41233

Образование плазмы

Лекция

Физика

Такую плазму называют горячей в отличие от плазмы низкотемпературной с температурой десятки или сотни градусов обычно создаваемой искусственно в газовых разрядах. Образование плазмы Для того чтобы обычный газ перевести в плазменное состояние необходимо ионизировать заметную часть молекул или атомов. Переход газа в состояние плазмы связан с различными процессами взаимодействия между частицами: между заряженными частицами действуют электростатические силы между заряженными и нейтральными частицами – силы квантовомеханической природы....

Русский

2013-10-23

72 KB

8 чел.

 В природных условиях наиболее известными примерами плазменного состояния вещества являются Солнце, горячие звезды, в которых плазма полностью ионизированная, образуется при очень высоких температурах (десятки миллионов градусов). Такую плазму называют горячей в отличие от плазмы низкотемпературной с температурой десятки или сотни градусов, обычно создаваемой искусственно в газовых разрядах. Слабо ионизованная плазма наблюдается в ионосфере.

Плазма способна испускать инфракрасное, видимое и ультрафиолетовое излучения, а горячая плазма – также рентгеновское излучение. Все эти виды излучения имеют одинаковую природу, отличаясь, друг от друга лишь длиной волны.

§4.1 . Образование плазмы

 Для того чтобы обычный газ перевести в плазменное состояние, необходимо ионизировать заметную часть молекул или атомов. Процесс ионизации является пороговым. Чтобы атом стал ионизированным, электрон в атоме должен приобрести энергию большую, чем его энергия связи. Передача энергии, достаточной для разрыва этой связи, возможна при соударении атома или молекулы с другой быстрой частицей –электроном, ионом, атомом или молекулой, при взаимодействии с фотоном, при воздействии достаточно сильного электрического поля. Своеобразный процесс ионизации, так называемая лоренц – ионизация, возможен при движении быстрого атома в сильном магнитном поле. Дело здесь в том, что в собственной системе отсчета, то есть в системе координат, относительно которой атом неподвижен, на него согласно преобразованиям Лоренца, действует электрическое поле Е=(v/c), ВЕсли величина этого поля достаточна, атом может быть ионизирован. Рассмотрим процессы, которые могут произойти при столкновении двух быстрых (энергичных ) молекул  АВ и СD:

1) A B + CD  АB+CD  –    Упругое рассеяние; В большинстве случаев наблюдается имеенно этот тип столкновений, при котором столкнувшиеся частицы разлетаются, обменявшись только энергией.

2)   AB+CD   АB*+CD Неупругое рассеяниеМолекула АB*оказалась в возбужденном состоянии (значок *). Может оказаться возбужденной CD* или  АB* и CD* одновременно. Полная кинетическая энергия уменьшилась на энергию возбуждения. Атомы и молекулы не могут долго оставаться в возбужденном состоянии, поскольку возбужденные состояния имеют вполне определенное конечное время жизни, спустя которое происходит переход в основное состояние, сопровождающийся излучением кванта.

3) AB+CD  А+B +CD  Диссоциация. Одна из молекул или обе молекулы распались на атомы:

AB+CD А B+C+D     

AB+CD А+B +C+

4)AB+CD А B++CD + e  ИонизацияОдна из молекул (или обе) «потеряла» электрон и стала ионом:

AB+CD А B+CD++ e    

AB+CD А+B+BC++2e  

В результате этих процессов, как мы видим, появились новые частицы: возбужденные молекулы, отдельные атомы, ионы и электроны. Очевидно, что любая из молекул может столкнуться с любой из этих новых частиц, и все они могут сталкиваться друг с другом. Переход газа в состояние плазмы связан с различными процессами взаимодействия между частицами: между заряженными частицами действуют электростатические силы, между заряженными и нейтральными частицами – силы квантовомеханической природы. Эти процессы происходят при столкновениях частиц между собой или при взаимодействии их с излучением. Наиболее важным является процесс ионизации, т.е. отрыв электрона от атома или молекулы газа, т.к. без него нельзя получить плазму. Ионизация вызывается следующими процессами: в плотной плазме – электронным ударом, в разреженной плазме – действием излучения (видимого, ультрафиолетового или рентгеновского), в звездной плазме и пламени – нагревом до высокой температуры.

Количественно состояние ионизации характеризуется степенью ионизации:

αи  = nи/n00 = nэ/n00,

где n00 – концентрация нейтральных частиц до образования плазмы.

Общее число частиц в единице объема плазмы:

N = n0 + nи + nэ = n00 + nэ,

где n0 – концентрация нейтральных частиц в плазме.

В зависимости от степени ионизации различают слабо ионизованную (αи составляет доли процента), умеренно ионизованную (αи равна нескольким процентам) и полностью ионизованную (αи близко к 100%) плазму.

При этом возможны не только «прямые» процессы, перечисленные выше, но и обратные, например, процессом обратным диссоциации, является ассоциация – процесс объединения атомов в молекулу. Процессом, обратным ионизации, является рекомбинация. При рекомбинации, образующаяся нейтральная частица (атом или молекула) должна избавится от избыточной энергии, иначе она развалится немедленно. По тому, как расходуется избыточная энергия различают два основных процесса рекомбинации: рекомбинацию с излучением и рекомбинацию при тройных столкновениях.  В последнем случае с ионом должны одновременно столкнуться два электрона – один присоединяется к иону, другой уносит избыточную энергию. Таким образом, в отличие от ионизации рекомбинация возможна только при наличии «третьего тела», уносящего избыток энергии, равный энергии связи рекомбинирующих частиц. Такую совокупность свободных заряженных и нейтральных частиц и квантов электромагнитного излучения американский физик Ленгмюр в 1928 г. назвал плазмой. Таким образом, плазма – это газ, но газ специфический: в нем могут присутствовать заряженные частицы, очень сильно различающиеся по массе (в тысячи и десятки тысяч раз. 

Рассмотрим некоторые вопросы, касающиеся основных понятий о плазме.

§4.2. Квазинейтральность, плазменная частота

 Плазма в целом должна быть электрически нейтральна, количества разноименных зарядов в достаточно большой единице ее объема равны. В противном случае возникнут электрические поля, тем большие, чем больше дисбаланс зарядов, а создание таких полей требует совершения работы по разделению зарядов. Очевидно, что при отсутствии внешних воздействий эта работа может производиться только за счет кинетической энергии самих заряженных частиц. 

Предположим, что в некотором объеме флуктуативно разошлись заряды (рис.4.1., считаем, что ионы покоятся, а электроны уходят), и оценим максимальное расстояние такого расхождения. Расходящиеся на расстояние заряды создают электрическое поле Е = 4nex. Здесь – концентрация плазмы, а е – элементарный заряд (равный по величине заряду электрона). Сила со стороны поля, действующая на элементарный заряд, равна еЕ; работа по разделению зарядов на расстояние оказывается равной: 

A =  еЕ  x= 4  n e2d 2 /2,     (4.1) 

и она не может превышать кинетическую энергию теплового движения частицы, для одномерного движения, как известно, равную (1/ 2) Т ( здесь, как это часто делается для краткости, мы используем обозначение Т вместо произведения kB T, где kВ – постоянная Больцмана, измеряя, тем самым, температуру в энергетических единицах ). Отсюда 

d =D = (T / 4  n e2)1/2    (4. 2)

На масштабах, меньших d, всегда будут возникать электрические поля; флуктуации неизбежны. А вот разойтись на расстояния, существенно большие, чем d, частицы не могут. Поэтому плазма и является квазинейтральной – нейтральная в больших объемах и за достаточно длительный промежуток времени, но всегда с электрическими полями на расстояниях масштаба d, зависящего от температуры и плотности плазмы и может быть записано:

Σ Zи nи = nэ,  (4.3)

где nи и nэ – концентрация ионов и электронов, усредненные по времени и пространству, Zи – зарядовое число иона.

 Величину обычно называют дебаевским радиусом, употребительно также обозначение . Общее число заряженных частиц в сфере радиусом называют дебаевским числом ND. Плазма называется газовой или разреженной, если ND велико, и в термодинамическом отношении может рассматриваться как идеальный газ. Условие разреженности плазмы:

Zи e2/ 4 ε 0 r << kT,

где ε 0 – диэлектрическая проницаемость вакуума, r - среднее расстояние между частицами, означает, что тепловая энергия частиц намного превышает энергию их кулоновского взаимодействия.

Электрические поля разделения зарядов будут действовать на заряженные частицы. Полагая, что ионы покоятся, рассмотрим движение некоторого выделенного электрона в таком одномерном поле Е (см. рис.4.1). Уравнение движения электрона оказывается следующим 

me 2х/∂t2= - e E = - 4  n e2x     (4.4)

 и совпадает по виду с уравнением движения для одномерного осциллятора. Следовательно, электрон будет совершать колебания с частотой 

ωp = (4  n e2 / me)1/2    (4. 5)

Эту частоту, являющуюся характерной особенностью плазмы, называют плазменной или электронной ленгмюровской частотой. Следует подчеркнуть, что она не зависит от температуры. 

 § 4.3. Дебаевский радиус, дебаевский слой

 Каждая заряженная частица в плазме взаимодействует с другими заряженными частицами. Поэтому распределение потенциала электростатического поля выделенной частицы и окружающих её частиц зависит от пространственного расположения этих частиц. В поле данной частицы плотность заряженных частиц в равновесии должна быть распределена по закону Больцмана 

n = n0 exp (- e / T ) ,    (4.6)

 где  n0  концентрация частиц невозмущенной плазмы вдали от выделенной частицы,  - потенциал электростатического поля. Напишем теперь уравнение Пуассона (в сферической системе координат) для поля частиц плазмы, окружающих выделенную частицу: 

(1/ r) 2 (r) /r2= - 4e (Zni - ne), (4.7)

где i, e – концентрация ионов и электронов плазмы соответственно, – кратность ионизации иона плазмы. Для определенности считаем , что плазма состоит из электронов и одинаковых положительно заряженных ионов с одинаковой кратностью ионизации. Учтем, что плотности электронов и ионов в поле выделенной частицы подчиняются закону Больцмана (4.6), и предположим, что температуры Т e и Т i  распределений электронов и ионов плазмы могут быть разными. Ограничиваясь линейным приближением, т. е. cчитая   /e /<< Т e,i, разложим входящие в распределения Больцмана экспоненты в ряд. Учитывая квазинейтральность плазмы, т. е. выполненным условие 

Zn0i  n0e, получим упрощенное выражение для уравнения Пуассона: 

(1/ r) 2 (r) /r2 = 4Ze2  (n0e Тe + n0i Тi)/ Тe Тi =   / d2,    (4.8)

где обозначено 

d = (Тe Тi / 4Ze2(n0e Тe + n0i Тi)) ½  радиус Дебая – Хюккеля.    (4.9)

Решение уравнения (4.8) имеет следующий вид: 

= qe-r/d /r  - потенциал Дебая – Хюккеля (4.10)

где – заряд выделенной нами « пробной » частицы. Если это положительно заряженный ион с кратностью ионизации Z, то q =Z|e|.

 Вблизи частицы, на расстояниях << d, потенциал поля совпадает с потенциалом поля, создаваемого частицей в вакууме ( q/ r), а на расстояниях >> поле экспоненциально быстро затухает. В этом случае говорят, что на таких расстояниях от частицы плазма экранирует создаваемое частицей электрическое поле. Поэтому уравнение (4.8) иногда называют уравнением экранировки

Поместим в плазму плоский электрод, имеющий потенциал по отношению к другому плоскому электроду,  удаленному от первого на расстояние x>>(рис .4.2). Примем для простоты, что плазма является изотермической Т e Т i , и состоит из электронов и однозарядных ионов с кратностью ионизации = 1, так что условие квазинейтральности записывается теперь в виде  n 0 i =  n e =  n0 . Тогда уравнение Пуассона для распределения потенциала вблизи электрода с учетом (4.6) будет следующим

Е/ x=- 2 /x2 = 4  e (ni - ne)     (4.11)

 Предполагается, что ось х системы координат перпендикулярна к электроду. 

Решение этого уравнения в предположении, что e /T << 1, имеет следующий вид: 

= E0 -x/ d ,

где E0 – напряженность поля на поверхности пластины, расположенной при х = 0. 

Мы видим, что напряженность электрического поля, проникающего в плазму, экспоненциально быстро затухает. Характерной величиной длины затухания является, так называемый, пространственный масштаб разделения зарядов:

D = (T/8ne2)1/2    (4. 12)

Пространственный масштаб разделения зарядов – это значение длины, ниже которого разделение зарядов может стать уже заметным. Для плазмы с линейным размером L должно выполняться условие L >>D

 Более сложная картина возникает, если в плазму помещено изолированное незаряженное тело (например, пластина, см. рис. 4.3). 

Такое тело в плазме должно заряжаться, причем, ввиду гораздо большей подвижности электронов, обычно оно приобретает отрицательный – так называемый плавающий – потенциал. Вблизи пластины возникает сложное распределение потенциала, качественно показанное на рис. 4.3, причем в этой области возникает дебаевский слой с существенным разделением заряда. Размер этого слоя примерно равен дебаевскому радиусу (4.9). Однако поле, согласно результатам расчетов, проникает в плазму гораздо дальше, образуя вблизи пластины « предслой » квазинейтральной плазмы. Теория этой структуры сложна и здесь ее обсуждать не будем. 

Плавающий потенциал, который приобретает тело, хорошо описывается формулой:

/e0 / = Te ln(miTe/ meTi)/2    (4. 13)

§ 4.4. Идеальность плазмы

 По аналогии с газом плазму считают идеальной, если кинетическая энергия движения ее частиц существенно больше потенциальной энергии их взаимодействия. В газе потенциальная энергия взаимодействия частиц обусловлена силами Ван - дер - Ваальса , в плазме – кулоновским взаимодействием. Энергия кулоновского взаимодействия двух частиц с зарядом е, находящихся на расстоянии друг от друга,  равна  2 / R. Среднее расстояние между частицами при плотности плазмы составляет R n -1/3 , а кинетическая энергия частицы по порядку величины равна температуре T, измеряемой в энергетических единицах. Таким образом,  условие идеальности плазмы можно сформулировать следующим образом: 

2 -1/3  T,   (4.14)

или

= e 6 n / T  1,   (4.15)

где  – параметр неидеальности. 

Таким образом, плазмой называется газ, представляющий собой систему заряженных и нейтральных частиц, в которой полный заряд равен нулю и пространственный масштаб разделения зарядов гораздо меньше ее размеров. Классификация плазмы по основным параметрам приведена на рис. 4.4.

§ 4.5. Равновесная и неравновесная плазмы

Согласно термодинамике – науке о свойствах и поведении тел, находящихся в состоянии теплового равновесия, плазма подразделяется на равновесную и неравновесную. В изолированной системе, когда плазма находится в состоянии равновесия с окружающей средой (например, в звездах), средняя кинетическая энергия всех составляющих ее частиц одинакова. Основным понятием термодинамики является температура – величина, характеризующая распределение энергии  между частицами вещества. В состоянии теплового равновесия часицы плазмы имеют максвелловское распределение по скоростям (энергиям), и им можно приписать определенную температуру Т, одну и ту же для всех видов частиц:

Тэ = Ти = Тг = Т,

где Тэ, Ти, Тг – соответственно температура электронов, ионов и часиц газа. В связи с этим равновесную плазму называют еще изотермической.

Температуру удобно измерять в энергетических единицах. При этом под температурой понимают величину kT, характеризующую энергию, которая приходится на две степени свободы движения частицы вещества. Обычно за энергетическую единицу температуры принимают электрон – вольт. Для перевода в градусы применяется соотношение 1 эВ = 11600 К.

В равновесной плазме убыль заряженных частиц в результате рекомбинации непрерывно выполняется за счет ионизации. Точно также обстоит дело и сдругими элементарными процессами. Равновесие устанавливается, если прямой и обратный процессы имеют одинаковые скорости и идут одним и тем же путем.

Равновесная плазма может существовать без притока энергии извне. Однако по существу такая плазма встречается только в космических условиях. В лабораторных условиях размеры плазмы всегда ограничены. Таким образом, газоразрядная плазма всегда неизотермическая, и разница температур тем больше, чем меньше ее плотность. Поскольку уходящие из области плазмы частицы уносят энергию, ее нужно чем – то восполнять, иначе плазма исчезнет. В этом коренное отличие неизотермической плазмы от изотермической, которая может существовать практически неограниченное время без притока энергии извне. Неизотермическую плазму нужно поддерживать за счет энергии извне. Действительно, газовый разряд существует при наложении стационарных, импульсных или высокочастотных электрических полей.

При термодинамическом равновесии степень ионизации зависит только от температуры и плотности плазмы.

Предметом изучения нашего курса являются физико – химические процессы, осуществляемые с помощью низкотемпературной неравновесной разреженной плазмы, генерируемой электромагнитными полями в атомарных и молекулярных газах при пониженных давлениях.

§ 4.6 Низкотемпературная газовая плазма

Низкотемпературная газовая плазма (НГП) – это слабоионизованный газ при давлениях 10-1 - 103 Па со степенью ионизации порядка 10-6 – 10-4 (концентрация электронов 1015 – 1018 м-3), в котором электроны имеют среднюю энергию 1 – 10 эВ (температуру порядка 104 – 105 К), а средняя энергия тяжелых частиц газа (ионов, атомов, молекул) на два порядка меньше. Такое состояние, когда Тэ >> Тиг, поддерживается при небольшой мощности выделения джоулевой теплоты вследствие относительно большой теплоемкости газа тяжелых частиц и быстрого выноса теплоты из заряда.

НГП может генерироваться в разрядах, возбуждаемых постоянным электрическим полем, и примыкающих к ним разрядах на низкой частоте (102 – 103 Гц), в ВЧ – (105 – 108 Гц), СВЧ – (109 – 1011 Гц) разрядах и в электромагнитных полях оптического диапазона частот (1013 – 1015 Гц) (см. рис.). НГП инертных газов содержит атомы, электроны, ионы и возбужденные атомы, а НГП молекулярных газов, кроме того, еще и образовавшиеся в результате диссоциации молекул свободные атомы и радикалы. Свободные атомы и радикалы имеют неспаренный электрон на внешней валентной оболочке и поэтому проявляет высокую химическую активность, вследствие чего их часто называют химически активными частицами (ХАЧ). Количественно состояние диссоциации характеризуется степенью диссоциации:

αд = nхач/ n00,

где nхач – концентрация ХАЧ в плазме.

Низкая степень ионизации НГП (концентрация электронов) αи  = 10-6 – 10-4 находится в несоответствии с относительно высокой электронной температурой (1 – 10 эВ). Это связано с тем, что процесс рекомбинации при тройном столкновении с участием двух электронов не уравновешивает скорость ионизации электронным ударом. Существует другой, на несколько порядков более быстрый процесс гибели электронов (диффузия к стенкам с последующей рекомбинацией на поверхности), который препятствует нарастанию степени ионизации до равновесного значения. В молекулярных газах гибель электронов может происходить также в результате диссоциативной рекомбинации в парных столкновениях.

Иначе обстоит дело со степенью диссоциации (концентрацией ХАЧ) в НГП, которая в равновесии должна соответствовать низкому значению Тг. Однако, из – за присутствия высокоэнергетических по сравнению с частицами газа электронов в стационарном состоянии концентрация ХАЧ (а также продуктов их реакций) в плазме может существенно отличаться от термодинамически – равновесной, в частности может значительно превышать последнюю. В образовании ионов и ХАЧ в НГП помимо электронов могут принимать участие возбужденные атомы и молекулы, находящиеся главным образом в метастабильном (долгоживущем) состоянии.

Рекомбинация заряженных частиц и ХАЧ может происходить внутри плазмы (гомогенная рекомбинация) и на ограничивающих ее поверхностях (гетерогенная рекомбинация), из которых выделим специально обрабатываемые плазмой поверхности. Обозначая скорости генерации ионов и ХАЧ электронным ударом соответственно Gи.э. и Gхачэ, скорости генерации возбужденными метастабильными частицами Gи.м. и Gхачм, скорости их гомогенных рекомбинаций Rи.гом. и Rхачгом., скорости гетерогенной рекомбинации на ограничивающих плазму поверхностях Rи.гет. и Rхачгет., скорости гетерогенной рекомбинации на обрабатываемых поверхностях Rи.п. и Rхач п, получаем уравнения для расчета стационарных концентраций заряженных частиц и ХАЧ:

Gи.э. + Gи.м. = Rи.гом. + Rи.гет. + Rи.п.

Gхачэ + Gхачм = Rхачгом. + Rхачгет + Rхач п

Нас прежде всего интересуют возможности НГП для проведения гетерогенных физико – химических процессов обработки на границе раздела газ (газовая плазма) – твердое тело. При проведении таких процессов можно выделить три случая:

  1.  НГП является одновременно средой проведения, источником участвующих в процессе частиц и стимулятором (активатором) процесса,
  2.  НГП служит только источником участвующих в процессе частиц,
  3.  НГП используется только для активации участвующих в процессе частиц, поверхностей или для стимуляции самого процесса.

В первом случае обрабатываемая поверхность твердого тела находится в контакте с плазмой, во – втором - вне плазмы, а в третьем – возможны оба варианта.

В зависимости от вида плазмообразующего газа и природы поверхности твердого тела в каждом из трех перечисленных случаев с помощью НГП могут быть реализованы различные процессы обработки (рис.). Эти процессы можно объединить в три большие группы:

  1.  удаление материала с поверхности твердого тела (все виды распыления, травления и очистки),
  2.  нанесение материала на поверхность твердого тела (химическое из газовой фазы, физическое из материала мишени, физико – химическое из материала мишени, модифицируемого в газовой фазе),
  3.  модификация поверхностного слоя твердого тела (окисление, анодирование, нитридизация, легирование другими элементами, гетерирование, отжиг, текстурирование).

Внешние и внутренние параметры плазмы характеризуют макроскопическое и микроскопическое описание. Если для решения технологических задач достаточно знание зависимостей химических свойств плазмы от внешних параметров (давление, энерговклад, ток, геометрия, температура и т.д.), то теоретическая плазмохимия, как правило, оперирует внутренними параметрами плазмы (концентрация частиц, распределение частиц по внутренним сосотояниям, по энергиям поля в плазме и др.). Нахождение связей внутренних и внешних параметров плазмы является одной из важнейших задач плазмохимии.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

24374. Сущность и структура теоретического знания 52.5 KB
  Теория это высшая самая развитая форма организации научного знания дающая целостное представление о закономерностях и существенных связях определенное области действительности объекта данной теории 77. С помощью этих знаковых образований языка теории возникает возможность более точно и глубоко судить о соответствующей изучаемой предметной области. Кроме того тот или иной вид теории определяется предметом и задачами исследования глубиной раскрытия сущности предметов и др. Также имеют место попытки поиска идеальной схемы...
24375. Основания науки: нормы и идеалы науки, роль философских идей и принципов в обосновании научного знания (законы и категории) 116.5 KB
  Среди идеалов и норм можно выделить два взаимосвязанных блока: а собственно познавательные установки которые регулируют процесс воспроизведения в различных формах научного знания; б социальные нормативы фиксируют роль науки и ее ценность для общественной жизни на определенном этапе исторического развития. Существует еще и такое мнение что в период нормального эволюционного периода развития науки возможно бессознательное использование многих научных идеалов и норм. Закон единства и борьбы противоположностей является ядром диалектики...
24376. Понятие научной картины мира. Ее исторические формы. Функции научной картины мира (как онтология, форма систематизации знаний, исследовательская программа) 119.5 KB
  Функции научной картины мира как онтология форма систематизации знаний исследовательская программа По Радугину стр. 93 Становление понятия научной картины мира Вопрос о существовании научной картины мира и ее месте и роли в структуре научного знания впервые был поставлен и в определенной степени разработан выдающимися ученымиестествоиспытателями М.Планк в рамках обсуждения проблемы онтологических оснований научного знания поставил вопрос о существовании научной картины мира.
24377. Понятие метода. Классификация методов – эмпирические и теоретические методы познания 66 KB
  Классификация методов – эмпирические и теоретические методы познания По Радугину стр. Как стороны единого процесса познания чувственное и логическое характеризуют любое познание непосредственное отношение субъекта к объекту особенности индивидуальной познавательной деятельности. Оно относится к научному познанию и связано с анализом методов и форм познания на различных уровнях научного исследования характеризуют типы исследований. Задача теоретического уровня познания состоит в познании сущности явлений их законов.
24378. Наблюдение, измерение, эксперимент как метод научного познания 93.5 KB
  Эта активность возрастает от наблюдения к модельному эксперименту. В акте научного наблюдения можно выделить: 1 объект наблюдения; 2 субъект наблюдения наблюдатель; 3 средства наблюдения; 4 условия наблюдения; 5 систему знаний исходя их которой задают цель наблюдения. Следует подчеркнуть следующие особенности научного наблюдения: опирается на развитую теорию или отдельные теоретические положения; служит решению определенной теоретической задачи постановке новых проблем выдвижению новых или проверке существующих гипотез; имеет...
24379. Анализ и синтез, индукция и дедукция как метод научного познания 54.5 KB
  Анализ – это метод исследования состоящий в мысленном расчленении разложении целого или вообще сложного явления на его составные более простые элементарные части и выделение отдельных сторон свойств связей. Однако метод анализа дает сущность в абстрактном виде вне конкретных форм ее проявления. Синтез – это метод исследования состоящий в соединении воспроизведении связей проанализированных частей элементов сторон компонентов сложного явления и постижения целого в его единстве.
24380. Формализация, идеализация и роль моделирования 93.5 KB
  Вторая группа методы построения и оправдания теоретического знания которое дано в форме гипотезы приобретающей в результате статус теории. Современная гипотетикодедуктивная теория опирается на некоторый эмпирический базис совокупность фактов которые нуждаются в объяснении и делают необходимым создание теории. Именно идеализированный объект делает возможным создание теории. Научные теории прежде всего отличаются положенными в их основу идеализированными объектами.
24381. Возникновение, сущность и роль системного подхода в научном познании (Л. Фон Берталанфи и А.Богдан) 138.5 KB
  В результате суть системного подхода исследование механизма жизни системы. Каковы же основные черты системного подхода Это прежде всего параметрическое описание поэлементного состава строения исследуемого объекта. ФОРМИРОВАНИЕ ОБЩЕНАУЧНОГО СИСТЕМНОГО ПОДХОДА В ОТЕЧЕСТВЕННОЙ ФИЛОСОФИИ 50е начало 80х гг.
24382. Соотношение логического и исторического в процессе познания 71.5 KB
  Вопрос об отношении логического к историческому или как он сформулирован у Маркса об отношении научного развития к действительному развитию был непосредственно связан с необходимостью материалистически обосновать способ восхождения от абстрактного к конкретному. Если теоретическая реконструкция действительности осуществляется именно способом восхождения от абстрактного к конкретному то сразу же встает вопрос о том на что же должна ориентироваться теория определяя последовательность этого восхождения порядок развития понятий порядок...