48388

Совместное применение нескольких фундаментальных законов

Лекция

Физика

Совместное применение нескольких фундаментальных законов Законы сохранения массы импульса энергии используем для построения математической модели описывающей течение сжимаемого газа. Газообразные среды гораздо легче подвергаются сжатию: при перепаде давления в одну атмосферу плотность газа первоначально находившегося при атмосферном давлении уменьшается или увеличивается на величину сопоставимую с начальной его плотностью. Уравнение неразрывности для сжимаемого газа. По оси через грань с координатой в кубик за время поступает масса...

Русский

2013-12-09

449.75 KB

9 чел.

Лекция №3.

Совместное применение нескольких фундаментальных законов

Законы сохранения массы, импульса, энергии используем для построения математической модели, описывающей течение сжимаемого газа. Обсудим отличия полученной модели от моделей, полученных ранее, а также некоторые следующие из нее свойства газодинамических движений.

1. Предварительные понятия газовой динамики.

Заметное изменение плотностей жидкостей и твердых тел может достигаться лишь при огромных давлениях в десятки и сотни тысяч атмосфер и выше. Газообразные среды гораздо легче подвергаются сжатию: при перепаде давления в одну атмосферу плотность газа, первоначально находившегося при атмосферном давлении, уменьшается или увеличивается на величину, сопоставимую с начальной его плотностью.

В газовой динамике, изучающей движение сжимаемых сред под действием каких-либо внешних сил или сил давления самого вещества, считается выполненным неравенство , где - длина свободного пробега, - характерные размеры области рассматриваемого течения (сплошная среда).

Считается также выполненной гипотеза о ЛТР. В условиях ЛТР сжимаемую среду можно рассматривать как совокупность большого числа жидких частиц, с размерами, много большими , но много меньшими, чем . Для каждой такой частицы, связанной с небольшой фиксированной массой среды, вводятся характеризующие ее  средние величины – плотность , давление , температура , внутренняя энергия  и т.д., а также скорость  ее макроскопического движения как единого целого.

Все эти величины в общем случае зависят от трех пространственных переменных  и времени . В дальнейшем будем также предполагать отсутствие в среде процессов теплопередачи, вязкого трения, источников и стоков энергии, например, излучения, и, кроме того, отсутствие внешних объемных сил и источников (стоков) массы в веществе.

2. Уравнение неразрывности для сжимаемого газа.

Применим рассуждения, аналогичные тем, которые использовались для вывода уравнений неразрывности для течения грунтовых вод и процесса теплопередачи. Рассмотрим в некоторой области пространства, занятой движущимся газом, элементарным кубом со сторонами  и подсчитаем в нем баланс массы за время (рис. 2.1).

Рис. 2.1

Здесь  – компоненты скорости по соответствующим осям. По оси  через грань с координатой  в кубик за время  поступает масса газа, равная

,

поскольку величина  ничто иное, как поток массы по направлению оси . За то же самое время из грани с координатой  вытекает масса

,

где через  обозначено приращение потока массы при переходе от координаты  к координате . Суммируя оба последних выражения и учитывая, что

,

получаем величину изменения массы в кубе за время  благодаря движению газа вдоль оси :

 . (1)

Таким же образом находим изменения массы за счет движения по осям :

,

 . (2)

В фиксированном объеме куба изменение находящейся в нем массы газа выражается также через изменение его плотности со временем:

 . (3)

Суммируя и приравнивая результат к , получаем из (1) – (3) искомое уравнение неразрывности

 , (4)

выражающее закон сохранения массы вещества применительно к движению сжимающегося газа. По своей форме и смыслу (скорость изменения величины определяется дивергенцией потока этой величины) оно вполне аналогично уравнению неразрывностью. Однако аналогия с течением грунтовых вод на этом заканчивается. При свободном движении газа его динамика определяется лишь силами давления самого газа, в отличие от движения жидкости, испытывающей сопротивление сил грунта.

3. Уравнения движения газа.

Для их получения применим второй закон Ньютона к элементарной жидкой частице, имеющей в некоторый момент  форму куба с гранями (рис. 3.1).

Рис. 3.1

Жидкая частица – это перемещающаяся в пространстве и меняющий свою форму объем, содержащий в разные моменты времени  одни и те же атомы и молекулы газа. Тем самым его масса  постоянная. Для простоты вывода будем считать, что за короткое время  куб не меняет своей формы и смещается по всем направлениям на расстояние, много меньшее его размеров.

Определим сначала силу, действующую на куб, например в направлении оси . Она, очевидно, равна разности давлений на левой и правой границах, умноженной на их площади (иных сил по предположению нет):

.

Сила  равна ускорению жидкой частицы в направлении , умноженному на его массу :

 . (5)

Заменяя в правом выражении для  разность давлений через производную от давления по и приравнивая его к (5), приходим к уравнению, описывающему движение газа вдоль оси :

 . (6)

Точно также получаем уравнения движения по направлениям :

 , (7)

 , (8)

имеющие как и в (6), очевидный физический смысл. В векторной форме уравнения (6) – (8) имеют вид

 . (9)

Поясним, что (6) – (9) через  обозначена полная (субстанциональная, т.е связанная частицами газа) производная по времени какой-либо величины, характеризующей данную неизменную массу газа.

Раскрыв  через частные производные по  и  в соответствии с правилом , придем к уравнениям движения Эйлера

 . (10)

Будучи записаны покоординатно, они принимают вид

 , (11)

 , (12)

 . (13)

В отличие от течения грунтовых вод, градиенты давления в уравнениях газа (6) – (13) определяют компоненты ускорения вещества, а не компоненты его скорости (сравнение с законом Дарси). Уравнения (4), (11) – (13) содержат пять неизвестных величин - . Для их замыкания естественно использовать закон сохранения энергии.

4. Уравнение энергии.

Для его получения используем ту же упрощенную схему, что и для уравнений движения газа: будем рассматривать изменение внутренней энергии фиксированной массы газа за короткий промежуток времени . Так как по сделанным допущениям в веществе отсутствует теплопроводность, вязкость и источники (стоки) энергии, то это изменение вызывается лишь работой сил давления на гранях куба при его сжатии или расширении. Работа давления, связанная с движением граней объема вдоль оси , очевидно, равна

,

где слагаемые в скобках можно, отбрасывая члены второго порядка малости,  переписать через производную  и получить

.

Здесь  – среднее давление в элементарном объеме. Аналогично

,

.

Полная работа, совершенная над газом за время , есть

.

Она равна изменению внутренней энергии объема, т.е.

,

- удельная внутренняя энергия. Приравняв оба выражения для и устремив к нулю , окончательно получим

 , (14)

где - полная (субстанциональная) производная внутренней энергии по времени. Заметим, что с помощью новых уравнений (14) приводится, подобно (4), к дивергентному виду

 . (15)

Слева в (15) стоит производная от полной (внутренней и кинетической) энергии газа в данной точке пространства. Так как термодинамические свойства вещества предполагаются известными, то - известная функция уже введенных величин  и , и уравнение (14) либо (15) дает недостающую связь для определения искомых газодинамических величин.

Лекция№4.

Фильтрация смеси нефти и воды в пористой среде

  1.  Математическая модель фильтрации

Рассмотрим тонкий пористый пласт, содержащий нефть. Будем считать задачу двумерной, а нефтяное месторождение достаточно большим относительно расстояния между скважинами, которые расположены периодически. Через некоторые скважины (назовём их нагнетающими) накачивается вода. Через другие скважины выходит вытесненная нефть. Назовём эти скважины продуктивными.

Существуют различные схемы расстановки скважин. Типичные расстояния между скважинами – сотни и тысячи метров. Типичные времена добычи – месяцы и годы. В этих условиях вклад капиллярного давления в общее гидродинамическое давление пренебрежимо мал, что позволяет не учитывать капиллярные силы. Поэтому задача фильтрации нефтеводяной смеси в пористой среде описывается классической моделью Баклея-Леверетта, в рамках которой нефть и вода считаются несмешивающимися несжимаемыми жидкостями, а пористая среда считается недеформируемой.

Искомой является функция водонасыщенности , определяемая долей воды в единичном объёме жидкости (). Выпишем систему уравнений плановой фильтрации относительно водонасыщенности и давления в пласте:

 , (1)

 , (2)

  - функция Баклея-Леверетта, (3)

  - суммарная скорость фильтрации, м/с (4)

 - скорость фильтрации нефти, (5)

  - скорость фильтрации воды, (6)

 . (7)

Здесь:

 — водонасыщенность (объёмная доля воды в жидкой фазе);

 — коэффициент абсолютной проницаемости;

 — коэффициент относительной фазовой проницаемости воды;

 — коэффициент относительной фазовой проницаемости нефти;

 — динамические вязкости воды и нефти соответственно;

 — пористость;

 — объёмные стоки/источники жидкости;  — стоки/источники водонасыщенности;

 — давление в пласте;

              — время.

Предполагается, что , где  - связанная водонасыщенность.

Область для решения задачи — область симметрии, вырезанная из бесконечной периодической плоскости добычи. На границах области ставятся периодические граничные условия или условия непроницаемости. Следует отметить, что коэффициенты  и сама функция Баклея-Леверетта  зависят от водонасыщенности , что приводит к ряду нелинейных эффектов, образованию скачков водонасыщенности и дополнительно усложняет моделирование.

Приведем коэффициенты проницаемости нефти и воды, которые можно использовать для расчета:

 , , (8)

где - критическая водонасыщенность, .

Графически, данные процессы можно изобразить следующим образом (рис. 4.1)

Рис.4.1. Графики относительной фазовой проницаемости нефти и воды

  1.  Модель переноса примеси при однокомпонентной фильтрации

Расширим представленную модель (1) – (7) и включим в неё пассивную примесь. Будем считать, что пассивная примесь попадает в пласт вместе с водой и не может перейти из воды в нефть. Известно, что перенос примеси при однокомпонентной фильтрации описывается следующим уравнением:

 . (9)

Здесь

 — концентрация.

 —  количество адсорбированной на поверхности пор примеси. При обратимой адсорбции можно, например, считать, что , — площадь пор в единице объёма.

 — поле скоростей фильтрации.

 — диффузионный поток, вызванный конвективной диффузией.

 — плотность мощности источников примеси.

Диффузионный поток  имеет вид:

,

где  - тензор конвективной диффузии. Есть феноменологические формулы, позволяющие получить его через скорость фильтрации и другие характеристики пористой среды. В данном случае применим формулу В. Н. Николаевского:

,

, ,

где  и  - некоторые положительные коэффициенты, соответствующие неоднородностям среды. Можно видеть, что в изотропной среде существует выделенное направление, соответствующее направлению вектора .

  1.  Модель переноса примеси при многокомпонентной фильтрации

Обобщим уравнение (9) на случай многокомпонентной фильтрации. Предполагается, что фазы (вода и нефть) не смешиваются, и пассивная примесь может иметь ненулевую концентрацию  только в воде и на стенках пор. Концентрация воды во флюиде равна . Поле скоростей фильтрации воды равно . Тогда поле скоростей течения воды определено в тех точках, где вода присутствует, и равно

.

Рассмотрим произвольный объём  пористой среды. Закон сохранения количества примеси для этого объёма имеет вид:

 , (10)

где:

 — концентрация примеси;

 — граница объёма ;

 — плотность потока примеси;

 — нормаль к поверхности ;

             — плотность мощности источников примеси.  

Рассмотрим малый объём . Количество растворённой примеси в объёме  равно  . Часть  объёма  занята водой. Соответственно в этой части объёма имеем  молей примеси, адсорбированной на стенках пор. Так как примесь может иметь ненулевую концентрацию только в воде, то она не сможет из адсорбированного состояния перейти в нефть. Поэтому в части объёма, занятой нефтью, плотность адсорбированной примеси будет такая же, как и в части объёма, заполненной водой. В итоге во всём объёме имеем  молей адсорбированной примеси.

Тогда суммарное количество примесей в объеме  равно

 . (11)

Рассмотрим некоторую малую площадь  в пористой среде. Так как примесь может передвигаться только в воде, то достаточно рассмотреть поток через занятую водой часть  этой площади.

Конвективный поток будет равен

.

Диффузионный поток будет равен

.

Тогда суммарный поток примеси через площадь  будет равен

 . (12)

Закон сохранения массы (10) с учетом (11) и (12) запишется в виде

.

Отсюда

 . (13)

Так как объём  не зависит от времени, можно поменять местами дифференцирование по времени и интегрирование в первом слагаемом. Тогда, в силу произвольности , будем иметь:

 , (14)

где:

 — пористость;

 — концентрация примеси;

 — водонасыщенность;

 — концентрация адсорбированной в порах примеси;

 — скорость фильтрации воды;

 — диффузионный поток, вызванный конвективной диффузией;

             — плотность мощности источников примесей.

Скорость фильтрации воды  может быть определена в соответствии с обобщённым законом Дарси:

 . (15)

Лекция №5.

Математическое моделирование физических процессов

1. Изменение атмосферного давления с изменением расстояния от поверхности

Земли.

Примем следующие предположения для математической модели: 1) температура воздуха не зависит от высоты над поверхностью; 2) воздух является идеальным газом; 3) гравитационные силы подчиняются закону Ньютона.

Тогда можно показать, что давление  на расстоянии  от центра Земли удовлетворяет уравнению:

 , (1)

причем на поверхности Земли , .

Здесь  – радиус Земли,   (гравитационная постоянная, масса

Земли,  ускорение свободного падения, константа). Если эти параметры выбраны в одной и той же системе единиц, отношение .

Уравнение (1) удобно привести к безразмерному виду. Для этого введем новые переменные: , , . Так как , то пренебрегая величиной , уравнение (1) сведем к виду:

 . (2)

Начальное условие, которое обеспечивает единственность решения, формулируется как .

2. Задача об остывании тела.

Рассмотрим подробнее теплофизическую задачу в упрощенной постановке.

Пусть нагретое тело помещено в среду, имеющую более низкую температуру .

Из опыта ясно, что тело будет остывать до тех пор, пока его температура не сравняется с температурой среды, но как будет происходить процесс остывания со временем? Для простоты рассмотрения предположим, что тело обладает высокой теплопроводностью, так что температура быстро выравнивается по всему объему, т.е. считаем, что равномерно нагретое тело будет так же равномерно остывать, и задачу распределения температуры в объеме мы не рассматриваем. Это существенное упрощение модели явления, так как в этом случае температура является функцией лишь одной переменной – времени . Лучистым теплообменом также пренебрежем, т.к. его вклад становится существенным при достаточно высоких температурах.

Выберем некоторый момент времени t, в который температура достигла значения , и посмотрим, что произойдет за бесконечно малый промежуток времени . За это время тело отдаст в среду с единицы поверхности количество тепла, пропорциональное разности температур тела и среды (закон Ньютона-Рихмана), и величине промежутка :

.

С другой стороны, за это время тело понизит свою температуру на величину , и

если массовая теплоемкость тела равна , а масса, сосредоточенная в объеме, ограниченном поверхностью с единичной площадью равна , то количество тепла

, отданное телом, равно . Тогда можем записать

,

откуда

 , (3)

где коэффициент  назовем коэффициентом остывания.

Таким образом, мы получили математическую модель для задачи остывания тела в виде обыкновенного дифференциального уравнения первого порядка.

Для его решения необходимо иметь начальное условие: . Это уравнение

легко интегрируется, если коэффициент остывания - константа, однако, если  является некоторой функцией температуры (что вполне реально), то для решения поставленной задачи приходится прибегать к численным методам.

3. Падение тел у земной поверхности.

Рассмотрим пример одномерного движения - падение тел у земной поверхности. Простейшее описание такого движения не учитывает внутренней структуры тела, рассматривая его как некий идеализированный объект – материальную точку. Хотя реальные тела точками не являются, для многих реальных задач такое упрощение модели оправдано и дает реальное представление о скоростях, времени падения и т.д. Для описания падения используется второй закон Ньютона, который гласит, что ускорение движущегося тела определяется равнодействующей всех сил, действующих на тело:

.

Этот закон может быть записан в виде дифференциального уравнения второго порядка

,

или в виде системы двух дифференциальных уравнений первого порядка, если ввести ускорение :

,

.

Здесь  - масса тела, - его скорость,  - ускорение,  - координата.

Если при падении не учитываются сопротивление воздуха и выталкивающая сила, то единственной действующей на тело силой является сила тяжести, равная , где  - ускорение свободного падения. В этом случае уравнение движения имеет аналитическое решение.

Однако зачастую, особенно при падении тел в более плотных, чем воздух, средах эти силы нужно учитывать. Как известно, выталкивающая сила равна весу жидкости, вытесненной телом, поэтому ее учет прост и эквивалентен уменьшению массы тела на величину , где  - плотность внешней среды, в которой происходит падение, а  - объем тела. Сложнее обстоит дело с силой сопротивления среды, которая, по опытным данным, зависит от скорости тела .

Известны две эмпирические зависимости силы сопротивления от скорости:  и , где коэффициенты  и  зависят от свойств среды и геометрии тела.

Вернемся к падению тел у поверхности Земли, когда выталкивающей силой можно пренебречь вследствие малой плотности воздуха. Равнодействующая сил, действующих на тело, в этом случае равна

.

Поскольку сила сопротивления возрастает с ростом скорости, то в процессе движения осуществляется некоторое значение скорости , при котором , что соответствует нулевому ускорению и, следовательно, установившейся скорости, с которой дальше продолжается падение. Эта скорость называется предельной скоростью, и она является константой для рассматриваемой задачи. Если известна зависимость , предельная скорость легко вычисляется, и ее можно использовать вместо констант  и  в уравнениях движения.

Допустим для определенности, что нам известна зависимость силы сопротивления от скорости в виде: . Тогда суммарная действующая на тело сила равна

,

и

 . (4)

Представим математическую модель задачи в виде системы двух уравнений 1-го

порядка:

 , (5)

 . (6)

Начальные условия: ,  (при соответствующем выборе системы координат). Следуя методу Эйлера, заменяем дифференциальные выражения в уравнениях (5) и (6) их разностными аналогами (с учетом выражения (4) для ускорения):

,

.

откуда

  , (7)

 . (8)

Для решения системы (7), (8) два начальных условия у нас имеются.

Шаг по времени  нужно выбирать достаточно малым, чтобы замена дифференциального выражения его разностным аналогом не привела к большой погрешности. Оценить погрешность метода можно, если применить полученный алгоритм к задаче, в которой сопротивлением воздуха можно пренебречь, т. е. имеется аналитическое решение.

4. Режимы течения. Вязкость. Число Рейнольдса.

Из самых общих соображений при движении в различных средах сила сопротивления движению может зависеть как от формы тела (обтекаемая или нет), так и от свойств среды, например, плотности, вязкости.

Вязкость определяет силу внутреннего трения жидкости (газа), которая была определена Ньютоном как

,

где - изменение скорости между слоями жидкости, находящимися на расстоянии  между собой,  - площадь поверхности соприкасающихся слоев, - коэффициент пропорциональности, называемый коэффициентом динамической вязкости (или просто динамической вязкостью). Размерность , как это легко вывести из приведенной выше формулы, есть . Наряду с коэффициентом динамической вязкости часто используется коэффициент кинематической вязкости

, где - плотность жидкости (газа). Размерность кинематической вязкости есть , что также легко вывести. Вязкость наряду со скоростью и размером движущегося тела определяет режим течения. Если перейти в систему координат, связанную с телом, можно считать, что тело покоится, а его обтекает поток жидкости (или газа), о режиме течения которого мы и говорим.

Режим течения может быть ламинарным или переходным или турбулентным в зависимости от числа Рейнольдса , которое определяется как

.

Здесь  - характерный размер тела,  - его скорость относительно потока,  -

плотность жидкости (газа). При  (малые скорости и размеры, большая вязкость) течение спокойное, без завихрений, траектории выделенных частиц жидкости не пересекаются и повторяют линии тока. Такой режим течения называется ламинарным. При  скорости велики, вокруг тела создаются вихри, за траекторией выделенной частицы жидкости трудно проследить. Такой режим течения называется турбулентным. При  или  такой режим течения называется переходным.

5. Формула Стокса.

Для ламинарного режима () и шарообразной формы тела аналитическая формула для силы сопротивления получена ученым Стоксом и носит название формулы Стокса:

 , (9)

где - коэффициент динамической вязкости среды; - радиус шара; - его скорость относительно потока среды. Итак, формула, или закон, Стокса получена для медленного поступательного движения шара в неограниченной вязкой среде. Законом Стокса пользуются в коллоидной химии, молекулярной физике, физике аэрозолей. По закону Стокса можно определить скорость осаждения мелких капель тумана, частиц ила, коллоидных и аэрозольных частиц. Условие его применения: .

Определим предельную скорость при падении частицы, если сила сопротивления определяется формулой Стокса.

Сила тяжести равна , где  - объем и плотность материала частицы; подъемная сила равна , где  - плотность среды. Подъемная сила и сила сопротивления направлены противоположно скорости падения, а для установившегося движения сумма всех действующих сил равна нулю. Отсюда

.

Подставив выражение для объема частицы , получим

 . (10)

Если речь идет о падении шарика в воздухе, то плотностью воздуха можно пренебречь по сравнению с плотностью материала шарика, однако при падении в более плотных средах (например, в воде) формулу (10) следует использовать в полном виде. Порядки величин динамической вязкости для разных сред таковы:

Среда

, мПа·с

Воздух

0.0182

Вода

1.002

Глицерин

1480

Оценки показывают, что при расчете скорости падения в воздухе формула Стокса справедлива лишь для частиц микронных размеров.

6. Сила гидравлического сопротивления.

В другом предельном случае (турбулентный режим) -  - также получена эмпирическая формула для силы сопротивления движению. Она носит название силы гидравлического сопротивления.

 . (11)

Здесь - безразмерный коэффициент, зависящий от формы тела;

 - наибольшее сечение тела в плоскости, перпендикулярной потоку, [];

- плотность среды, []; - относительная скорость движения тела в среде, [].

Приближенные значения коэффициента  для тел различной формы:

Тело

Плоская платина, перпендикулярная потоку

1.11

Открытая полусфера отверстием навстречу потоку

1.33

Открытая полусфера отверстием по потоку

0.35

Шар

0.20

Хорошо обтекаемое тело

0.05

Получим формулу для предельной скорости при падении тела, если для учета сопротивления движению используется формула гидравлического сопротивления. При установившемся движении равнодействующая всех действующих на тело сил равна нулю, откуда следует

,

и

 . (12)

Пренебрегать плотностью среды в числителе формулы (12) можно только в случае

газовых сред, когда , но для движения массивного тела, например, в воде такое пренебрежение приведет к ощутимой ошибке. Оценки показывают, что применение формулы гидравлического сопротивления справедливо для расчета движения реальных макроскопических тел в реальных средах.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

34143. Производство 16.09 KB
  Исходным пунктом является производство в котором происходит само создание экономических благ материаль ных благ и услуг необходимых для существования и развития человека. Распределение определяет долю каждого человека в произведенных продуктах зависит от общего количества созданных благ и от конкретного вклада отдельного экономического субъекта в производство. Третий этап кругооборота экономических благ обмен он охватывает систему связей и отношений позволяющую производителям обмениваться продуктами своего труда т.
34144. Собственность 16.99 KB
  В определенных исторических условиях отражался конкретный тип отношений собственности. Право собственности как право конкретных субъектов на определенные объекты имущество сводится к набору прав: праву владения праву пользования и праву распоряжения имуществом. В хозяйственной практике признаются два основных типа собственности: частная и общественная. Основные типы и формы собственности В настоящее время выделяют следующие формы собственности: 1 государственную; 2 собственность республик входящих в Российскую Федерацию автономных...
34145. Субъект собственности (собственник) 17.41 KB
  Экономическое содержание собственности имеет две стороны: субъект собственник и объект имущество. Объектом собственности является все то что включено в сферу жизнедеятельности субъекта а также его производственной деятельности. Субъектами собственности являются отдельные люди их группы государство и т. Итак в экономическом содержании собственности надо различать две стороны: 1 материальновещественную объекты собственности имущество; 2 социальноэкономическую отношения между людьми в связи с их присвоением.
34146. Экономическая обособленность 32.86 KB
  Характерные особенности предприятия приведены ниже. Но всех действующих лиц предприятия обычно объединяет наличие общего интереса произвести продукцию продать ее и получить денежный доход. Юридическая обособленность находит свое выражение в наличии устава предприятия для отдельных видов предприятий только учредительного договора счета в банке ведении бухгалтерского баланса наличии права договорных отношений и найма работников определенной имущественной ответственности во взаимоотношениях с другими предприятиями и отдельными...
34147. Цель государственного регулирования предпринимательской деятельности 17.14 KB
  Целью государственного регулирования предпринимательской деятельности является создание определенных условий обеспечивающих нормальное функционирование экономики в целом и стабильное участие предпринимателей страны в международном разделении труда и получение от этого оптимальных выгод. Поэтому цели и задачи государственного регулирования подвержены изменениям между тем как механизм регулирования достаточно хорошо отработан хотя и имеет особенности в каждой отдельно взятой стране. В обобщенном виде в задачи государственного регулирования...
34148. Рынок 16.16 KB
  Это самое простое но одновременно и самое поверхностное понятие рынка. В настоящее время существует множество определений рынка. Есть и определение рынка как действительного пространства на котором взаимодействуют предложение и спрос на те или иные блага товары и услуги и существуют способы их взаимодействия. Для нормального функционирования рынка необходимы следующие основные условия: 1 свобода предпринимательской деятельности; 2 конкуренция совершенная и несовершенная; 3 наличие различных форм собственности; 4 свободное...
34149. Деньги 29.36 KB
  Сущность денег раскрывается в их функциях. Ученыеэкономисты считают что можно выделить пять функций денег Современные экономисты считают что деньги выполняют три функции деньги как мера стоимости деньги как средство обращения и деньги как средство накопления. движение денег в наличной и безналичной формах закрепленная национальным законодательством; включает следующие элементы денежную единицу масштаб цен виды денег в стране и порядок их эмиссии порядок обращения денег и платежей а также государственный аппарат осуществляющий...
34150. Закон стоимости 14.56 KB
  Закон стоимости вынуждает товаропроизводителей следить за тем чтобы индивидуальные затраты труда на производство товаров не превышали общественно необходимые. Закону стоимости свойственны следующие черты: в основе стоимости лежит общественно необходимый труд; величина стоимости товара прямо пропорциональна количеству воплощенного в нем общественно необходимого труда и обратно пропорциональна его производительной силе; обмен товаров совершается в соответствии с количеством воплощенного в них общественно необходимого труда; с возникновением...
34151. Понятие «рынок» и «рыночная экономика» 14.23 KB
  Рынок возникает и развивается вместе с разделением труда в обществе задолго до формирования рыночной экономики. В современной экономической литературе понятия рынок и рыночная экономика употребляются в одном и том же значении: для характеристики рыночной экономики одновременно понимаемой и как рынок. Рынок это одна из важнейших категорий товарного хозяйства выражающая его наиболее существенные связи и отношения связанные с обменом.