48957

Расчет структуры переменных электромагнитных полей в волноводе

Курсовая

Физика

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала

Русский

2013-12-18

1.7 MB

3 чел.

 Расчет структуры переменных электромагнитных

полей в  волноводе.

 Общее  задание

Для заданного типа волны с начальной амплитудой поля E0 = 5кВ/см, распространяющейся в прямоугольном волноводе сечением ab, получить аналитические выражения продольной и поперечных компонент полей в комплексной форме записи и для мгновенных значений. Для численных параметров задачи построить эпюры полей по осям x, y, z, а также картину распределения полей в плоскостях xy и xz. Рассчитать заданные характеристики полей и  построить их зависимости  от частоты.

Параметры  задачи

Волна E15, ab = 7234 мм;  = 13 мм; диэлектрическая проницаемость  = 2. Рассчитать Λ и Z .

Решение

Оси координат расположим в соответствии с рис. 2.1.

            y    

           x             b

        z   

    a

    Рисунок  2.1.

Полость волновода заполнена диэлектриком, электрическая проницаемость которого . Длина волновода в направлении оси z не ограничена. Процесс распространения электромагнитных волн в полости прямоугольного волновода рассматриваем, полагая, что стенки волновода выполнены из сверхпроводящего материала ( = ). При этом условии напряженность электрического поля на стенках волновода будет равна нулю (плотность тока на стенках волновода  = = E есть величина конечная, поэтому при , E).[2]

Электромагнитное поле в волноводе описывается волновым уравнением:

                                                                    (2.1)

где – круговая частота, а и а – абсолютные электрическая и магнитная проницаемости.

Для заданного типа волны выполняется следующее условие:

Ez  0, Hz = 0, m = 1, n = 5.

Распространяющиеся в волноводе электромагнитные волны являются волнами, бегущими вдоль оси волновода (оси z) и стоячими в двух остальных направлениях.

Тот факт, что волны являются бегущими вдоль оси z, в формально математи-ческом отношении находит свое выражение в том, что каждая из составляющих волн, при записи ее имеет множитель  exp(*t-kp*z), где kp – коэффициент распространения.                                                     

Если подставить  в уравнение (2.1), то последнее разобьется на три уравнения для проекций. Для проекции на ось z будем иметь следующее уравнение:

                                                     (2.2)

Упростим уравнение (2.3) путем подстановки решения вида:

                           ,    (2.3)

справедливого для гармонических процессов в волноводах [2], где

– продольный коэффициент распространения в волноводе,    – длина волны в волноводе. Множитель выражает собой то обстоятельство, что вдоль оси z движется бегущая волна.

Подставляем (2.3) в (2.2):

          

Заменим  и поделим на . Получим:

                                                   (2.4)

Воспользуемся методом разделения переменных и искомую функцию представим в виде:

                                                        (2.5)

и подставим в (2.4), получаем:  

                                         

Разделим это уравнение на XY, получим:

                                              (2.6)

Сумма двух функций   и , из которых одна является функцией только x, а другая – функцией только y, может равняться постоянному числу  только в том случае, если каждая из этих функций есть постоянное число. Перейдем от частных производных к обыкновенным и положим:

                                                   

Здесь через kx и ky обозначены постоянные разделения (поперечные волновые числа), удовлетворяющие равенствам:

,   .

Исходя из соотношения (2.5), имеем выражение для амплитуды (волновой множитель опускаем) продольной составляющей электрического поля:

     (2.7)

где  – начальная комплексная амплитуда; kx, ky, x и y – постоянные интегрирования.

Для нахождения поперечных компонент поля воспользуемся уравнениями Максвелла в проекциях на оси координат[1,2]:

    (2.8)      (2.11)

   (2.9)         

(2.12)

            (2.10)                   (2.13)

В силу того, что для E-волны , то уравнения (2.8), (2.9), (2.13) можно упростить, убрав выражения, содержащие :

      

Поскольку характер изменения полей по оси z задается выражением (2.4), то в (2.8)-(2.13) примем, что:

.   

Рассмотрим теперь уравнения (2.8) и (2.12) как систему для и , а уравнения (2.9) и (2.11) — и :

       

  

 

     (2.14)

Подставляя в (2.14) значение , получаем выражения для поперечных составляющих поля:

         (2.15)

    

    

В соответствии с граничными условиями на стенках волновода = 0 при x=0 и x=a, а = 0 при y=0 и y=b. Тогда:

, где n = 0, 1, 2, …

, где m = 0, 1, 2, …

Окончательное выражение для составляющих поля после подстановки найденных постоянных, а также после подстановки , примет вид:

                 

    

    

Заменим a:

, где — эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны [3];  — волновое сопротивление неограниченной среды; fкр — критическая частота.

Тогда:

                 

            (2.16)

    

Аналитические выражения для составляющих поля волны Е15 получаем из (2.16) при m =1 и n = 5:

                 

            (2.16)

    

Для восстановления действительных значений необходимо компоненты полей домножить на опущенный ранее волновой множитель , перейти по формуле Эйлера [4] к тригонометрической форме записи и взять действительную часть полученного выражения:

Получили:

     (2.17)

Длина волны в волноводе и эквивалентное сопротивление волновода для Е-волны в общем случае определяются следующими соотношениями [1, 2]:

,   ,   

где  — волновое сопротивление неограниченной среды; акр — критическая длина волны, которая равна:

Подставив значения, получаем:

Для соотношений (2.17), (2.18) составляем блок-схему и программу расчета зависимостей компонент поля от координат волновода и значений  и  от .

                                                   Блок-схема (1)

Додаток А

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define ЕЕ sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2)

#define EI 0

#define R 0.08

#define EO 50*10^3

double E0,R,r,a,EE,EI,step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double aa, int q)

void main()

R=0;

step=R-1;

a=0;

step=a+1;

i=0

i<12

step=1+i

{

if(a>360)

a=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

initgraph(&dr,&mod,"D:\\Tp\\cppbb50\\grafbb5\\gfi");

setcolor(1);

circle(0,0,r)

line(5,5,5,10,1,3);

line(0,10,0,10,1,3);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,10,i,R,a,2);

outtextxy(a,R,2);

a=0;

for(a-0;a<i-l;a++){

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(a+step)),EE-floor(EE*[a+l]));

a+=step;

}

R=0;

for(R-0;R<i-l;R++)

{

line(floor(sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2))),

floor(EE*(R+step)),EE-floor(EE*[R+l]));

R+step;

if(R>15)

R=0;

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

else

return (sqrt((E0*R^2-1)sin(a))^2+(E0(R^2/r^2+1)cos(a))^2));

}

}

Додаток Б

#include<conlo.h>

#include<iostream.h>

#Include<graphics,h>

#include<stdlib.h>

#include<math.h>

#define HH H0/Ze*2*pi*a*b/{LamMa*a*n*n+b*b*m*m) )

#define pi 3.14159265358979

#define mx 639

#define my 479

#define vv Зе+8/sqrt(e)

double E0,Lam, Z,xry,z,lkr,l,e,a,b,kx,ky, step,max;

char c,num;

int i,j,dr^DETECT,mod,m,n;

double cos_sin(double xx,double yy,int q)

{

if(!q)

return (EE*sin(m*pi/a*xx)*cos(n*pi/b*yy));

else

return (EE*cos(m*pi/a*xx)*sin(n*pi/b*yy));

}

void main()

{ double

Ex[200],Ey[200] , Hx[200],Hy[200];

EO-50;

a=0.135;

b=0.065;

rn=1;

n=5;

e о г

lkr=2/sqrt(pow((m/a)r2)+pow((n/b),2)); 1=0.006;

Lam^l/sqrt(e-pow(1/lkr,2)); Z=sqrt(4e-7^pi/(e*8.85e-12)); num-1; for(;;)

cout«"\b \b";

gotoxy(1,1);

cout«"D";

num~l ;

}

}

else if(c=-'\x48')

{

if(num>l)

{

cout«"\b \b";

i=wherex();

j-wherey()-1;

gotoxy(i,j);

cout«"D";

nura—;

}

else

{

cout«"\b \b";

gotoxy(1,7);

cout«"D";

num=7;

}

}

}

switch (num)

{

case 1:

{

x=0;

step=a/200;

max^O;

for(i=0;x<a;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin{b/4,x,1); if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(b/4,x,Q); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]);

Hx[i]=-a*n*cos_sin(b/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]=b*m*cos_sin(b/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max^fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

setbkcolor(WHITE);

line(0,my/2,mx,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(30,70,"Ex(X)");

outtextxy(140,190,"Ey(Yj");

x=0;

kx=1500/a;

ky^!60/max;

for(j-0;j<i-l;j++){

line(floor(kx^x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ey[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ey[j+l]));

x+^step;

}

getch();

clearcievice () ;

line(0,my/2,rax,my/2);

line(0,0,0,my);

outtextxy(mx-30,my/2-30,"X");

outtextxy(140,50,"Hx(X}");

outtextxy(350,160,"Hy(X)");

x-0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hx[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hx[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]),

floor(kx* (x+step) ) ,my/2-'floor(ky*Hy[j + l] ) ) ;

x+=step;

}

getch(); closegraph();

}

break;

case   2;

{

x=0;

step=b/2G0;

rnax=0;

for(i=0;x<b;i++)

{

Ex[i]=m*b*cos_sin(a/4,x,1}; if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]); Ey[i]=a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]); Hx[i]=-a*n*cos_sin(a/4,x,0); if(max<fabs(Hx[i])) max=fabs(Hx[i]); Ну[i]^b*m*cos_sin(a/4,x,1); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+^step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolor(WHITE);

setcolor(1);

setlinestyle(0,0,3);

line(Q,my,mx,my);

line(mx/2,0,mx/2,my);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx/2+20/10,"Y") ;

outtextxy(340,80,"Ex(Y)");

outtextxy(60/100,"Ey(Y)") ;

x=0;

kx=20G/max;

ky=475/b;

for(j=0;j<i-l;j++){

line(mx/2+floGr(kx*Ex[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ex[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x=0;

for(j-0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Ey[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Ey[j-M]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

getch (); cleardevice();

line (0,my,mx,my) ; line {mx/2, 0,mx/2,my) ; settextstyle(1,0,2); outtextxy(320-20,10,"Y"); outtextxy{60,220,"Hx(Y)"); outtextxy(350,30,"Ну(Y)"}; x^O; for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hx[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor(kx*Hx[j+l]),floor(ky*(x+step)));

x+=step;

}

x^0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(mx/2+floor(kx*Hy[j]),floor(ky*x),

mx/2+floor (kx*Hy [ j + 1] ) , floor (ky* (x+step) ) ) ,-

x+=step;

}

getch();

closegraph();

} break;

case 3:

{

step=0.009;

max=0;

x-0;

for(i=0;x<l;i++)

{

Ex[i]=m*b*EE*cos(-x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ex[i])) max^fabs(Ex[i]) ;

Ey[i]=a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Ey[i])) max=fabs(Ey[i]) ;

Hx[i]=-a*n*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hx[i] )) max^fabs(Hx[i]) ;

Hy[i]=b*m*EE*cos(-l*x*2*pi/Lam); if(max<fabs(Hy[i])) max=fabs(Ну[i]); x+=step;

}

initgraph(&cir, &mod, "C: \\bcpp3\\bgi") ;

setcolor(DARKGRAY);

setbkcolor(WHITE) ;

setcolor(1);

setlinestyle(0, 0,3) ;

line{0,my/2,mx,my/2);

line(0r0,0,my);

settextstyle(1,0,2) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10,"X");

outtextxy(130,260,"Ex(Z)");

outtextxy(30,8 0,"Ey(Z)");

x=0;

kx=3000;

ky=150/max;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]),

floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+l]));

x+=step;

}

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x) ,my/2- floor (ky*Ey[j] ) ,

floor(kx*(x+step)),my/2~floor(ky*Ey[j+l]));

x+=step;

}

getch();

cleardevice();

line (0,rny/2,mx,rny/2) ;

line(0,0,0,my) ;

outtextxy(mx-30,my/2-10/ "X");

outtextxy(130,65,"Hx(Z)");

outtextxy(130,260,"Hy(Z)");

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2~floor(ky^Hx[j]) , floor(kx*(x+step))rmy/2-floor(ky*Hx[j+l]));

Xt 5iGPf }

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

line(floor(kx*x),my/2-floor(ky*Hy[j]), floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Hy[j+l])); x+=step;

}

getch(); closegraph(); } break; case 4:

{

x=0;

step=0.009;

max=0;

for(i=0;x<l;i++)

{ Ex[i]-E0*sin(-2*pi*x/Lam)' ;

if(max<fabs(Ex[i])) max=fabs(Ex[i]);

x+=step;

}

initgraph(&dr,&mod,"C:\\bcpp3\\bgi");

setbkcolorfWHITE);

setcolor(1) ;

setlinestyle(0,0,3);

line(10,10,10,479);

line{0,240,635,240);

setlinestyle(0,0,3);

settextstyle(1,0,2);

outtextxy(mx-50,my/2+8,"Z");

outtextxy(165,75,"Ez(Z)");

kx-3000;

ky=14 0/max;

x=0;

for(j=0;j<i-l;j++)

{

setcolor(1);

line(10+floor(kx*x),my/2-floor(ky*Ex[j]) ,

10+floor(kx*(x+step)),my/2-floor(ky*Ex[j+1]));

x+-step;

}

getch ();

closegraph();

}

break; case 5:

case 6:exit(0); default:break;}

Выводы

При выполнении курсовой работы были приобретены навыки по расчету структуры  стационарных потенциальных полей и переменных электромагнитных полей в направляющих системах, а также  закреплены навыки основ программирования и работы на персональном компьютере.

В соответствии с заданием на курсовую работу были выведены выражения для потенциала и напряженности полей, рассчитаны (с помощью ЭВМ) семейство эквипотенциальных линий для цилиндрической полости в диэлектрической среде.

В случае переменного электромагнитного поля в прямоугольном волноводе получены аналитические выражения для электрических и магнитных компонент поля,  построены их распределения в поперечном и продольном сечениях. В поперечных сечениях волновода вдоль осей x и у образуются стоячие волны в результате наложения многократных отражений от стенок волновода электромагнитного поля. Длина волны в волноводе больше длины волны в свободном пространстве. При таком условии возможно нормальное распространение электромагнитных волн (без затухания).

 

Перечень ссылок

  1.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. Электромагнитное поле.— М.: Высшая школа, 1986.
  2.  Бессонов Л.А. Теоретические основы электротехники. — Л.: Высшая школа, 1972.
  3.  Татур Т.А. Основы теории электромагнитного поля: Справочное пособие.— М.: Высшая школа, 1989.
  4.  Методические указания к выполнению курсовой работы «Расчет структуры электромагнитных полей» по курсу «Теория поля».— Сумы: СумГУ, 1997.


y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ( b

a

10b

E

E

2

2

2

0

x

+25   

=

&

&

(

)

2

кр

λ

λ

εμ

λ

Λ

-

=

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

-

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

2

2

2

0

y

+255

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

E

0

z

&

&

=

y)

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

&

&

y)

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

&

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

1

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

x

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

π

x)cos(5

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

Re

E

p

2

2

2

0

p

p

2

2

2

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+255

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

π

x)sin(5

a

π

sin(

E

j

Re

E

p

0

p

p

0

z

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

=

&

[

]

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

z)

k

-

t

jsin(

ω

-

z)

k

-

t

cos(

ω

y)

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

Re

H

p

2

2

2

E

э

0

p

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

=

þ

ý

ü

î

í

ì

+25

=

&

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

E

E

p

2

2

2

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

E

E

p

2

2

2

0

y

+25

=

z);

k

-

t

y)sin(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

sin(

E

E

p

0

z

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)cos(

a

π

sin(

)

a

Λ(b

b

2a

Z

E

 

-

H

p

2

2

2

E

э

0

x

+25

=

z);

k

-

t

y)cos(

ω

b

5

π

x)sin(

a

π

cos(

)

a

Λ(b

a

10b

Z

E

H

p

2

2

2

E

э

0

y

+25

=

;

b

5

a

1

2

λ

b

n

a

m

2

λ

λ

2

2

Е

кр

2

2

Е

кр

кр

15

n

 

m

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

÷

ø

ö

ç

è

æ

+

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

=

e

m

e

m

Лист

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Начало

Ввод

E0,R,r,a,E step E,EI

step=a+1

initgraph

Конец

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.

Лист

Дата

Подпись

№ докум.

Лист

Изм.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

25109. Ранняя история славянских народов; выделение восточного славянства 335.5 KB
  говорится о том что киевский князь Владимир Святославич захватив Киев и начав в нём княжить ещё до крещения Руси поставил на Горе недалеко от княжеского дворца деревянные идолы богов: Перуна Хорса Дажьбога Стрибога Симергла и Макоши. Языческая религия постепенно переставала быть связующим звеном между различными социальными группами в Киевской Руси Рано или поздно она должна была уступить место другой религии которая могла бы в той или иной мере удовлетворить интересы всех социальных прослоек. Всю культуру Киевской Руси...
25110. Эпоха царя Ивана Грозного. Россия в XVI–начале XVII в. 372.5 KB
  в России было 160 городов. Обмен продуктами в России совершался на основе географического разделения труда. С Востока в России поступали китайские ткани фарфор драгоценности. в России уже было 25 000 стрельцов.
25111. Пётр I и политическая борьба 80-х годов XVII в. 424.5 KB
  Возглавлял правительство фаворит Софьи князь Василий Голицын широко образованный человек полиглот книжник сторонник сближения России с Западом. Есть сведения что князь хотел отменить крепостное право в России. Голицын предпринял два Крымских похода которые окончились неудачно и стоили России людских потерь и огромных затрат. или время петровских реформ это переломная эпоха в истории России.
25112. Экономическое, социальное и политическое развитие России в начале XIX в. 642 KB
  Социальносословный и национальный состав населения России К началу XIX в. При Екатерине Великой к России отошли Правобережная Украина Белоруссия Литва часть Польши Новороссия земли по Кубани и Тереку Камчатка Приморье Аляска чуть позже Восточная Грузия. Быстро росло население России.
25113. Свойства алгоритма 34 KB
  Выполнение алгоритма разбивается на последовательность законченных действийшагов. Это свойство алгоритма называется дискретностью. Произвести каждое отдельное действие исполнителю предписывает специальное указание в записи алгоритма называемое командой.
25114. Способы описания алгоритм 36 KB
  Табличный служит для представления алгоритма в форме таблицы и расчётных формул. С другой строны в псевдокоде используются некоторые формальные конструкции и математическая символика что приближает запись алгоритма к общепринятой математической записи. В псевдокоде не приняты строгие синтаксические правила для записи команд присущие формальным языкам что облегчает запись алгоритма на стадии его проектирования и дает возможность использовать более широкий набор команд рассчитанный на абстрактного исполнителя.
25115. Изображение алгоритма с помощью блок-схемы 53.5 KB
  Изображение алгоритма с помощью блоксхемы. При графическом представлении алгоритм изображается в виде последовательности связанных между собой функциональных блоков каждый из которых соответствует выполнению одного или нескольких действий. Блоки соединены стрелками указывающими направление выполнения команд.
25116. Основные алгоритмические конструкции 48.5 KB
  Обеспечивает многократное выполнение некоторой совокупности действий которая называется телом цикла. Предписывает выполнять тело цикла до тех пор пока выполняется условие записанное после слова пока. Предписывает выполнять тело цикла для всех значений некоторой переменной параметра цикла в заданном диапазоне. Предписывает выполнять тело цикла до тех пор пока не выполнится условие записанное после тела цикла.
25117. Линейный алгоритм 29.5 KB
  Конструкция в которой алгоритмические шаги выполняются в той же последовательности как они записаны то это конструкция следования линейный алгоритм.