4814

Определение режимов движения жидкости

Лабораторная работа

Физика

Определение режимов движения жидкости Цель работы Визуальное наблюдение ламинарного и турбулентного режимов движения жидкости. Освоение расчетного метода определения режима течения. Общие сведения Практическое исследование движения капел...

Русский

2012-11-27

189 KB

156 чел.

Определение режимов движения жидкости

Цель работы

  1.  Визуальное наблюдение ламинарного и турбулентного режимов движения жидкости.
  2.  Освоение расчетного метода определения режима течения.

Общие сведения

Практическое исследование движения капельных и газообразных жидкостей показывает, что существуют два принципиально различных режима течения: ламинарный и турбулентный режимы.

Существование двух резко отличных друг от друга режимов движения жидкости было открыто в 1839 и 1854 гг. немецким инженером - гидромехаником Г. Хагеном; английский физик О. Рейнольдс в 1883 г. опытным путем подтвердил этот факт.

Ламинарный режим (от латинского слова lamina – слой) характеризуется слоистым течением без перемешивания частиц жидкости и без пульсаций скоростей и давления. При данном режиме движения отсутствуют поперечные перемещения жидкости, линии тока вполне определяются границами русла, по которому течет жидкость. При постоянном напоре ламинарное течение является упорядоченным, строго установившемся течением (в общем случае возможен неустановившийся режим течения). Ламинарное течение нельзя назвать безвихревым течением, так как наряду с поступательным движением имеет место вращательное движение отдельных частиц жидкости относительно мгновенных центров вращения с некоторыми угловыми скоростями, но отдельные вихри в ламинарном потоке гасятся силами вязкости.

Ламинарный режим движения встречается чаще всего в практике течения особенно вязких жидкостей (нефти, нефтепродуктов, битума, масел и т.п.),  при низких скоростях течения в каналах незначительного поперечного сечения (движение воды через поры грунта, капилляры и т.п.).

Турбулентный режим (от латинского слова turbulentus – беспорядочный) характеризуется хаотическим, беспорядочным движением отдельных частиц жидкости, интенсивным вращением, вихреобразованием и поперечным перемешиванием, пульсациями во времени поля скоростей и поля давлений в любой точке пространства, занятого турбулентным потоком. В целом, при турбулентном режиме жидкость движется поступательно, вместе с тем, составляющие ее частицы имеют не только осевые, но и нормальные к оси русла составляющие вектора скорости, поэтому перемещения отдельных частиц жидкости представляют собой пространственные, неопределенно искривленные траектории.

Турбулентный режим движения в природе и технике встречается чаще ламинарного режима, так как на практике обычно имеются дополнительные условия, способствующие турбулизации потока, – неравномерность расхода, местные гидравлические сопротивления, вибрация и пр. Турбулентный режим течения наблюдается при движении маловязких жидкостей (бензина, керосина, спирта, кислоты и пр.), в большинстве случаев гидротехнической и гидромелиоративной практики (движение воды в трубах, каналах, реках и т.п.).

Критерием, позволяющим определять режим течения жидкости, является число Рейнольдса – это критерий гидродинамического подобия, который с физической точки зрения представляет собой соотношение инерционных и вязкостных сил и определяется следующим соотношением:

,                                                                 (1)

где V – средняя скорость потока, м/с; R = / П – гидравлический радиус – отношение площади живого сечения к смоченному периметру П, м; – кинематический коэффициент вязкости жидкости, м2/с.

Для труб круглого сечения диаметром d число Рейнольдса примет следующий вид:

,                                                                 (2)

здесь d – внутренний диаметр трубопровода, м.

Смена одного режима течения жидкости другим происходит скачкообразно и обусловлена тем, что одно течение теряет устойчивость, другое – приобретает. В инженерной практике режим течения определяют путем сравнения числа Рейнольдса  с его критическим значением . Различают два значения этого числа: нижнее критическое число Рейнольдса  и верхнее критическое число Рейнольдса .

При числах Рейнольдса    ламинарное течение является вполне устойчивым: искусственная турбулизация потока и его возмущения гасятся влиянием сил вязкости и ламинарный режим вновь восстанавливается.

При числах Рейнольдса    движение будет только турбулентным.

При числах Рейнольдса   (в так называемой “переходной  зоне” или “критической”) оба режима равновероятны: течение может быть либо ламинарным, либо турбулентным. Однако ламинарный режим в этом диапазоне изменения чисел Рейнольдса оказывается крайне неустойчивым: достаточно малейшего возмущения потока (например, толчка и пр.) и ламинарный режим “разрушается” и переходит в турбулентный. При практических расчетах всегда полагают, что в переходной зоне имеет  место турбулентный режим.

Для большинства гидравлических систем, работающих в реальных условиях производства, устанавливают следующие общепринятые критические значения чисел Рейнольдса:

  •  нижнее критическое число Рейнольдса = 2300;
  •  верхнее критическое число Рейнольдса = 4000.

Порядок выполнения работы

1. Снять показания термометра t, 0C, находящегося в устройстве № 1 (см.      рис. 1) и определить кинематический коэффициент вязкости

,   м 2/с.                           (3)

2. Создать в канале 4 течение жидкости при произвольном наклоне устройства № 3 от себя (см. рис. 4, а).

3. Измерить время   (в секундах) перемещения уровня воды в баке на некоторое расстояние H.

4. По данным измерений определить:

а) расход жидкости по следующей зависимости

,   м3/с.                                                (4)

Числовые значения поперечного сечения бака А и В определить по табло на устройстве № 3.

б) среднюю скорость потока (значение площади сечения , а также диаметра d для дальнейших расчетов также определить по табло на устройстве № 3)

,   м/с.                                                       (5)

в) число Рейнольдса по уравнению (2).

5. Повернуть устройство № 3 в его плоскости на 1800 (см. рис. 4, б) и повторить опыт по п.п. 3…5.

6. Данные опытов занести в табл. 8 (см. Приложение).

7. Сделать выводы по данной работе.

Цель работы

Наблюдение потоков жидкости с различной структурой и выявление факторов, влияющих на эту структуру.

Общие сведения

Различают два режима течения жидкости: ламинарный (слоистый) и турбулентный (вихревой).

При ламинарном режиме линии тока вполне определяются формой русла, по которому течет жидкость. Частицы жидкости движутся по параллельным траекториям, поперечные перемещения отсутствуют, поэтому поток имеет слоистую структуру. Ламинарное течение является вполне упорядоченным и при постоянном напоре – строго установившемся течением, хотя его нельзя назвать безвихревым: одновременно с поступательным движением имеет место вращательное движение отдельных частиц жидкости относительно своих мгновенных центров вращения.

При турбулентном режиме движение отдельных частиц жидкости подобно хаотическому, беспорядочному движению молекул газа, поэтому движение жидкости в целом носит также неупорядоченный характер. При турбулентном движении вектор скорости имеет не только осевые, но и нормальные к оси русла составляющие, поэтому наряду с основным продольным перемещением жидкости существуют поперечные перемещения и вращательные движения отдельных объемов жидкости, что приводит к интенсивному вихреобразованию потока в целом. Поперечное перемешивание жидкости обуславливает пульсации давления и скорости, при которых вышеназванные параметры в любой точке потока постоянно меняются во времени.

При резком изменении поперечного сечения или направления канала от его стенки отрывается транзитная струя. В кольцевом простанстве между транзитной струей и стенкой канала формируется зона интенсивного вихреобразования –  циркуляционная (вальцовая) зона.

Для визуального наблюдения за характером течения применяют меченые частицы (например, частицы алюминия) или окрашенные (например, чернилами или тушью) струйки. При установившемся (стационарном) течении линия тока совпадает с траекторией частицы и не изменяет своей форме с течением времени, осредненные значения скорости и давления в каждой точке потока также постоянны во времени. В этом случае и расход, то есть количество жидкости, проходящее через заданное сечение в единицу времени, также не изменяется во времени.

Описание устройства № 3

Устройство № 3 имеет прозрачный корпус (рис. 4), баки 1 и 2 с успокоительной стенкой 3 для гашения возмущений в жидкости от падения струй и всплывания пузырей воздуха. Баки между собой соединены каналами 4 и 5 с одинаковыми сечениями. Конец канала 4 снабжен перегородкой с щелью 6, а противоположный конец канала 5 – решеткой (перегородкой со множеством отверстий) 7. Устройство заполнено водой, содержащей микроскопические частицы алюминия для визуализации течения. Уровень воды в баке 2 измеряется по шкале 8.

Устройство работает следующим образом. В положениях устройства, изображенных на рис. 4,  а, б, поступающая через левый канал в нижний бак вода вытесняет воздух в виде пузырей в верхний бак. Поэтому давление на входе в канал (на дне верхнего бака) и над жидкостью в нижнем баке уравниваются и истечение происходит под действием постоянного напора Н, создаваемого столбом жидкости в левом канале. Так обеспечивается установившееся (с постоянным во времени расходом) движение жидкости. Причем, в канале 4 устанавливается ламинарный режим течения благодаря низким скоростям течения из-за большого сопротивления щели 6. В свою очередь малое гидравлическое сопротивление решетки 7 обеспечивает турбулентный режим течения в канале 5 за счет больших скоростей (см рис. 4, б). Расход можно уменьшать наклоном устройства от себя.

В случаях, указанных на рис. 4, в, г, д в каналах 4 и 5 возникает неустановившееся (при переменном напоре и расходе) движение жидкости за счет непосредственного соединения воздушных полостей баков. Это позволяет проследить за изменением структуры потоков в процессе уменьшения их скорости до нуля.

Температурное расширение характеризуется коэффициентом объемного расширения  [1/0С], который представляет собой относительное изменение объема при изменении температуры на 1 градус и постоянном давлении:

,                                                     (3)

где t – изменение температуры.

Вязкость представляет собой свойство жидкости сопротивляться сдвигу (скольжению) ее слоев (или частиц). Вязкость приводит к появлению сил внутреннего трения между смежными слоями жидкости, текущими с разными скоростями. Она характеризует степень текучести жидкости, подвижности ее частиц. С повышением давления вязкость жидкости увеличивается. Однако зависимость вязкости от давления существенна только при больших перепадах давления (десятки мегапаскалей). Во всех других случаях влияние давления на вязкость можно не учитывать. При увеличении температуры вязкость жидкости заметно уменьшается, а вязкость газов – растет. Если жидкость не движется, вязкость не проявляется. Поэтому при решении задач равновесия жидкостей её можно не принимать во внимание. При движении же жидкости необходимо учитывать силы трения, которые проявляются вследствие вязкости. Вязкость оценивают динамическим коэффициентом вязкости [Пас], который представляет собой отношение касательного напряжения внутреннего трения при прямолинейном движении жидкости к градиенту скорости по нормали , и кинематическим коэффициентом вязкости 2/с]. Последний равен отношению динамического коэффициента вязкости  к плотности жидкости :

.                                                           (4)

Таким образом, вязкость зависит от рода жидкости и её температуры и не зависит от условий движения жидкости (не путать с динамическим коэффициентом турбулентной вязкости!).

Поверхностное натяжение – свойство жидкости образовывать поверхност-ный слой взаимно притягивающихся молекул – характеризуется коэффициентом поверхностного натяжения  [Н/м],  который равен энергии образования единицы площади межфазной поверхности.

Ниже в табл. 1 приведены значения  , , , ,  для некоторых жидкос-тей при 20 0С.

работа  6.   Иллюстрация   уравнения   Д. бернулли

Цель работы

1. Опытное подтверждение выводов,  следующих из уравнения  Бернулли,     то  есть  снижение  механической  энергии по течению и перехода потенциальной

энергии в кинетическую энергию и обратно.

  1.  Построение на основании опытных данных пьезометрической и полной напорной линий, иллюстрирующих соответственно изменение удельной потенциальной и полной энергии вдоль потока.

Общие сведения

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости имеет вид:

                                                  (1)

где z – геометрический напор (высота нормального сечения струйки относительно плоскости сравнения), м; – пьезометрически напор, м (Р – давление в этом сечении) ; – скоростной напор, м (U – скорость в этом сечении).

Назовем удельной энергией энергию, отнесенную к единице веса жидкости. Очевидно, что единица измерения удельной энергии – метр (Дж / Н = м).

Геометрическим напором z называется удельная потенциальная энергия положения жидкости.

Пьезометрическим напором  называется удельная потенциальная энергия давления жидкости.

Гидростатическим напором называется удельная потенциальная энергия жидкости.

Скоростным напором называется удельная кинетическая энергия жидкости.

Полным напором   называется полная (кинетическая и потенциальная) удельная механическая  энергия жидкости.

С физической точки зрения уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости выражает закон сохранения механической энергии.

Таким образом, полная удельная механическая энергия жидкости постоянна вдоль струйки, но ее составляющие части – кинетическая и потенциальная энергии – могут изменяться. Характер этих изменений вполне определяется геометрическими параметрами струйки.

При переходе от элементарной струйки идеальной жидкости к потоку реальной вязкой жидкости необходимо учитывать потери энергии, обусловленные различными гидравлическими сопротивлениями, а также неравномерный характер распределения поля скоростей и давлений по живому сечению потока. Для расчетного участка плавно изменяющегося течения реальной жидкости, ограниченного живыми сечениями 1 и 2 , уравнение Бернулли примет следующий вид:

                            (2)

где V1 и V2 – средние скорости потока в сечениях 1 и 2 соответственно, м/с; – потери удельной энергии на расчетном участке между сечениями 1 и 2, м; 1  и  2 – коэффициенты кинетической энергии (коэффициенты Кориолиса) в сечениях 1 и 2 соответственно.

Коэффициент кинетической энергии (коэффициент Кориолиса) , учиты-вающий неравномерность поля скоростей по живому сечению, представляет собой отношение действительного значения кинетической энергии, проносимой потоком жидкости через живое сечение за некоторый отрезок времени, к значению кинетической энергии, определенной для того же отрезка времени при условии, что движение частиц жидкости происходит со средней для данного сечения скоростью

.                                                         (3)

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости является уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью, не исчезает бесследно, а превращается в другую форму – тепловую.

Графической иллюстрацией этих изменений является напорная линия (н. л.).

Напорная линия – это график изменения (в случае идеальной жидкости – сохранения) полной удельной механической энергии вдоль потока (струйки).

Из уравнения неразрывности для элементарной струйки

,                                                         (4)

или для потока реальной несжимаемой жидкости

,                                                            (5)

следует, что скорость (следовательно, удельная кинетическая энергия) изменятся обратно пропорционально площади живого сечения (): увеличивается на суживающихся участках, уменьшается на расширяющихся участках и остается постоянной на участках с постоянным сечением. Изменение кинетической энергии приводит к изменению потенциальной энергии: увеличение кинетической энергии сопровождается уменьшением потенциальной и наоборот. Характер этих изменений иллюстрирует пьезометрическая  линия (пьез. л.).

Пьезометрическая линия – это график изменения гидростатического напора вдоль потока (струйки).

Описание устройства № 4

Устройства № 4 содержит баки 1 и 2, сообщаемые через опытные каналы переменного № и постоянного 4 сечений (рис.5). Каналы соединены между собой равномерно расположенными пьезометрами IV, служащими для измерения пьезометрических напоров в характерных сечениях. Устройство заполнено подкрашенной водой. В одном из баков предусмотрена шкала 5 для измерения уровня воды.

При перевертывании устройства благодаря постоянству напора истечения H0 во времени, обеспечивается установившееся движение воды в нижнем канале. Другой канал в это время пропускает воздух, вытесняемый жидкостью из нижнего бака в верхний.

Рис. 5. Схема устройства № 4: 1, 2 – баки; 3, 4 – опытные каналы переменного и постоянного сечений; 5 – уровнемерная шкала;  IV  – пьезометры

Порядок выполнения работы

1. Заполнив водой бак 1 (см. рис. 5), перевернуть устройство для получений течения в канале постоянного сечения 4.

2. Снять показания пьезометров  по нижним положениям менисков воды в них для пяти сечений IV,  пьезометрический  напор  в  шестом   сечении

равен нулю, то есть .

3. Измерить время   (в секундах) перемещения уровня воды в баке на произвольно заданную величину H.

4. По данным измерений определить:

а) расход жидкости по следующей зависимости

 

,   м3/с,                                                   (5)   

числовые значения поперечного сечения бака А и В определить по табло на устройстве № 4;

б) среднюю скорость потока в сечениях IVI  (значения  площадей  сечений

приведены на табло устройства № 4)

,   м/с ;                                                       (6)

в) скоростные напоры в сечениях IVI, приняв коэффициент кинетической энергии I VI 1;

г) полные напоры  в сечениях канала IVI, совместив плоскость сравнения с осевой линией потока (таким образом, z Iz VI = 0).

5. Данные опытов занести в табл. 9 (см. Приложение).

6. Построить для данного канала пьезометрическую линию. Для этого, обозна-чив контуры канала, отложить в масштабе от его осевой линии (плоскости срав-нения) для сечений IVI пьезометрические напоры . Соединив край-ние точки, получить пьезометрическую линию, иллюстрирующую изменение потенцииальной энергии (гидростатического напора) вдоль потока (рис.6, кривая 1).

7. На том же рисунке построить напорную линию. Для этого в масштабе отложить для каждого сечения IVI от пьезометрической линии скоростные напоры  (или от осевой линии потока – полные напоры ) и соединить полученные точки (см. рис.6, кривая 2).

Рис. 6. Построение напорных линий для канала постоянного сечения

8. Заполнив водой бак 2 (см. рис. 5) и перевернув устройство для получения течения в канале переменного сечения 3, повторить опыт по п.п. 2…7. Пьезометрическая и напорная линии для данного канала показаны на рис. 7  кривой 1 и 2 соответственно.

9. Сделать выводы по данной работе.

Рис. 7. Построение напорных линий для канала переменного сечения

РАБОТА  7.   Исследование местных гидравлических сопротивлений

Цель работы

  1.  Освоение методики опытного определения потерь напора в местных гидравлических сопротивлениях.
  2.  Проведение сравнительного анализа потерь напора в местных сопротивлениях, полученных опытным путем, с потерями напора, рассчитанными по формуле Вейсбаха при использовании инженерных зависимостей для коэффициентов местных сопротивлений. Вычисление относительного расхождения опытного и расчетного значений потерь напора в местных гидравлических сопротивлениях.

Общие сведения

Местные изменения размеров или конфигурации русла на различных фасонных участках (внезапное или плавное расширение (сужение), вентили, задвижки, клапаны, колена, арматура и т.п.) вызывают деформацию и изменение скорости потока. При прохождении жидкости через фасонные участки происходит отрыв транзитного потока от стенок русла, образуются циркуляционные зоны, на вращение жидкости в которых затрачивается часть механической энергии потока.

Гидравлические сопротивления фасонных участков называются местными сопротивлениями, потери механической энергии в этих местных сопротивлениях называются местными потерями энергии.

Потери напора в местных гидравлических сопротивлениях с физической точки зрения обусловлены инерционно-вязкостным взаимодействием жидкости со стенками фасонных участков русла и могут быть определены по формуле Вейсбаха

,                                                            (1)

где – коэффициент местного сопротивления; V – средняя по сечению скорость, м/с.

Если скорость в местном гидравлическом сопротивлении изменяется по длине, то за расчетную скорость принято принимать бóльшую из скоростей.

Сложный характер взаимодействия потока жидкости с местными гидравлическими сопротивлениями не позволяет, как правило, установить аналитические зависимости для определения коэффициентов местных сопротивлений . Для большинства местных сопротивлений коэффициенты определяются опытным путем. В общем случае, как показывают расчеты и данные опытов, коэффициенты зависят от геометрии фасонного участка трубы или канала и от состояния потока. При этом влияние числа Рейнольдса Re на коэффициенты многих местных сопротивлений ограничивается, как правило, областью ламинарного течения жидкости. При турбулентном течении коэффициенты местных сопротивлений определяются в основном формой местных сопротивлений и геометрическими параметрами и не зависят от числа Рейнольдса, что означает квадратичный закон сопротивления или автомодельность.

Величина местных потерь напора экспериментально определяется разностью полных напоров жидкости до и после местного сопротивления. При этом коэффициент  местного сопротивления определяется отношением местных потерь напора к скоростному напору, то есть

                                                        (2)

При расчетном определении потерь напора по формуле Вейсбаха (1) коэффициент местного сопротивления при внезапном сужении русла может быть определен по полуэмпирической формуле Идельчика

                                                                                                       (3)

                                    

При определении потерь напора при внезапном сужении потока  необходимо коэффициент  умножить на бóльший скоростной напор, то есть на V2 /2g.

Коэффициент местного сопротивления при внезапном расширении русла может быть определен по следующей аналитической зависимости

                                                                                                           (4)

При  определении  потерь  напора  при  внезапном  расширении  потока   

необходимо коэффициент  умножить на бóльший скоростной напор, то есть на V1 /2g.

Порядок выполнения работы

1. Перенести из табл. 9 лабораторной работы № 6 данные канала переменного сечения: значения площадей сечений II  и III (внезапное сужение) и полных напоров в этих сечениях; значения площадей сечений IV и V (внезапное расширение) и полных напоров в этих сечениях, а также скоростных напоров в сечениях III и IV (при этом ) в табл.  10 (см. Приложение).

2. Определить опытные значения местных потерь при внезапном сужении потока как разность полных напоров сечений II и III соответственно.

3. Определить опытные значения местных потерь при внезапном расширении потока как разность полных напоров сечений IV и V соответственно.

4. Найти расчетные значения местных потерь при внезапном сужении и внезапном расширении потока, используя формулу Вейсбаха (1), также формулы (3) и (4) для определения коэффициентов местных сопротивлений при внезапном сужении  и расширении русла соответственно.

5. Определить относительное расхождение опытного и расчетного значений потерь напора при внезапном сужении  и расширении русла.

6. Сделать выводы по лабораторной работе.


VI

H0 = const

4

5

2

1

h

C

V

IV

III

II

I

А

I

II

III

IV

V

VI

1

    2

hI – VI

Q

I

II

III

IV

V

VI

1

2

h в.р.

h в.с.

hI – VI

VI

V

IV

Q

I

II

III

Q

ω1, V1

ω2, V2

  Рис.8. Внезапное сужение русла

Q

ω1, V1

ω2, V2

     Рис. 9. Внезапное расширение русла


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

65974. Приватизация: формы, методы, способы 33.5 KB
  В более узком понимании приватизация имеет место лишь тогда когда государство перестает быть основным собственником а покупателями или владельцами долей выступают частные лица или предприятия с преобладающим частным капиталом.
65975. Бюджетный федерализм в России 19.65 KB
  Сфера бюджетного федерализма его принципы и модели в полной мере распространяется на: межбюджетные отношения: бюджетное устройство; бюджетную систему. Существующий механизм бюджетного федерализма в России тяготеет к централизованному типу бюджетного устройства.
65976. Органы управления финансами в развитых странах мира 16.54 KB
  Управление финансами в зарубежных странах находится в ведении высших законодательных органов власти парламентов: в США это Конгресс в Великобритании Парламент в ФРГ Бундестаг во Франции Национальное собрание и т. Непосредственное управление финансами находится в ведении финансового аппарата главное...
65978. Казначейство РФ 43.5 KB
  До реформы Главное управление Федерального казначейства являлось структурным подразделением центрального аппарата Минфина России. Федеральное казначейство является федеральным органом исполнительной власти осуществляющим в соответствии...
65979. Иностранные инвестиции в Российскую Федерацию 2007-2011 года 21.83 KB
  На сегодняшний день объем иностранных инвестиций в России оценивается в 265 миллиардов долларов. Для регулирования поступлений иностранных инвестиций в Российской Федерации в 1999 году был принят Федеральный закон № 160 который описывает права и обязанности...
65980. Инвестиционный рейтинг 91 KB
  Инвестиционный рейтинг - это оценка риска, который несет инвестор, вкладывая свои средства в те или иные обязательства. Чем выше рейтинг, тем ниже риск инвестиций и выше привлекательность данных обязательств для инвесторов.
65981. МЕЖДУНАРОДНЫЙ ВАЛЮТНЫЙ ФОНД И РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ 84 KB
  Сущность и функции международного валютного фонда Международный валютный фонд МВФ это специализированное учреждение ООН со штаб-квартирой в Вашингтоне США. Основа МВФ была заложена на Бреттон Вудской конференции ООН по валютно-финансовым вопросам 22 июля 1944 года.
65982. Организация экономического сотрудничества 56 KB
  Руководящим органом ОЭСР является совет представителей стран членов организации. В 1960е состав и географические рамки ОЭСР расширились и сейчас в организацию входят 34 государства в том числе большинство государств членов ЕС. На долю государств-членов ОЭСР приходится около 60 мирового ВВП.