4077

Исследование теплового излучения абсолютно чёрного тела

Лабораторная работа

Физика

Цель работы – исследование температурной зависимости энергетической светимости абсолютно черного тела. Приборы и принадлежности –лабораторная работа выполняется на установке ФПК-11, которая включает: - объект исследования – тер...

Русский

2012-11-13

113 KB

65 чел.

Цель работы – исследование температурной зависимости энергетической светимости абсолютно черного тела.

Приборы и принадлежности  лабораторная работа выполняется на установке ФПК-11, которая включает:

- объект исследования – термоизолированная электропечь с отверстием в передней стенке, моделирующая абсолютно черное тело;

- термостолбик – приемник теплового излучения;

- термоэлектрический термометр;

- измерительное устройство.

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ

Из всех видов излучения наиболее распространённым является температурное, или тепловое.

Тепловым излучением называется электромагнитное излучение, возникающее за счет внутренней энергии излучающего тела и зависящее только от температуры и оптических свойств этого тела.

Тепловое излучение свойственно всем телам при температуре выше абсолютного нуля. Оно имеет сплошной спектр, т.е. содержит электромагнитные волны всех длин от нуля до бесконечности.

Характерная особенность теплового излучения состоит в том, что в адиабатно замкнутой (теплоизолированной) системе устанавливается тепловое равновесие между тепловым излучением и излучающим телом.

Количественной мерой энергии, излучаемой телом в единицу времени, является поток (мощность) излучения Фе, численно равный отношению энергии Qe, переносимой излучением за малый промежуток времени dt, к величине этого промежутка

Фе = . (1)

Поток теплового излучения, испускаемый с единицы площади поверхности излучателя в телесный угол 2 во всем интервале длин волн, называется энергетической светимостью Me:

M = .  (2)

Для характеристики распределения излучения по длинам волн, т.е. для оценки энергетической светимости в единичном спектральном диапазоне, используют спектральную плотность энергетической светимости
Ме,  – физическую величину, численно равную отношению энергетической светимости  в малом спектральном интервале (от до + d) к ширине этого интервала:

Mе, = . (3)

Тогда суммарное излучение тела, т.е. его энергетическую светимость можно рассчитать по формуле

Mе = d. (4)

При падении на тело поток излучения в общем случае разделяется на три части: одна часть пропускается телом, другая отражается, а третья поглощается и, увеличивая внутреннюю энергию тела, повышает его температуру. С количественной стороны эти части характеризуются:

коэффициентом пропускания

, (5)

коэффициентом отражения

(6)

и коэффициентом поглощения

, (7)

где –

поток (мощность) падающего излучения;

Фпр

поток прошедшего излучения;

Фотр

поток отражённого излучения;

Фпогл

поток поглощённого излучения.

Коэффициенты , и зависят от свойств самого тела и длины волны падающего излучения. Спектральная зависимость, т.е. зависимость коэффициентов от длины волны, определяет цвет как прозрачных, так и непрозрачных ( = 0) тел.

Согласно закону сохранения энергии

Фотр + Фпогл + Фпр =.  (8)

Разделив обе части равенства на , получим:

+ + = 1. (9)

Тело, для которого =0, =0, =1 называется абсолютно чёрным.

Абсолютно черное тело при любой температуре полностью поглощает всю энергию падающего на него излучения любой длины волны. Все реальные тела не являются абсолютно черными. Однако некоторые из них в определенных интервалах длин волн близки по своим свойствам к абсолютно черному телу. Например, в области длин волн видимого света коэффициенты поглощения сажи, платиновой черни и черного бархата мало отличаются от единицы. Наиболее совершенной моделью абсолютно чёрного тела может служить малое отверстие в замкнутой полости. Очевидно, что эта модель тем ближе по характеристикам к черному телу, чем больше отношение площади поверхности полости к площади отверстия (рис. 1).

Рис. 1

Спектральной характеристикой поглощения электромагнитных волн телом является спектральный коэффициент поглощения  – величина, определяемая отношением поглощённого телом потока излучения в малом спектральном интервале (от до + d) к потоку падающего на него излучения в том же спектральном интервале:

. (10)

Излучательная и поглощательная способности непрозрачного тела взаимосвязаны. Отношение спектральной плотности энергетической светимости равновесного излучения тела к его спектральному коэффициенту поглощения не зависит от природы тела; для всех тел оно является универсальной функцией длины волны и температуры (закон Кирхгофа):

. (11)

Для абсолютно чёрного тела  = 1. Поэтому из закона Кирхгофа следует, что Ме, =, т.е. универсальная функция Кирхгофа  представляет собой спектральную плотность энергетической светимости абсолютно чёрного тела.

Таким образом, согласно закону Кирхгофа, для всех тел отношение спектральной плотности энергетической светимости к спектральному коэффициенту поглощения равно спектральной плотности энергетической светимости абсолютно чёрного тела при тех же значениях T и .

Из закона Кирхгофа следует, что спектральная плотность энергетической светимости любого тела в любой области спектра всегда меньше спектральной плотности энергетической светимости абсолютно чёрного тела (при одних и тех же значениях длины волны и температуры). Кроме того, из этого закона вытекает, что если тело при некоторой температуре не поглощает электромагнитные волны в интервале от до + d, то оно их в этом интервале длин при данной температуре и не излучает.

Аналитический вид функции для абсолютно черного тела
был установлен Планком на основе квантовых представлений о природе излучения:

 (12)

где                          

длина волны излучения;

Т

температура излучающего тела;

с = 3108  –

скорость света в вакууме;

k = 1,3810-23  –

постоянная Больцмана;

h =  6,6310-34 Джс –

постоянная Планка.

Спектр излучения абсолютно черного тела имеет характерный максимум (рис. 2), который при повышении температуры сдвигается в коротковолновую часть (рис. 3). Положение максимума спектральной плотности энергетической светимости можно определить из выражения (12) обычным способом, приравняв к нулю первую производную:

.  (13)

Обозначив , получим:

х – 5 ( – 1) = 0. (14)

Рис. 2      Рис. 3

Решение этого трансцендентного уравнения численным методом дает
х = 4, 965.

Следовательно,

, (15)

откуда

=  = b1 = 2, 898· м·K, (16)

max=  . (17)

Таким образом, функция  достигает максимума при длине волны, обратно пропорциональной термодинамической температуре абсолютно черного тела (первый закон Вина).

Из закона Вина следует, что при низких температурах излучаются преимущественно длинные (инфракрасные) электромагнитные волны. По мере же возрастания температуры увеличивается доля излучения, приходящаяся на видимую область спектра, и тело начинает светиться. С дальнейшим ростом температуры яркость его свечения увеличивается, а цвет изменяется. Поэтому цвет излучения может служить характеристикой температуры излучения. Примерная зависимость цвета свечения тела от его температуры приведена в табл. 1.

Таблица 1

Цвет
излучения

Красный, едва видимый

Тёмно-красный

Вишнёво-красный

Оранжевый

Белый

Температура, ºС

550

700

900

1100

1400

Первый закон Вина называют так же законом смещения, подчёркивая тем самым, что с ростом температуры максимум спектральной плотности энергетической светимости сдвигается в сторону меньших длин волн.

Подставив формулу (17) в выражение (12), нетрудно показать, что максимальное значение функции  пропорционально пятой степени термодинамической температуры тела (второй закон Вина):

 

где ·.

Энергетическую светимость абсолютно черного тела можно найти из выражения (12) простым интегрированием по длине волны

(18)

где  – приведенная постоянная Планка,

или

(19)

где

Энергетическая светимость абсолютно чёрного тела пропорциональна четвёртой степени его термодинамической температуры. Это положение носит название закона Стефана – Больцмана, а коэффициент пропорциональности = 5,6710-8    постоянной Стефана – Больцмана.

Абсолютно чёрное тело является идеализацией реальных тел. Реальные тела испускают излучение, спектр которого не описывается формулой Планка. Их энергетическая светимость, кроме температуры, зависит от природы тела и состояния его поверхности. Эти факторы можно учесть, если в формулу (19) ввести коэффициент , показывающий, во сколько раз энергетическая светимость абсолютно чёрного тела при данной температуре больше энергетической светимости реального тела при той же температуре

= , (20)

откуда                      ,     или       (21)

Для всех реальных тел 1 и зависит как от природы тела и состояния его поверхности, так и от температуры. В частности, для вольфрамовых нитей электроламп накаливания зависимость  от Т имеет вид, представленный на рис. 4.

Рис. 4

МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ

Измерение энергии излучения и температуры электропечи основано на эффекте Зеебека, заключающемся в возникновении электродвижущей силы в электрической цепи, состоящей из нескольких разнородных проводников, контакты которых имеют различную температуру.

Два разнородных проводника образуют термопару, а последовательно соединенные термопары – термостолбик. Если контакты (обычно спаи) проводников находятся при различных температурах, то в замкнутой цепи, включающей термопары, возникает термоЭДС, величина которой однозначно определяется разностью температур горячих и холодных контактов, количеством последовательно соединенных термопар и природой материалов проводников.

Величина термоЭДС, возникающей в цепи за счет энергии падающего на спаи термостолбика излучения, измеряется милливольтметром, размещенным на передней панели измерительного устройства. Шкала этого прибора проградуирована в милливольтах.

Температура абсолютно черного тела (печи) измеряется с помощью термоэлектрического термометра, состоящего из одной термопары. Её ЭДС измеряется милливольтметром, также расположенным на передней панели измерительного устройства и проградуированным в С.

Примечание. Милливольтметр фиксирует разность температур горячего и холодного спаев термопары, поэтому для получения температуры печи необходимо к показанию прибора прибавить значение температуры в помещении.

В данной работе проводят измерение термоЭДС термостолбика, величина которой пропорциональна энергии, затраченной на нагревание одного из контактов каждой термопары столбика, и, следовательно, энергетической светимости (при равных интервалах времени между измерениями и неизменной площади излучателя):

, (22)

где b – коэффициент пропорциональности.

Приравнивая правые части равенств (19) и (22), получаем:  

Т4=b,

откуда  ,

где с – постоянная величина.

Одновременно с измерением термоЭДС термостолбика измеряют разность температур Δt горячего и холодного спаев термопары, помещенной в электропечь, и определяют температуру печи.

Используя экспериментально полученные значения температуры абсолютно черного тела (печи) и соответствующие им значения термоЭДС термостолбика, определяют значение коэффициента пропорционально-
сти
с , которое во всех опытах должно быть одинаковым. Затем строят график зависимости с= f(Т), который должен иметь вид прямой, параллельной оси температур.

Таким образом, в лабораторной работе устанавливается характер зависимости энергетической светимости абсолютно черного тела от его температуры, т.е. проверяется закон Стефана–Больцмана.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ И МЕТОДИКА ОБРАБОТКИ РЕЗУЛЬТАТОВ ЭКСПЕРИМЕНТА

1. Установить термостолбик так, чтобы его отверстие находилось напротив отверстия на передней панели печи на расстоянии 3 см от него.

2. Включить измерительное устройство и дать ему прогреться в течение 5 мин. При этом на индикаторах термоЭДС приемника излучения и разности температур спаев термопары печи должны установиться значения не более 0,03 и 000 соответственно.

3. Включить печь, нажав синюю клавишу на передней панели печи (при этом выключатель вентилятора «ВЕНТ» должен быть в положении «ОТКЛЮЧЕНО»). По индикаторам измерительного устройства убедиться, что температура печи увеличивается.

4. По мере нагрева печи, начиная с разности температур спаев от 100С до 700С, через каждые 50С записать в табл. 2 показания температуры печи t, C, и соответствующие им показания индикатора термоЭДС . После этого выключатель «СЕТЬ» перевести в положение «ОТКЛЮЧЕНО» и включить вентилятор.

Таблица 2

Номер измерения i

ti, С

Ti, К

i, мВ

сi, В/К4

сi, В/К4

с

1

13

100

700

5. После охлаждения печи до комнатной температуры отключить вентилятор и измерительное устройство.

6. Снять показание настенного термометра лаборатории t0, С, и для получения подлинных температур печи t,С, к снятым значениям температуры ti, С, прибавить значение температуры в помещении (ti = t0+ti).

Выразить полученные температуры в Кельвинах (Тi = ti+273).

7. По формуле с=4 подсчитать значение коэффициента сi для каждого значения Тi  и построить график зависимости этого коэффициента от температуры печи с= f(Т).

8. Определить среднее значение <с> по всем измерениям и рассчитать абсолютную с и относительную с погрешности этой величины:

  

где ;

      i номер измерения,  

      nчисло измерений.

Контрольные вопросы

1. Какое излучение называется тепловым? Дайте определения основным величинам, характеризующим тепловое излучение.

2. Дайте определение абсолютно черного тела.

3. Сформулируйте закон Кирхгофа.

4. Сформулируйте закон Стефана – Больцмана.

5. Как изменяется кривая распределения энергии в спектре абсолютно черного тела с изменением температуры? Сформулируйте законы Вина.

6. Каковы цель и порядок выполнения работы?

БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК

  1.  Геворкян Р.Г. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1979. – С. 517-527.
    1.  Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1989. – С. 400-408.
      1.  Трофимова Т.И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1997. – С. 367-374.
        1.  Савельев И.З. Курс общей физики. – М.: Высшая школа, 1997. – Т.3. С. 300-307.
        2.  Яворский Б.М., Пинский А.А. Основы физики. – М.: Наука, 1974. – Т.2. С.189-193.


М0
е,

М0е,(max)

0е,

  1.  

 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

37653. Усилитель импульсного напряжения УИН 839.5 KB
  Цель работы: определить неисправность в усилителе импульсного напряжения УИН. Оборудование: осциллограф С1 – 101, тренажер Т – 97, вольтметр В7 – 20.
37654. Усилитель постоянного тока УПТ 910 KB
  Цель работы: определить неисправность в усилителе постоянного тока УПТ. Оборудование: осциллограф С1 – 101, тренажер Т – 97, вольтметр В7 – 20.
37655. Генератор низкой частоты ГНЧ 807 KB
  Цель работы: определить неисправность в генераторе низкой частоты ГНЧ. Оборудование: осциллограф С1 – 101, тренажер Т – 97, вольтметр В7 – 20.
37656. Генератор высокой частоты ГВЧ 1.11 MB
  Цель работы: определить неисправность в генераторе высокой частоты ГВЧ. Оборудование: осциллограф С1 – 101, тренажер Т – 97, вольтметр В7 – 20.
37657. МІЖНАРОДНО-ПРАВОВА ВІДПОВІДАЛЬНІСТЬ МІЖНАРОДНИХ ОРГАНІЗАЦІЙ. СПІЛЬНІ І ОСОБЛИВІ РИСИ В ПОРІВНЯННІ З ВІДПОВІДАЛЬНІСТЮ ДЕРЖАВИ 285 KB
  Проблема відповідальності в міжнародному праві безпосередньо пов’язана з функціонуванням міжнародного права та забезпеченням миру і правопорядку у світі. Таке розуміння цього міжнародно-правового інституту характерне, як для міжнародної наукової доктрини, так і для вітчизняної.
37658. Радиопередающее устройство РПрдУ 1.14 MB
  Цель работы: определить неисправность в радиопередающем устройстве РПрдУ. Оборудование: осциллограф С1 – 101, тренажер Т – 97, вольтметр В7 – 20.
37659. Расчет параметров силового трансформатора 317.5 KB
  Рассчитываем ЭДС наводимую в одном витке Находим ожидаемое падение напряжения в обмотках трансформатора: для первичной обмотки для вторичных обмоток . Находим предварительно число витков для обмоток трансформатора: для первичной обмотки число витков ; для вторичных обмоток . Принимаем: Вычисляем индукцию в сердечнике при работе трансформатора на холостом ходу Определяем удельные потери в стали магнитопровода: при при Вычисляем составляющую тока первичной обмотки зависящую от токов вторичных обмоток: Определяем...
37660. Тепловой расчет блока 137.5 KB
  Вычисляем приведенную высоту деталей размещенных на кассете: 2. Вычисляем поверхность рабочей зоны охватывающей четыре кассеты 5. Вычисляем площадь поверхности кассет обращенных друг к другу: 6. Вычисляем значение коэффициента 9.
37661. Расчет транзисторного ключа 157.5 KB
  Задержка включения как указывалось обусловлена наличием входной емкости Свх транзистора.1б: где – постоянная времени входной цепи транзистора; – сопротивление резистора в этой цепи.1в имеет Исходные данные: питание коллектора Ек = 13В; сопротивление коллектора Rк = 17кОм; сопротивление базы Rб = 23 кОм; напряжение В; постоянная времени транзистора в схеме с общим эмиттером коэффициент усиления транзистора емкость коллектора Ск = 5пФ; емкость эмиттера Сэ = 5пФ; напряжение порога переключения транзистора Требуется...