48957

Расчет структуры переменных электромагнитных полей в волноводе

Курсовая

Физика

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала

Русский

2013-12-18

1.7 MB

3 чел.

 Расчет структуры переменных электромагнитных

полей в  волноводе.

 Общее  задание

Для заданного типа волны с начальной амплитудой поля E0 = 5кВ/см, распространяющейся в прямоугольном волноводе сечением ab, получить аналитические выражения продольной и поперечных компонент полей в комплексной форме записи и для мгновенных значений. Для численных параметров задачи построить эпюры полей по осям x, y, z, а также картину распределения полей в плоскостях xy и xz. Рассчитать заданные характеристики полей и  построить их зависимости  от частоты.

Параметры  задачи

Волна E15, ab = 7234 мм;  = 13 мм; диэлектрическая проницаемость  = 2. Рассчитать Λ и Z .

Решение

Оси координат расположим в соответствии с рис. 2.1.

            y    

           x             b

        z   

    a

    Рисунок  2.1.

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого . Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала ( = ). При этом условии напряженность электрического поля на стенках волновода будет равна нулю (плотность тока на стенках волновода  = = E есть величина конечная, поэтому при , E).[2]

Электромагнитное поле в волноводе описывается волновым уравнением:

                                                                    (2.1)

где – круговая частота, а и а – абсолютные электрическая и магнитная проницаемости.

Для заданного типа волны выполняется следующее условие:

Ez  0, Hz = 0, m = 1, n = 5.

Распространяющиеся в волноводе электромагнитные волны являются волнами, бегущими вдоль оси волновода (оси z) и стоячими в двух остальных направлениях.

Тот факт, что волны являются бегущими вдоль оси z, в формально математи-ческом отношении находит свое выражение в том, что каждая из составляющих волн, при записи ее имеет множитель  exp(*t-kp*z), где kp – коэффициент распространения.                                                     

Если подставить  в уравнение (2.1), то последнее разобьется на три уравнения для проекций. Для проекции на ось z будем иметь следующее уравнение:

                                                     (2.2)

Упростим уравнение (2.3) путем подстановки решения вида:

                           ,    (2.3)

справедливого для гармонических процессов в волноводах [2], где

– продольный коэффициент распространения в волноводе,    – длина волны в волноводе. Множитель выражает собой то обстоятельство, что вдоль оси z движется бегущая волна.

Подставляем (2.3) в (2.2):

          

Заменим  и поделим на . Получим:

                                                   (2.4)

Воспользуемся методом разделения переменных и искомую функцию представим в виде:

                                                        (2.5)

и подставим в (2.4), получаем:  

                                         

Разделим это уравнение на XY, получим:

                                              (2.6)

Сумма двух функций   и , из которых одна является функцией только x, а другая – функцией только y, может равняться постоянному числу  только в том случае, если каждая из этих функций есть постоянное число. Перейдем от частных производных к обыкновенным и положим:

                                                   

Здесь через kx и ky обозначены постоянные разделения (поперечные волновые числа), удовлетворяющие равенствам:

,   .

Исходя из соотношения (2.5), имеем выражение для амплитуды (волновой множитель опускаем) продольной составляющей электрического поля:

     (2.7)

где  – начальная комплексная амплитуда; kx, ky, x и y – постоянные интегрирования.

Для нахождения поперечных компонент поля воспользуемся уравнениями Максвелла в проекциях на оси координат[1,2]:

    (2.8)      (2.11)

   (2.9)         

(2.12)

            (2.10)                   (2.13)

В силу того, что для E-волны , то уравнения (2.8), (2.9), (2.13) можно упростить, убрав выражения, содержащие :

      

Поскольку характер изменения полей по оси z задается выражением (2.4), то в (2.8)-(2.13) примем, что:

.   

Рассмотрим теперь уравнения (2.8) и (2.12) как систему для и , а уравнения (2.9) и (2.11) — и :

       

  

 

     (2.14)

Подставляя в (2.14) значение , получаем выражения для поперечных составляющих поля:

         (2.15)

    

    

В соответствии с граничными условиями на стенках волновода = 0 при x=0 и x=a, а = 0 при y=0 и y=b. Тогда:

, где n = 0, 1, 2, …

, где m = 0, 1, 2, …

Окончательное выражение для составляющих поля после подстановки найденных постоянных, а также после подстановки , примет вид:

                 

    

    

Заменим a:

, где — эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны [3];  — волновое сопротивление неограниченной среды; fкр — критическая частота.

Тогда:

                 

            (2.16)

    

Аналитические выражения для составляющих поля волны Е15 получаем из (2.16) при m =1 и n = 5:

                 

            (2.16)

    

Для восстановления действительных значений необходимо компоненты полей домножить на опущенный ранее волновой множитель , перейти по формуле Эйлера [4] к тригонометрической форме записи и взять действительную часть полученного выражения:

Получили:

     (2.17)

Длина волны в волноводе и эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны в общем случае определяются следующими соотношениями [1, 2]:

,   ,   

где  — волновое сопротивление неограниченной среды; акр — критическая длина волны, которая равна:

Подставив значения, получаем:

Для соотношений (2.17), (2.18) составляем блок-схему и программу расчета зависимостей компонент поля от координат волновода и значений  и  от .

                                                   Блок-схема (1)

Додаток А

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define ЕЕ sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2)

#define EI 0

#define R 0.08

#define EO 50*10^3

double E0,R,r,a,EE,EI,step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double aa, int q)

void main()

R=0;

step=R-1;

a=0;

step=a+1;

i=0

i<12

step=1+i

{

if(a>360)

a=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

initgraph(&dr,&mod,"D:\\Tp\\cppbb50\\grafbb5\\gfi");

setcolor(1);

circle(0,0,r)

line(5,5,5,10,1,3);

line(0,10,0,10,1,3);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,10,i,R,a,2);

outtextxy(a,R,2);

a=0;

for(a-0;a<i-l;a++){

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(a+step)),EE-floor(EE*[a+l]));

a+=step;

}

R=0;

for(R-0;R<i-l;R++)

{

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(R+step)),EE-floor(EE*[R+l]));

R+step;

if(R>15)

R=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

}

Додаток Б

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define HH H0/Ze*2*pi*a*b/{LamMa*a*n*n+b*b*m*m) )

#define pi 3.14159265358979

#define mx 639

#define my 479

#define vv Зе+8/sqrt(e)

double E0,Lam, Z,xry,z,lkr,l,e,a,b,kx,ky, step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double xx,double yy,int q)

{

if(!q)

return (EE*sin(m*pi/a*xx)*cos(n*pi/b*yy));

else

return (EE*cos(m*pi/a*xx)*sin(n*pi/b*yy));

}

void main()

{ double

Ex[200],Ey[200] , Hx[200],Hy[200];

EO-50;

a=0.135;

b=0.065;

rn=1;

n=5;

e о г

lkr=2/sqrt(pow((m/a)r2)+pow((n/b),2)); 1=0.006;

Lam^l/sqrt(e-pow(1/lkr,2)); Z=sqrt(4e-7^pi/(e*8.85e-12)); num-1; for(;;)

cout«"\b \b";

gotoxy(1,1);

cout«"D";

num~l ;

}

}

else if(c=-'\x48')

{

if(num>l)

{

cout«"\b \b";

i=wherex();

j-wherey()-1;

gotoxy(i,j);

cout«"D";

nura—;

}

else

{

cout«"\b \b";

gotoxy(1,7);

cout«"D";

num=7;

}

}

}

switch (num)

{

case 1:

{

x=0;

step=a/200;

max^O;

for(i=0;x<a;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin{b/4,x,1); if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(b/4,x,Q); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]);

Hx[i]=-a*n*cos_sin(b/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]=b*m*cos_sin(b/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max^fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,my/2,mx,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(30,70,"Ex(X)");

outtextxy(140,190,"Ey(Yj");

x=0;

kx=1500/a;

ky^!60/max;

for(j-0;j<i-l;j++){

line(floor(kx^x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ey[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ey[j+l]));

x+^step;

}

getch();

clearcievice () ;

line(0,my/2,rax,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(140,50,"Hx(X}");

outtextxy(350,160,"Hy(X)");

x-0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hx[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hx[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]),

floor(kx* (x+step) ) ,my/2-'floor(ky*Hy[j + l] ) ) ;

x+=step;

}

getch(); closegraph();

}

break;

case   2;

{

x=0;

step=b/2G0;

rnax=0;

for(i=0;x<b;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin(a/4,x,1}; if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]); Hx[i]=-a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]^b*m*cos_sin(a/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+^step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolor(WHITE);

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

line(Q,my,mx,my);

line(mx/2,0,mx/2,my);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx/2+20/10,"Y") ;

outtextxy(340,80,"Ex(Y)");

outtextxy(60/100,"Ey(Y)") ;

x=0;

kx=20G/max;

ky=475/b;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(mx/2+floGr(kx*Ex[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ex[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Ey[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ey[j-M]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

getch (); cleardevice();

line (0,my,mx,my) ; line {mx/2, 0,mx/2,my) ; settextstyle(1,0,2); outtextxy(320-20,10,"Y"); outtextxy{60,220,"Hx(Y)"); outtextxy(350,30,"Ну(Y)"}; x^O; for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hx[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Hx[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x^0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hy[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor (kx*Hy [ j + 1] ) , floor (ky* (x+step) ) ) ,-

x+=step;

}

getch();

closegraph();

} break;

case 3:

{

step=0.009;

max=0;

x-0;

for(i=0;x<l;i++)

{

Ex[i]=m*b*EE*cos(-x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]) ;

Ey[i]=a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]) ;

Hx[i]=-a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hx[i] )) max^fabs(Hx[i]) ;

Hy[i]=b*m*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&cir, &mod, "C: \\bcpp3\\bgi") ;

setcolor(DARKGRAY);

setbkcolor(WHITE) ;

setcolor(1);

setlinestyle(0, 0,3) ;

line{0,my/2,mx,my/2);

line(0r0,0,my);

settextstyle(1,0,2) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10,"X");

outtextxy(130,260,"Ex(Z)");

outtextxy(30,8 0,"Ey(Z)");

x=0;

kx=3000;

ky=150/max;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x) ,my/2- floor (ky*Ey[j] ) ,

floor(kx*(x+step)),my/2~floor(ky*Ey[j+l]));

x+=step;

}

getch();

cleardevice();

line (0,rny/2,mx,rny/2) ;

line(0,0,0,my) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10/ "X");

outtextxy(130,65,"Hx(Z)");

outtextxy(130,260,"Hy(Z)");

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2~floor(ky^Hx[j]) , floor(kx*(x+step))rmy/2-floor(ky*Hx[j+l]));

Xt 5iGPf }

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]), floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hy[j+l])); x+=step;

}

getch(); closegraph(); } break; case 4:

{

x=0;

step=0.009;

max=0;

for(i=0;x<l;i++)

{ Ex[i]-E0*sin(-2*pi*x/Lam)' ;

if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]);

x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolorfWHITE);

setcolor(1) ;

setlinestyle(0,0,3);

line(10,10,10,479);

line{0,240,635,240);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx-50,my/2+8,"Z");

outtextxy(165,75,"Ez(Z)");

kx-3000;

ky=14 0/max;

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

setcolor(1);

line(10+floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

10+floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+1]));

x+-step;

}

getch ();

closegraph();

}

break; case 5:

case 6:exit(0); default:break;}

Выводы

При выполнении курсовой работы были приобретены навыки по расчету структуры  стационарных потенциальных полей и переменных электромагнитных полей в направляющих системах, а также  закреплены навыки основ программирования и работы на персональном компьютере.

В соответствии с заданием на курсовую работу были выведены выражения для потенциала и напряженности полей, рассчитаны (с помощью ЭВМ) семейство эквипотенциальных линий для цилиндрической полости в диэлектрической среде.

В случае переменного электромагнитного поля в прямоугольном волноводе получены аналитические выражения для электрических и магнитных компонент поля,  построены их распределения в поперечном и продольном сечениях. В поперечных сечениях волновода вдоль осей x и у образуются стоячие волны в результате наложения многократных отражений от стенок волновода электромагнитного поля. Длина волны в волноводе больше длины волны в свободном пространстве. При таком условии возможно нормальное распространение электромагнитных волн (без затухания).

 

Перечень ссылок

  1.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. Электромагнитное поле.— М.: Высшая школа, 1986.
  2.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. — Л.: Высшая школа, 1972.
  3.  Татур Т.А. Основы теории электромагнитного поля: Справочное пособие.— М.: Высшая школа, 1989.
  4.  Методические указания к выполнению курсовой работы «Расчет структуры электромагнитных полей» по курсу «Теория поля».— Сумы: СумГУ, 1997.


y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ( b

a

10b

E

E

2

2

2

0

x

+25   

=

&

&

(

)

2

кр

λ

λ

εμ

λ

Λ

-

=

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

-

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

2

2

2

0

y

+255

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

E

0

z

&

&

=

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

&

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

1

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+255

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

Re

E

p

0

p

p

0

z

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

E

p

2

2

2

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

p

2

2

2

0

y

+25

=

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

sin(

E

E

p

0

z

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

;

b

5

a

1

2

λ

b

n

a

m

2

λ

λ

2

2

Е

кр

2

2

Е

кр

кр

15

n

 

m

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

e

m

e

m

Лист

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Начало

Ввод

E0,R,r,a,E step E,EI

step=a+1

initgraph

Конец

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

32713. ПРОБЛЕМЫ ЭКОЛГИЗАЦИИ ТЕХНОЛОГИИ В НЕФТЕПЕРЕРАБОТКЕ 104 KB
  Вначале человек не задумывался о том, что таит в себе интенсивная добыча нефти и газа. Главным было выкачать их как можно больше. Так и поступали. Но вот в начале 40-х гг. текущего столетия появились первые настораживающие симптомы.
32714. ПРОБЛЕМЫ ОБЕСПЕЧЕНИЯ БАНКОВСКИХ КРЕДИТОВ И ПУТИ РАЗВИТИЯ ФОРМ ВОЗВРАТНОСТИ КРЕДИТА 670.5 KB
  Рассмотреть наиболее часто используемые формы обеспечения возвратности кредитов: залог, уступка требований (цессия) и передача права собственности, гарантии и поручительства и др.; на примере ОАО «Сбербанк» получить представление о возможностях банка по возврату кредитов.
32715. ЭКОНОМЕТРИЧЕСКИЕ ИССЛЕДОВАНИЯ МАТЕМАТИЧЕСКОЙ МОДЕЛИ ПАССАЖИРООБОРОТА ЖЕЛЕЗНОДОРОЖНЫХ ПЕРЕВОЗОК ОТ ДЛИНЫ ДОРОГИ 336 KB
  В конце прошлого столетия разработаны и широко применяется для решения большого числа практических задач экономики математические модели, в основу которых положены уравнения регрессии. В настоящей курсовой работе стоит задача обосновать математическую модель пассажирооборота железнодорожных перевозок
32716. Сердечные гликозиды, Механизм кардиотонического действия 94 KB
  Сердечные гликозиды вещества растительного происхождения которые оказывают высокоизбирательное кардиотоническое действие. Исследования зависимости между структурой и действием этих средств показали что лактонное кольцо и стероидное ядро в равной мере необходимы для проявления активности. Действие на сердце. Систолическое действие инотропное Усиление и укорочение систолы.
32717. АНТИАРИТМИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА 123 KB
  Антиаритмический эффект проявляют так же вещества действие которых направлено на эфферентную иннервацию сердца. Поэтому в механизме действия ААС ведущую роль играет их действие на клеточные мембраны транспорт ионов N K C и взаимосвязанные с этим изменения мембранного потенциала кардиомиоцитов. Препараты могут угнетать сократимость обладать умеренным Мхолинолитическим действием устранение влияния вагуса может способствовать распространению предсердной аритмии на желудочки. Влияет на все отделы проводящей системы сердца угнетает...
32718. АНТИАНГИНАЛЬНЫЕ СРЕДСТВА 118.5 KB
  ngin pectoris грудная жаба лекарственные средства применяемые для купирования и предупреждения приступов стенокардии и лечения других проявлений коронарной недостаточности при ишемической болезни сердца включая безболевую форму. При всех видах стенокардии возникает несоответствие между кровоснабжением миокарда и его потребностью в кислороде. Средства понижающие потребность миокарда в кислороде и повышающие доставку кислорода а нитраты Препараты нитроглицерина Для применения в медицинской практике нитроглицерин выпускают в виде готовых...
32719. ЛЕКАРСТВЕННЫЕ СРЕДСТВА ДЛЯ ЛЕЧЕНИЯ АТЕРОСКЛЕРОЗА (ГИПОЛИПИДЕМИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА) 105.5 KB
  Ведущая роль отводится высокому содержанию холестерина в липопротеинах низкой плотности участвующих в образовании дестабилизации атеросклеротических бляшек и тромбогенезе. Цель их использования заключается в понижении концентрации в крови атерогенных липопротеидов липопротеидов низкой плотности ЛПНП липопротеидов очень низкой плотности ЛПОНП и холестерина ХС а также повышении концентрации антиатерогенных липопротеидов высокой плотности ЛПВП. Лекарственные средства как правило имеют несколько механизмов действия один из которых...
32720. АНТИГИПЕРТЕНЗИВНЫЕ СРЕДСТВА 130.5 KB
  Их антигипертензивное действие связано со стимуляцией центральных α2адренорецепторов расположенных в нейронах продолговатого мозга и вазомоторных центрах ствола мозга. Оказывает быстрое и выраженное гипотензивное действие. Кроме влияния на ССС клофелин оказывает значительное седативное действие обладает анальгезирующим действием может уменьшать выраженность абстинентного синдрома. Побочное действие: сонливость вялость усталость диспепсия запоры сухость во рту головные боли брадикардия нарушение сна тремор кожные реакции.
32721. Вивчення універсального вимірювача Е7-11 при вимірюваннях індуктивності, ємності, опору, тангенса кута втрат й добротності елементів 404.5 KB
  Вивчення універсального вимірювача Е7-11 при вимірюваннях індуктивності, ємності, опору, тангенса кута втрат й добротності елементів.