48957

Расчет структуры переменных электромагнитных полей в волноводе

Курсовая

Физика

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала

Русский

2013-12-18

1.7 MB

3 чел.

 Расчет структуры переменных электромагнитных

полей в  волноводе.

 Общее  задание

Для заданного типа волны с начальной амплитудой поля E0 = 5кВ/см, распространяющейся в прямоугольном волноводе сечением ab, получить аналитические выражения продольной и поперечных компонент полей в комплексной форме записи и для мгновенных значений. Для численных параметров задачи построить эпюры полей по осям x, y, z, а также картину распределения полей в плоскостях xy и xz. Рассчитать заданные характеристики полей и  построить их зависимости  от частоты.

Параметры  задачи

Волна E15, ab = 7234 мм;  = 13 мм; диэлектрическая проницаемость  = 2. Рассчитать Λ и Z .

Решение

Оси координат расположим в соответствии с рис. 2.1.

            y    

           x             b

        z   

    a

    Рисунок  2.1.

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого . Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала ( = ). При этом условии напряженность электрического поля на стенках волновода будет равна нулю (плотность тока на стенках волновода  = = E есть величина конечная, поэтому при , E).[2]

Электромагнитное поле в волноводе описывается волновым уравнением:

                                                                    (2.1)

где – круговая частота, а и а – абсолютные электрическая и магнитная проницаемости.

Для заданного типа волны выполняется следующее условие:

Ez  0, Hz = 0, m = 1, n = 5.

Распространяющиеся в волноводе электромагнитные волны являются волнами, бегущими вдоль оси волновода (оси z) и стоячими в двух остальных направлениях.

Тот факт, что волны являются бегущими вдоль оси z, в формально математи-ческом отношении находит свое выражение в том, что каждая из составляющих волн, при записи ее имеет множитель  exp(*t-kp*z), где kp – коэффициент распространения.                                                     

Если подставить  в уравнение (2.1), то последнее разобьется на три уравнения для проекций. Для проекции на ось z будем иметь следующее уравнение:

                                                     (2.2)

Упростим уравнение (2.3) путем подстановки решения вида:

                           ,    (2.3)

справедливого для гармонических процессов в волноводах [2], где

– продольный коэффициент распространения в волноводе,    – длина волны в волноводе. Множитель выражает собой то обстоятельство, что вдоль оси z движется бегущая волна.

Подставляем (2.3) в (2.2):

          

Заменим  и поделим на . Получим:

                                                   (2.4)

Воспользуемся методом разделения переменных и искомую функцию представим в виде:

                                                        (2.5)

и подставим в (2.4), получаем:  

                                         

Разделим это уравнение на XY, получим:

                                              (2.6)

Сумма двух функций   и , из которых одна является функцией только x, а другая – функцией только y, может равняться постоянному числу  только в том случае, если каждая из этих функций есть постоянное число. Перейдем от частных производных к обыкновенным и положим:

                                                   

Здесь через kx и ky обозначены постоянные разделения (поперечные волновые числа), удовлетворяющие равенствам:

,   .

Исходя из соотношения (2.5), имеем выражение для амплитуды (волновой множитель опускаем) продольной составляющей электрического поля:

     (2.7)

где  – начальная комплексная амплитуда; kx, ky, x и y – постоянные интегрирования.

Для нахождения поперечных компонент поля воспользуемся уравнениями Максвелла в проекциях на оси координат[1,2]:

    (2.8)      (2.11)

   (2.9)         

(2.12)

            (2.10)                   (2.13)

В силу того, что для E-волны , то уравнения (2.8), (2.9), (2.13) можно упростить, убрав выражения, содержащие :

      

Поскольку характер изменения полей по оси z задается выражением (2.4), то в (2.8)-(2.13) примем, что:

.   

Рассмотрим теперь уравнения (2.8) и (2.12) как систему для и , а уравнения (2.9) и (2.11) — и :

       

  

 

     (2.14)

Подставляя в (2.14) значение , получаем выражения для поперечных составляющих поля:

         (2.15)

    

    

В соответствии с граничными условиями на стенках волновода = 0 при x=0 и x=a, а = 0 при y=0 и y=b. Тогда:

, где n = 0, 1, 2, …

, где m = 0, 1, 2, …

Окончательное выражение для составляющих поля после подстановки найденных постоянных, а также после подстановки , примет вид:

                 

    

    

Заменим a:

, где — эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны [3];  — волновое сопротивление неограниченной среды; fкр — критическая частота.

Тогда:

                 

            (2.16)

    

Аналитические выражения для составляющих поля волны Е15 получаем из (2.16) при m =1 и n = 5:

                 

            (2.16)

    

Для восстановления действительных значений необходимо компоненты полей домножить на опущенный ранее волновой множитель , перейти по формуле Эйлера [4] к тригонометрической форме записи и взять действительную часть полученного выражения:

Получили:

     (2.17)

Длина волны в волноводе и эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны в общем случае определяются следующими соотношениями [1, 2]:

,   ,   

где  — волновое сопротивление неограниченной среды; акр — критическая длина волны, которая равна:

Подставив значения, получаем:

Для соотношений (2.17), (2.18) составляем блок-схему и программу расчета зависимостей компонент поля от координат волновода и значений  и  от .

                                                   Блок-схема (1)

Додаток А

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define ЕЕ sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2)

#define EI 0

#define R 0.08

#define EO 50*10^3

double E0,R,r,a,EE,EI,step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double aa, int q)

void main()

R=0;

step=R-1;

a=0;

step=a+1;

i=0

i<12

step=1+i

{

if(a>360)

a=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

initgraph(&dr,&mod,"D:\\Tp\\cppbb50\\grafbb5\\gfi");

setcolor(1);

circle(0,0,r)

line(5,5,5,10,1,3);

line(0,10,0,10,1,3);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,10,i,R,a,2);

outtextxy(a,R,2);

a=0;

for(a-0;a<i-l;a++){

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(a+step)),EE-floor(EE*[a+l]));

a+=step;

}

R=0;

for(R-0;R<i-l;R++)

{

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(R+step)),EE-floor(EE*[R+l]));

R+step;

if(R>15)

R=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

}

Додаток Б

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define HH H0/Ze*2*pi*a*b/{LamMa*a*n*n+b*b*m*m) )

#define pi 3.14159265358979

#define mx 639

#define my 479

#define vv Зе+8/sqrt(e)

double E0,Lam, Z,xry,z,lkr,l,e,a,b,kx,ky, step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double xx,double yy,int q)

{

if(!q)

return (EE*sin(m*pi/a*xx)*cos(n*pi/b*yy));

else

return (EE*cos(m*pi/a*xx)*sin(n*pi/b*yy));

}

void main()

{ double

Ex[200],Ey[200] , Hx[200],Hy[200];

EO-50;

a=0.135;

b=0.065;

rn=1;

n=5;

e о г

lkr=2/sqrt(pow((m/a)r2)+pow((n/b),2)); 1=0.006;

Lam^l/sqrt(e-pow(1/lkr,2)); Z=sqrt(4e-7^pi/(e*8.85e-12)); num-1; for(;;)

cout«"\b \b";

gotoxy(1,1);

cout«"D";

num~l ;

}

}

else if(c=-'\x48')

{

if(num>l)

{

cout«"\b \b";

i=wherex();

j-wherey()-1;

gotoxy(i,j);

cout«"D";

nura—;

}

else

{

cout«"\b \b";

gotoxy(1,7);

cout«"D";

num=7;

}

}

}

switch (num)

{

case 1:

{

x=0;

step=a/200;

max^O;

for(i=0;x<a;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin{b/4,x,1); if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(b/4,x,Q); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]);

Hx[i]=-a*n*cos_sin(b/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]=b*m*cos_sin(b/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max^fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,my/2,mx,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(30,70,"Ex(X)");

outtextxy(140,190,"Ey(Yj");

x=0;

kx=1500/a;

ky^!60/max;

for(j-0;j<i-l;j++){

line(floor(kx^x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ey[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ey[j+l]));

x+^step;

}

getch();

clearcievice () ;

line(0,my/2,rax,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(140,50,"Hx(X}");

outtextxy(350,160,"Hy(X)");

x-0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hx[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hx[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]),

floor(kx* (x+step) ) ,my/2-'floor(ky*Hy[j + l] ) ) ;

x+=step;

}

getch(); closegraph();

}

break;

case   2;

{

x=0;

step=b/2G0;

rnax=0;

for(i=0;x<b;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin(a/4,x,1}; if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]); Hx[i]=-a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]^b*m*cos_sin(a/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+^step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolor(WHITE);

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

line(Q,my,mx,my);

line(mx/2,0,mx/2,my);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx/2+20/10,"Y") ;

outtextxy(340,80,"Ex(Y)");

outtextxy(60/100,"Ey(Y)") ;

x=0;

kx=20G/max;

ky=475/b;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(mx/2+floGr(kx*Ex[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ex[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Ey[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ey[j-M]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

getch (); cleardevice();

line (0,my,mx,my) ; line {mx/2, 0,mx/2,my) ; settextstyle(1,0,2); outtextxy(320-20,10,"Y"); outtextxy{60,220,"Hx(Y)"); outtextxy(350,30,"Ну(Y)"}; x^O; for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hx[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Hx[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x^0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hy[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor (kx*Hy [ j + 1] ) , floor (ky* (x+step) ) ) ,-

x+=step;

}

getch();

closegraph();

} break;

case 3:

{

step=0.009;

max=0;

x-0;

for(i=0;x<l;i++)

{

Ex[i]=m*b*EE*cos(-x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]) ;

Ey[i]=a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]) ;

Hx[i]=-a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hx[i] )) max^fabs(Hx[i]) ;

Hy[i]=b*m*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&cir, &mod, "C: \\bcpp3\\bgi") ;

setcolor(DARKGRAY);

setbkcolor(WHITE) ;

setcolor(1);

setlinestyle(0, 0,3) ;

line{0,my/2,mx,my/2);

line(0r0,0,my);

settextstyle(1,0,2) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10,"X");

outtextxy(130,260,"Ex(Z)");

outtextxy(30,8 0,"Ey(Z)");

x=0;

kx=3000;

ky=150/max;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x) ,my/2- floor (ky*Ey[j] ) ,

floor(kx*(x+step)),my/2~floor(ky*Ey[j+l]));

x+=step;

}

getch();

cleardevice();

line (0,rny/2,mx,rny/2) ;

line(0,0,0,my) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10/ "X");

outtextxy(130,65,"Hx(Z)");

outtextxy(130,260,"Hy(Z)");

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2~floor(ky^Hx[j]) , floor(kx*(x+step))rmy/2-floor(ky*Hx[j+l]));

Xt 5iGPf }

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]), floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hy[j+l])); x+=step;

}

getch(); closegraph(); } break; case 4:

{

x=0;

step=0.009;

max=0;

for(i=0;x<l;i++)

{ Ex[i]-E0*sin(-2*pi*x/Lam)' ;

if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]);

x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolorfWHITE);

setcolor(1) ;

setlinestyle(0,0,3);

line(10,10,10,479);

line{0,240,635,240);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx-50,my/2+8,"Z");

outtextxy(165,75,"Ez(Z)");

kx-3000;

ky=14 0/max;

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

setcolor(1);

line(10+floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

10+floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+1]));

x+-step;

}

getch ();

closegraph();

}

break; case 5:

case 6:exit(0); default:break;}

Выводы

При выполнении курсовой работы были приобретены навыки по расчету структуры  стационарных потенциальных полей и переменных электромагнитных полей в направляющих системах, а также  закреплены навыки основ программирования и работы на персональном компьютере.

В соответствии с заданием на курсовую работу были выведены выражения для потенциала и напряженности полей, рассчитаны (с помощью ЭВМ) семейство эквипотенциальных линий для цилиндрической полости в диэлектрической среде.

В случае переменного электромагнитного поля в прямоугольном волноводе получены аналитические выражения для электрических и магнитных компонент поля,  построены их распределения в поперечном и продольном сечениях. В поперечных сечениях волновода вдоль осей x и у образуются стоячие волны в результате наложения многократных отражений от стенок волновода электромагнитного поля. Длина волны в волноводе больше длины волны в свободном пространстве. При таком условии возможно нормальное распространение электромагнитных волн (без затухания).

 

Перечень ссылок

  1.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. Электромагнитное поле.— М.: Высшая школа, 1986.
  2.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. — Л.: Высшая школа, 1972.
  3.  Татур Т.А. Основы теории электромагнитного поля: Справочное пособие.— М.: Высшая школа, 1989.
  4.  Методические указания к выполнению курсовой работы «Расчет структуры электромагнитных полей» по курсу «Теория поля».— Сумы: СумГУ, 1997.


y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ( b

a

10b

E

E

2

2

2

0

x

+25   

=

&

&

(

)

2

кр

λ

λ

εμ

λ

Λ

-

=

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

-

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

2

2

2

0

y

+255

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

E

0

z

&

&

=

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

&

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

1

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+255

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

Re

E

p

0

p

p

0

z

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

E

p

2

2

2

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

p

2

2

2

0

y

+25

=

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

sin(

E

E

p

0

z

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

;

b

5

a

1

2

λ

b

n

a

m

2

λ

λ

2

2

Е

кр

2

2

Е

кр

кр

15

n

 

m

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

e

m

e

m

Лист

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Начало

Ввод

E0,R,r,a,E step E,EI

step=a+1

initgraph

Конец

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

30206. Изучение туристских ресурсов на территории Аргентины 923.5 KB
  Эта латиноамериканская страна становилась чемпионом Кубка мира дважды в 1978 а также в 1986 годах и такая знаменитая личность конечно после Че Гевары как Диего Марадонна обеспечивает загруженность поклонникам футбола и журналистам уже последние 10 лет. Временный поверенный в делах Аргентины в России Маркос Беднарски недавно сообщал журналистам что в 2007 году число российских туристов посетивших Аргентину выросло на 10. Лист № докум. Подпись Дата Лист 2 МОГКТЭП 100401 ПЗ ДР 15781 зачеткак1212номзачеткизачетки ...
30209. ТЕХНОЛОГИЧЕСКАЯ КАРТА НА УСТРОЙСТВО КРОВЛИ ИЗ ЦЕМЕНТНО-ПЕСЧАНОЙ ЧЕРЕПИЦЫ. РАЗВИТИЕ СИСТЕМЫ МЕНЕДЖМЕНТА КАЧЕСТВА В СТРОИТЕЛЬНОЙ ОТРАСЛИ 1.77 MB
  ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ МЕНЕДЖМЕНТА КАЧЕСТВА В СТРОИТЕЛЬСТВЕ. Анализ состояния качества строительной продукции на современном этапе. Развитие менеджмента качества. ТЕХНОЛОГИЧЕСКАЯ КАРТА НА УСТРОЙСТВО КРОВЛИ ИЗ ЦЕМЕНТНО-ПЕСЧАНОЙ ЧЕРЕПИЦЫ
30210. Методика развития прыгучести у юных баскетболистов 366.5 KB
  Для соревновательной двигательной деятельности в баскетболе характерно значительное проявление скоростносиловых качеств. В связи с этим скоростносиловой подготовке баскетболистов уделялось и уделяется много внимания Портнов Ю. Одними из наиболее значимых элементов соревновательной деятельности баскетболиста эффективность выполнения которых прямо зависит от уровня скоростносиловых способностей являются различные виды прыжков. Анализ специальной научнометодической литературы в области баскетбола несмотря на их значительное число...
30211. ПОЛІТИЧНА СКЛАДОВА ДІЯЛЬНОСТІ КАТОЛИЦЬКОЇ ЦЕРКВИ (ХІ – ХV СТ.) ЯК ФУНКЦІЯ ІНСТИТУТУ ЦЕРКВИ 336.5 KB
  Дослідження політичної діяльності католицької церкви у Середньовіччі є актуальним, оскільки саме християнська церква (католицька, православна, протестантська), має великий вплив не лише на духовний стан суспільства, але також на політику світових держав. Минуле, міцно пов’язане з сучасним і майбутнім
30212. МУНИЦИПАЛЬНЫЙ СЕКТОР В СТРУКТУРЕ НАЦИОНАЛЬНОГО ХОЗЯЙСТВА 1.65 MB
  Муниципальный сектор формируется как структурное подразделение национального хозяйства — единого комплекса взаимосвязей производства, распределения, обмена и потребления. Национальное хозяйство обеспечивает производственное, социальное и духовное развитие общества с учетом исторических, геополитических условий
30213. Проектирование системы видеомониторинга 2.65 MB
  Целью проекта является проектирование системы видеомониторинга с использованием сети провайдера которая позволяет: 1 Распознавать автомобильные номера; 2 Распознавать транспортные средства по следующим типам: легковые грузовые автобусы мотоциклы; 3 Сохранять в архиве снимки транспортных средств и распознанных ГРЗ по каждому идентифицированному транспортному средству; 4 Осуществлять мониторинг дорожной обстановки в режиме реального времени; 5 Отслеживать осуществлять видео и фотофиксацию различных типов нарушений ПДД: движение по...
30214. Исследование новых безуглеродистых коррозионностойких сталей на Fe-Cr-Ni основе с некоторым варьированием дополнительных легирующих элементов, обладающих высокой технологичностью и пластичностью, позволяющей проводить ИПД и сокращать число смягчающих отжи 5.11 MB
  Хром является основным легирующим элементом коррозионно-стойких сталей. Его содержание находится в пределах от 11 до 30 %. С ростом содержания хрома коррозионная стойкость стали растет. Легирование стали хромом приводит к уменьшению склонности аустенитного зерна к росту при нагреве, существенному увеличению ее прокаливаемости, а также к замедлению процесса распада мартенсита