23098

Поширення світла в анізотропних середовищах. Дисперсія і поглинання

Доклад

Физика

В анізотропному середовищі спостерігається подвійне заломлення променів зумовлене наявністю в них двох показників заломлення один з яких не залежить від напрямку поширення хвилі і відповідає одній поляризації а другий залежить від напрямку поширення і пов`язаний з іншою поляризацією. Введемо для ізотропного середовища показник заломлення. Для хвилі що поширюється в напрямку x коливання відбуваються в напрямку z то показник заломлення більше в напрямку z ніж для коливань в напрямку y. z напрямок при якому показники...

Украинкский

2013-08-04

466 KB

8 чел.

30.Поширення світла в анізотропних середовищах. Дисперсія і поглинання.

Анізотропним середовищем наз.середовище, фізичні властивості якого залежать від напрямку. В анізотропному середовищі спостерігається подвійне заломлення променів, зумовлене наявністю в них двох показників заломлення, один з яких не залежить від напрямку поширення хвилі і відповідає одній поляризації, а другий - залежить від напрямку поширення і пов`язаний з іншою поляризацією. Анізотропія пов’язана з анізотропією молекул або розташуванням їх у просторі.

Розглянемо поширення плоскої хвилі в анізотропному діелектрику.  . Тобто  та  не паралельні. Система р-ння Максвелла за відсутності зарядів для плоскої хвилі набирає вигляду:, що показує, що . Напрямок поширення енергії задається вектором Умова-Пойнтінга (), який в анізотропному середовищі не збігається з напрямом хвильового вектора. Введемо  (для ізотропного середовища - показник заломлення). Тоді перші два р-ння М. матимуть вигляд . Підставляючи одне р-ння в інше маємо: , використаємо , тоді , де . Маємо систему трьох однорідних р-ння відносно , для не тривіальності розв’язку будемо вимагати рівності нулю детермінанта:  

Це є рівнянням Френеля. За ним знаходять значення координат хвильного вектору. У системі координат, осі якої збігаються з головними осями, відмінні від нуля лише діагональні компоненти тензора . Тоді р-ння Френеля матиме вигляд:

Розглянемо окремі випадки. Для ізотропного середовища , тоді .

Для одновісних кристалів в СК, де вісь кристала направлена вздовж оптичної осі  , тоді р-ння Френзеля: . Це р-ння дає два розв’язки: . Останнє р-ння – це р-ння двовісного еліпсоїда. Отже в одновісному кристалі можуть поширюватися звичайні хвилі () та незвичайні .

Для хвилі, що поширюється  в напрямку – x, коливання відбуваються в напрямку  - z, то показник заломлення більше в напрямку - z, ніж для коливань в напрямку – y. z – напрямок, при якому показники заломлення для двох коливань будуть однакові – оптична вісь кристала. Якщо хвиля поширюється вздовж осі z, то показники заломлення вздовж x і y – однакові.

В загальному випадку   - еліпсоїд трьовісний, то рівняння

Характерні дві оптичні вісі. Можна знайти два перерізи, що мають форму кола – однакові показники заломлення

Розглянемо одновісний кристал: побудуємо еліпси показників заломлення.

ne> no- оптично додатній кристал(SiO2)

ne< no- оптично від`ємний кристал(СаСО3)

 

Подвійне променезаломлення відбувається у кристалах ісландського шпату, при падінні вузького пучка на  кристал, заломлення відбувається так, що у кристалі утворюються два пучки, які поширюються в дещо різних напрямках. З кристалу виходять два пучки паралельно падаючому. Навіть тоді, коли кут падіння =00, заломлений пучок розділяється на два. В цьому випадку один з них є продовженням падаючого променя, а другий відхиляється на кут заломлення відмінний від 0-ля.

Для кожного з променів – показники заломлення різні. Показник заломлення звичайного променя не залежить від напряму поширення в кристалі, показник заломлення незвичайного – залежить від напрямку поширення. В кристалі існує єдиний напрямок уздовж якого обидва промені мають однакові показники заломлення – оптична вісь. Дослід показує, що при обертанні кристала навколо напряму падаючого променя, незвичайний промінь обходитиме навколо звичайного. Обидва промені цілком поляризовані. Інтенсивності обох пучків однакові.

Дослідимо поширення енергії ЕМП від напряму хвильового вектору:

. - напрямок вздовж оптичної осі, тоді

Вираз в круглих дужках рівен нулю, тобто .Тобто ці три вектори розташовані в одній площині (головний переріз). Нехай вона співпадає з XOZ, тоді    , де - кут між n та оптичною віссю, - між напрямом поширення незвичайної хвилі та оптичною віссю. Незвичайна поляризована так, що D,E-в площині головного перерізу, а звичайна - D,E перпендикулярна до неї.


Z

X

Y

Z

Ne

o

Z

Ne

No

e

o


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

39380. Расчет привода 518 KB
  Выбор двигателя. От типа двигателя его мощности частоты вращения и прочего зависят конструктивные и эксплуатационные характеристики рабочей машины и ее привода. Мощность двигателя зависит от требуемой мощности рабочей машины а его частота вращения от частоты вращения приводного вала рабочей машины.3 Определяем требуемую мощность двигателя по формуле 3 2.
39381. Г. Зиммель о принципе понимания и социологии конфликтов 15.78 KB
  Принцип понимания занимает особое место в социологии Зиммеля. Он позволяет разрушить барьер бесстрастного объективизма-рационализма, отделяющий познающего субъекта от познаваемого объекта
39382. ПРОБЛЕМА ЭКОНОМИЧЕСКОЙ ЗАВИСИМОСТИ КАНАДЫ ОТ США 93 KB
  Библиографический фон исследования включает в себя достаточно широкий круг отечественных и иностранных исследовательско-аналитических работ, посвященных экономической зависимости Канады от США, выражающейся в особой чувствительности к изменению экономической и политической ситуации в США
39383. Процент, прибыль и рента 70 KB
  Сущность процента. Механизм процента. Выбор вариантов инвестирования. Прибыль и рентабельность. Показатели прибыльности. Ценные бумаги. Дивиденд. Курс акций. Рента. Цена земли.
39384. Расчет привода электрической лебедки 283.5 KB
  Привод к электрической лебедке предназначен для передачи необходимой тяговой силы от двигателя к барабану. Рассмотренный нами привод обеспечивает надёжную, долговечную, производительную работу, что подтверждают расчёты на прочность и долговечность.
39385. Учет финансовых вложений как объект внеоборотных активов и отражение их в бухгалтерской отчетности 195.5 KB
  Изучение теоретической и нормативно-правовой базы бухгалтерского учета финансовых вложений, их оценки и выбытия, выявление особенностей учета финансовых вложений, изучение методики составления бухгалтерской отчетности по учету финансовых вложений, проведения инвентаризации.
39386. Сложное движение точки 257.5 KB
  По заданным уравнениям относительного движения точки М и движения тела D определить для момента времени t=t1 абсолютную скорость и абсолютное ускорение точки M. Схема механизма показана на рисунке 1 исходные данные приведены в таблице 1: Уравнение относительного движения точки М ОМ=Sr= Srtсм. Положение точки М на теле D определяется расстоянием Sr =ОМ.
39387. Определение реакции опор твердого тела 61 KB
  К системе приложены сила тяжести G, силы натяжения нитей T , t и P. Реакция подпятника А определяется тремя составляющими: XА, YA,ZA, а реакция подшипника В – двумя: Хв и Yв.
39388. Интегрирование дифференциальных уравнений движения материальной точки, находящейся под действием постоянных сил 130 KB
  Интегрирование дифференциальных уравнений движения материальной точки находящейся под действием постоянных сил. Лыжник от точки A до точки B движется τ с. По заданным параметрам движения точки определить угол α и дальность полёта d. Пусть масса точки равна m тогда составим уравнение движения точки на участке AB.