36494

Основи вакуумної техніки

Шпаргалка

Физика

Мірою кількості газу що переміщується у системі є величина яка згідно із рівнянням стану ідеального газу може бути записана як . Вакуумники люди консервативні тому міра газу визначається у несистемних одиницях : лмм рт. або лтор а всі розрахунки кількості газу ми будемо вести на одиницю часу. Швидкістю відкачки насосу будемо називати такий обєм газу який входить за одиницю часу до насосу і виміряний при тискові який має місце біля його входу .

Русский

2013-09-22

120.78 KB

7 чел.

Білет 28

Основи вакуумної техніки

Отримання вакууму вимагає особливого обладнання. Найзагальніша конструкція вакуумної установки виглядає наступним чином.

Об’єм, що відкачується, з’єднаний з насосом трубопроводом. Мірою кількості газу, що переміщується у системі, є величина

,

яка, згідно із рівнянням стану ідеального газу може бути записана як

.

Вакуумники – люди консервативні, тому міра газу визначається у несистемних одиницях : лмм рт.ст. або лтор, а всі розрахунки кількості газу ми будемо вести на одиницю часу.

Введемо деякі поняття.

 Швидкістю відкачки насосу будемо називати такий об’єм газу, який входить за одиницю часу до насосу і виміряний при тискові, який має місце біля його входу

.

Тоді кількість газу, що відкачує насос за одиницю часу, визначається як

.

У різних типах насосів швидкість відкачки становить від   1 л/с до 106 л/с.

У досить великому діапазоні зміни тиску швидкість відкачки насосу є сталою. За рідким винятком, яким є форвакуумний насос, при великих тисках насоси не працюють, для них треба забезпечувати попередню відкачку. З часом швидкість відкачки різко спадає, оскільки нічого вже викачувати. При наступає стан, що називається граничний вакуум.

 Швидкість відкачки з об’єму – об’єм газу, що викачується за одиницю часу із об’єму при тискові на його виході

,

а кількість газу, що викачується за одиницю часу із об’єму, визначається як

.

Об’єм і насос з’єднані трубопроводом. Для нього існує поняття пропускної здатності.

 Пропускна здатність – це кількість газу, що проходить по трубопроводу за одиницю часу при одиничній різниці тисків

.

Щоб краще уявити собі процеси, що відбуваються у вакуумній системі, давайте проведемо аналогію із протіканням струму

Електрика

Вакуумна техніка

струм

кількість газу

різниця потенціалів

різниця тисків

електропровідність

пропускна здатність

закон Ома для електричного кола

зв’язок пропускної здатності із кількістю газу

Тепер встановимо зв’язок між параметрами, що характеризують процес відкачки.

Течія газу у трубопроводі не є стаціонарною, оскільки тиск постійно змінюється. Будемо вважати, що у нас квазістаціонарний випадок, тобто кількість газу, що проходить за одиницю часу через кожен елемент вакуумної установки, однакова :

.

Давайте виділимо такі величини

;   

і знайдемо їх різницю

.

Це рівняння

має назву основного рівняння вакуумної техніки. Воно  пов’язує характеристики трьох основних складових вакуумної установки : об’єму, що відкачується, трубопроводу та насоса.

Давайте його проаналізуємо отриману залежність.

1. Припустимо, що

,

тобто пропускна здатність трубопроводу набагато більша за швидкість відкачки насосу. Тоді

.

Швидкість відкачки об’єму буде обмежуватись швидкістю відкачки насосу.

2. Нехай

,

пропускна здатність трубопроводу набагато менша за швидкість відкачки насосу. Це дасть

,

тобто швидкість відкачки об’єму буде обмежуватись пропускною здатністю трубопроводу. Жоден ланцюг не міцніший, ніж найслабше його кільце.

 

Ми будемо послідовно розглядати складові вакуумної системи. І почнемо з об’єму.

Оскільки об’єм – це пасивна частина вакуумної системи, над ним проводять операцію відкачки, для нас цікаво розв’язати задачу про залежність тиску у об’ємі від часу .

Нехай у нас залишиться умова квазістаціонарності, тобто рівність кількостей газу, що протікають за одиницю часу через кожний елемент вакуумної установки.  

Візьмемо невеликий об’єм газу і заберемо його із об’єму. Газ, що залишився, розшириться. Щоб умови були більш реальними, припустимо, що у нас є натікання газу у систему ззовні . Процеси у системі відбуваються дуже повільно, газ набуває температури оточуючого середовища, тобто процес ізотермічний. За законом Бойля-Маріотта при ізотермічному процесі

.

У нашому випадку він набуває вигляду

,

оскільки газ розшириться до первинного об’єму, а тиск його зміниться. Після очевидних перетворень маємо

.

Віднесемо все до одиниці часу :

і скористаємось введеними раніше параметрами

,

де кількість газу, що натікає у об’єм за одиницю часу. У рівняння входять величини, що взагалі-то неявно залежать від тиску. Це швидкість відкачки об’єму , яка визначається з основного рівняння вакуумної техніки як , а її складові також можуть залежати від тиску,  та . Але у досить широких межах зміни тиску цими залежностями можна знехтувати. У такому випадку

;         

.

При інтегруванні виберемо межі

,

де тиск у об’ємі у початковий момент часу.

;                .

Будемо вважати, що за нескінченний час ми досягнемо граничного вакууму, тоді

.

Виразимо залежність тиску від часу через тиск граничного вакууму. Для цього розділимо обидві частини рівності на . Тоді

;             .

Можемо ще скористатись тим, що . Тоді залежність тиску від часу набуває вигляду

.

Ми отримали досить розумну залежність. В усякому разі у граничних випадках виходять розумні речі :

;     .

Ще раз давайте повернемось до величини граничного вакууму . Знову звернемось до вихідного диференційного рівняння

.

Якщо покласти , отримаємо . Що означає рівність нулю похідної? При досить довгій відкачці встановиться стаціонарний стан. Тиск не буде залежати від часу, тобто відкачка буде скомпенсована натіканням зовні.

Як можна досягти ще меншого граничного вакууму ? По-перше, можна йти по шляху збільшення швидкості відкачки з об’єму. По-друге, можна щільніше герметизувати вакуумну установку, щоб зменшити натікання.

Термодинамічне визначення теплоємності

(загальне рівняння для теплоємності)

Отже, розглянемо термодинамічне визначення теплоємності. Скористаємось першим началом термодинаміки

.

Внутрішня енергія за означенням є функцією стану, тому її можна записати у вигляді деякої функції параметрів стану

.

Із рівняння стану

можемо знайти один з параметрів стану, припустимо тиск , і підставити у рівняння для внутрішньої енергії. Тоді внутрішню енергію можна записати як

.

Залежність такого типу має назву калоричне рівняння. Як і рівняння стану, так і калоричне рівняння не можуть бути отримані у рамках термодинаміки. Їх вигляд знаходять із досліду.

Оскільки внутрішня енергія є функцією стану, ніхто не може нам заборонити взяти від неї повний диференціал

.

Підставимо цей диференціал у вираз для першого начала термодинаміки

.

За означенням теплоємності

.

Ми отримали загальне рівняння для теплоємності. Розглянемо граничні випадки.

: при ізотермічному процесі теплоємність прямує у нескінченність . Ми вже отримували цей результат із означення теплоємності.

: при ізохорному процесі , тому другий доданок у виразі для теплоємності зникає. Ми отримаємо теплоємність при ізохорному процесі (або при сталому об’ємі) як

.

Нехай вас не дивує те, що теплоємність виражена не через кількість теплоти, а через внутрішню енергію. Подивіться, недавно ми розглядали застосування першого начала термодинаміки для ізохорного процесу. При ізохорному процесі

,

тобто вся кількість теплоти, що отримала система, йде на зміну внутрішньої енергії системи.

Підставивши у загальне рівняння для теплоємності, маємо

.

І нанесемо останній удар по цьому рівнянню. Розглянемо його при сталому тискові :

.

Ми не чіпали похідну , оскільки у калоричному рівнянні ми позбавились тиску.

Для подальшого знаходження  виразу для теплоємності треба мати у явному вигляді калоричне рівняння. Теоретична термодинаміка тут безсила. І на допомогу приходять досліди.

Найпростішим було б знайти калоричне рівняння для ідеального газу, оскільки його рівняння стану відоме – це рівняння Клапейрона

.

Щоб знайти калоричне рівняння, треба було встановити експериментально, як залежить внутрішня енергія від об’єму газу.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

5953. Единая концепция специального федерального государственного стандарта для детей с ограниченными возможностями: основные положения 51.98 KB
  Единая концепция специального федерального государственного стандарта для детей с ограниченными возможностями: основные положения Введение Специальные федеральные государственные образовательные стандарты для детей с ограниченными возможностями здор...
5954. Эффективность воспитательной работы. Проблема критериев и норм воспитанности. Оценка уровня воспитанности. 57 KB
  Эффективность воспитательной работы. Проблема критериев и норм воспитанности. Оценка уровня воспитанности. В педагогической литературе под эффективностью воспитательной работы понимается ее действенность, результативность, способность обеспечить дос...
5955. PR and the Media. A collaborative relationship? 125.19 KB
  В современном обществе скорость жизни, словно по спирали, увеличивается с каждым днем и ценность своевременной и оперативной информации возрастает вместе с ней. Неудивительно, что СМИ приобретают все большее значение...
5956. Гендерный аспект и его применение в слоганах современной рекламы 119.99 KB
  Введение Название темы данной работы: Гендерный аспект и его применение в слоганах современной рекламы. Термину Гендер в российской науке всего семнадцать лет, а разумное и целесообразное использование рекламы, а значит и слоганов, началос...
5957. Проектирование внутреннего водопровода и канализации жилого здания 87.5 KB
  Внутренний водопровод - это система трубопроводов и устройств, обеспечивающая подачу холодной воды к санитарно-техническим приборам и пожарным кранам, обслуживающая одно здание (в данном курсовом проекте) и имеющее общее водоизмерител...
5958. Договоры банковского вклада (депозита) и банковского счета 115.4 KB
  Одним из важнейших правовых институтов белорусского гражданского законодательства является правовой институт, регулирующий правоотношения в сфере договора банковского вклада банковского счета. Стабилизация белорусской экономики позволила ба...
5959. Политика финансовой стабилизации в РФ. Государственный долг РФ 14.37 KB
  Политика финансовой стабилизации в РФ. Государственный долг РФ. Предполагает обеспечение сохранности рыночного механизма и условий его нормальной работы. Это достигается путём осуществления комплекса мер по борьбе с монополизацией, инфляцией и безра...
5960. Форми організації виховного процесу 72.16 KB
  Форми організації виховного процесу Загальна характеристика форм виховання та їх класифікація Аналіз педагогічної літератури і практики свідчить, що молоді вчителі найбільше труднощів зустрічають в організації виховної роботи...
5961. Форма воспитательной работы по Титовой Е.В и Б.В. Куприянову 141.5 KB
  Фотма воспитательной работы по Титовой Е.В и Б.В. Куприянову. Классификация форм воспитательной работы Вопрос классификации форм воспитательной работы является отнюдь не новым. Определенные основы решения этого вопроса заложены Е.В. Титовой в работе...