22657

Роздільна здатність оптичних приладів

Доклад

Физика

Характеризує здатність давати зображення двох близько розташованих одна від одної точок об’єкта рознесених в просторі. Найменша лінійна кутова відстань між двома точками починаючи з якої їх зображення зливаються і не розрізняються наз. Релей ввів критерій згідно до якого: зображення двох точок можна розрізнити якщо дифр. Предмет знаходиться на а зображення утворюється в фокальній площині об`єктива телескопа з фокусною відстанню f .

Украинкский

2013-08-04

70 KB

17 чел.

                                      29. Роздільна здатність оптичних приладів.

Р. З. Характеризує здатність давати зображення двох близько розташованих одна від одної точок обєкта рознесених в просторі. Найменша лінійна (кутова) відстань між двома точками, починаючи з якої їх зображення зливаються і не розрізняються, наз. лінійною (кутовою) межею розділення. Реальні оптичні сис-ми мають вх. та вихідні апертури кінцевих розмірів, які обмежують хвильову поверхню та через дифракцію світла, навіть при відсутності аберацій та похибок виготовлення опт. деталей, опт. сис-ма зображує точку в монохром. світлі у вигляді світлої плями, оточеної почергово темними та світлими кільцями.

Релей ввів критерій згідно до якого: зображення двох точок можна розрізнити, якщо дифр. max (див.мал.) однієї лінії збігається з дифр.min другої. Визначимо роздільну здатність об`єктива телескопа . Предмет знаходиться на , а зображення утворюється в фокальній площині об`єктива телескопа з фокусною відстанню f . Тоді радіус центр.світлої плями буде:, де R-радіус об`єктива телескопа. Дві близьки зірки, кутова відстань між якими , дають дві дифракційних світлих плями радіусом , відстань між центрами яких . Згідно до критерія Релея, вони вважаються розділеними, якщо центр одного попадає на край іншого, тобто, коли  . Роздільної здатністю А об єктива є величина обернена ..

Для мікроскопа важлива лін.р.з. Для виключення сферичної аберації необхідно виконання умови Аббе, яка буде мати вигляд: , де- показники заломлення середовищ відповідно в просторі предмету і зображення.

Радіус центр.світлої плями буде:, де R-радіус вхідної зіниці, l-відстань від площини зображення до апертурної діафрагми. Дві точки будуть розділені за критерієм Релея, якщо відстань між їх геометричним зображенням більше, або дорівнює .Тоді отримаємо: . Це max роздільна здатність мікроскопа. Для збільшення роздільної здатності необхідно збільшити розмір об`єктива, зменшити довжину хвилі.

Термін роздільна здатність використовують і для спектральних приладів. Під спектральною роздільною відстанню розуміють найменшу різницю довжин двох хвиль спектральних ліній dl, яку спектральний прилад ще здатних розділити. А величина -роздільна здатність. Критерій Реллея справедливий і в цьому випадку: дві сусідні спектральні лінії можна ще розрізнити, якщо головний максимум дифракційної картини для однієї довжини хвилі співпадає по своєму положенню з першим дифракційним мінімумом для іншої довжини хвилі.

Дифр. гратка: А==D== , D-  діючий отвір, d- період гратки, - кут під яким спостерігаємо дифр. картину, m-порядок дифракц. макс., N- к-ть пучків рівної інт-ті.


dN

j

D

3

2

4

α

ά

ń

n


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

19010. Движение в центральном поле. Финитное и инфинитное движение. Падение на центр 828 KB
  Лекция 8. Движение в центральном поле. Финитное и инфинитное движение. Падение на центр Выберем начло координат в центре поля См. рисунок. В начальный момент времени частица находилась в какото точке имела импульс и следовательно имела относительно центра поля м...
19011. Общие закономерности движения частицы в кулоновском поле притяжения. Эффективный потенциал. Минимальное и максимальное расстояние до центра поля 1.28 MB
  Лекция 9. Общие закономерности движения частицы в кулоновском поле притяжения. Эффективный потенциал. Минимальное и максимальное расстояние до центра поля Рассмотрим движение частицы массы во внешнем поле ; 1 когда Это соответствует полю притяж...
19012. Движение в кулоновском поле притяжения (задача Кеплера). Классификация орбит при финитном и инфинитном движении 281 KB
  Лекция 10. Движение в кулоновском поле притяжения задача Кеплера. Классификация орбит при финитном и инфинитном движении В предыдущей лекции мы выяснили при каких значениях энергии движение будет инфинитным финитным а так же определили условия при которых траект
19013. Кинематика и динамика упругого столкновения частиц. Переход в Ц-систему. Импульсные диаграммы. Связь углов рассеяния в Л- и Ц-системах 1.06 MB
  Лекция 11. Кинематика и динамика упругого столкновения частиц. Переход в Цсистему. Импульсные диаграммы. Связь углов рассеяния в Л и Цсистемах Столкновение двух частиц называется упругим если оно не сопровождается изменением их внутреннего состояния в том числе не ...
19014. Дифференциальное сечение рассеяния частиц. Формула Резерфорда 2.55 MB
  Лекция 12. Дифференциальное сечение рассеяния частиц. Формула Резерфорда Для изучения характера взаимодействия частиц друг с другом обычно проводятся эксперименты по рассеянию целого пучка одинаковых частиц которые падают из бесконечности с одинаковой начальной с...
19015. Малые одномерные колебания (свободные и вынужденные). Вынужденные колебания под действием произвольной силы 2.55 MB
  Лекция 13. Малые одномерные колебания свободные и вынужденные. Вынужденные колебания под действием произвольной силы. Вынужденные колебания под действием гармонической силы. Резонанс. Затухающие колебания Распространенным движением в природе являются колебания те
19016. Малые колебания системы со многими степенями свободы. Собственные частоты и нормальные координаты 459.5 KB
  Лекция 14. Малые колебания системы со многими степенями свободы. Собственные частоты и нормальные координаты Рассмотрим случай малых колебаний системы частиц имеющей степеней свободы. Самый общий вид функции Лагранжа такой системы таков: 1 2 Устойч
19017. Уравнения Гамильтона (канонические уравнения). Функция Гамильтона. Скобки Пуассона и их свойства 750 KB
  Лекция 15. Уравнения Гамильтона канонические уравнения. Функция Гамильтона. Скобки Пуассона и их свойства Одна из форм уравнения движения это уравнения Лагранжа когда задается функция Лагранжа как функция независимых обобщенных координат и обобщенных скоростей
19018. Канонические преобразования. Производящие функции. Временная эволюция механической системы как каноническое преобразование 901 KB
  Лекция 15. Канонические преобразования. Производящие функции. Временная эволюция механической системы как каноническое преобразование Выбор обобщенных координат не ограничен никакими условиями – ими могут быть любые величин однозначно определяющие положение сис