3961
КОМПЛЕКСНАЯ ОЦЕНКА МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ОБСТАНОВКИ ПО ЗАДАННОЙ ВОЗДУШНОЙ ТРАССЕ
Контрольная
Астрономия и авиация
В районе ИПМ (Берлин) находится неустойчивая холодная воздушная масса. Берлин находится в тыловой части циклона, в центре которого давление 990. Далее маршрут проходит через холодный фронт, далее тёплый сектор циклона и затем через тёплый фронт. Между ИПМ (Берлин) и ППМ (Москва) в районе Минска условия погоды определяются седловиной.
Русский
2012-11-10
104.55 KB
3 чел.
МИНИСТЕРСТВО ТРАНСПОРТА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ
(МИНТРАНС РОССИИ)
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ВОЗДУШНОГО ТРАНСПОРТА
(РОСАВИАЦИЯ)
ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО
ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ «САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ГРАЖДАНСКОЙ АВИАЦИИ»
ФАКУЛЬТЕТ ЛЁТНОЙ ЭКСПЛУАТАЦИИ
КАФЕДРА АВИАЦИОННОЙ МЕТЕОРОЛОГИИ
КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА
«КОМПЛЕКСНАЯ ОЦЕНКА МЕТЕОРОЛОГИЧЕСКОЙ ОБСТАНОВКИ ПО ЗАДАННОЙ
ВОЗДУШНОЙ ТРАССЕ».
Выполнили студенты 4 курса группы 264:
Алексеев Д. С.
Волынец Е. Ю.
Проверил:
Дробышевский С. В.
Санкт-Петербург
2010
I. Оценка характера синоптической обстановки.
В районе ИПМ (Берлин) находится неустойчивая холодная воздушная масса. Берлин находится в тыловой части циклона, в центре которого давление 990. Далее маршрут проходит
через холодный фронт, далее тёплый сектор циклона и затем через тёплый фронт. Между
ИПМ (Берлин) и ППМ (Москва) в районе Минска условия погоды определяются седловиной. Район Москвы находится на юго-западной периферии циклона (который находится в
стадии максимального развития) с центром в районе Вологды с давлением 990. После Москвы маршрут проходит через вторичный холодный фронт, далее через холодный фронт. В
Свердловске погода определяется тёплым сектором циклона. Свердловск находится в тёплой
устойчивой воздушной массе. Все ВМ — умеренные.
II. Фактические условия погоды.
1. По приземным картам.
Метеорологический
параметр
ИПМ (Берлин)
ППМ (Москва)
КПМ (Свердловск)
U (м/с)
5
5
5
,о
180
200
160
t , оC
14,9
10,3
21,6
t d , oC
10,9
7,6
12,4
P, мб
1020
1010,8
1013
p , мб
0,8
0,5
-1,6
Видимость, км
7
6
4
Ннго, м
180
120
—
Облака
Sc, Ac – 1 окт.
Слоистые — 8 окт.
Aс – 8 окт.
Погода в срок
явлений нет
явлений нет
дымка
Погода м/у сроками
дождь
явлений нет
явлений нет
2. Высотные метеоусловия для эшелонов 700, 500, 300 ГПа.
а) оценка изменения абсолютной высоты эшелона по картам АТ — 700/500/300.
Пункт
300 ГПа
Нф
Берлин
9040
Свердловск
9520
9000
ΔНабс
Нф
320
9320
Москва
Нса
500 ГПа
5630
40
5460
520
5780
Нса
700 ГПа
Нф
130
5500
ΔНабс
2990
-40
2920
280
3110
Нса
ΔНабс
-10
3000
-80
110
2
б) изменение скорости, направления ветра и температуры по маршруту.
АТ-700
АТ-500
АТ-300
Пункт
о
о
о
U (м/с) t , о C
U (м/с) t , о C
U (м/с)
,
,
,
t, C
Берлин
230
17
3
230
20
-14
210
27
-40
Москва
320
15
-7
330
15
-23
330
57
-44
Свердловск
240
12
2
240
10
-15
240
17
-40
о
в) оценка вероятности облачных слоёв и возможного обледенения по маршруту.
Берлин
Москва
Свердловск
Эшелон,
ГПа
Δtd
850
4,8
11
-
-
2,5
3
-
-
6,1
13
-
-
700
0
3
+
-
3,6
-7
-
-
5,0
2
-
-
500
2,0
-14
+
Ум.
4,5
-23
-
-
6,0
-15
-
-
400
1,8
-24
+
Сл.
6,1
-31
-
-
5,9
-23
-
-
300
2,8
-40
+
-
6,0
-44
-
-
5,7
-40
-
-
t, oC Облака
Δtd
t, oC Облака
Δtd
t, oC Облака
г)оценка зон турбулентности по конфигурации поля изогипс на картах АТ-700/500/300.
Эшелон,
ГПа
Берлин
Москва
Свердловск
850
маловероятна
есть
маловероятна
700
возможна
есть
маловероятна
500
возможна
есть
маловероятна
400
есть
есть
маловероятна
300
есть
есть
возможна
Эшелон,
ГПа
Берлин-Москва
Москва-Свердловск
850
возможна
возможна
700
возможна
маловероятна
500
есть
маловероятна
400
есть
возможна
300
есть
возможна
3
III. Оценка тенденции изменения условий погоды по маршруту на ближайшие 6 часов.
В результате того, что Берлин находится в тылу циклона, возможно прохождение вторичных холодных фронтов. Поворот ветра будет к западному-северо-западу. Ливневые осадки.
Вероятно гроза (с грозой вероятны шквалы).
В Москву придёт гребень антициклона, который определяет хорошую погоду. Без осадков.
Ветер повернёт на запад. Ветер будет слабый. Малооблачность.
В Свердловске ближайшие 3 часа — хорошая погода. С холодным фронтом связано усиление ветра и поворот ветра к западу. Возможна гроза. Ливневые осадки. Шквал.
4
А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать | |||
| 36492. | Розподіл середньої кінетичної енергії за ступенями вільності для обертального руху | 189.71 KB | |
| Кількість молекул всі вони незалежні. Кожна молекула характеризується у просторі кругових частот величинами . Імовірність потрапити молекулам у елементарний обєм має вигляд . Знайдемо середню кінетичну енергію обертального руху виділеної молекули що припадає на один ступінь вільності при обертанні навколо осі навіщо нам чіплятись до осі вісь нічим не гірша. | |||
| 36493. | Термічна ефузія | 238 KB | |
| Кількість зіткнень з нею за одиницю часу становить за законом косинусу . Повна кількість молекул у такому обємі становить . Цей простір буде також необмежений тому ми можемо вважати кількість комірок у ньому нескінченною. Скористаємось формулою Больцмана де у нашому випадку у знаменнику немає обмеження оскільки кількість комірок є нескінченною . | |||
| 36494. | Основи вакуумної техніки | 120.78 KB | |
| Мірою кількості газу що переміщується у системі є величина яка згідно із рівнянням стану ідеального газу може бути записана як . Вакуумники люди консервативні тому міра газу визначається у несистемних одиницях : лмм рт. або лтор а всі розрахунки кількості газу ми будемо вести на одиницю часу. Швидкістю відкачки насосу будемо називати такий обєм газу який входить за одиницю часу до насосу і виміряний при тискові який має місце біля його входу . | |||
| 36495. | Термічна дифузія | 233.6 KB | |
| Перший доданок являє собою потік взаємної дифузії молекул 1 газу а другий термодифузійний потік. На рисунку вихідні сталі відносні концентрації змінились і набули вигляду концентрація молекул першого газу біля першої пластини; концентрація молекул першого газу біля другої пластини; концентрація молекул другого газу біля першої пластини; концентрація молекул другого газу біля другої пластини. В результаті такої конвекції нагріта частина газу рухається відносно холодної створюючи провиток. Очевидно що температура газу поблизу проволоки... | |||
| 36496. | Взаємна дифузія | 175.31 KB | |
| Згідно із основним рівнянням переносу можна записати ; . Згідно із рівнянням Фіка яке справедливо і для суміші газів коефіцієнт дифузії першого газу у суміші двох газів . Рівняння політропного процесу робота при цьому процесі Ізотермічний і адіабатний процеси це процеси ідеалізовані. Запишемо для нього рівняння. | |||
| 36497. | Квантовий підхід Дебая-Борна | 315.41 KB | |
| Хоча швидкості молекул змінюються у стані термодинамічної рівноваги властивості газу залишаються сталими. Насправді закон про статистичний закон розподілу молекул за швидкостями можна сформулювати так : скільки молекул газу або яка їх частка мають швидкості значення яких лежать у деякому інтервалі наближеному до заданої швидкості Зрідження газів і методи одержання низьких температур. Рівняння ВандерВаальса показує що будь який газ може бути переведеним в рідкий стан але необхідною умовою для цього є попереднє охолодження газу до... | |||
| 36498. | Рівняння Ван-дер-Ваальса | 238.96 KB | |
| Дія відштовхування зводиться до того що молекула не допускає проникнення у свій обєм інших молекул. Отже сили відштовхування враховуються через деякий ефективний обєм молекул. Якщо газ у нас не дуже стиснутий то взаємодії між молекулами будуть лише парні участь третьої четвертої та інших молекул малоймовірна. Припустимо що у посудині із обємом знаходяться лише дві однакові молекули. | |||
| 36499. | Розподіл газових молекул за проекціями (напрямками) швидкостей | 3.96 MB | |
| Переписавши ось у такому вигляді отримане рівняння визначимо фізичний зміст цієї функції. У вибраній нами системі координат у просторі швидкостей відстань до початку координат і є модуль швидкості отже Тепер ми можемо записати таке рівняння . Такого роду рівняння мають назву функціональних. Для їх визначення ми повинні знайти два незалежних рівняння. | |||
| 36500. | Розподіл молекул у полі сил. Формула Больцмана. Барометрична формула. Дослід Перрена по визначенню числа Авогадро | 258.99 KB | |
| Наявність зовнішньої сили призведе до того що молекули у просторі будуть розміщені неоднорідно отже створюватимуть у різних точках простору різний тиск. Для осі ця різниця тисків на грані паралелепіпеда перпендикулярні осі де зміна тиску на одиницю довжини; зміна тиску на бічних гранях; площа граней. Згадаємо що ; відповідно повні диференціали зміни тиску та потенціальної енергії. Повний диференціал зміни тиску газу дорівнює добутку концентрації молекул на повний диференціал зміни потенціальної енергії молекули взятому з... | |||
