31421

Дослiдження поведiнки транзистора у поширених схемах включення

Лабораторная работа

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Для зменшення обсягу вимiрiв та прискорення виконання роботи струми Ib Ic Ic вимiрються не безпосередньо а обчислюються за вiдомими значеннями опорiв Rb Rc Re i вимiряними значеннями падiння напруг URb URc URe. Для дослiжуємого бiполярного транзистору КТ961А npnтипу з коефiцiентом пiдсилення у дiапазонi 10100 доцiльно використовувати такi значення опорiв: Доцiльно використовувати такi значення опорiв: Rb =20KΩ; Rc =0 перемичка; Re =1KΩ. Занотувати значення опорiв для дослiджуємої схеми Rb =...

Украинкский

2013-08-29

52.5 KB

0 чел.

4

Лабораторна робота № 5.3

Тема: Дослiдження поведiнки транзистора у поширених схемах включення

Мета: Отримати характеристики пiдсилення тразистора у схемi зi спiльним

колектором.  

Обладнання: Стенд з двома регульованими напругами, опори, транзiстор,

мультиметр, блок живлення постiйного струму.

Транзистор є найпростiшим пiдсилючим пристроєм. Дiя транзистора як пiдсилювача грунтується на тому, що струми колектору Ic i емiтеру Ie у багато разi перевищують струм бази Ib  Невеликi змiни струму бази приводять до значних змiн струмiв емiтера i колектора. За ходом роботи треба вимiряти струми Ib, Ic, Ic. Для зменшення обсягу вимiрiв, та прискорення виконання роботи, струми Ib, Ic , Ic вимiрються не безпосередньо, а обчислюються за вiдомими значеннями опорiв Rb, Rc, Re i вимiряними значеннями падiння напруг URb, URc, URe.

Схема зi спiльним колектором для пiдсилення струмiв. Навантаження пiд’єднується до емiтеру транзистора.Особливiстью схеми є високий вхiдний опiр.

План роботи

 

  1.  

Зiбрати схему згiдно  малюнка. 

Для дослiжуємого бiполярного транзистору КТ961А npn-типу з коефiцiентом пiдсилення у дiапазонi 10-100, доцiльно використовувати такi значення опорiв:

Доцiльно використовувати такi значення опорiв:

           Rb =20KΩ; Rc =0 (перемичка); Re =1KΩ.

Занотувати значення опорiв для дослiджуємої схеми

   Rb =                    ; Rc =                       ; Re =                            .

Змiннi опори (на схемi не показано) у гiлках кола бази та колектора дозволяють мiняти вiдповiднi напруги джерел Eb i Ec.  

  1.  Вставити транзистор у панельку вiдповiдно його цокольовцi. Для КТ961А призначення виводiв –e, c, b (поверхня з маркировкою спереду, виводи донизу).

  1.  Виставити змiним опором джерела бази Eb мiнiмальну напругу, якiй вiдповiдає крайнє положення регулятора проти годинникової стрiлки.

  1.  Пiдключити блок живлення.

  1.  Виставити змiним опором джерела колектору напругу Ec згiдно завдання. Занотувати значення Ec

Ec=

  1.  Вимiряти залежнiсть струму колектора Ie вiд струму бази Ib 

Доцiльно виконати  10-11 вимирiв для рiзних Ib вiд мiнiмального (Ib =0, URb=0) до максимального значення. Струми Ib, Ie можна безпосередньо не вимiрювати, а орiєнтуватись на наруги на вiдповiдних опорах.

6.1. Виставити потрiбне значення наруги URb, що вiдповiдає струму Ib за допомогою вiдповiдного змiнного опору джерела Eb.

Занести значення Eb i URb до таблицi.

6.2.Вимiряти напруги URe  на опорi колектору Rc i напругу мiж колектором та емiтером транзистора Uce, напругу мiж базою та емiтером транзистора Ube

Занести результати вимирiв URc, Uce,Ube до таблицi.

Eb

Ube

URb

Uce

URe

Ib

Ie


Обробка результатiв вимiрiв.

1. Розрахувати значення струмiв Ib, Ie за напругами та значеннями опорiв. Навести формули розрахунку:

                                                   Ib=                                   Ie=

Занести вiдповiднi значення струмiв до таблицi.

2. Побудувати графiк залежностi напруги навантаження URe i напруги колектор-емiтер Uce вiд напруги джерела бази Eb.

3. Побудувати на тому ж графiку графiк залежностi струму колектора Ie вiд струму бази Ib (доцiльно використати iнший масштаб та iншi позначення i колiр).


4. Визначити максимальне значення к
оефiцiента пiдсилення струму h=ΔIe / ΔIb

hmax=

5. Пояснити, чому ця схема iнакше називається схемою емiтерного повторювача?


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

22671. Досліди Франка і Герца по визначенню потенціалів іонізації 536 KB
  Докази квантування рівнів енергії електронів в атомі були отримані в дослідах Франка і Герца 1913. Порція енергії 49 еВ передається атому ртуті а енергія електрона зменшується на ту ж величину. При подальшому збільшенні потенціалу U зона зіткнень електронів з атомами ртуті зсувалась до катода К і електрони вже встигали набрати достатньо енергії після зіткнення для подолання UЗ ділянка CD. Знаючи початкову і кінцеву енергію електрона тобто його енергію до і після непружнього співудару можна вирахувати положення збуджених рівнів...
22672. Методи реєстрації і спектрометрії ядерних випромінювань 196.5 KB
  Під ядерним випромінюванням розуміють частинки що утворюються в наслідок ядерних перетворень. Частинки випромінення поділяють на 3 групи: 1. Заряджені частинкиер альфачастинки осколки ділення. Нейтральні частинкинейтрони.
22673. Нелінійна поляризованість. Явище генерації гармонік 50.5 KB
  Теорія лінійної поляризованості всановлює залежність показника заломлення від частоти. Нелінійна квадратична поляризованість вміщує різні комбінаційні частоти початкових електромагнітних хвиль. Отже породжені єю вторинні хвилі мають тіж самі різні комбінаційні частоти і росповсюджуються з різними швидкостями в відповідності до закону дисперсії. Інтерференція може відбуватися лише між хвилями однакової частоти випроміненими в різних точках середовища.
22674. Хвильові властивості частинок. Хвилі де Бройля 42 KB
  Хвилі де Бройля. Згідно гіпотези де Бройля для частинки речовини виконується співвідношення: E= =2 p=mV – імпульс частинки  довжина хв. де Бройля співвідношення де Бройля.де Бройля що описує вільний рух матеріальної частинки має вид : А – амплітуда плоскої монохроматичної хвилі радіус вектор частинки t – час.
22675. Рівняння Шредінгера. Інтерпретація хвильової функції 65.5 KB
  В квантовій механіці рівняння Шредінгера відіграє ту ж роль що і рівняння руху Ньютона в класичній механіці і рівняння Максвела в електродинаміці.Розглянемо тримірне хвильове рівняння і застосуємо його до хвиль де Броля. Найбільш важливим частковим випадком рішення хвильового рівняння є рішення виду: 2. Оскільки [потенціальна енергія ] рівняння 3 набуває вигляду стаціонарне рівняння Шреденгера оскільки вважалося що а значить і не залежать від часу.
22676. Співвідношення невизначеності Гейзенберга та приклади його проявів 63.5 KB
  Дві фізичні величини не можуть мати одночасно певні значення в жодному стані якщо їх оператори не комутують. В довільному стані фізичні величини відповідні цим операторам мають середнє значення визначені інтегралами: . З цієї формули випливає що якщо в деякому стані імпульс має певне значення =0 то координата х в цьому стані невизначена зовсім і навпаки. Згідно отриманій нерівності мікрочастинка не може знаходитись у стані строгого спокою який характеризується значеннями .
22677. Енергетичний спектр атома водню. Правила відбору 67 KB
  Сукупність спектральних ліній – спектральні серії. Пізніше були досліджені серії в ультрафіолетовій і інфракрасній обл. Перша лінія кожної серії відповідає мінімальному значеню n і має мінімальну частоту. По мірі збільшення n лінії кожної спектральної серії згущуються частота їх зростає.
22678. Хвильові функції. Системи тотожних частинок. Принцип Паули 65.5 KB
  Системи тотожних частинок. Вони тотожні є симетрія: при перестановці місцями частинок не змінюється. Нехай оператор перестановки частинок: ; Т. Для N – частинок N парних перестановок; оператор перестановок .
22679. Розподіл Фермі-Дірака і Бозе-Ейнштейна 132 KB
  Бозони – частинки з цілим або або нульовим спіном можуть знаходитись в межах даної системи в однаковому стані і в обмеженій кількості. Тоді енергія системи ; число част в му стані. що знаходяться в стані. Нехай номер енергетичного рівня; кратність його виродження число станів на му рівні що мають одне значення енергії тоді ; позначимосереднє число частинок в одному стані.