22659

Інтерференція поляризованих променів при проходженні через кристали

Доклад

Физика

Світло поширюється вздовж вісі OZ. Ніколь N1 забезпечує лінійно поляризоване світло в площині XOY. На пластинку падає лінійно поляризоване світлоко де розпадається на звичайний і незвичайний промені.векторів звичайної і незвичайної хвиль на вході в пластинку у вигляді: де різниця фаз між звичайним і не звичайним променями Склавши два останні рівняння отримаємо Розглянемо два випадки: 1 еліптично поляризоване світло.

Украинкский

2013-08-04

89 KB

0 чел.

31. Інтерференція поляризованих променів при проходженні через кристали.

Світло поширюється вздовж вісі OZ. Ніколь N1 забезпечує лінійно поляризоване світло в площині XOY. Оптична вісь пластини кристала || вісі OY.(Якщо на шляху променю до входа в кристалічну пластинку поставити призму Ніколя, то отримаємо промені з взаємно перпендикулятрнимим напрямками поляризації) Ніколі схрещені N1  N2. На пластинку падає лінійно поляризоване світлоко, де розпадається на звичайний і незвичайний промені. Оскільки показники заломлення для променів, поляризація яких співпадає з віссю кристала і не співпадає, різні, то після проходження променями кристала може відбуватися інтерференція хвиль.

Для амплітуд цих хвиль маємо:  (1), де А-амплітуда падаючого променя.

Представимо коливання ел.векторів звичайної і незвичайної хвиль на вході в пластинку у вигляді:, , де    ,  

- різниця фаз між звичайним і не звичайним променями   

 

Склавши два останні рівняння отримаємо  

Розглянемо два випадки:

1)   - еліптично поляризоване світло. Головні вісі еліпса співпадають з головними осями кристала. При - на виході- циркулярно поляризоване світло. -платинка називається в чверть хвилі, знак -залежить від типу кристала. Для додатнього >0, для від`ємного-<0.

2) -лінійно поляризована хвиля, для якої лише змінилися квадранти площини XY, в якій відбувається коливання (для знака +), площина коливань векрота Е не змінилася ( для знака -).- пластинка в напівхвилі.

В загальному випадку після кристалу К світло буде еліптично поляризоване, при повороті Ніколя N2 інтенсивність на виході буде змінюватись.

Розглянемо оптичну систему

Оптична різниця ходу двох променів в кристалі дорівнює

  Промені, які попадають в кристал мають різний нахил ( різні). Нехай , тоді .

Під різними кутами до вісі на виході з пластини поширюються  еліптичні поляризовані промені з різними орієнтаціями еліпсів. Якщо випромінювання монохроматичне  і на шляху променів, що вийшли з пластини стоїть Ніколь N2  , то зпостерігає почергово темні  і світлі кільця, які відповідають проекціям електричного вектора на головний напрямок Ніколя N2. При повороті Ніколя на - світлі кільця стають темними, і навпаки. При освітленні білим світлом спостерігається сукупність окрашених концентричних кілець. Якщо на шляху падаючого на пластину пучка променів поставити Ніколь N1, то спотерігаєма картна зміниться – концентричні кільця пересичуться хрестом, при чому хрест світлий, якщо головні напрямки N1 || N2 і темний, якщо перпендикулярні. Це пояснюється тим, що в падаючому пучку в площині падіння,що співпадає з головною площиною N1 є лише незвичайні промені і не має інтерференції з звичайними променями, тому на виході з пластинки в цій площині світло лінійно поляризоване. Якщо одна з головних площин кристала збігається з N1, то подвійного променезаломлення не буде і світло вийде з пластинки плоскополяризоване. Аналогічна ситуація, коли головна площина співпадає з N2


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

22843. Визначення коефіцієнта внутрішнього тертя рідини капілярним віскозиметром 104 KB
  Якщо шари рідини або газу рухаються один відносно одного між ними діють сили внутрішнього тертя. Коефіцієнт внутрішнього тертя рідини або газу можна визначити за формулою Пуазейля 2 яка виражає величину об`єму рідини або газу що протікає за час через капіляр радіуса та довжини за умови що потік ламінарний. Справді якщо взяти дві рідини відповідні величини для однієї з них позначимо індексами ‘0’ а другої ’1’ і визначити час і витікання однакових об`ємів цих рідин...
22844. Визначення коефіцієнта в’язкості газу 1.32 MB
  При ламінарній течії газу по капілярній трубці різні шари газу набувають різної швидкості направленого руху. Розглянемо більш детально течію в’язкого газу по трубці радіуса . Припустимо що потік ламінарний що газ при невеликих тисках нестисливий що течія всановилась і що газ повністю змочує стінки трубки тобто швидкість газу біля стінок трубки дорівнює нулеві.
22845. Визначення вологості повітря 1.2 MB
  Атмосферне повітря має в своєму складі деяку кількість водяної пари що обумовлює вологість повітря. Абсолютною вологістю називається кількість водяної пари що знаходиться в одиниці об'єму повітря. З рівняння стану ідеального газу густину повітря при нормальних умовах можна представити так: пов= 1 позначення загально прийняті.
22846. Визначення коефіцієнта об’ємного розширення рідини 545 KB
  Залежність об’єму рідини від температури виражається рівнянням: а при невеликій точності можна обмежитися виразом: де – об’єм рідини при температурі 0C температурний коефіцієнт об’ємного розширення рідини. Прямим способом вимірювати об’єм рідини при різних температурах для визначення важко бо при цьому змінюється і об’єм посудини в якій знаходиться рідина. Французькі вчені Дюлонг і Пті запропонували спосіб визначення коефіцієнта об’ємного розширення рідини при якому відпадає необхідність вимірювання об’єму рідини.
22847. ОДЕРЖАННЯ І ВИМІРЮВАННЯ ВИСОКОГО ВАКУУМУ 5.3 MB
  Різного роду вакуумні насоси з застосуванням деяких додаткових прийомів дозволяють одержувати тиски домм. Області тисків в яких найбільш раціонально застосовуються вакуумні насоси прийнятих в даний час типів показані на рис. Вакуумні насоси що застосовуються для відкачки газу поділяють на два класи: а форвакуумні насоси які починають працювати з атмосферного тиску і викидають відкачуваний газ прямо в атмосферу. Форвакуумні насоси створюють розрідження порядку мм.
22848. ТЕПЛОВЕ РОЗШИРЕННЯ ТВЕРДОГО ТІЛА 340.5 KB
  Дійсно сили що тримають атоми у вузлах ґратки малі і тому достатньо вже теплової енергії самих атомів аби змістити їх з положення рівноваги. До поняття про коливання атомів твердого тіла можна дійти шляхом аналізу природи міжатомних сил. Положення рівноваги атомів визначається з умови рівності сил притягання і відштовхування діючих на атом. Якщо змінюється відстань тільки відносно одного з атомів то енергію Wx треба...
22849. ВИЗНАЧЕННЯ СЕРЕДНЬОГО ЗНАЧЕННЯ ТЕПЛОТИ ВИПАРОВУВАННЯ РІДИНИ 120 KB
  ВИЗНАЧЕННЯ СЕРЕДНЬОГО ЗНАЧЕННЯ ТЕПЛОТИ ВИПАРОВУВАННЯ РІДИНИ. Випаровування – це процес зміни агрегатного стану речовини перехід речовини із конденсованого стану в газоподібний. Кількість теплоти яку необхідно надати рідині при ізотермічному утворенні одиниці маси пари називають теплотою випаровування. Для визначення середнього значення теплоти випаровування води в даній роботі використовується метод який грунтується на використанні рівняння КлапейронаКлаузіуса.
22850. ВИЗНАЧЕННЯ КОЕФІЦІЄНТУ ТЕПЛОПРОВІДНОСТІ ПОВІТРЯ 182 KB
  Через довiльну коаксiальну поверхню радiуса y за одиницю часу пройде кiлькiсть теплоти 5 де l – довжина дротини.Розділивши в виразі 5 змінні одержимо 6 де – внутрішній радiус трубки – температура дослiджуваного газу повiтря бiля внутрішньої поверхнi трубки а – радiус дротини – температура дротини. Зі співвідношення 6 випливає що 7 Таким чином для визначення коефіцієнта теплопровідності треба знати кiлькiсть теплоти яка щосекунди...
22851. ВИЗНАЧЕННЯ КОЕФІЦІЄНТА ТЕПЛОПРОВІДНОСТІ ТВЕРДИХ ТІЛ 111 KB
  Кількість теплоти Q що переноситься через поверхню площею S за час при градієнті температур визначається як: 1 де коефіцієнт теплопровідності середовища. Таким чином значення коефіцієнта теплопровідності матеріалу можна знайти безпосередньо якщо користуватись формулою 1. для визначення коефіцієнта теплопровідності твердих тіл.