41330
Измерение токов и напряжений. Дополнение к лабораторной работе
Лабораторная работа
Физика
Гадуировка шкалы – до 100 В; установка – до 150 В, относительно всей шкалы. Тогда одно деление равно 150/100 = 1,5 В. Vотсч = 0,5 * 1,5 = 0,75 В
Русский
2013-10-26
40.5 KB
0 чел.
Дополнения к отчету по работе № 44
“Измерение токов и напряжений”
студента 12 группы I курса
Василькова Сергея Дмитриевича.
Rср = 32,5; ср = 0,011; ср = 0,009
Найдем V:
Градуировка шкалы до 100 В; установка до 150 В, относительно всей шкалы. Тогда одно деление равно 150/100 = 1,5 В. Vотсч = 0,5 * 1,5 = 0,75 В
Vград Класс точности = 0,2; Vград/Vномин = 0,002; Vград = 150 * 0,002 = 0,3 В
I находим аналогично и оно равно
V1ср = 82 В; V2ср = 84 В; I1ср = 3,29 А; I2ср = 3,26 А
rV (по прибору) = 2210 Ом
rÀ (по прибору) = 0,29 Ом
Для следующей формулы R =27 Ом точка пересечения двух графиков.
rV = 272/0,36 = 2025 Ом
rV = (2025 187) Îì
rÀ = (0,36 0,04) Îì
А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать | |||
19035. | Спин элементарных частиц. Спиновые волновые функции и операторы спина | 1.1 MB | |
Лекция 17 Спин элементарных частиц. Спиновые волновые функции и операторы спина Рассмотрим составную частицу состоящую из двух элементарных частиц и совершающую некоторое пространственное движение примером такой составной частицы может быть ядро дейтерия состо | |||
19036. | Спин 1/2. Спиновые функции, операторы спина. Матрицы Паули и их свойства. Разложение по спиновым функциям | 1.1 MB | |
Лекция 18 Спин 1/2. Спиновые функции операторы спина. Матрицы Паули и их свойства. Разложение по спиновым функциям Целый ряд элементарных частиц электроны нейтроны протоны и другие обладают спином . По этой причине рассмотрим подробно свойства спиновых функций и | |||
19037. | Собственный магнитный момент. Уравнение Паули. Движение заряженной частицы в магнитном поле. Уровни Ландау | 416.5 KB | |
Лекция 19 Собственный магнитный момент. Уравнение Паули. Движение заряженной частицы в магнитном поле. Уровни Ландау Многие элементарные частицы в том числе и незаряженные имеют магнитный момент не связанный с ее движением в пространстве а связанный с внутренними ... | |||
19038. | Сложение моментов. Коэффициенты Клебша-Гордана | 1.3 MB | |
Лекция 20 Сложение моментов. Коэффициенты КлебшаГордана Поскольку в классической механике суммарный момент импульса системы из двух частиц равен векторной сумме моментов частиц квантовомеханический оператор суммарного момента двух частиц определяется как | |||
19039. | Примеры построения собственных функций оператора суммарного момента двух частиц. Сложение двух спинов ½. Классификация спиновых функций в системе из двух частиц | 660.5 KB | |
Лекция 21 Примеры построения собственных функций оператора суммарного момента двух частиц. Сложение двух спинов . Классификация спиновых функций в системе из двух частиц Покажем как вычисляются коэффициенты КлебшаГордана на нескольких примера. Пусть система из ду... | |||
19040. | Квазиклассическое приближение. Квазиклассические решения уравнения Шредингера, сшивка квазиклассических решений | 664.5 KB | |
Лекция 22 Квазиклассическое приближение. Квазиклассические решения уравнения Шредингера сшивка квазиклассических решений Число случаев когда удается точно решить стационарное уравнение Шредингера то есть найти собственные значения и собственные функции операт... | |||
19041. | Правило квантования Бора-Зоммерфельда. Примеры. Квазиклассический коэффициент прохождения через барьер. Вероятность альфа распада в квазиклассическом приближении | 384.5 KB | |
Лекция 23 Правило квантования БораЗоммерфельда. Примеры. Квазиклассический коэффициент прохождения через барьер. Вероятность альфа распада в квазиклассическом приближении Квазиклассические решения и условия их сшивки в точках поворота позволяют получить в кв... | |||
19042. | Уравнение Томаса-Ферми | 127 KB | |
Лекция 24 Уравнение ТомасаФерми Распределение заряда и электрического поля в атомах с учетом взаимодействия электронов друг с другом проводятся методами самосогласованного поля. Эти расчеты очень сложны и громоздки особенно многоэлектронных атомов. Но как раз дл | |||
19043. | Теория стационарных возмущений для состояний дискретного спектра. Случай невырожденного спектра | 279 KB | |
Лекция 25 Теория стационарных возмущений для состояний дискретного спектра. Случай невырожденного спектра Точное решение стационарного уравнения Шредингера как правило представляет собой существенную математическую проблему и возможно только для простейших кв... | |||