45015

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСТОЯННОЙ СТЕФАНА-БОЛЬЦМАНА ПРИ ПОМОЩИ ОПТИЧЕСКОГО ПИРОМЕТРА

Лабораторная работа

Физика

Тепловым излучением тел называется электромагнитное излучение возникающее за счет той части внутренней энергии тела которая связана с тепловым движением его частиц. Энергетическая светимость RT количество энергии излучаемой в единицу времени с единицы поверхности тела во всем интервале длин волн. Зависит от температуры природы и состояния поверхности излучающего тела. Спектральная плотность энергетической светимости rТ=dW d количество энергии излучаемое единицей поверхности тела в единицу времени в единичном...

Русский

2013-11-15

355.5 KB

44 чел.

11

Лабораторная работа №12

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСТОЯННОЙ СТЕФАНА-БОЛЬЦМАНА ПРИ ПОМОЩИ ОПТИЧЕСКОГО ПИРОМЕТРА.

1.ЦЕЛЬ И ЗАДАЧИ РАБОТЫ

1.1. Изучить законы теплового излучения.

1.2. Ознакомиться с методами оптической пирометрии.

1.3. Определить постоянную Стефана-Больцмана.

1.4. Построить график зависимости lg W = f (lg T) и определить тангенс угла наклона данной прямой.

2.ТЕОРИЯ

2.1. Тепловое излучение тел.

Тепловым излучением тел называется электромагнитное излучение, возникающее за счет той части внутренней энергии тела, которая связана с тепловым движением его частиц.

Основными характеристиками теплового излучения тел нагретых до температуры T являются энергетическая светимость, спектральная плотность энергетической светимости и коэффициент монохроматического поглощения.

1. Энергетическая светимость R(T)  - количество энергии, излучаемой в единицу времени с единицы поверхности тела, во всем интервале длин волн. Зависит от температуры, природы и состояния поверхности излучающего тела. В системе СИ R( T) имеет размерность Вт/м2.

2. Спектральная плотность энергетической светимости r(,Т)=dW/d - количество энергии, излучаемое единицей поверхности тела, в единицу времени в единичном интервале длин волн (вблизи рассматриваемой длины волны ). Т.е. эта величина  численно равна отношению энергии dW, испускаемой с единицы площади в единицу времени в узком интервале длин волн от  до +d, к ширине этого интервала. Она зависит от температуры тела, длины волны, а также от природы и состояния поверхности излучающего тела. В системе СИ r(, T) имеет размерность Вт/м3.

Энергетическая светимость R(T) связана со спектральной плотностью энергетической светимости r(, T) следующим образом:

                                 (1)

3. Все тела не только излучают, но и поглощают падающие на их поверхность электромагнитные волны. Для определения поглощательной способности тел по отношению к электромагнитным волнам определенной длины волны вводится понятие коэффициента монохроматического поглощения - отношение величины поглощенной поверхностью тела энергии монохроматической волны к величине энергии падающей монохроматической волны:

                                      (2)

Коэффициент монохроматического поглощения  является безразмерной величиной, зависящей от температуры и длины волны. Он показывает, какая доля энергии падающей монохроматической волны поглощается поверхностью тела. Величина (,T) может принимать значения от 0 до 1.

2.2. Равновесное тепловое излучение.

Если создать некоторую оболочку, непрозрачную для электромагнитных волн, и будем поддерживать ее при постоянной температуре, то внутри ее установится равновесие. Вся энергия, излучаемая внутренней поверхностью оболочки, будет ею же и поглощаться. Излучение в адиабатически замкнутой системе (не обменивающейся теплотой с внешней средой) называется равновесным. Если создать маленькое отверстие в стенке полости состояние равновесия измениться слабо и выходящее из полости излучение будет соответствовать равновесному излучению.

Если в такое отверстие направить луч, то после многократных отражений и поглощения на стенках полости он не сможет выйти обратно наружу. Это значит, что для такого отверстия коэффициент поглощения (, T) = 1.

Рассмотренная замкнутая полость с небольшим отверстием служит одной из моделей абсолютно черного тела.

Абсолютно черным телом называется тело, которое поглощает все падающее на него излучение независимо от направления падающего излучения, его спектрального состава и поляризации (ничего не отражая и не пропуская).

Для абсолютно черного тела, спектральная плотность энергетической светимости является некоторой универсальной функцией длины волны и температуры f(,T) и не зависит от его природы.

Все тела в природе частично отражают падающее на их поверхность излучение и поэтому не относятся к абсолютно черным телам. Если коэффициент монохроматического поглощения тела одинаков для всех длин волн и меньше единицы ((, T) = Т = const<1), то такое тело называется серым. Коэффициент монохроматического поглощения серого тела зависит только от температуры тела, его природы и состояния его поверхности.

Кирхгофом было показано, что для всех тел, независимо от их природы, отношение спектральной плотности энергетической светимости к коэффициенту монохроматического поглощения является той же универсальной функцией длины волны и температуры f(,T), что и спектральная плотность энергетической светимости абсолютно черного тела:

                                          (3)

Уравнение (3) представляет собой закон Кирхгофа. 

Закон Кирхгофа можно сформулировать таким образом: для всех тел системы, находящихся в термодинамическом равновесии, отношение спектральной плотности энергетической светимости к коэффициенту монохроматического поглощения не зависит от природы тела, является одинаковой для всех тел функцией, зависящей от длины волны  и температуры Т.

Из вышесказанного и формулы (3) ясно, что при данной температуре сильнее излучают те серые тела, которые обладают большим коэффициентом поглощения, а наиболее сильно излучают абсолютно черные тела. Так как для абсолютно черного тела (, T)=1, то из формулы (3) следует, что универсальная функция f(, T) представляет собой спектральную плотность энергетической светимости абсолютно черного тела

2.3. Законы излучения абсолютно черного тела

2.3.1. Формула Планка.

Выражение для спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела было получено впервые немецким физиком М. Планком. Согласно квантовой гипотезе Планка испускание энергии электромагнитных волн атомами вещества может происходить только отдельными "порциями" - квантами. При этом энергия кванта света пропорциональна его частоте :

Постоянная h была названа постоянной Планка, c-скорость света в вакууме. На основании этой гипотезы, используя статистические методы, он получил следующую формулу для универсальной функции f, в которую входит энергия кванта h:

                             (4),

где k-постоянная Больцмана.

Формулу для универсальной функции, зависящей от длины волны (а не от частоты ) можно вывести используя определение спектральной плотности энергетической светимости

.

Знак минус здесь не играет существенной роли и отражает тот факт, что d d имеют разные знаки (т.е. если  увеличивается, уменьшается)

Следовательно,                                   (5)


Рис.1 Зависимость спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела от длины волны.

Примечание: На рисунке заштрихован интервал длин волн, соответствующий видимому свету.

На рис.1 представлены графики f(, T) для различных температур. Формула (5*) хорошо согласуется с экспериментальными данными во всем интервале наблюдаемых длин волн и температур и называется формулой Планка.

Основные законы излучения абсолютно черного тела можно получить из формулы Планка. Однако многие из них получены на основе экспериментальных данных, а также представлений классической физики еще до открытия Планком своей формулы. Поэтому эти закономерности носят имя ученых, открывших их, и формулируются в виде законов.

2.3.2. Закон смещения Вина.

Из рис.1 видно, что максимум спектральной плотности энергетической светимости с ростом температуры смещается в сторону более коротких волн. Чтобы найти закон смещения данного максимума, необходимо продифференцировать выражение (5) по и приравнять производную к нулю. Из полученного уравнения можно найти длину волны соответствующую максимуму спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела как функцию температуры:

                                                  (6)

где b - постоянная Вина , max - длина волны, соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости

                          (7)

Закон Вина можно сформулировать следующим образом: длина волны, соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела, обратно пропорциональна его температуре.

2.3.3. Закон Рэлея-Джинса.

Для больших длин волн, когда показатель экспоненты в формуле Планка (5) значительно меньше единицы, экспоненту можно разложить в ряд и ограничиться двумя членами разложения:

                                        (8).

Теперь, если подставить (8) в (5), получим:

                                         (9)

Эта формула, получившая название формулы Рэлея-Джинса, хорошо описывает тепловое излучение абсолютно черного тела на длинах волн, удовлетворяющих условию:

                                              (10)

Рэлей и Джинс получили эту формулу до открытия Планка, основываясь на представлении о непрерывном характере испускания электромагнитных волн и на законе о равномерном распределении энергии по степеням свободы.

Формула Рэлея-Джинса верна для длинных волн и совершенно не применима для коротких.

2.3.4. Закон Стефана – Больцмана

В 1879 г. Стефан из анализа экспериментальных результатов, а в 1884г. Больцман из термодинамических представлений получили зависимость энергетической светимости абсолютно черного тела от температуры:

R(T)T4                                              (11)

где постоянная σ=5.67 10-8  Вт/(м2 К4) - постоянная Стефана-Больцмана.

Из выражения (11) можно сформулировать закон Стефана-Больцмана: Энергетическая светимость абсолютно чёрного тела пропорциональна четвёртой степени его термодинамической температуры.

Формулу (11) можно получить, используя формулу Планка (5). Для этого необходимо в формулу (1) подставить выражение (5) и провести интегрирование по всем длинам волн (от нуля до бесконечности):

                  (12)

Введем новую переменную:

                                                  (13)

Подставив (13) в (12), получим:

                                (14)

Если учесть, что значение несобственного интеграла в (14) равно π4/15, получим:

                                            (15)

Из сравнения (11) с (15) следует, что постоянная Стефана-Больцмана равна:

                          (16)

3. Оптическая пирометрия.

Оптической пирометрией называется совокупность методов измерения температуры тел, основанных на законах теплового излучения. Приборы, применяемые для этого, называются пирометрами.

Эти методы очень удобны для измерения температур различных объектов, где сложно или вообще невозможно применить традиционные контактные датчики. Это относится в первую очередь к измерению высоких температур.

В оптической пирометрии различают следующие температуры тела: радиационную, цветовую, яркостную.

3.1. Радиационная температура.

Радиационная температура Тр - это температура абсолютно чёрного тела, при которой его энергетическая светимость R равна энергетической светимости Rm данного тела в широком диапазоне длин волн.

Если же измерить мощность, излучаемую некоторым телом с единицы поверхности в достаточно широком интервале волн и ее величину сопоставить с энергетической светимостью абсолютно черного тела, то можно, используя формулу (11), вычислить температуру этого тела, как

                                        (17)

Определенная таким способом температура Tp будет достаточно точно соответствовать истинной температуре T при условии, что коэффициент монохроматического поглощения поверхности тела должен быть близок к единице. Для реальных (нечерных) тел истинная температура Т оказывается больше радиационной Тр.  Например, для серого тела закон Стефана-Больцмана может быть записан в виде

Rm(T) = αT σT4;
где
αT < 1.

Подставляя данное выражение в формулу (17), получим

                                       (18)

Из (18) следует, что истинная температура серого тела всегда выше радиационной, т.е. Tp < T.

3.2. Цветовая температура.

Спектральная плотность энергетической светимости серых тел (или тел близких к ним по свойствам) с точностью до постоянного коэффициента (коэффициента монохроматического поглощения) пропорциональна спектральной плотности энергетической светимости абсолютно черного тела. Следовательно, распределение энергии в спектре серого тела такое же, как и в спектре абсолютно черного тела при той же температуре.

Для определения температуры серого тела достаточно измерить мощность I(λ,Т), излучаемую единицей поверхности тела в достаточно узком спектральном интервале (пропорциональную r(λ,Т)), для двух различных волн. Отношение I(λ,Т) для двух длин волн равно отношению зависимостей f(λ,Т) для этих волн, вид которых дается формулой (5):

                    (19)

Из данного равенства можно математическим путем получить температуру Т. Полученная таким образом температура называется цветовой. Цветовая температура тела, определенная по формуле (19), будет соответствовать истинной, если коэффициент монохроматического поглощения не сильно зависит от длины волны. В противном случае понятие цветовой температуры теряет смысл. Цветовая температура серого тела совпадает с истинной температурой и может быть найдена также из закона смещения Вина.

Таким образом,

цветовая температура Тц - это температура абсолютно чёрного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности энергетической светимости абсолютно чёрного тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области  спектра.

Обычно для определения цветовой температуры выбирают длины волн λ1=655 нм (красный цвет), λ2= 470 нм (зелено-голубой цвет).

3.3. Яркостная температура.

Яркостной температурой Тя некоторого тела называется температура абсолютно чёрного тела, при которой его спектральная плотность энергетической светимости r(λ,T) для какой либо определённой длины волны равна спектральной плотности энергетической светимости   rТ(λ,Т)  данного тела для той же длины волны. 

Так как для нечерного тела спектральная плотность энергетической светимости при определенной температуре будет всегда ниже чем у абсолютно черного тела, то истинная температура тела будет всегда выше яркостной.

В качестве яркостного пирометра широко используется пирометр с исчезающей нитью. Принцип определения температуры основан на визуальном сравнении яркости раскаленной нити лампы пирометра с яркостью изображения исследуемого объекта. Равенство яркостей, наблюдаемое через монохроматический светофильтр (обычно измерения проводят на длине волны λ=660 нм), определяется по исчезновению изображения нити пирометрической лампы на фоне изображения раскаленного объекта. Накал нити лампы пирометра регулируется реостатом, а температура нити определяется по градуировочному графику, или таблице. Если температура нити высока, то для ослабления потока излучения применяется также и нейтральный светофильтр.

Пусть мы в результате измерений получили равенство яркостей нити пирометра и исследуемого объекта и по графику определили температуру нити пирометра Т1. Тогда, на основании формулы (3) можно записать:

f (λ,T1) α1(λ,T1) = f (λ ,T2) α2( λ, T2 )                      (20)

где α1(λ,T1) и α2(λ,T2) коэффициенты монохроматического поглощения материала нити пирометра и исследуемого объекта соответственно;

T1 и T2  температуры нити пирометра и объекта.

Как видно из (20), равенство температур объекта и нити пирометра будут наблюдаться только тогда, когда будут, равны их коэффициенты монохроматического поглощения в наблюдаемой области спектра α1(λ,T1)=α2(λ,T2). Если α1(λ,T1) > α2(λ,T2), мы получим заниженное значение температуры объекта, при обратном соотношении - завышенное значение температуры.

4. Определение постоянной Стефана-Больцмана с помощью оптического пирометра

Для реальных (не черных, в том числе и серых) тел на основании закона Стефана-Больцмана можно определить мощность излучения во всем интервале длин волн W:

W =  α(Т) S σТ4                                        (21)

где S – площадь поверхности нагретого тела;

αТкоэффициент черноты реального тела. Он равен отношению энергетической светимости данного реального тела к энергетической светимости абсолютно черного тела при той же температуре. Данный коэффициент представляет интегральный (по всем длинам волн) коэффициент поглощения реального тела. Для серого тела этот коэффициент представляет собой коэффициент монохроматического поглощения αТ, не зависящий от длины волны (введен ранее в 2.2). В качестве тела-источника теплового излучения можно взять вольфрамовую спираль вакуумной лампы накаливания. Подводимая энергия электрического тока в такой лампе расходуется в основном на тепловое излучение. Доля рассеиваемой мощности лампы за счет теплопроводности составляет небольшую величину и ею можно пренебречь в общем балансе энергии.

Таким образом, с одной стороны, мы можем определить мощность излучения из закона Джоуля-Ленца, с другой, определить температуру нити лампы с помощью оптического пирометра. При этом температура, определенная с помощью пирометра, будет истинной, поскольку нити лампы пирометра и исследуемой лампы изготовлены из одного материала - вольфрама. Поэтому можно записать:

W= Iл Uл =  αТ S б Т4                                      (22)

где Iл, Uл - ток и напряжение питания лампы. Зная длину и диаметр нити накала, а также коэффициент черноты αТ вольфрама в видимой области спектра, легко вычислить постоянную Стефана-Больцмана:

                                              (23)

Площадь нити исследуемой лампы накаливания S=0.317·10-3м2. Коэффициент αТ = 0.25.

4.1. Описание лабораторной установки.

4.1.1. Оптическая схема пирометра ЭОП-66.

Пирометр оптический  ЭОП-66 (далее пирометр) предназначен для точного измерения яркостных температур в видимой области спектра. Диапазон измеряемых температур 800-1600°С.

Оптическая схема пирометра представлена на Рис.2. В оптическую схему пирометра входят: двухлинзовый объектив 5, микроскоп 1, являющийся окуляром пирометра, и пирометрическая лампа 3. Для расширения диапазона измеряемых температур на пути

Рис.2. Оптическая схема ЭОП-66.

светового потока установлены поглощающие стекла 4 и 6. Светофильтры 2 служат для монохроматизации светового потока.

При измерениях объектив пирометра 5 наводится на исследуемый объект. После этого в окуляре микроскопа 1 можно наблюдать изображение исследуемого объекта и нити накала пирометрической лампы 3. Процесс измерения заключается в выравнивании яркости нити пирометра с яркостью исследуемого объекта путем изменения величины тока, проходящего через нить накала пирометра. При равенстве яркостей изображение нити накала пирометрической лампы исчезает на фоне изображения исследуемого объекта.

4.1.2. Устройство пирометра ЭОП-66.

Пирометр ЭОП-66, общий вид и конструкция которого показаны на рис.3, представляет собой телескоп, состоящий из объектива, помещенного в тубусе 1, и окулярного микроскопа 2. В блоке ламп 3 помещены три патрона с лампами. Телескоп пирометра устанавливается на основании 4. С помощью ручки червяка 5 (винт 6 всегда должен быть затянут) телескоп пирометра может плавно поворачиваться на угол до 25° в горизонтальной плоскости, а ручкой 7 фиксироваться в выбран ном положении. Основание пирометра 4 имеет три винтовые опоры 8, позволяющие наклонять оптическую ось прибора в пределах 3°.

Рис.3  Конструкция пирометра ЭОП-66.

Для получения четкого изображения объектов, расположенных на различных расстояниях от прибора, объектив пирометра с помощью ручки 9 перемещается вдоль оптической оси. Перемещением окуляра микроскопа 2 осуществляется необходимая диоптрийная наводка. Поворотом ручки 10 пирометрические лампы поочередно вводятся в поле зрения окуляра пирометра. Для расширения температурной шкалы пирометр снабжен кассетой 11 со стеклянными поглощающими фильтрами и выносным поглощателем 12. Для монохроматизации светового потока пирометр снабжен кассетой 13 с соответствующими светофильтрами. Положение кассет 11 и 12 обозначается индексами (точками) по окружности кассеты.


4.2. Подготовка пирометра к работе.

4.2.1. Включите приборы тумблерами на  передних панелях.

4.2.2 Реостатом пирометра Рп увеличьте ток в цепи пирометрической лампы так, чтобы в окуляре 2 было видно свечение ее нити накала. Реостат имеет секции грубой и тонкой регулировки тока. На нем указаны направления вращения, соответствующие увеличению или уменьшению тока для каждой из секций. Крайние положения отмечены надписью ВКЛ←•→ОТКЛ.

4.2.3. Установите на приборе Б5-47 напряжение Uист = 6В. Напряжение на лампе Uл, температуру нити накала которой вы будете определять с помощью пирометра  (лампа установлена за щитом с отверстиями), измеряется  вольтметром В7-27. Нить лампы накаливания должна достаточно ярко светиться.

4.2.4. Проверьте юстировку установки. При правильной юстировке изображения нити накала исследуемой лампы (в виде спирали) и нити пирометра (в виде дуги) должны наблюдаться в центре поля зрения окуляра 2 и накладываться друг на друга (рис.3).

При неправильной юстировке прибора обратитесь за помощью к инженеру лаборатории.

4.3. Порядок выполнения измерений.

Проведите измерения зависимости мощности, потребляемой исследуемой лампой, от температуры ее нити накала в интервале напряжений источника питания Uист от 4В до 9,5В.

4.3.1. Установите необходимое напряжение источника питания лампы Uист переключателем прибора Б5-47. Для удобства сравнения яркостей нити пирометра и спирали лампы рекомендуется изменять напряжение через 1В в следующем порядке: сначала (9;  8;  7;  6;  5;  4)В, а затем (9,5;  8,5;  7,5;  6,5;  5,5;  4,5)В.

Напряжение , питающее лампу, снимайте по шкале вольтметра В7-27. (Напряжение  меньше напряжения Uист на величину падения напряжения на шунте амперметра).

4.3.2. По шкале амперметра "Iл" снимите показания тока Iл, проходящего через нить лампы при установленном напряжении .

Результат измерений занесите в таблицу 1.

4.3.3. С помощью реостата Рп добейтесь равенства яркостей нитей пирометра и лампы. Для этого необходимо, наблюдая в окуляр 2 за яркостью нитей, вращать ручку Рп  до тех пор, пока яркости их перестанут быть визуально различимы.

4.3.4. По шкале мультиметра "Iп" определите величину тока, проходящего через нить пирометра Iп. (На мультиметре должны быть нажаты: кнопка пределов измерения "2" и кнопка "—А".)

Результаты измерений занесите в таблицу 1.


Таблица 1

UИСТ, b

UЛ , В

IЛ,  А

W, Вт

IП, A

Т, К

Т 4, К4

σ,

Вт/(м2.К4)

lq W

lq T

9,5

9

8,5

8

7,5

7

6,5

6

5,5

5

4,5

4

Среднее значение:

4.3.5. Закончив измерения, установите напряжение uист = и выключите приборы.

4.4. Обработка результатов измерений.

4.4.1. Используя таблицу 2 "Зависимость температуры Т нити пирометра от тока Iп" и данные измерений тока пирометра Iп, заполните графу Т, таблицы 1.

Вычисления делаются на компьютере.

Таблица соответствия символов

в метод. руководстве

в компьютере

W, Вт

P (Вт)

T 4, K

Т ^ 4 (К ^ 4)

σ, Вт/(m2 K4)

S (Вт/м^2 * К^4)

lg W

Lg (P)

a 12

a E +12

a-8

a E -08

4.4.2. Вычислите мощность, потребляемую данной лампой W=IлUл, результаты занесите в таблицу 1.

4.4.3. Используя формулу (23), вычислите величину постоянной Стефана-Больцмана и заполните графу σ таблицы.

4.4.4. Определите среднее значение постоянной Стефана-Больцмана, полученной из эксперимента. Для этого, просуммируйте все значения графы σ из таблицы и разделите полученный результат на число проведенных экспериментов. Запишите полученный результат σср в последней строке графы σ.

4.4.5. Вычислите абсолютную ошибку определения постоянной Стефана-Больцмана в каждом эксперименте. Для этого вычислите разность между каждым значением графы σи средним значением постоянной Стефана-Больцмана. Абсолютное значение разностей поместите в графу σ таблицы 1.

4.4.6. Вычислите среднее значение абсолютной ошибки в определении постоянной Стефана-Больцмана. Для этого найдите сумму графы σ и  разделите полученное значение на число экспериментов. Полученный результат σср запишите в последней строке графы σ.

4.4.7. Вычислите десятичные логарифмы мощности лампы W и температуры нити накала лампы Т. Результаты занесите в таблицу 1.

4.4.8. Построите график зависимости lg W от lg Т и определите из него величину тангенса угла наклона n полученной прямой.

4.4.9. В качестве окончательного результата измерений запишите результат определения постоянной Стефана-Больцмана в виде σ =(σср ± σср) Вт/(м2.К4) и значение тангенса угла наклона n.

5. ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ.

  1.  Что называется спектральной плотностью энергетической светимости?
  2.  Что называется энергетической светимостью?
  3.  Что называется коэффициентом монохроматического поглощения?
  4.  Какое тело называется абсолютно черным?  серым?
  5.  Как формулируется закон Кирхгофа?
  6.  Нарисовать и объяснить график функции Планка для различных температур.
  7.  Как формулируется закон Стефана-Больцмана?
  8.  Как формулируется закон Вина?
  9.  Что такое радиационная температура? цветовая? яркостная?
  10.  Объясните принцип измерения температуры яркостным оптическим пирометром.

6. ЛИТЕРАТУРА.

6.1 Ландсберг Г.С. "Оптика", М., 1976, гл.36 и 37.

6.2. Майсова Н.Н. "Практикум по курсу общей физики", М., "Высшая школа", 1977.

6.3.  Трофимова Т.И. "Курс физики", М., "Высшая школа", 1985.

6.4. Савельев И.В. "Курс общей физики", т.З, М., "Наука", 1968. 

6.5. Годжаев Н.М., "Оптика", М., "Высшая школа", 1977.


Таблица
2

Зависимость температуры Т (К) нити пирометра от тока Iп.

Iп

0

1

2

3

4

5

6

7

8

9

0.20

602

609

616

623

629

636

643

650

656

663

0.21

669

676

682

689

695

701

708

714

720

727

0.22

733

739

745

751

757

763

769

775

781

787

0.23

793

799

804

810

816

822

827

833

839

844

0.24

850

855

861

866

871

877

882

887

893

898

0.25

903

908

914

919

924

929

934

939

944

949

0.26

954

959

964

969

973

978

983

988

992

997

0.27

1002

1006

1011

1016

1020

1025

1029

1034

1038

1042

0.28

1047

1051

1056

1060

1064

1068

1073

1077

1061

1085

0.29

1089

1094

1098

1102

1106

1110

1114

1118

1122

1126

0.30

1130

1134

1138

1141

1145

1149

1153

1157

1160

1164

0.31

1168

1172

1175

1179

1183

1186

1190

1193

1197

1200

0.32

1204

1207

1211

1214

1218

1221

1225

1228

1232

1235

0.33

1238

1242

1245

1248

1251

1255

1258

1261

1264

1268

0.34

1271

1274

1277

1280

1283

1286

1289

1293

1296

1299

0.35

1302

1305

1308

1311

1314

1317

1320

1322

1325

1328

0.36

1331

1334

1337

1340

1343

1346

1348

1351

1354

1357

0.37

1360

1362

1365

1368

1371

1373

1376

1379

1381

1384

0.38

1387

1389

1392

1395

1397

1400

1403

1405

1408

1411

0.39

1413

1416

1418

1421

1423

1426

1429

1431

1434

1436

0.40

1439

1441

1444

1446

1449

1451

1454

1456

1459

1461

0.41

1464

1466

1469

1471

1473

1476

1478

1481

1483

1486

0.42

1488

1491

1493

1495

1498

1500

1503

1505

1508

1510

0.43

1512

1515

1517

1520

1522

1524

1527

1529

1532

1534

0.44

1537

1539

1541

1544

1546

1549

1551

1533

1556

1558

0.45

1561

1563

1566

1568

1570

1573

1575

1578

1580

1583

0.46

1585

1588

1590

1592

1595

1597

1600

1602

1605

1607

0.47

1610

1612

1615

1617

1620

1622

1625

1627

1630

1632

0.48

1635

1638

1640

1643

1645

1648

1650

1653

1656

1658

0.48

1661

1664

1666

1669

1671

1674

1677

1679

1682

1685

0.50

1688

1690

1693

1696

1699

1701

1704

1707

1710

1713

Правило работы с таблицей 2: В столбце Iп найти строку с числом, содержащем ноль и два знака после запятой, затем на верхней строке таблицы найти третий знак после запятой. На пересечении найденных строки и столбца находится значение Т (К).


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

44401. Создание программы, выполняющей функции: шифровку/дешифровку введенной символьной последовательности 3.41 MB
  Для реализации поставленной задачи будет использоваться среда программирования Microsoft Visual Basic 6.0, так как она дает возможность широко использовать идеи структурного программирования, располагает большим числом операторов, позволяющих реализовывать блочную структуру программ
44402. Многоквартирный жилой дом по ул. Первомайская 15 в г. Бугульма 2.13 MB
  Объемно-планировочные решения предусмотрены с учетом обеспечения площади ограждающих конструкций, площадь световых проемов в соответствии нормативным значениям коэффициента естественной освещенности предусмотренного СНиП.
44403. Создание брошюры «Калорийность продуктов питания» в программе Scribus 6.22 MB
  Нажимаем на иконку Блок изображения и путем протягивания с зажатой левой кнопкой мыши создаём прямоугольный блок после этого на блоке изображения вызываем контекстное меню и нажимаем вставить изображение и сверху добавляем желтый блок с 30 непрозрачностью Нажимаем на иконку Фигура и путем протягивания с зажатой левой кнопкой мыши создаём прямоугольный блок далее вызываем контекстное меню нажимаем свойства выбираем вкладку цвета ставим цвет и непрозрачность. Создаем текстовый блок и пишем Калорийность продуктов питания и...
44404. Решение задач с использованием MS Excel 1.94 MB
  Построить график функции y=Fx на заданном диапазоне изменения аргумента. Для того чтобы построить график функции надо найти У. По исходным данным Х и У строю график функции. Построить график кусочнозаданной функции.
44405. Проект участа автомобильной дороги протяженностью 3,066 км 1023 KB
  Определение требуемого модуля упругости дорожной одежды Расчетные характеристики дорожной одежды Расчетные характеристики грунта земляного полотна и характеристика материалов дорожной одежды Определение оптимального соотношения толщины слоев дорожной одежды
44406. Рекурсия и матрицы 2.31 MB
  Программный продукт должен моделировать физическую лабораторную установку для исследования радиоактивного излучения и нахождения неизвестных: массового коэффициента поглощения и линейного коэффициента поглощения. Должна быть реализована обработка результатов, а также построение гистограмм и графиков
44407. Производство шеколада 1.26 MB
  Стоит так же отметить, что шоколад – это не просто лакомство. С недавних пор медики уверяют своих пациентов, что небольшие количества этого продукта очень полезны для здоровья. Проведенные недавно исследования доказали, что шоколад благотворно действует на сердечно-сосудистую систему, предохраняя ее от атеросклероза.