індукцією.Для опису магнітного поля в будь-якій точці середовища разом з магнітною індукцією використовується напруженість магнітного поля . , - магнітна сприйнятливість середовища, - магнітна проникливість, - магнітна стала.

Середовища, для яких  і  називаються парамагнетиками (кисень, алюміній, платина). Середовище,  для якого , - називають діамагнетиками (азот, вода, срібло).

Парамагнетики намагнічуються вздовж магнітного поля, а діамагнетики - в протилежному напрямку.

Середовища, які здатні намагнічуватися в магнітному полі, тобто створювати власне магнітне поле, називають магнетиками.

Феромагнетики – це середовища, в яких власне магнітне поле значно перевищує (100-1000 раз) зовнішнє магнітне поле, що викликало його. Внутрішнє магнітне поле, те, що створене молекулами, атомами або іонами. 

У всіх речовинах існують дрібні електричні поля, що замикаються в межах кожного атома чи іона. Це молекулярні струми. При намагнічуванні магнетика положення молекулярних струмів стає впорядкованим, виникає внутрішнє магнітне поле, яке є сумою дрібних магнітних полів, що були створені молекулярним струмами. Магнітна дія замкнутих струмів характеризують магнітним моментом , - сила струму, -площа, що охоплена струмом.

Магнітний стан середовища можна повністю описати, задавши магнітний момент кожної одиниці її об’єму. Ця величина називається вектором намагнічення . Вона визначається: Для ізотропних магнетиків, що знаходяться в слабких магнітних полях , - магнітна сприйнятливість магнетика. Якщо  і  співпадають, то їх називають ізотропними магнетиками, якщо ні - анізотропними.  

. Тому по досягненні насичення В продовжує рости з H по лінійному закону: , де const =m0 Jнас. Крім нелінійної залежності між H і J (чи Н и В) для феромагнетиків характерна також наявність гістерезиса. Якщо довести намагнічення до насичення (точка 1 на мал. 2) і потім зменшувати напруженість магнітного поля, то намагнічення випливає не первісної кривої 0-1, а змінюється відповідно до кривої 1—2. У результаті, коли напруженість зовнішнього поля стане рівної нулю (точка 2), намагнічення не зникає і характеризується величиною Вr, яка називається залишковою індукцією. Намагнічення звертається в нуль (точка 3) лише під дією поля Нc за напрямком, протилежним полю, що викликало намагнічення. Напруженість Нc називається коерцитивною силою. поле. Очевидно, що постійний магніт тим краще зберігає свої властивості, чим більше коерцитивна сила матеріалу, з якого він виготовлений. При дії на феромагнетик перемінного магнітного поля індукція змінюється відповідно до кривої 1—2—3—4—5—1 , що називається петлею гістерезиса (аналогічна петля виходить і на діаграмі J-H). Якщо максимальні значення Н такі, що намагнічення досягає насичення, виходить так звана максимальна петля гістерезиса (суцільна петля на мал. 2). Якщо при амплітудних значеннях H насичення не досягається, виходить петля, називана частковим циклом (пунктирна петля на малюнку). Часткових циклів може існувати безліч, усі вони лежать усередині максимальної петлі гістерезиса. Гістерезис приводить до того, що намагнічення феромагнетику не є однозначною функцією H воно в сильній мері залежить також від попередньої історії зразка - від того, у яких полях він побував колись. Так, наприклад, у поле напруженості H1 (мал. 2) індукція може мати будь-як значення в межах від В1` до В1``. З усього сказаного про феромагнетики видно, що вони дуже схожі по своїх властивостях на сегнетоелектрики. У зв'язку з неоднозначністю залежності В від Н поняття магнітної проникності застосовується лише до основної кривої намагнічення. Відносна магнітна проникність феромагнетиків  m (а отже і магнітній сприйнятливості c) є функцією напруженості поля. На мал. 3, а зображена основна крива   намагнічення.   


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

50337. Оценка финансового состояния войсковой части 3009 325.5 KB
  Определить суть анализа финансового состояния бюджетной организации, его задачи и методы; выявить основные направления финансовой деятельности организации; рассмотреть методику оценки финансовой деятельности организации и дать характеристику ее основным показателям; рассмотреть организационно-экономическую характеристику объекта исследования; провести анализ финансовой деятельности организации...
50340. Использование библиотеки элементов графического интерфейса Qt 111.5 KB
  План простейшее графическое приложение на Qt работа с компоновщиками создание приложения ColorViewer использование QFileDilog создание простейшего обозревателя текста Инструкция по выполнению лабораторной работы Простейшее GUIприложение на Qt Рассмотрим следующий фрагмент кода представляющий простейшее GUIприложение созданное с использованием элементов Qt. QWidget базовый класс для всех элементов графического интерфейса виджетов в Qt начиная с кнопок и кончая сложными диалогами. Попробуйте добавить в корневой...
50341. Постройка графа состояний P-схемы 166 KB
  Для СМО из задания 1 построить имитационную модель и исследовать ее (разработать алгоритм и написать имитирующую программу, предусматривающую сбор и статистическую обработку данных для получения оценок заданных характеристик СМО). Распределение интервалов времени между заявками во входном потоке и интервалов времени обслуживания – геометрическое с соответствующим параметром (ρ, π1, π2).
50342. Построение аналитической и имитационной моделей системы массового обслуживания 80 KB
  Если в свободную систему поступает заявка, то ее обслуживают совместно все каналы. Если во время обслуживания заявки поступает еще одна, то часть каналов переключается на ее обслуживание и т.д., пока все каналы не окажутся занятыми. Интенсивность совместного обслуживания заявки n каналами n . Каналы распределяются равномерно между заявками.
50343. Построение аналитической и имитационной моделей системы массового обслуживания 158.5 KB
  Значения A, Q зависят от числа пришедших заявок (величины модельного времени), а также от R0, при генерации случайных чисел, распределенных по экспоненциальному закону.
50344. Снятие кривой намагничивания ферромагнитного образца 68 KB
  Расчетные формулы: Индукция намагничивающего поля: где N1 число витков намагничивающей обмотки тороида; D длина осевой линии тороида. Магнитная индукция в образце: или B=cn где постоянная где R2 сопротивление вторичной цепи; kбаллистическая постоянная; S2 площадь поперечного сечения образца; nотброс.Результаты наблюдений: Снятие основной кривой намагничивания Намагни чивающий ток I1 мА Индукция B0 намагничивающего поля Тл Отброс 1 вправо дел. Индукция В...