48646

Расчет структуры электромагнитных полей

Курсовая

Информатика, кибернетика и программирование

Цель работы – расчет структуры полей внутри и вне цилиндра, а также в волноводе для приведенных в задании геометрических и электрических параметров

Русский

2013-12-13

508 KB

7 чел.

PAGE  3

Министерство    образования и науки Украины

Сумский  Государственный  Университет

Кафедра физической электроники

ОТЧЕТ

по курсовой работе

“Расчет структуры электромагнитных полей”

по курсу “Теория поля”

Разработал

ст. гр. ЭС-41        Иванченко С.В.

К защите допущен:

(дата)

Руководитель работы     Соколов С.В.

Сумы 2006


Министерство образования и науки Украины

Сумский государственный университет

УТВЕРЖДАЮ

 зав. кафедрой

 проф. А.И. Олемской

 «___» _____________

ЗАДАНИЕ

на курсовую работу

«Расчет структуры электромагнитных полей»

по курсу «Теория поля»

Студент ______________________________

Группа __________курс _________________

Номер варианта _____________

Дата представления законченной работы ___________

Номер пункта

Выполняемая работа

Срок выполнения

I

Расчет статических полей

II

Расчет переменных полей

III

Защита работы

Дата выдачи задания _______________

Руководитель _____________________

Задание получил «     »_________2006г.

Студент __________________________


Реферат

Отчет о курсовой работе: 25с.,11 рис.,2 приложения,3  источника.

Объекты исследования – бесконечный проводящий цилиндр во внешнем электромагнитном поле и прямоугольный волновод с волной Е53.

Цель работы – расчет структуры полей внутри и вне цилиндра, а также в волноводе для приведенных в задании геометрических и электрических параметров.

Метод исследования – метод разделения переменных при интегрировании дифференциальных уравнений для получения аналитических выражений потенциалов и напряженностей полей с последующим построением на ЭВМ структуры этих полей.

Для заданной геометрии и параметров среды получены аналитические выражения значений потенциалов и напряженностей полей внутри и вне цилиндра, а также расчетное сопротивление для дипольного момента. В случае волны Е53, распространяющейся в прямоугольном волноводе сечением 110x55 мм, путем интегрирования волнового уравнения и использования уравнений Максвелла получены соотношения, описывающие поведение поперечных и продольных компонент полей, а также фазовой и групповой скоростей волны. Путем применения ЭВМ построены картины структуры статических полей для шара и переменных полей для волновода. Рассчитано значения дипольного момента цилиндра и проанализировано поведения фазовой и групповой скорости.

Ключевые слова: ПОЛЕ, ВОЛНА, ДИСПЕРСИЯ, КРИТИЧЕСКАЯ ЧАТОТА, КОЭФФИЦИЕНТ РАСПРОСТРАНЕНИЯ, ВОЛНОВОЕ

СОПРОТИВЛЕНИЕ.

Содержание

  1.  Задание на курсовую работу……………………………………………….2
  2.  Реферат………………………………………………………………………3
  3.  Содержание………………………………………………………………….4
  4.  Условные обозначения……………………………………………………..5
  5.  Введение…………………………………………………………………….6
  6.  Расчет структуры осесимметричных стационарных электромагнитных полей…………………………………………………………………………7
  7.  Расчет структуры переменных электромагнитных полей в волноводе….12
  8.  Выводы……………………………………………………………………….19
  9.  Литература…………………………………………………………………...20

Приложение

Условные обозначения

и размерность величин

Вид поля,

 Волны

 

Наименование

Обозначение

Единица

Магнитное

    Поле   

Напряженность

Магнитного

Поля

Магнитная

Индукция

Магнитный

Потенциал

Магнитная

Постоянная

Абсолютная

Магнитная

Проницаемость

   

H

B

Тл

А

 

Электро-

Магнитная

Волна

Длина волны

Критическая

длина волны

волновода

Длина волны в

Волноводе

Волновое

Сопротивление

Коэффициент

Распространения

м

м

м

Ом

М-1

ВВЕДЕНИЕ

Электромагнитное поле — это вид материи, связанный с изменением и непрерывным взаимным превращением магнитного и электрического полей и характеризующийся способностью распространяться в вакууме со скоростью, близкой к м/сек, способностью силового воздействия на заряженные частицы, токи и на определенным образом ориентированную поверхность  вещества. Электромагнитное поле в одних случаях характеризуется непрерывным  распределением в пространстве, а в других случаях обнаруживает дискретность  своей структуры.

Теория электромагнитного поля представляет собой учение об электрических и  магнитных явлениях, о теоретических положениях и законах, которым подчиняются эти явления, и о вытекающих из них методах расчета.

Изучение видов полей (электростатическое поле, электрическое поле постоянного тока в проводящей среде, магнитное поле постоянного тока, переменное электромагнитное поле) расширяет физические представления о поле, известные  из курса физики, способствует более глубокому пониманию процессов, происходящих в электротехнических установках, а также важно с прикладной точки зрения, поскольку оно дает возможность решать многие задачи, имеющие существенное значение не только для теории электрических цепей.

При изучении переменного электромагнитного поля рассматриваются вопросы излучения электромагнитной энергии, распространения электромагнитных волн в идеальном диэлектрике, в проводящей и полупроводящих средах.

МЕТОДИКА РАСЧЕТА

1.Расчет  структуры  осесимметричных  стационарных

электромагнитных  полей.

Общее  задание.

Осесимметричное тело радиуса R находится в однородном внешнем магнитном поле H0, перпендикулярном к его оси. Заданы материальные характеристики окружающей среды. Получить аналитические выражения для потенциалов и  и полей Hi и He, соответственно внутри и вне тела. Для заданных численных  значений параметров задачи построить семейство эквипотенциальных линий (10 линий) в плоскости, перпендикулярной оси симметрии тела.

Найти вектор магнитной индукции B в точке М.

Параметры  задачи

Бесконечный проводящий цилиндр в магнитной среде,

R=2см=0,02м, H0=35, і=3•102, е=5

Координаты точки M: r=3см=0,03м, =30

Решение

Решение проводится в цилиндрических координатах, связанных с центром основания цилиндра, r — радиус-вектор точки наблюдения, ось x направлена вдоль приложенного магнитного поля (рис. 1.1).

При таком расположении цилиндра, потенциал поля не будет зависеть от координаты z. Учитывая это, запишем уравнение Лапласа:

                                        (1.1)

Как внутри, так и вне цилиндра сторонних зарядов нет, поэтому следует решать уравнение Лапласа  с соответствующими граничными условиями на поверхности r=R.

Решим уравнение (1.1) в методом разделения переменных, в соответствии с которым решение будем искать в виде произведения двух функций, каждая из которых зависит только от одной координаты:

                                                                (1.2)

После подстановки выражения (1.2) в (1.1) получается

Помножая на  получим:

Это равенство не должно нарушаться, если одну из независимых переменных r или произвольно менять, а другой придать произвольное, но постоянное значение:

                                                     (1.3)

 

(1.4)

Этим самым решение уравнения (1.1) с частными производными сведено к решению обыкновенных дифференциальных уравнений.

Прежде всего надо найти частные решения уравнений (1.3) и (1.4) для p=0. Обозначим их M0 и N0, и в результате получим: 

Т. к. потенциал является четной функцией относительно ,  т. е.: то необходимо принять

Если взять, согласно равенству (1.2), произведение функций  и  и  изменить обозначение постоянных, то можно получить частное решение уравнения Лапласа в виде:

                                                      (1.5)

Пусть теперь постоянная разделения p в уравнениях (1.3) и (1.4) отлична от нуля.

Для решения уравнения (1.3) применим подстановку Эйлера  Первая и вторая производные соответственно будут равны:

Подставим производные в уравнение

или             (1.6)

Значение p определим при интегрировании уравнения (1.4):

     (1.6`)

Решение его можно записать в виде .

Так как, если записать уравнения(волновое) гармонического осциллятора, то:

подставим их в уравнение (1.6`) :

отсюда к2=-р , (характер. ур.)

отсюда следует к=i.

N=N0(cos(a)-jsin(a))=N0cos(a)-jN0sin(a)

Отбрасуем -jN0sin(a) так как из условии азимутальной симметрии у нас по (а) парная функция.

N= N0cos(a)

Убедимся в этом путем подстановки и одновременно найдем значение p:

Следовательно, p = 1.

После нахождения числа p подставим его в (1.6) и найдем n:  и  

Таким образом, совместное решение уравнений (1.3) и (1.4) при p, не равном нулю, дает следующее выражение для

                  (1.7)

Полное решение:

          (1.8)

Найдем значения С1, С2, С3 и С4. Величины, служащие для описания поля внутри цилиндра, обозначим с индексом i, а величины, с помощью которых записывается потенциал во внешней по отношению к цилиндру области, - с  индексом e. Таким образом, для внутренней области:

               (1.9)

Для внешней области:

             (1.10)

Надо найти 8 постоянных интегрирования. Потенциал на бесконечности в этом случае:

Сопоставим последнее выражение с (1.10):

Оставшиеся неизвестные константы  находятся из граничных условия.

при , или по-другому это запишется следующим образом:

а  внутри цилиндра, то

Тогда потенциал вне цилиндра будет равен

Hi=0.

He= 17,358858 А/м

Вектор магнитной индукции в точке М (r=0,03м, =30):

В=Тл

2.Расчет структуры     переменных    электромагнитных      полей    в  волноводе.

Общее  задание.

Для заданного типа волны с начальной амплитудой поля =5кВ/см, распространяющейся в прямоугольном волноводе сечением получить аналитические выражения продольных и поперечных компонент полей в комплексной форме записи и для мгновенных значений. Для численных параметров задачи построить эпюры полей по осям X, Y, Z, а также картину распределения полей в плоскостях XY и XZ. Рассчитать заданные характеристики полей и  построить их зависимости  от частоты. Во всех случаях считать, что параметр μ=1.

Параметры  задачи

Волна Е53, ab=110x55мм; =27мм, диэлектрическая проницаемость =3. Рассчитать kp и Zэ.

Решение

Эскиз исследуемого волновода приведен на рисунке 2.1. Оси координат расположены в соответствии с этим рисунком.

   

Рисунок  2.1

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого . Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала (=). При этом условии напряженность электрического поля на стенках волновода будет равна нулю (плотность тока на стенках волновода =E есть величина конечная, поэтому при , E).

Электромагнитное поле в волноводе описывается волновым уравнением:

                                              (2.1)

где  – круговая частота, – абсолютные электрическая и магнитная проницаемости.

Для заданного типа волны выполняется следующее условие:

Распространяющиеся в волноводе электромагнитные волны являются волнами, бегущими вдоль оси волновода (оси z) и стоячими в двух остальных направлениях.

В соответствии с (2.1) волновые уравнения для продольных компонент поля будет иметь вид:

  (2.2)

где - волновое число;  - длина волны в неограниченном пространстве;  - круговая частота;  и  - соответственно абсолютные и относительная проницаемости.

Упростим уравнение (2.2) путём подстановки решения вида:

,  (2.3)

где kp= - продольный коэффициент распространения в волноводе;  – длина волны в волноводе. Сокращая на множитель , имеем:

    (2.4)

Для решения уравнения (2.4) воспользуемся методом разделения переменных. С этой целью положим:

  (2.5)

и подставим в (2.4):

    (2.6)

Разделим (2.5) на XY и получим:

Сумма двух независимых функций в левой части уравнения может равняться постоянному числу только в том случае, если каждая из этих функций есть постоянное число. Переходя от частных производных к обыкновенным, имеем:

,      (2.7)

Здесь через kx  и ky  обозначены постоянные разделения (поперечные волновые числа), удовлетворяющие равенства:

,

.

Проверим:

из условий ассиметрии  =0, тогда X= 

(аналогично проводиться операция проверки для Y)

Исходя из соотношения (2.5), имеем выражение для амплитуды (волновой множитель опускается) продольной составляющей электрического поля:

,  (2.8)

где -начальная комплексная амплитуда; kx, ky, , - постоянные интегрирования.

Для нахождения поперечных компонент поля воспользуемся уравнением Максвелла в проекциях на оси координат при условии Hz=0:

  (2.9)

Поскольку характер изменения полей по оси z  задаётся выражением (2.2), то в (2.8) примем, что =-jkp . Рассматривая затем первое и пятое уравнения как систему для  и , а второе и четвёртое -  и , решим их.

Первая система:

  

  

   

Вторая система:

  

 

  

Мы получили следующие выражения для поперечных составляющих полей через продольные:

 (2.10)

 

Подставляя в (2.10) значение , получаем выражения для поперечных составляющих поля:

  (2.11)

  

Для упрощения будем считать, что потери в стенках волновода и в заполняющем его диэлектрике отсутствуют. Это даёт возможность проще сформулировать граничные условия: на стенках волновода отсутствует касательная составляющая электрического поля ( при x=0 и x=a,  при y=0 и y=b).

Так как:

,

а  при x=0, x=a  при y=0 и y=b, то из 4-го и 5-го уравнений в (2.9) найдём:

  

Подставив в эти уравнения (2.8), найдём  и , а также  и , где m, n – целые числа; m равно числу полуволн электромагнитной волны, которые разместятся по ширине волновода; n показывает, сколько полуволн разместится по высоте волновода. Окончательные выражения для составляющих поля после подстановки постоянных принимают вид:

  (2.12)

где - эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны; - волновое сопротивление неограниченной среды; fкр – критическая частота.

Аналитические выражения для составляющих поля волны Е53 получаем из (2.12) при m=5; n=3:

  (2.13)

Для восстановления действительных значений необходимо компоненты полей помножить на опущенный ранее волновой множитель , перейти по формуле Эйлера к тригонометрической форме записи и взять действительную часть полученного выражения. Продемонстрируем данную операцию на примере Ех компоненты:

  (2.14)

Входящие в (2.14) значения Zэ, , и kp равны:

Выводы

  1.  При выполнении курсовой работы были приобретены навыки по расчету структуры  стационарных потенциальных полей и переменных электромагнитных полей в направляющих системах, а также  закреплены навыки основ программирования и работы на персональных компьютерах.

В соответствии с заданием на курсовую работу были выведены выражения для потенциала и напряженности полей, рассчитаны (  с помощью ЭВМ) семейство эквипотенциальных линий для проводящий цилиндр в магнитной среде.

2. В случае переменного электромагнитного поля в прямоугольном волноводе получены аналитические выражения для электрических и магнитных компонент поля,  построены их распределения в поперечном и продольном сечениях. В поперечных сечениях волновода вдоль осей x, y образуются стоячие волны в результате наложения многократных отражений от стенок волновода электромагнитного поля. Длина волны в волноводе больше длины волны в свободном пространстве. При таком условии возможно нормальное распространение электромагнитных волн (без затухания).

Литература

1. Бессонов Л. А. Теоретические основы электротехники. Электромагнитное  поле. М.:  Высшая школа, 1978.

2.  Даревский А. И., Кухаркин  Е. С. Теоретические основы электротехники. Ч.2. - М.:  Высшая школа, 1965.

3. Татур Т. А. Основы теории электромагнитного поля. Справочное пособие. М.:  Высшая школа, 1989.

4. Методические указания к выполнению курсовой работы. Сумы: Ризоцентр СумГУ, 1998.

Приложение

Приложение А

1.Программа для расчёта и построения эквипотенциальных линий и полей.

#include <graphics.h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#include<stdio.h>

#include<conio.h>

int xbegin, ybegin;

int x[2], y[2], q[2];

int i, x_min=1, x_max=635, y_min=1, y_max=480, r_c=7;

void Grapher_ini();

void Input_Data();

void Calculation();

//-----------------------------------------------------------

void main(){

Grapher_ini();

for(int k=0; k<5; k++){

Input_Data();

Calculation();}

getch();

}

void Grapher_ini()

{

int gdriver = DETECT, gmode, errorcode;

setgraphmode(2); //640x480

initgraph(&gdriver, &gmode, "c:\\bcpp\\bgi");

}

//-------------------------------------------------------

void Input_Data()

{  double xb, yb;

x[0]=105; y[0]=115;

x[1]=205; y[1]=115;

q[0]=1.0; q[1]=-1.0;

setcolor(15);

for( int i=0; i<2; i++)

{

 circle(x[i], y[i], r_c);

 line(x[i]-4,y[i], x[i]+4, y[i]);

 if(q[i]> 0.1e-6)

line(x[i], y[i]-4, x[i], y[i]+4);

}

xbegin=98;

ybegin=122;

}//-----------------------------------------------------------------

void Calculation()

{

int stop_plot=0;

int xtmp, ytmp;

float delta=0.1, E, Ei, Ex, Ey, dx, dy, xline, yline, r, xx, yy;

xline=xbegin;

yline=ybegin;

do

{

Ex=0.0;

Ey=0.0;

for(int i=0; i<2; i++)

{

dx=xline-x[i] ;

dy=yline-y[i] ;

r=sqrt(dx*dx+dy*dy);

xx=fabs(dx);

yy=fabs(dy);

if((xx!=r_c && yy>=r_c) || (xx<=r_c && yy<=r_c))       

{

Ei=q[i]/(r*r*r);

Ex+=Ei*dx;

Ey+=Ei*dy;

}

else stop_plot=1;

}

if (stop_plot==0)

{

E=sqrt(Ex*Ex+Ey*Ey);

xline+=delta*Ex/E;

yline+=delta*Ey/E;

xtmp=xline;

ytmp=yline;

if (xtmp>x_max || xtmp<x_min || ytmp>y_max || ytmp<y_min)]

 stop_plot=1;

}  if(stop_plot==0)

putpixel(xtmp, ytmp,15);

}while(stop_plot==0);

}

2. Программа для расчёта эпюр электромагнитных полей.

#include <graphics.h>

#include <stdlib.h>

#include <stdio.h>

#include <conio.h>

#include <dos.h>

#include <math.h>

#include <fstream.h>

#define RADIUS 10

#define pi 4*atan(1)

void Grapher_ini();

double BoxMuller();

void Langevin (double Vel[2], double, double, double *x);

void draw_circle ( int x, int y);

int main(void)

{

void *pointer;

int x , y, maxx, maxy;

unsigned int size;

double R[2], V[2];

Grapher_ini();

x = getmaxx()/2;

y = getmaxy()/2;

maxx = 3*getmaxx()/4;

maxy = 3*getmaxy()/4;

setfillstyle (EMPTY_FILL, BLACK);

bar3d( getmaxx()/4, getmaxy()/4,3*getmaxx()/4,3*getmaxy()/4, 10,1);

// draw the image to be grabbed *|

draw_circle (x,y);

//|* calculate the size of the image *|

size = imagesize(x, y, x+(2*RADIUS), y+(2*RADIUS));

//|* allocate memory to hold the image *|

pointer = malloc(size );

// |* grab the image *|

getimage(x, y, x+2*RADIUS, y+2*RADIUS, pointer);

// |* repeat until a key is pressed *|/

V[0] = random(RADIUS); V[1] = random (RADIUS);

moveto( getmaxx()/2, getmaxy()/2);

ofstream datafile ("brownian.dat");

int i = 0;

circle(x,y,RADIUS/2);

while (! kbhit()) {

// |* erase old image *|

putimage(x, y, pointer, XOR_PUT);

Langevin(V, 0.2,0.01, R);

datafile<<0.01*(i++)<<R[0]<<R[1]<<endl;

int shift_x = ceil(1000*R[0]);

int shift_y = ceil(1000*R[1]);

x += shift_x;

if (x >= maxx-2*RADIUS)

x = maxx-2*RADIUS;

else

if ( x<=getmaxx()/4+RADIUS)

x = getmaxx()/4 + RADIUS;

y += shift_y ;

if (y >= maxy-2*RADIUS)

y = maxy-2*RADIUS;

else

if (y <= getmaxy()/4+2*RADIUS)

y = getmaxy()/4+RADIUS;

lineto (x+RADIUS, y+RADIUS);

// |* plot new image *|

putimage(x, y, pointer, XOR_PUT);

delay(50);

}setcolor(0);

 circle(x+RADIUS,y+RADIUS,RADIUS);

 setcolor(15);

 circle(x+RADIUS,y+RADIUS,RADIUS/2);

getch();

getch();

// |* clean up *|

free( pointer);

closegraph();

return 0; }

//-------------------------

void draw_circle ( int x, int y) {

moveto(x,y);

setcolor(LIGHTRED);

circle (x+RADIUS, y+RADIUS, RADIUS);

floodfill (x+RADIUS, y+RADIUS, LIGHTRED);

setcolor (WHITE);

}

//-----------------------------------

void Langevin (double Vel[2], double gamma, double dt, double *r)

{

static double v[2];

v[0] = Vel[0];  v[1]=Vel[1];

for( int i = 0; i <2; i++) {

double W = BoxMuller();

v[i] += - gamma*v[i] * dt+sqrt (dt )*W;

r[i] = v[i]*dt; }

}

//----------------------------

double BoxMuller() {

  cout<<"Введите E0: ";       cin>>E0;

  cout<<"Введите lambda: ";   cin>>lambda;

  cout<<"Введите m: ";        cin>>m;

  cout<<"Введите n: ";        cin>>n;

  cout<<"Введите a: ";        cin>>a;

  cout<<"Введите b: ";        cin>>b;

  ofstream dataX("x.dat");

  ofstream dataY("y.dat");

  ofstream dataZ("z.dat");

  ofstream dataL("l.dat");

}

//---------------------------------

void Grapher_ini()

{

int gdriver = DETECT, gmode, errorcode;

 setgraphmode(2); //640x480

initgraph(&gdriver, &gmode, "c:\\bcpp\\bgi");

errorcode = graphresult();

if (errorcode != grOk)

{

printf("Graphics error: %s\n", grapherrormsg(errorcode));

printf("Press any key to halt:");

getch();

exit(1);

}

}

 

Блок-схема

Блок-схема для программы расчета эквипотенциальных линий и полей.


Блок-схема для программы расчета эпюр электромагнитных полей.


EMBED PBrush  

EMBED Equation.3  

EMBED Equation.3  

Считать данные

Начало

Начало

Конец

Запись данных в файл

int main

draw_circle

Langevin

Grapher_ini

cin>>E0;

cin>>lambda;

cin>>m;

cin>>n;

cin>>a;

cin>>b;

Конец

Вычислить и начертить линии  

Вычислить масштабный коэффициент  


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

9111. ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У ПЕРІОД КОЗАЦЬКО-ГЕТЬМАНСЬКОЇ ДОБИ (СЕРЕДИНА 17 – КІНЕЦЬ 18 СТ.) 287 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У ПЕРІОД КОЗАЦЬКО-ГЕТЬМАНСЬКОЇ ДОБИ (СЕРЕДИНА 17 - КІНЕЦЬ 18 СТ.) 1. Перерозподіли території України між іноземними державами. 2. Суспільний лад Козацько-гетьманської держави. 3. Державний устрій Козацько-гетьманської де...
9112. ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У СКЛАДІ РОСІЙСЬКОЇ ІМПЕРІЇ У ПЕРШІЙ ПОЛОВИНІ 19 СТ. 135.5 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У СКЛАДІ РОСІЙСЬКОЇ ІМПЕРІЇ У ПЕРШІЙ ПОЛОВИНІ 19 СТ. Криза і розпад феодально-кріпосницького ладу. Суспільний лад. Державний устрій. Характеристика права. Криза і розпад феодально-кріпосницького ...
9113. ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У СКЛАДІ РОСІЙСЬКОЇ ІМПЕРІЇ У ДРУГІЙ ПОЛОВИНІ 19 СТ 208.5 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО УКРАЇНИ У СКЛАДІ РОСІЙСЬКОЇ ІМПЕРІЇ У ДРУГІЙ ПОЛОВИНІ 19 СТ. Скасування кріпосного права. Суспільний лад. Державний устрій. Характеристика права. 1. Скасування кріпосного права Правову основу селянської реформ...
9114. ДЕРЖАВА І ПРАВО ЗАХІДНОУКРАЇНСЬКИХ ЗЕМЕЛЬ У СКЛАДІ АВСТРО-УГОРСЬКОЇ ІМПЕРІЇ (1772-1918 рр.) 261.5 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО ЗАХІДНОУКРАЇНСЬКИХ ЗЕМЕЛЬ У СКЛАДІ АВСТРО-УГОРСЬКОЇ ІМПЕРІЇ (1772-1918 рр.) 1. Загарбання західноукраїнських земель Австрійською монархією і Угорським королівством і австро-угорська колоніальна політика. 2. Суспільний ладзахідн...
9115. ДЕРЖАВА І ПРАВО У ПЕРІОД ВІДРОДЖЕННЯ УКРАЇНСЬКОЇ ДЕРЖАВНОСТІ (1917-1920 рр.) 222.5 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО У ПЕРІОД ВІДРОДЖЕННЯ УКРАЇНСЬКОЇ ДЕРЖАВНОСТІ (1917-1920 рр.) 1. Лютнева революція 1917 р. у Росії. Розпад Російської імперії і встановлення влади Тимчасового уряду. 2. Утворення Української Центральної Ради. Державний устрій і право ...
9116. ДЕРЖАВА І ПРАВО ЗАХІДНОУКРАЇНСЬКОЇ НАРОДНОЇ РЕСПУБЛІКИ (1918-1923 рр.) 90 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО ЗАХІДНОУКРАЇНСЬКОЇ НАРОДНОЇ РЕСПУБЛІКИ (1918-1923 рр.) Розпад Австро-Угорщини і проголошення ЗУНР. Державний устрій ЗУНР. Законодавча діяльність ЗУНР. Злука УНР і ЗУНР. Падіння ЗУНР. 1. Розпад Австро-Уго...
9117. ЗМІНИ У ДЕРЖАВНОМУ УСТРОЇ І ПРАВІ УРСР У ПЕРІОД ДРУГОЇ СВІТОВОЇ ВІЙНИ 131.5 KB
  Зміни у державному устрої і праві УРСР у період другої світової війни. Входження Західної України і Північної Буковини до складу УРСР: Правове становище західноукраїнських земель у складі іноземних держав у період до другої світо...
9118. ДЕРЖАВА І ПРАВО УРСР У ПЕРІОД ВІДЛИГИ М.ХРУЩОВА (ДРУГА ПОЛОВИНА 1950-х – ПЕРША ПОЛОВИНА 1960-х рр.), У ПЕРІОД ЗАСТОЮ Л.БРЕЖНЄВА (СЕРЕДИНА 1960-х – СЕРЕДИНА 1980-х рр.) ТА У ПЕРІОД ПЕРЕБУДОВИ (1986-1991 рр.) 159.5 KB
  ДЕРЖАВА І ПРАВО УРСР У ПЕРІОД ВІДЛИГИ М.ХРУЩОВА (ДРУГА ПОЛОВИНА 1950-х – ПЕРША ПОЛОВИНА 1960-х рр.), У ПЕРІОД ЗАСТОЮ Л.БРЕЖНЄВА (СЕРЕДИНА 1960-х – СЕРЕДИНА 1980-х рр.) ТА У ПЕРІОД ПЕРЕБУДОВИ (1986-1991 рр.). РОЗПАД СРСР І П...
9119. Раціональна економічна поведінка споживача і виробника 32.38 KB
  Тема уроку Раціональна економічна поведінка споживача і виробника Завдання уроку: визначити зміст виробництва, зміст факторів (ресурсів) виробництва, класифікація потреб та виробничі можливості підприємства . Обладнання: крейда, дошка, робочі зошити...