23420

Дослідження роботи тригерів

Лабораторная работа

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Зберіть схему рис. Увімкніть схему. Послідовно подайте на схему наступні сигнали: S=0 R=1; S=0 R=0; S=1 R=0; S=0 R=0. Зберіть схему рис.

Украинкский

2013-08-05

74.5 KB

8 чел.

Лабораторна робота № 2

Тема: Дослідження роботи тригерів.

Мета роботи: Ознайомитися зі схемами тригерів на логічних елементах «І», «І-НІ», «АБО», «АБО-НІ» та універсальних тригерів. Практично перевірити таблиці переходів для RS-тригерів, D-тригерів і JK-тригерів.

Хід роботи.

  1.  Завантажити програму Electronics Workbench Pro з Головного меню.

Порядок проведення експериментів

Експеримент 1. Дослідження RS-тригера.

а). Зберіть схему рис.1. Увімкніть схему. Послідовно подайте на схему наступні сигнали: S=0, R=1; S=0, R=0; S=1, R=0; S=0, R=0. Переконайтеся в тому, що:

• при S=0, R=1 тригер установлюється в стан Q=0; • при переході до S=0, R=0 тригер зберігає попередній стан виходу  Q=0;

• при S=1, R=0 тригер установлюється в стан Q=1;

• при переході до S=0, R=0 тригер зберігає попередній стан виходу Q=1. 

Рисунок 1.

б.) Для кожного переходу (зміни стану або збереження попереднього) намалюйте граф переходу. За результатами експерименту заповніть таблицю збудження для схеми  рис. 1.

Експеримент 2. Дослідження RS-тригера.

а). Зберіть схему рис.2. Увімкніть схему. Послідовно подайте на схему наступні сигнали: S=0, R=0; S=1, R=0; S=0, R=1; S=1, R=1. Переконайтеся в тому, що:

• при S=1, R=0 тригер установлюється в стан, при якому вихід Q=0;

• при переході до S=R=1 тригер зберігає попередній стан виходу Q=0;

• при S=0, R=1, тригер установлюється в стан, при якому Q=1;

• при переході до S=1, R=1 попереднє значення виходу  Q =1 зберігається.

Рисунок 2.

б) Для кожного переходу (зміни стану або збереження попереднього) намалюйте граф переходу. За результатами експерименту заповніть таблицю збудження для схеми  рис. 2.

Експеримент 3. Дослідження JK-тригера.

а) Зберіть схему рис.3. Увімкніть схему. Переконайтеся в тому, що:

• при  R=1, S=0 тригер  установлюється в 1 (Q=1, Q'=0) незалежно від стану решти входів;

• при R=0, S=1 тригер установлюється в 0 (Q=0, Q'=1) незалежно від стану решти входів.

Рисунок 3.

б.) Установіть S=R=1, перевірте істинність таблиці збудження, за результатами експерименту заповніть таблицю.

Вказівка: початковий стан тригера встановлювати короткочасною подачею сигналу  S= 0 для отримання Qt = 1 і сигналу R = 0 для отримання Qt = 0. Перехід тригера в стан Qt+1 відбувається тільки по спаді імпульсу на лічильному вході С, сформованому відповідним ключем.

в.) Зарисуйте часові діаграми роботи тригера для всіх можливих комбінацій  Qt, Jt, Кt.

Експеримент 4. Дослідження  JK-тригера в лічильному режимі (Т-тригер).

а) Зберіть схему рис. 4. Увімкніть схему. Змінюючи стан входу С, зарисуйте діаграми роботи тригера в лічильному режимі.

Рисунок 4.

Експеримент 5. Дослідження  JK-тригера, побудованого на базі логічних елементів  і RS-тригерів.

а) Зберіть схему рис. 5. Увімкніть схему. Змінюючи рівень сигналу на вході С, складіть часові діаграми сигналів на виходах Q1 і Q2 обох RS-тригерів.

б) Вкажіть режим роботи тригера. Визначте моменти зміни сигналів Q1 і Q2 по відношенню до моментів зміни сигналу С. Відобразіть відмінність в часі перемикання RS-тригерів на діаграмах.


Рисунок 5.

Експеримент 6. Дослідження  D-тригера.

а) Зберіть схему рис. 6. Увімкніть схему. Переконайтесь в тому, що:

• при R=1, S=0 тригер установиться в 1 (Q=1, Q’=0) незалежно від стану решти входів;

• при R=0, S=1 тригер установиться в 0 (Q=0, Q’=1) незалежно від стану решти входів.

б). Установіть S' = R' = 1, перевірте істинність таблиці збудження, за результатами експерименту заповніть таблицю.

в) Складіть часові діаграми роботи тригера для всіх можливих комбінацій Qt.


Рисунок 6.

Експеримент 7. Дослідження роботи D-тригера в лічильному режимі.

а) Зберіть схему рис. 7. Увімкніть схему. Подаючи на лічильний вхід С тактові імпульси за допомогою ключа [С] і визначаючи стан виходів тригера за допомогою індикаторів, складіть часові діаграми роботи тригера в лічильному режимі.


Рисунок 7.

  1.  Підготувати звіт про роботу.

PAGE  1


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

32750. Релятивистский закон преобразования скорости. Релятивистский импульс 34 KB
  Релятивистский закон преобразования скорости. Пусть например в системе отсчета K вдоль оси x движется частица со скоростью Составляющие скорости частицы ux и uz равны нулю. Скорость этой частицы в системе K будет равна С помощью операции дифференцирования из формул преобразований Лоренца можно найти: Эти соотношения выражают релятивистский закон сложения скоростей для случая когда частица движется параллельно относительной скорости систем отсчета K и K'. Если в системе K' вдоль оси x' распространяется со скоростью u'x = c световой...
32751. Релятивистское уравнение динамики. Релятивистское выражение для кинетической и полной энергии. Взаимосвязь массы и энергии 43.5 KB
  Релятивистское выражение для кинетической и полной энергии. Взаимосвязь массы и энергии. Закон взаимосвязи массы и энергии. Для получения релятивистского выражения для кинетической энергии используем её связь с работой силы а силу подставим из релятивистской формы основного закона динамики материальной точки...
32752. Уравнение свободных колебаний без трения: пружинный маятник. Его решения. Вектор-амплитуда 51 KB
  Уравнение свободных колебаний без трения: пружинный маятник. Это уравнение называют уравнением свободных колебаний пружинного маятника. Оно правильно описывает рассматриваемые колебания лишь тогда когда выполнены следующие предположения: 1силы трения действующие на тело пренебрежимо малы и поэтому их можно не учитывать; 2 деформации пружины в процессе колебаний тела невелики так что можно их считать упругими и в соответствии с этим пользоваться законом Гука. Эта формула показывает что частота свободных колебаний не зависит от начальных...
32753. Физические и математические маятники 57 KB
  9 Как видим период колебаний математического маятника зависит от его длины и ускорения силы тяжести и не зависит от амплитуды колебаний. В отличие от математического маятника массу такого тела нельзя считать точечной. Будем считать что вес физического маятника приложен к его центру тяжести в точке С. С учетом всех величин входящих в исходное дифференциальное уравнение колебаний физического маятника имеет вид: 7.
32754. Гармонический осциллятор. Энергия гармонического осциллятора. Сложение одинаково направленных и взаимно перпендикулярных колебаний 54 KB
  Свободные колебания такой системы представляют собой периодическое движение около положения равновесия гармонические колебания. Если трение не слишком велико то система совершает почти периодическое движение синусоидальные колебания с постоянной частотой и экспоненциально убывающей амплитудой. Если осциллятор предоставлен сам себе то говорят что он совершает свободные колебания. Если же присутствует внешняя сила зависящая от времени то говорят что осциллятор испытывает вынужденные колебания.
32755. Уравнение затухающих колебаний и его решение. Коэффициент затухания. Логарифмический декремент затухания. Добротность 92.5 KB
  Уравнение затухающих колебаний и его решение. Закон затухания колебаний определяется свойствами колебательных систем. Дифференциальное уравнение свободных затухающих колебаний линейной системы где s колеблющаяся величина описывающая тот или иной физический процесс δ = const коэффициент затухания ω0 циклическая частота свободных незатухающих колебаний той же колебательной системы т.1 в случае малых затуханий где Период затухающих колебаний с учетом формулы 7.
32756. Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Векторная диаграмма. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний 60 KB
  Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Перейдем теперь к pассмотpению колебаний в системе на которую действует переменная во времени внешняя сила Ft. Такие колебания называют вынужденными в отличие от свободных колебаний pассмотpенных ранее.
32757. Резонанс. Резонансные кривые для амплитуды и фазы вынужденных колебаний 54.5 KB
  Явление возрастания амплитуды колебаний при приближении частоты вынуждающей силы w к собственной частоте колебательной системы w0 называется резонансом. При наличии трения резонансная частота несколько меньше собственной частоты колебательной системы. Другие механические системы могут использовать запас потенциальной энергии в различных формах.2 Явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты вынуждающей силы частоты вынуждающего переменного напряжения к частоте равной или близкой собственной частоте...
32758. Гидродинамика. Линии тока. Уравнение Бернулли 61 KB
  Гидродинамика раздел физики сплошных сред изучающий движение идеальных и реальных жидкости и газа. Если движение жидкости не содержит резких градиентов скорости то касательными напряжениями и вызываемым ими трением можно пренебречь и при описании течения. Если вдобавок малы градиенты температуры то можно пренебречь и теплопроводностью что и составляет приближение идеальной жидкости. В идеальной жидкости таким образом рассматриваются только нормальные напряжения которые описываются давлением.