40805

Частотный (спектральный) метод анализа электрических цепей

Лекция

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Поскольку частотные характеристики являются характеристиками установившегося режима гармонических колебаний то целесообразно произвольное воздействие представить в виде совокупности гармонических и реакцию линейной цепи искать как совокупность реакций вызванных каждым гармоническим воздействием в отдельности. Таким образом частотный метод анализа включает в себя задачу частотного или спектрального представления воздействия в виде суммы гармонических составляющих с определенными амплитудами начальными фазами и частотами а также задачу...

Русский

2013-10-22

67.46 KB

48 чел.

Лекция 26. Частотный (спектральный) метод анализа электрических цепей

При частотном методе анализа электрическая цепь задается своими частотными характеристиками (АЧХ и ФЧХ), которые в большинстве практических случаев могут быть просто измерены или рассчитаны. При этом необходимо определить реакцию на произвольное (негармоническое) воздействие. Поскольку частотные характеристики являются характеристиками установившегося режима гармонических колебаний, то целесообразно произвольное воздействие представить в виде совокупности гармонических и реакцию линейной цепи искать как совокупность реакций, вызванных каждым гармоническим воздействием в отдельности. Таким образом, частотный метод анализа включает в себя задачу частотного или спектрального представления воздействия в виде суммы гармонических составляющих с определенными амплитудами, начальными фазами и частотами, а также задачу определения реакций цепи на каждую гармоническую составляющую воздействия и их суммирование.

Сформулированные задачи наиболее просто решаются для периодических негармонических воздействий, которые при некоторых ограничениях могут быть представлены в виде гармонического ряда Фурье.

Анализ спектрального состава периодических сигналов

Пусть периодическая функция f(t) имеет период повторения, равный Т так, что f(t+T)=f(t). В качестве примера на рис.4.1 приведен график периодической последовательности видеоимпульсов прямоугольной формы.

Предположим, что периодическая функция удовлетворяет условиям Дирихле:

1) на интервале Т функция должна быть непрерывной или иметь конечное число разрывов только первого рода;

2) число экстремумов функции f(t) на интервале Т должно быть конечно и она не должна обращаться в бесконечность.

Следует отметить, что все периодические функции, с которыми имеют дело в теории цепей, удовлетворяют условиям Дирихле.

При принятых предположениях функция f(t) может быть представлена рядом Фурье:

, (4.1)

где ω1=2π/Т – частота основной (первой) гармоники, которая определяется периодом (частотой) повторения исходной функции f(t); Ак, φк и к·ω1 – амплитуда, начальная фаза и частота к-ой гармоники; Ао /2 – постоянная составляющая, которую можно рассматривать как гармоническую составляющую с нулевой частотой, т.е. при к=0.

Коэффициенты разложения (4.1) определяются известным из математики соотношением:

, (4.2)

Таким образом, периодический сигнал может быть представлен как результат наложения бесконечно большого числа гармонических колебаний. Хотя, теоретически ряд (4.1) бесконечен, для реальных сигналов он быстро сходится, так, что Ак → 0 при увеличении к. Периодическое колебание полностью описывается совокупностью амплитуд Ак и фаз φк в разложении (4.1). Первая совокупность называется спектром амплитуд, вторая – спектром фаз. Периодические сигналы имеют дискретный (линейчатый) спектр, так как частоты к·ω1 составляющих спектра принимают дискретные значения, кратные основной частоте ω1.

Анализ режима периодических негармонических колебаний в в электрических цепях

Как было отмечено ранее, в основе анализа лежит принцип наложения. Предположим, что на вход цепи (рис.4.2) подается периодическое воздействие, которое можно представить в виде ряда Фурье:

, (4.3)

Рис. 4.2. Четырехполюсник

Электрическая цепь задается своими частотными характеристиками, а именно: АЧХ - |H(jw)| и ФЧХ - Q (w). Требуется определить реакцию u2 (t).

Предположим, что воздействие к цепи было приложено задолго до момента наблюдения так, что к моменту наблюдения каждая из составляющих реакции, обусловленная соответствующей гармонической составляющей воздействия, будет гармоническим колебанием. Таким образом, будем искать установившуюся периодическую реакцию.

Выделим из (4.3) отдельную гармоническую составляющую

Umk cos(kw 1t+j k).

Реакция на эту составляющую может быть найдена с помощью АЧХ и ФЧХ.

Причем, амплитуда реакции равна амплитуде U воздействия, умноженной на значение |Н(jкω1)| АЧХ цепи при частоте кω1 воздействующей гармоники, а начальная фаза реакции сумме начальной фазы воздействия φк и значения q (кω1) ФЧХ цепи на частоте воздействующей гармоники. Таким образом, реакция на выделенную составляющую запишется в виде:

Umk|H(jkw1)| cos [kw1t+j k+q (kw1)].

Аналогично находят реакцию на постоянную составляющую воздействия.

Согласно принципу наложения полная реакция

u2(t)=U0|H(j0)| +Umk|H(jkw 1)| cos [kw 1t+j k+q (kw 1)] , (4.4)

При практических расчетах, как было отмечено, имеют дело с конечным числом членов ряда Фурье.

Пример. Для цепи рис.4.3 определить установившуюся реакцию на воздействие

u1(t)=.

Параметры цепи: R=100 Ом ; L=10 –4 Гн

рис.4.3

Комплексная функция передачи, АЧХ и ФЧХ для данной цепи имеют вид:

, (4.5)

 

Согласно (4.5) реакция на заданное воздействие:

По формулам (4.5) при заданных параметрах определяем:

|Н(0)| = 0; |Н(j106)| = 0,707; |Н(j2·106)| = 0,894; θ(106) = 45о; θ(2·106) = 27о

и искомую реакцию:

Анализ спектрального состава непериодического сигнала

Непериодический сигнал f(t), например единичный прямоугольный импульс, (рис. 6)

можно представить как периодический с периодом Т ∞. При этом амплитуды гармонических составляющих, согласно (4.2), будут стремиться к нулю, т.е. станут бесконечно малыми величинами. Кроме того, расстояние между спектральными составляющими, которое определяется основной частотой ω1=2π/Т также становится бесконечно малой величиной и спектр из дискретного преобразуется в сплошной.

Таким образом, непериодическое колебание можно рассматривать как сумму бесконечного числа бесконечно малых по амплитуде гармонических колебаний, частоты которых отличаются на бесконечно малые величины и заполняют весь частотный диапазон. Ряд Фурье преобразуется в известный из математики интеграл Фурье:

(4.6)

где

(4.7)

Предполагается, что функция f(t) во всяком конечном промежутке удовлетворяет условиям Дирихле, абсолютно интегрируема в бесконечных пределах и f(t)=0 при t<0. Для нас важно, что (4.6) представляет из себя интегральную сумму бесконечно большого числа гармонических колебаний с бесконечно малыми амплитудами |F()|/π, νачальными фазами φ(ω) и частотами ω, непрерывно изменяющимися от ω=0 до ω→ ∞.

Функция |F()| называется спектральной плотностью амплитуд, т.к. амплитуда составляющих для каждого бесконечно малого диапазона частот от ω до ω+ пропорциональна значению этой функции. Функция φ(ω) характеризует спектр фаз непериодического сигнала. Комплексную функцию F(jω) называют комплексной спектральной плотностью, а соотношение (4.7)-односторонним преобразованием Фурье.

Нетрудно увидеть аналогию и связь преобразований Лапласа и Фурье. Одностороннее преобразование Фурье F(jω) может быть получено из преобразования Лапласа F(p) при p = ,т.е.

F(jω)=F(p) |p=jω , (4.8)

Соотношение (4.10) может быть использовано для анализа спектрального состава различных сигналов с использованием обширных таблиц преобразований Лапласа.

Пример 1. Определить спектральную плотность амплитуд и спектр фаз экспоненциальной функции f(t) =A oe-αt.

Воспользуемся известным преобразованием Лапласа от данной функции и соотношением (4.8). Тогда комплексная спектральная плотность

.

Откуда спектральная плотность амплитуд |F(jω)|=A o/(a 2+ω2)1/2 и спектр фаз φ(w )= - arctg(ω/a ).

Графики этих функций представлены на рис.4.7. Спектр экспоненциального сигнала сосредоточен в области нижних частот.

Пример 2. Определить спектральную плотность амплитуд и спектр фаз единичной импульсной функции f(t)=δ(t). Согласно табл.3.1 F(p)=1.

Следовательно, F(jω)=1; |F(jω)|=1; φ(ω)=0. Спектр единичного импульса равномерно распределен по всей частотной оси от ω=0 до ω=∞.

Рис. 4.8.

4.7. Спектральный метод анализа электрических цепей

Пусть на входе некоторой линейной системы действует входной сигнал u1(t), заданный в виде интеграла Фурье:

(4.9)

Линейная система задана своими частотными характеристиками, а именно: АЧХ - |H(jω)| и ФЧХ - θ(ω). Имея в виду, что (4.12) является интегральной суммой гармонических составляющих, и применяя принцип суперпозиции, можно вычислить реакцию u2(t) на выходе системы с помощью частотных характеристик аналогично тому, как это было сделано для периодического воздействия в разделе 4.3. Тогда получим:

, (4.10)

Полученное соотношение (4.10) является интегралом Фурье для выходного сигнала. Причем, спектральные характеристики выходного сигнала

|U2(jw )| = |U1(jw )| × |H(jw )| , j 2(w ) = j 1(w ) +q (w , (4.11)

Очевидно, что формулы (4.11) можно объединить в одну

U2(jw ) = U1(jw ) × H(jw ) , (4.12)

где U1(jω)=|U1exp(jj 1), U2(jω)=|U2exp(jj 2)– комплексные спектральные плотности воздействия и реакции; H(jω)=|Hexp(jq )– комплексная функция передачи системы.

Таким образом, при спектральном анализе, эффект преобразования сигнала в системе отображается простой алгебраической операцией умножения. Зная АЧХ и ФЧХ цепи, можно найти спектральные характеристики и саму реакцию на любое воздействие, которое может быть представлено интегралом Фурье. Спектральный метод анализа особенно удобен, если система имеет простые (идеализированные) частотные характеристики.

4.8. Условия неискаженной передачи сигналов через электрическую цепь

Для того чтобы при передаче сигнала через электрическую цепь отсутствовали искажения формы сигнала (т.е. функции воздействия и реакции были идентичны), необходимо, чтобы цепь имела частотные характеристики следующего вида:

|H(jω)| = Ko; θ(ω)= - ωto , (4.13)

где Ко и tо – некоторые положительные константы.

Графики частотных характеристик такой неискажающей цепи приведены на рис. 4.11.

Рис. 4.11.

 

Для доказательства приведенного утверждения предположим, что на входе такой неискажающей цепи действует некоторое напряжение u1(t),

представленное интегралом Фурье (4.9).

Тогда, согласно спектральному методу, напряжение на выходе u2(t) определится по (4.10). Подставим в (4.10) указанные АЧХ и ФЧХ (4.13) неискажающей цепи. Тогда получим:

, (4.14)

Сравнивая полученное выражение (4.14) для выходного напряжения с выражением (4.9) для входного напряжения, можно записать:

u2 (t) = Ko u1(t – to) ,(4.15)

Таким образом, при передаче сигнала через рассматриваемую цепь происходит пропорциональное изменение значений сигнала в Ко раз и его задержка на некоторое время to. При этом сигналы на входе и выходе цепи как функции времени идентичны, т.е. не происходит изменение формы сигнала.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

47912. ПОНЯТТЯ ТА ПОТЕНЦІЙНІ ЗАГРОЗИ БЕЗПЕЦІ ПІДПРИЄМНИЦЬКОЇ ДІЯЛЬНОСТІ 1.41 MB
  Провідні українські експерти визнають той факт що багаторівнева економіка потребує також різноманітних видів забезпечення економічної фізичної та інших видів безпеки та організації охорони. Це дає можливість вибору для клієнтів аналізу та порівняння різних форм охоронної діяльності і в кінцевому результаті сприяє в цілому підвищенню рівня безпеки підприємницької діяльності в Україні. В умовах збільшення частки приватного капіталу в економіці України розвитку малого та середнього бізнесу а також роздержавлення стратегічних об'єктів...
47913. Призначення випробувань, впливаючі фактори при експлуатації РЕМА і ЕОЗ 1.59 MB
  Призначення випробувань впливаючі фактори при експлуатації РЕМА і ЕОЗ. Слід виділити три групи завдань вирішуваних проведенням випробувань: здобуття емпіричних даних необхідних для проектування апаратури; встановлення відповідності виробу проектним вимогам; визначення граничного стану ЕА. Цілі випробувань не постійні: вони міняються на різних етапах проектування і виготовлення апаратури. Перерахуємо основні цілі випробувань ЕА : Експериментальне підтвердження теоретичних розрахунків прийнятих допущень і гіпотез заданих показників якості...
47914. Сучасний стан охорони праці в Україні. Мета та завдання дисципліни Основи охорони праці 19.12 MB
  Виявити мету та завдання дисципліни Основи охорони праціâ€œ. Визначити правові та організаційні питання охорони праці. Сучасний стан охорони праці в Україні.
47916. Звітність підприємства. Методичні вказівки 334 KB
  Звіт про рух грошових коштів Тема 5 Звіт про власний капітал Тема 6. Фінансова бухгалтерська звітність документи які містять інформацію про фінансовий стан результати діяльності про рух грошових коштів підприємства за звітний період і тому подібне. № 2 Звіт про рух грошових коштів ф. № 4 представляється за станом на 31 грудня Звіт про рух грошових коштів ф.
47917. СУТЬ І ЗМІСТ МАРКЕТИНГУ 1.29 MB
  За ним маркетинг це: спрямування ділового мислення інтегрована орієнтована на споживача і кінцевий результат діяльність фірми довгостроковий максимальний прибуток від реалізації її продукції філософія ділової активності бізнесу в умовах ринкових відносин і конкуренції; оснований на точному знанні передбаченні та врахуванні вимог ринку і побажань споживачів комплекс науково обгрунтованих уявлень про управління виробничозбутовою діяльністю фірми в умовах ринкових відносин; Більш конкретним є функціональний підхід до розуміння...
47918. Мікроекономіка. Конспект лекцій 1.22 MB
  Особливості споживчого попиту. Попит закон попиту чинники що впливають на попит. Ринкова рівновага цін попиту і пропозиції. Поняття і зміна цінової еластичності попиту.
47919. Кінематика матеріальної точки. Основні поняття і способи задання руху 4.42 MB
  Основні поняття і способи задання руху Теоретичне ядро Вступ в курс класичної механіки. Природничі науки: хімія біологія астрономія географія – вивчають різні але конкретні явища та процеси живої і неживої природи а також форми матерії та закони її руху. Таким чином предметом фізики є вивчення найбільш загальних і найпростіших властивостей і форм руху матерії. Проте цим не вичерпуються наші уявлення про типи та форми існування матерії як відомо матерія перебуває у вічному русі що означає: а світ що оточує нас за своєю природою...
47920. Криволінійний рух та рух точки по колу 2.37 MB
  Змістовий модуль 2 Криволінійний рух та рух точки по колу Теоретичне ядро Кінематика криволінійного руху матеріальної точки. Кінематика руху матеріальної точки по колу. Одним із поширених рухів матеріальної точки є механічний рух траєкторія якого довільна крива лінія. Найпростішими криволінійними рухами точки є рухи по кривій ІІ порядку: колу – круговий рух; еліпсу – еліптичний рух; а також рух по параболі гіперболі і т.