3351

Методические указания к лабораторным работам по механике

Другое

Физика

В методических указаниях приведены основные теоретические сведения и практические рекомендации по выполнению лабораторных работ по механике. Законы сохранения в механике. Изучение центрального столкновения шаров Цель работы: изучение законов уп...

Русский

2012-10-29

408.5 KB

37 чел.

В методических указаниях приведены основные теоретические сведения и практические рекомендации по выполнению лабораторных работ по механике.

Законы сохранения в механике. Изучение центрального столкновения шаров

Цель работы: изучение законов упругого и неупругого столкновения шаров.

Приборы и принадлежности: установка для изучения соударения шаров, набор шаров, выпрямитель или трансформатор для питания электромагнита.

Теоретические сведения

В физике под столкновением (соударением) понимают любое кратковременное взаимодействие тел: столкновение молекул и атомов друг с другом, нейтрона и протона с ядром атома, элементарных частиц друг с другом. Взаимодействие осуществляется с помощью сил различной физической природы (электрических, ядерных и т.д.).

В частном случае под столкновением понимается явление, когда при встрече тела непосредственно касаются друг друга.

В работе изучается центральное столкновение шаров. Столкновение называется центральным, если векторы скоростей шаров до удара направлены по прямой, проходящей через их центры.

В зависимости от упругих свойств тел столкновения могут протекать весьма различно. Выделяют два крайних случая: абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары.

Абсолютно упругим называется такое столкновение, при котором механическая энергия сталкивающихся тел сохраняется.

Процесс абсолютно упругого соударения можно разделить на два этапа: от момента начала соприкосновения шаров до их максимального сжатия и от этого момента до момента прекращения соприкосновения.

На первом этапе, пока деформация шаров возрастает, накапливается потенциальная энергия деформации за счет убыли кинетической энергии соударения шаров. На втором этапе деформация убывает, и потенциальная энергия вновь переходит в кинетическую. Таким образом, при абсолютно упругом соударении кинетическая энергия шаров до удара должна равняться их кинетической энергии после удара.

Абсолютно неупругий удар характеризуется тем, что потенциальная энергия деформации не возникает. Кинетическая энергия тел полностью или частично превращается во внутреннюю энергию. После удара столкнувшиеся тела либо движутся с одинаковой скоростью, либо покоятся.

При абсолютно неупругом соударении выполняется лишь закон сохранения импульса, закон же сохранения механической энергии не выполняется (сохраняется суммарная энергия – механическая и внутренняя).

Абсолютно упругие и неупругие столкновения – это идеальные случаи. На практике они могут быть реализованы лишь с определенной степенью приближения.

В общем случае, скорости шаров до и после соударения связаны законами сохранения импульса и энергии:

где m1 и m2 – массы шаров,  и  - скорости шаров до соударения,  и  - скорости шаров после соударения, Q – энергия, перешедшая во внутреннюю энергию шаров.

В случае абсолютно упругого соударения Q=0, а для абсолютно неупругого соударения =.

Введем критерий упругости соударения как отношение кинетической энергии системы сталкивающихся шаров после и до удара

    (1)

и назовем его энергетическим коэффициентом восстановления.

Для абсолютно упругого соударения энергетический коэффициент восстановления =1. В случае абсолютно неупругого удара при =) - <1 и зависит от отношения масс соударяющихся шаров.

В нашей экспериментальной установке реализован случай, когда один из шаров до соударения покоится и =0. В этом случае энергетический коэффициент восстановления абсолютно неупругого соударения получается равным

(2)

Очевидно, что для частично упругих соударений будет иметь место

.

Практическая часть и описание установки.

Конструктивно установка представляет собой треногу 1 на трех подъемных винтах, на которой укреплена труба 2, несущая подвески шаров (рис. 1). Один из шаров с массой m2  покоится (= 0), а шар с массой m1 отклоняется на некоторый

угол. Для удержания шара m1 в отклоненном положении включается электромагнит 3. ЭЛЕКТРОМАГНИТ ПИТАЕТСЯ НАПРЯЖЕНИЕМ 6 ВОЛЬТ И ВКЛЮЧАЕТСЯ ЧЕРЕЗ ВЫПРЯМИТЕЛЬ ИЛИ ТРАНСФОРМАТОР. По шкале 4 отсчитываются углы отклонения шаров в градусах.

В работе ставятся две задачи:

1) экспериментальное определение энергетического коэффициента восстановления для различных пар сталкивающихся шаров;

2) экспериментальная проверка закона сохранения импульса при соударении.

Выразим энергетический коэффициент восстановления через углы отклонения шаров до и после удара.

Пусть шар массой m1 поднят на высоту h (рис. 2), а затем отпущен. В момент удара он обладает скоростью

.

После столкновения шары расходятся, поднимаясь на высоту h1 и h2 Скорости шаров сразу после соударения можно выразить через высоты h1 и h2:

.

Из ABC (рис. 2) следует

,

.

Энергетический коэффициент восстановления по (1) с учетом = 0 преобразуется к виду:

,    (3)

где  - угол отклонения шара m1 до столкновения,  и  - углы отклонения шаров

m1 и m2 после столкновения.

Подстановка углов отклонения шаров ,  и  в закон сохранения импульса с учетом, что = 0:

,

,

.     (4)

Знак «» в формуле (4) соответствует случаю, когда шар m1 после соударения движется в первоначальном направлении, а знак «–», когда в противоположном.

Порядок выполнения работы

1. Исследование типа соударения.

Проведите опыты по столкновению различных пар шаров. В каждом опыте замерьте углы отклонения ,  и , и установите массы сталкивающихся шаров m1 и m2. Для каждой пары шаров проведите 5-7 опытов и найдите среднее значение <> и <>. Вычислите отношение масс  и энергетический коэффициент восстановления  по формуле (3), используя , <> и <>. Установите тип соударения, сравнивая экспериментальные значения  с теоретическим значением для абсолютно упругого (=1) и абсолютно неупругого соударений по (2). Данные заносите в протокол испытаний №1.

Протокол испытаний №1

m1, г

m2, г

Тип соударения

 

 

 

 

 

2. Проверка закона сохранения импульса.

Среди пар сталкивающихся шаров выделите два опыта, близкие к абсолютно упругому и абсолютно неупругому соударениям. По исходным данным m1, m2, , <> и <> выделенных столкновений, вычислите отдельно левую и правую части соотношения (4). Результаты занесите в протокол испытаний № 2.

Протокол испытаний № 2

№ опыта

Левая часть (4)

Правая часть (4)

Контрольные вопросы

Дайте определение абсолютно упругого и абсолютно неупругого соударений.

Сформулируйте закон сохранения импульса.

При каких условиях сохраняется механическая энергия?

Доказать, что коэффициент восстановления для абсолютно неупругого соударения равен .

Вывести формулы для скоростей после абсолютно упругого и неупругого соударений, используя закон сохранения.

Лабораторная работа №2

Законы сохранения в механике. Определение скорости пули при помощи баллистического маятника

 Цель работы: экспериментальное определение скорости пули при помощи баллистического маятника.

 Приборы и принадлежности: баллистический маятник, ружье, набор пуль.

Описание установки

 Баллистический маятник представляет собой цилиндр, подвешенный на четырех длинных нитях. К цилиндру прикреплена стрелка для отсчета его горизонтального смещения. Шкала отсчета помещена под цилиндром. Стреляющее устройство представляет собой ружье, закрепленное на штативе.  Чтобы зарядить ружье, необходимо повернуть ствол ружья вверх на 90о до щелчка и заложить в ствол пулю. Далее ствол возвращают в горизонтальное положение.

Теоретическое введение

Схематично баллистический маятник можно представить в виде тела, подвешенного на длинной нерастяжимой нити (рис.1).

Пуля, летящая со скоростью , после центрального соударения с покоящимся телом застревает в нем. Так как система пуля-цилиндр изолирована в горизонтальном направлении, на основании закона сохранения импульса можно записать

где m, M – масса пули и цилиндра соответственно,  - скорость тела вместе с пулей после соударения. Скорость системы  после соударения можно определить из закона сохранения механической энергии. После удара маятник отклоняется на угол , а цилиндр поднимается на высоту h. Пренебрегая сопротивлением воздуха и массой нити, можно записать

Откуда находим скорость :

Высоту h можно выразить через длину l и угол отклонения маятника . Из рис.1. следует:

Если маятник отклоняется на малый угол , то:

где S – горизонтальное смещение цилиндра.

Подставив (4) в (3) с учетом (5), получаем для начальной скорости пули:

 Таким образом, для экспериментального определения скорости пули , необходимо знать массу пули m, массу цилиндра M, длину нити l, ускорение свободного падения и измерить горизонтальное смещение маятника.

Масса цилиндра, пули и длина нити указаны на установке.

Экспериментальная часть

Отметить по шкале положение стрелки  в состоянии равновесия цилиндра.

Зарядить ружье и произвести выстрел.

Отметить положение стрелки по шкале при максимальном отбросе цилиндра .

Аналогичные измерения провести не менее пяти раз. При повторных испытаниях цилиндр необходимо возвращать в начальное положение, и выстрел производить только по неподвижному цилиндру.

По результатам измерений вычислить горизонтальное отклонение маятника  для каждого испытания и найти среднее значение горизонтального отклонения <S>.

По (6) посчитать скорость пули , используя среднее значение горизонтального отклонения маятника.

Результаты измерений и расчетов занести в протокол испытаний.

Протокол испытаний

<S>

m

M

l

g

1

2

3

4

5

РАБОТУ ВЫПОЛНЯТЬ ТОЛЬКО С РАЗРЕШЕНИЯ ПРЕПОДАВАТЕЛЯ И С ЛАБОРАТНОМ!

Контрольные вопросы

Сохраняется ли механическая энергия при ударе пули о цилиндр?

Сформулируйте закон сохранения механической энергии.

Сформулируйте и запишите закон сохранения импульса.

Перечислите принятые в теории ограничения. Выполняются ли эти требования в данной работе?

Лабораторная работа №3.

Изучение основного закона динамики вращательного движения на маятнике Обербека

Цель работы: экспериментальная проверка основного закона динамики вращательного движения твердого тела с неподвижной осью вращения.

Приборы и принадлежности: Маятник Обербека, набор грузов с известными массами, метровая линейка или рулетка, штангельциркуль, секундомер, технические весы.

ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ.

Маятник Обербека представляет собой систему, состоящую из шкива и ступицы со спицами (рис.1). Система может вращаться относительно неподвижной оси, проходящей через центр симметрии системы. На каждую из спиц насажены равные по массе грузы m, передвигая которые можно менять момент инерции системы. Грузы закрепляются на спицах винтами, масса которых входит в массу грузов.

 

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ.

Основной закон динамики твердого тела, вращающегося около неподвижной оси, имеет вид:

M=,           (1)

где M ─ алгебраическая сумма моментов сил, действующих на тело, относительно оси вращения;  I ─ момент инерции тела относительно той же оси; ─ угловое ускорение.

Для маятника Обербека, если пренебречь растяжимостью нити и ее массой, основной закон динамики вращательного движения принимает вид:

T× r- M= (I+nml),         (2)

 

Экспериментальная проверка основного закона динамики вращательного движения на маятнике Обербека заключается в независимом определении левой и правой части соотношения (2) и их сравнении.

Из второго закона Ньютона для груза  выразим натяжение нити

Т=m(g-a),           (3)

где а ─ ускорение поступательного движения груза m, g ─ ускорение свободного падения.

Таким образом, для экспериментального определения натяжения нити Т необходимо найти ускорение a и знать значение массы  m.

Ускорение а можно определить из следующего опыта. Замотать нить с грузом m на шкив маятника и предоставить возможность грузу m из состояния покоя пройти вниз расстояние h, равное длине нити, одновременно измерив время t. Тогда ускорение можно рассчитать по формуле

          (4)

Значение массы груза m известно, но при необходимости значение можно определить с помощью технических весов. Момент силы трения M можно определить по работе сил трения. Для этого необходимо предоставить грузу m возможность опускаться с высоты h, равной длине нити. Груз m, опустившись до конца, поднимается затем на высоту h< h (рис. 3).

В экспериментальной установке момент силы трения M определяется в основном трением внутри  системы и его можно принять постоянным. Тогда

,       (6)

где .      (7)

Приравнивая правые части (5) и (6) с учетом (7), получим

,         (8)

где .   (9)

Зная длину нити, и, измерив , можно определить коэффициент , а затем момент силы трения  M, т.к. m и r известны.

В правую часть (2)  входят неизвестные  и . Длину можно измерить с помощью линейки. При отсутствии проскальзывания нити по шкиву касательное ускорение точек на поверхности шкива совпадает с ускорением поступательного движения груза m.Угловое ускорение  связано с ускорением  соотношением (10)

(10)

Соотношение (2) с учетом (3), (8) и (10) принимает вид


, (11)

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ.

1. Установите значение момента инерции I, число спиц n, массу груза m, радиус шкива r и занесите эти значения в протокол испытаний.

2. Измерьте длину нити h с помощью рулетки или метровой линейки.

3. Грузы на спицах маятника установите в крайние положения, и измерьте длину  ─ расстояние от центра грузов m до оси вращения.

4. Подберите груз m не менее 100 г.

5. Закрутите полностью нить на шкив маятника и отпустите груз без толчка, одновременно включив секундомер.

6. В крайнем нижнем положении груза m фиксируйте время падения и дайте возможность закрутиться нити. В максимальной точке подъема груза  m остановите маятник и измерьте расстояние недохода груза m до первоначального положения  h. Чтобы убедиться в правильности фиксации времени падения, опыт проведите 5раз.

7. Сдвиньте грузы m на спицах ближе к оси вращения и измерьте расстояние . Повторите опыт по изменению времени падения t и расстояния недохода груза  m h

8. Подберите груз m меньше 100 г и проведите опыты как в двух предыдущих случаях.

9. По результатам опытов вычислите ускорение а по формуле (4), коэффициент  по формуле (9), левую и правую части (11) для каждого из четырех опытов.

10. Результаты измерений и расчета занесите в протокол испытаний.

11. Сравните результаты всех четырех опытов и установите, в каком опыте получается наименьшее расхождение между левой и правой частями (11). Попытайтесь проанализировать причины большого расхождения в других опытах.

Протокол испытаний.

N

положение

грузов m

h, м

, кг

t, с

, м

а,

Левая часть (11)

Правая часть (11)

1

2

3

4

Известные величины

n=

mкг

g= 9,8

Io = I

r=0,059 м.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ.

1. Запишите и сформулируйте основной закон динамики вращательного движения. Сопоставьте его со вторым законом Ньютона, проведите аналогию.

2. Что называется моментом инерции тела относительно оси и каков его физический смысл?

3. Запишите и сформулируйте теорему Штейнера.

4. Что называется моментом силы?

5. Какие предположения сделаны в данной работе относительно физических свойств нити? Обоснуйте их.

Лабораторная работа № 4

Механические колебания. Определение момента инерции тел методом трифилярного подвеса

Цель работы: ознакомление с трифилярным подвесом и экспериментальное определение с его помощью момента инерции диска, полого цилиндра и прямоугольного бруска.

Приборы и принадлежности: трифилярный подвес, секундомер, рулетка или линейка, штангенциркуль, весы, набор тел.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ И ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ

Трифилярный подвес (рис.1) состоит из двух цилиндрических дисков разного диаметра, соединенных металлическими нитями длиной l.

Точки крепления нитей на дисках расположены симметрично вдоль обода дисков по вершинам равностороннего треугольника. Верхний диск Q жестко закреплен. Нижний диск P имеет возможность совершать гармонические крутильные колебания. Для этого необходимо его повернуть вокруг вертикальной оси на небольшой угол () и отпустить. Период колебания диска зависит от его момента инерции. Если на диск Р поместить тело, то период колебаний измениться. Это обстоятельство используется для экспериментального определения момента инерции тел.

Введем расчетную формулу для момента инерции. При совершении крутильных колебаний центр тяжести диска Р перемещается вверх и вниз по оси вращения. При закручивании диска на угол  центр тяжести поднимается на высоту h (рис.2) и диск приобретает потенциальную энергию.

,

которая через четверть периода Т/4 при прохождении положения равновесия переходит в кинетическую энергию вращения.

.

Пренебрегая диссипацией механической энергии, можно записать

     (I)

Здесь m – масса диска, - угловая скорость диска при прохождении положения равновесия, g – ускорение свободного падения.

Найдем  и .

Для гармонических крутильных колебаний можно записать

,

где  - угловое смещение диска,  - амплитуда углового смещения, Т – период колебаний, t – время.

Найдем угловую скорость вращения диска

К моменту времени  от начала движения (в момент прохождения положения равновесия) абсолютное значение угловой скорости будет равно

    (2)

Высоту h найдем из следующих геометрических соотношений (рис.2). При закручивании диска Р на угол  точка крепления нити l переходит из положения А в положение А1. При этом центр тяжести диска поднимается на высоту h=OO1=CC1. Из прямоугольных треугольников ABC и A1BC1 находим

   (3)        (4)

где А1С1=х, АВ=А1В=l, ВС=H – расстояния между дисками Q и P в положении равновесия.

Из  согласно теореме косинусов можно записать

       (5)

т.к. О1С1=r, О1А1=R.

Решая совместно (3-5) с учетом малости  и заменяя , получим

Для малых углов  

Таким образом для h получим

  (6)

Окончательно для момента инерции (1) находим

      (7)

По формуле (7) можно определить момент инерции диска или системы диск + тело, т.к. все величины в правой части (7) могут быть непосредственно измерены.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

Опыт 1. Определение момента инерции диска.

Измерить несколько раз диаметры дисков Q и P с помощью штангенциркуля, вычислить их среднее значение и найти радиусы дисков R и r.

Измерить длину нити l с помощью линейки или рулетки.

Измерить при помощи секундомера время (t) n=10-20 полных колебаний диска P и определить период колебаний T=t/n (Измерения повторить 5 раз и вычислить среднее значение периода колебаний).

По средним значениям измеренных величин вычислить момент инерции диска Iд по формуле (7).

Опыт 2. Определение момента инерции полого цилиндра.

На диск Р поместить полый цилиндр и по аналогии с предыдущим случаем определить период колебаний системы диск + полый цилиндр.

По формуле (7) вычислить момент инерции всей системы Iс, принимая массу системы равной сумме масс диска и цилиндра.

Величину момента инерции полого цилиндра найти по формуле

Iц = Iс Iд

Опыт 3. Определение момента инерции прямоугольного бруска.

Поместите на диск Р прямоугольный брусок и по аналогии с опытом 2 найдите момент инерции бруска Iб.

Результаты измерений и вычислений для всех трех случаев занести в протокол испытаний №1.

Значение масс диска, полого цилиндра и прямоугольного бруска выбиты на телах.

При необходимости произвести взвешивание тел на технических весах. Расчеты можно проводить в единицах СГС (г, см, сек) или СИ (кг, м, с).

Таблица 1

№ опыта

Форма тела

Масса системы

Период колебаний

R

r

l

Момент инерции системы

Момент инерции тела

1

Диск

2

Диск + цилиндр

3

Диск + брусок

СРАВНЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОГО И ТЕОРЕТИЧЕСКОГО ЗНАЧЕНИЙ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛ. ОЦЕНКА ПОГРЕШНОСТИ.

Измерить с помощью штангенциркуля внутренний и внешний радиусы полого цилиндра R1, R2 и длины бруска L. Измерение провести несколько раз и определить среднее значение указанных величин.

Вычислить моменты инерции по соответствующим теоретическим формулам:

Вычислить относительные погрешности

%

где  и  соответственно экспериментальное и теоретическое значение момента инерции исследуемых тел.

Результаты вычислений занесите в протокол 2.

Протокол 2.

Форма тела

Диск

Полый цилиндр

Брусок

Момент инерции экспериментальный

Момент инерции теоретический

Относительная погрешность

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

Какие колебания называются гармоническими?

При каких условиях крутильные колебания будут гармоническими?

Что такое момент инерции?

Вывести формулы для момента инерции полого цилиндра и прямоугольного бруска.

Сохраняется ли механическая энергия при гармонических колебаниях?

Лабораторная работа № 5

 

Механические колебания. Физический маятник. Определение ускорения силы тяжести оборотным маятником

Цель работы: ознакомление с методом определения ускорения силы тяжести при   помощи физического маятника.

Приборы и принадлежности: оборотный маятник, подставка с призмой, секундомер, метровая линейка или рулетка.

ОПИСАНИЕ ПРИБОРА.

Прибор состоит из настольного кронштейна, на котором смонтирована опорная призма для подвеса физического оборотного маятника. Оборотный маятник (рис. 1) состоит из металлического стержня, на котором неподвижно укреплены опорные призмы О1 и О2 и две подвижные чечевицы А и B, которые могут закрепляться в определённом положении с помощью винтов.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ.

Физическим маятником называется любое твёрдое тело, способное совершать под действием силы тяжести колебания около неподвижной оси, не проходящей через центр масс.

Физический маятник совершает гармонические колебания при малых углах отклонения от положения равновесия . Период таких колебаний определяется соотношением

,       (1)

где I – момент инерции маятника относительно оси вращения, m – масса маятника, d – расстояние от точки подвеса до центра масс, g – ускорение силы тяжести.

Применяемый в работе физический маятник имеет две опорные призмы О1 и О2 для подвешивания. Поэтому такой маятник называется оборотным.

Сначала маятник подвешивают на кронштейн опорной призмой О1 и определяют период колебаний  Т1 относительно этой оси:

      (2)

Затем маятник подвешивают призмой О2 и определяют  Т2:

       (3)

По теореме Штейнера

      ,

  где I0 – момент инерции маятника относительно оси, проходящей через центр тяжести.

Таким образом,

       (4)

      (5),

Исключая из (4) и (5) момент инерции I0, получим

,       (6)

 где – расстояние между опорными призмами О1 и О2.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ.

Снять маятник с кронштейна, поместить его на трёхгранную призму так, чтобы расстояния от опоры до призм О1 и О2 не были равны между собой. Передвигая чечевицу вдоль стержня, установите маятник в положение равновесия, после чего закрепите чечевицу винтом.

Измерьте расстояние d1 от точки равновесия (центр масс С) до призмы О1 и d2 – от С до призмы О2.

Подвесив маятник опорной призмой О1 , определите период колебаний ,  где N – число колебаний (не более 50).

Аналогичным образом определите период колебаний  Т2 относительно оси, проходящей через ребро призмы О2 .

Подсчитайте ускорение силы тяжести  g  по формуле (6).

Передвинув чечевицу А и найдя новое положение центра тяжести  С, повторите опыт.

Из двух значений ускорения силы тяжести найдите среднее <g> и сравните с табличной величиной. Результаты измерений и вычислений занесите в протокол испытаний.

Протокол испытаний

ось О1

ось О2

 

1

2

Для выполнения работы необходимо разобраться в теории физического маятника, уметь вывести формулу для периода гармонических колебаний физического маятника, знать теорему Штейнера, владеть понятиями: механический момент, момент инерции, физический и математический маятник.

m

m

m

m

m

Рис. 1

К шкиву крепится гибкая нить, к свободному концу которой крепится груз массой m. Натяжение нити создает момент силы, приводящий маятник во вращение.

где Т ─ сила натяжения нити;

M ─ момент силы трения системы;

I ─ момент инерции маятника Обербека без грузов (для каждого маятника известен);

n ─ число грузов m, равное 3 или 4;

─ расстояние от центра тяжести грузов m до оси вращения ( рис. 2);

r ─ радиус шкива (для всех установок  r= 5,9 см).

m

m

m

m

m

m

ис. 2.

-

r

Начальная потенциальная энергия груза m восстанавливается частично. Очевидно, что убыль потенциальной энергии равна работе сил трения

.   (5)

m

m

m

r

h

h

Рис. 3

r

Q

P

R

r

Рис.1

A

h

H

A1

l

l

C1

C

O

R

O1

B

.

.

.

C

О1

О2

d2

d1

l

A

B

Рис. 1


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

42234. Побудова лінійної моделі з допомогою псевдообернених операторів 63.5 KB
  На виході системи спостерігається сигнал у вигляді вектора розмірності . Постановка задачі: Для послідовності вхідних сигналів та вихідних сигналів знайти оператор перетворення вхідного сигналу у вихідний. Систему 1 запишемо у матричній формі або 2 де – матриця вхідних сигналів розмірності – матриця вихідних сигналів розмірності . Варіанти вхідних на вихідних сигналів для яких потрібно побудувати лінійний оператор перетворення вхідного сигналу у вихідний: 1 Вхідний сигнал – x1.
42235. Методи реалізації на мові Асемблера основних виконавчих операторів мови Паскаль. Методика включення текстів програм на мові Асемблера в програми на мові Паскаль 136.5 KB
  Робота виконується на двох заняттях. На першому занятті на базі програми на мові Паскаль студенти створюють файл, що містить результати трансляції кожного оператора Паскаль-програми на мові Асемблера, вивчають методи реалізації на мові Асемблера найуживаніших операторів мови Паскаль. На другому занятті оформляють у Паскаль-програмі асемблерну вставку, що оптимізує, по можливості, Паскаль-програму в обсязі і/або швидкодії.
42236. ПЗО побудувати на Intel 8255 39 KB
  Для керування використовувати розряд 4 каналу РС для сигналу Redy розряд 0 каналу РС. Очікування сигналу “Redy†РС0=1. Ввімкнення сигналу “Control†РС4=1. Вимкнення сигналу “Control†РС4=0.
42237. Создание изображений с помощью Adobe Photoshop 941 KB
  Основное меню расположенное в верхней части окна позволяет выбирать все команды программы Photoshop. Пункт Параметры в меню Окно Window позволяет включить или отключить вывод панели активных инструментов на экран. Состав палитр отображаемых в рабочем окне указывается с помощью команды Окно Window основного меню программы Photoshop. Инструментальная панель PhotoShop Можно выбрать нужный инструмент либо щелкнув мышью на его значке в панели инструментов либо перетащив курсор мыши на его значок в значке в панели инструментов либо...
42238. Работа с векторной графикой в Adobe Photoshop 448.5 KB
  Кнопка для вывода оглавления Этапы создания кнопки: Создание нового рисунка размером 25090 пикселей с прозрачным фоном. Установка для инструмента Карандаш Pencil размера 9 пикселей. Зеркальный Линейный Зеркальный Зеркальный Линейный Зеркальный Зеркальный Угол 90 90 90 90 95 90 90 0 90 90 Масштаб 130 130 130 90 110 80 100 100 100 110 Дополнительные эффекты Обводка Размер: 2 пикс. Цвет: RGB255 0 0 Тень Цвет: RGB137 11 5 Смещение: 9 пикс.
42239. Создание анимационных изображений в Adobe Photoshop 781.5 KB
  На панели этого инструмента можно задать следующие опции: вид гарнитуру шрифта – ; стиль шрифта Regulr – обычный Itlic – курсив Bold – жирный Bold Itlic – жирный курсив – ; размер шрифта в пунктах – ; режим сглаживания для границ символов – ; режим выравнивания – выравнивание влево по центру или вправо; цвет текста – при щелчке по этому прямоугольнику открывается окно Палитра цветов в котором можно задать цвет текста ; деформация текста вывод текста по заданной кривой – ; включение выключение палитры символов...
42240. Форматирование Web-страниц. Знакомство с элементами и стилями форматирования языка HTML 725 KB
  Программное обеспечение: операционная система Windows Webбраузер Internet Explorer версии 6. Разработчики Webстраниц должны включать в свои документы одно из трех объявлений типов. Сущности и комментарии HTML и XHTML В Webстраницах могут быть представлены только символы кодовой таблицы SCII.
42241. Вставка изображений, списков и гипертекстовых ссылок в Web-страницы 432.5 KB
  Адресатом ссылки может быть: начало какоголибо раздела данного документа HTML другой документ HTML изображение звуковой клип видеоклип программа и т. Атрибут nme и id используется для создания внутренних ссылок меток или якорей в документе к разделам документа таблицам рисункам терминам и т. например: nme= P01 Раздел 1.1 Тот же пример с использованием атрибута id рекомендуется использовать именно этот атрибут: id= P01 Раздел 1.
42242. Вставка таблиц в Web-страницы. Элементы и стили таблиц в языке HTML 125 KB
  Основные элементы представления таблиц в HTML Основные элементы представления таблиц: представление всей таблицы – элемент tble ; представление заголовка таблицы – элемент cption ; представление строки таблицы – элемент tr ; представление ячейки таблицы – элементы th и td . В Webстранице может содержаться произвольное число таблиц допускаются также вложенные таблицы. Представление всей таблицы 3. Описание таблицы состоит из одной или нескольких строк задаваемых в контейнере tble tble с помощью контейнеров tr tr .