50077

ДИСПЕРСИЯ ПРИЗМЫ

Лабораторная работа

Физика

Дисперсией света называются явления обусловленные зависимостью показателя преломления от частоты или длины волны излучения: 1 Один из важнейших выводов электромагнитной теории света Максвелла состоит в том что показатель преломления электромагнитных волн равен в системе СГСэ: 2 Здесь ε и μ диэлектрическая и магнитная проницаемости среды постоянные которые в первоначальной теории полагались не зависящими от частоты падающего света. Для того чтобы получить соотношение связывающее показатель преломления с длиной волны необходимо...

Русский

2014-01-15

304 KB

6 чел.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 7 ДИСПЕРСИЯ ПРИЗМЫ

Цель работы: изучение явления дисперсии света; определение зависимости показателя преломления от длины волны, дисперсии вещества и угловой дисперсии призмы.

Обеспечивающие средства: ртутная лампа, коллимато, зрительная труба, гониометр, призмы из стекла «флинт» и «крон».

ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ Электронная теория дисперсии.

Разложение белого света в спектр с помощью стеклянной призмы (рис. 1) впервые было изучено И. Ньютоном. Его опыты, а также эксперименты предшественников показали, что фиолетовые лучи отклоняются от первоначального направления сильнее, чем красные. Это явление можно объяснить, если предположить, что стекло, из которого сделана призма, имеет различный показатель преломления для различных длин волн. Тогда лучи с разными длинами волн λ будут распространяться в призме по различным направлениям и выйдут из призмы тоже под разными углами - произойдет разложение падающего излучения в спектр.

Дисперсией света называются явления, обусловленные зависимостью показателя преломления от частоты или длины волны излучения:

(1)

Один из важнейших выводов электромагнитной теории света Максвелла состоит в том, что показатель преломления электромагнитных волн равен (в системе СГСэ):

(2)

Здесь ε и μ - диэлектрическая и магнитная проницаемости среды - постоянные, которые в первоначальной теории полагались не зависящими от частоты падающего света. Поскольку для всех диэлектриков с очень большой точностью μ= 1, то показатель преломления:

(3)

Феноменологическая электромагнитная теория света Максвелла не объясняла и не могла объяснить теорию дисперсии. Трудности объяснения дисперсии света с точки зрения электромагнитной теории устраняются с помощью электронной теории.


Классическая теория дисперсии, предложенная впервые Г.А. Лорентцем, основана на воздействии светового поля (электромагнитных волн) на связанные электроны атомов с учетом их торможения. Согласно электронной теории дисперсии, диэлектрик рассматривается как совокупность осцилляторов, совершающих вынужденные колебания под действием светового излучения.

Для того, чтобы получить соотношение, связывающее показатель преломления с длиной волны, необходимо вначале найти, как зависит от частоты диэлектрическая проницаемость ε, а затем на основании формулы (3) перейти к показателю преломления.

Рассмотрим поведение прозрачного изотропного вещества в электромагнитном поле световой волны. Пусть в единице объема вещества содержится N атомов - осцилляторов. Для простоты будем предполагать, что:

  1.  среда состоит из одного сорта атомов;

каждый атом содержит только один электрон, взаимодействующий со световой волной;

  1.  электроны соседних атомов не взаимодействуют друг с другом.

Рассмотрим поляризацию среды под действием внешнего электромагнитного поля. Согласно электронной теории электроны в атомах диэлектрика находятся в состоянии равновесия. Под действием внешнего поля они смещаются от положения равновесия на некоторое расстояние r , превращая атом в электрический диполь с дипольным моментом p=er, тогда электрический момент единицы объема (поляризованность среды) равен:

(4)

здесь е - заряд электрона.

Связь между векторами электрической индукции D, напряженностью электрического поля внутри диэлектрика Ē и поляризованностью среды Р имеет вид:

(5)

Подставляя формулу (4) в выражение (5):

(6)

или с учетом формулы (3) имеем:

(7)

Рассмотрим силы, действующие на электрон в атоме, при действии на него электромагнитной волны.

Вынуждающая сила. Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. В этом случае на электрон действует вынуждающая сила:

(8)

где Ē и Ħ - напряженности электрического и магнитного поля световой волны, соответственно; с - скорость света в вакууме;dr/dt= υ - скорость движения электрона в атоме.

Так как второе слагаемое в формуле (8) в υ/c ≈10-3 раз меньше, чем первое, то магнитная составляющая поля оказывает очень малое воздействие на движущийся электрон. Поэтому этим слагаемым можно пренебречь. В этом случае выражение для вынуждающей силы принимает вид:

(9)

Будем исходить из того, что напряженность электрического поля световой волны изменяется по гармоническому закону:

E = Eoexp(iωt),

(10)

где ω- круговая частота падающего излучения.

Удерживающая сила. Представляя атом гармоническим осциллятором с определенной круговой частотой собственных колебаний ωо, можно считать, что электрон в атоме удерживается в положении равновесия квазиупругой силой:

(11)

которая пропорциональна смещению электрона от положения равновесия r, возникающему под действием поля световой волны. Квазиупругая сила всегда имеет знак обратный направлению смещения. Круговая частота собственных колебаний электрона определяется массой электрона т и коэффициентом квазиупругой связи k:

(12)

Тормозящая сила. Допущение о гармоническом колебании электрона в атоме имеет приближенный характер. В действительности колеблющийся электрон в атоме испускает электромагнитные волны и постепенно теряет свою энергию и, следовательно, амплитуда его колебаний с течением времени уменьшается, т. е. происходит процесс затухания.

Потеря энергии электроном связана не только с излучением, но и с взаимодействием атомов среды между собой (например, столкновениями), с хаотическим тепловым движением атомов (эффект Доплера) и т. п. Феноменологически потерю энергии осциллирующим электроном можно учесть введением силы сопротивления (трения), пропорциональной скорости электрона, как это делается в механике:

(13)

где g - коэффициент, зависящий от природы атома. Отрицательный знак в выражении для силы сопротивления указывает на то, что она всегда направлена против смещения электрона от положения равновесия.

Таким образом, дифференциальное уравнение движения электрона в атоме будет иметь вид:

(14)

или с учетом формул (9), (11), (13):

(15)

Введем обозначения: γ=g/m, ω0 2 = k/m. Разделим обе части уравнения (15) на

массу электрона т и перегруппируем слагаемые:

(16)

Нас интересует частное решение уравнения (16), которое описывает установившиеся вынужденные колебания электрона в атоме. Эти колебания под действием гармонической внешней силы (9) и (10) также будут гармоническими, и их частота совпадает с частотой вынуждающей силы ω. Поэтому решение


уравнения (16) для смещения электрона от положения равновесия можно искать в

виде:

(17)

Замечая, что:dr/dt=r, d2r/dt2=2r, из уравнения (16) следует:

(18)

или

(19)

Подставляя выражения (17) и (19) в формулу (7), получаем зависимость показателя преломления среды от частоты падающего света, т. е. существование дисперсии:

(20)

Согласно выражению (20), диэлектрическая проницаемость ε (a следовательно, и показатель преломления) - величина комплексная. Если в (20) положить γ = 0, то диэлектрическая проницаемость будет вещественной. Переход от комплексного значения показателя преломления к вещественному означает пренебрежение поглощением электромагнитной волны. Рассмотрим это приближение:

(21)

Можно выявить те условия, при которых приближение γ = 0 имеет вполне определенный физический смысл. Все прозрачные тела не имеют полос поглощения в видимой области спектра, а при переходе в ультрафиолетовую часть спектра подавляющее большинство таких тел начинает интенсивно поглощать электромагнитные волны (здесь не учитываются инфракрасные полосы поглощения, наблюдаемые у некоторых прозрачных тел). Для всей видимой части спектра справедливо неравенство ω « ωо, т. е. дисперсия изучается вдали от линий поглощения. Иными словами, частота собственных колебаний осциллирующего электрона соответствует ультрафиолетовой области спектра.

Используя предположение ω « ω0, можно разложить выражение (21) в ряд по степеням ω/ω0 и ограничиться в этом разложении двумя членами; тогда:

(22)

В (22) заменим ω=2πc/λ и ω0=2πс/λ0 ,где λ и λо - длина волны падающегоизлучения и длина волны, соответствующая собственным колебаниям электрона в атоме. Следовательно:

(23)

где А = 4πNe2/02 , B=4π2c2/ω02 и отношение B/A не зависит от частоты собственных колебаний электрона ωо. Константы А и В в выражении (23) можно оценить из опыта, например, из наблюдения зависимости п(λ).

Соотношение (23) согласуется с известной формулой Коши:

(24)

которая получена из представлений теорий упругости и хорошо описывает экспериментальную зависимость показателя преломления от длины волны для прозрачных веществ.

При больших концентрациях вещества необходимо учитывать взаимодействия между электронами атомов. В этом случае формула (21) принимает вид:

(25)

Призменные спектральные приборы. Дисперсия призмы.

В основе действия спектральных приборов, предназначенных для разложения света сложного состава на составляющие и для пространственного разделения по длинам волн, лежат такие явления, как интерференция, дифракция и дисперсия света.

Спектральный прибор, диспергирующим элементом которого является призма, называется призменным спектроскопом (если картина наблюдается визуально) или спектрографом (если спектр фотографируется или записывается при помощи специального устройства).

Говоря о дисперсии, следует различать дисперсию материала, из которого сделан диспергирующий элемент, и дисперсию самого прибора.

Показатель преломления прозрачного материала (в частности, стекла) зависит от длины волны проходящего светового пучка (примерный вид такой зависимости приведен на рис. 2). Эта зависимость будет различна для разных материалов и даже для одного и того же материала в различных участках спектра.

Показатель преломления изменяется быстрее вблизи полосы поглощения. Скорость его изменения при изменении длины волны называется дисперсией материала. Дисперсия материала численно равна dn/, где dn изменение показателя преломления при изменении длины волны на величину . Дисперсия прибора характеризует скорость изменения угла отклонения светового пучка в приборе при изменении длины волны. Такая дисперсия называется угловой дисперсией прибора и определяется отношением:

(26)

где - угол между лучами с длинами волн λ и λ+dλ (рис. 3.)

В спектральном приборе призма устанавливается симметричным образом так, что в самой призме луч света распространяется параллельно основанию (на рис. 3 это луч с длиной волны λ). В этом случае угол θ, характеризующий отклонения луча после преломления его в призме, минимален (т. е. призма установлена под углом наименьшего отклонения) и внутри призмы луч идет параллельно ее основанию. Если обозначить через А преломляющий угол призмы при ее вершине, в случае угла наименьшего отклонения θ можно получить формулу для показателя преломления материала призмы:

(27)

При учете зависимости показателя преломления материала призмы (стекла) от длины волны получается следующее выражение для угловой дисперсии призмы:

(28)

Продифференцируем выражение (27):

(29)

Так как, согласно основному тригонометрическому тождеству, из (27) следует:

(30)

Выражение для угловой дисперсии призмы (28) с учетом (29) и (30) принимает вид:

(31)

Таким образом, при заданной геометрии (угол А обычно составляет примерно 60°, так как при больших углах для некоторых длин волн уже наступает полное внутреннее отражение на второй грани призмы) дисперсия призмы

целиком определяется значениями п и dn/. Очевидно, что выгодно использовать оптические материалы с большими значениями этих величин. Так как для всех прозрачных веществ (рис. 2) показатель преломления увеличивается с уменьшением длины волны (т. е. имеет место нормальная дисперсия), то использование призмы в качестве диспергирующего элемента наиболее выгодно именно в коротковолновой области. Правда тяжелые сорта стекла («флинт») с наибольшими значениями показателя преломления очень сильно поглощают фиолетовые лучи и для исследования в этой пограничной с ультрафиолетом области часто используют более прозрачное легкое стекло («крон»), у которого п и dn/ значительно меньше, чем у «флинта».

ПРАКТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ

Определение показателя преломления стекла,

дисперсии вещества и угловой дисперсии призмы.

Схема экспериментальной установки приведена на рис. 4. Здесь: S-входная щель; К- коллиматор; F- зрительная труба.Коллиматор состоит из объектива и щели S , закрепленной на патрубке. Щель S освещается светом от источника излучения. Щель помещают в фокальную плоскостьобъектива коллиматора, поэтому свет от каждой точки щели выхолит из коллиматора параллельным пучком по направлению прямой, соединяющей эту точку с центром линзы объектива (рис. 4).

Далее этот параллельный пучок лучей падает на диспергирующий элемент - призму, которая установлена на вращающемся столике. Проходя через призму, лучи света дважды преломляются, в результате чего отклоняются от своего первоначального направления. Вследствие зависимости показателя преломления призмы от длины волны падающего излучения - дисперсии, свет сложного спектрального состава разлагается призмой на несколько идущих по разным направлениям лучей с различными длинами волн. При этом лучи с меньшей длиной волны (фиолетовые) отклоняются призмой от своего первоначального направления сильнее, чем лучи с большей длиной волны (красные).

Зрительная труба F, в состав которой входит объектив и окуляр, предназначена для регистрации угла, на который отклоняется пучок света. Попадая в зрительную трубу, параллельные пучки лучей собираются в фокальной плоскости объектива зрительной трубы, образуя изображения S' точек щели. Получившееся изображение щели рассматривают через окуляр зрительной трубы. Измерение угла, на который отклоняется пучок света, производится с помощью шкалы градусов гониометра, на котором расположен вращающийся столик с призмой.

В настоящей работе в качестве источника света используется ртутная лампа с известным спектром испускания. Изготовленная из специального кварцевого стекла и заполненная парами ртути трубка лампы пропускает свет в очень широком диапазоне (включая видимую и ультрафиолетовую области спектра). Трубка лампы (для защиты глаз от ультрафиолетовых лучей) помещена в светонепроницаемый корпус с небольшим окном для выхода излучения. Запрещается смотреть непосредственно на выходное окно ртутной лампы, т.к. при прямом попадании света в глаза возможен ожог сетчатки глаза.

Включите ртутную лампу в сеть. Лампа должна прогреться в течение 10 минут. Выходное окно включенной ртутной лампы необходимо расположить напротив входной щели коллиматорной трубы. Установите объектив зрительной трубы напротив объектива коллиматора по прямолинейному ходу лучей света. В окуляре зрительной трубы должно наблюдаться белое изображение входной щели коллиматора. Перемещая окуляр вдоль зрительной трубы, получите наиболее четкое и узкое изображение щели. Совместите продольную черную нить - визир окуляра с изображением щели. Пользуясь шкалой градусов гониометра, запишите показания угла нулевого отсчета (φ0 с точностью до минут. Проведите измерения нулевого угла три раза. Усредните полученные значения (1° равен 60' минутам).

Установите на вращающийся столик гониометра призму из стекла «флинт». Внимание! Нельзя брать призму за боковые грани! Вращая столик, добейтесь того, чтобы свет лампы, проходящий через коллиматор, попадал на середину боковой грани призмы под некоторым углом (рис.3). Перемещая зрительную трубу к основанию призмы и при необходимости вращая столик, на котором стоит призма, рассмотреть в окуляр спектр испускания ртути: желтую, зеленую, сине-зеленую, синюю и две фиолетовых спектральные линии.

Сфокусируйте окуляр на изображение желтой спектральной линии, перемещая его вдоль зрительной трубы (линия должна быть четкой и узкой). Совместите визир окуляра с изображением желтой линии. Вращая сначала столик, а потом и зрительную трубу, удерживайте линию с наведенным визиром в поле зрения. При этом зрительную трубу необходимо вращать так, чтобы угол между ней и коллиматором уменьшался, что соответствует уменьшению угла отклонения лучей призмой. В некотором положении столика его дальнейший поворот начнет приводить не к уменьшению, а к увеличению угла отклонения лучей призмой. Линия "остановится" и начнет возвращаться назад, в сторону обратного поворота зрительной трубы. Это положение как раз соответствует установке призмы на угол наименьшего отклонения для выбранной длины волны в спектре источника. Вращением зрительной трубы совместите визир окуляра с наблюдаемой линией. После этого, вращая столик с призмой, убедитесь, соответствует ли установка призмы углу наименьшего отклонения. Если окажется, что при вращении призмы линия немного сошла с положения визира в сторону уменьшения отклонения, то необходимо откорректировать зрительную трубу и навести визир на линию.

Пользуясь шкалой градусов, запишите показания угла отклонения φ с точностью до минут. Проведите измерения три раза. Усредните полученные значения. Занесите эти данные в таблицу 1.

Таблица 1

Спектральные линии ртути

Призма из стекла «флинт»

Призма из стекла «крон»

φ1,φ2,φ3

φсред

θ=φсред0сред

φ1,φ2,φ3

φсред

θ=φсред0сред

желтая

зеленая

синяя

Фиолетовая (слабая)

Фиолетовая (яркая)

Проведите измерения углов наименьшего отклонения для остальных линий ртути, каждый раз фокусируя окуляр на исследуемую спектральную линию.

Замените призму из стекла «флинт» на призму из стекла «крон». Повторите измерения и занесите их в соответствующие столбцы таблицы 1.

Уберите призмы в коробки и выключите ртутную лампу.

Рассчитайте углы наименьшего отклонения θ = φсред- φ0сред, где φ0-среднее значение угла нулевого отсчета, φсред среднее значение измеренного угла отклонения. Заполните таблицу 1.

По формуле (27) рассчитайте показатель преломления для каждой длины волны для обеих призм с точность до третьего знака после запятой. Преломляющий угол призмы А равен 60°. Занесите эти данные в таблицу 2. Длина волны спектральных линий ртути в таблице приведена в ангстремах (1 = 10 -8  см).

Рассчитайте значения 1/λ2. Постройте графики зависимости п от 1/λ2для обеих призм. Сравните полученные кривые с ожидаемым расчетом по формуле (24), сделайте вывод.

Таблица 2.

λ,Å

1/λ2-2

Призма из стекла «флинт»

Призма из стекла «крон»

n

dn/dλ

Dθ,радиан/ангстрем

n

dn/dλ

Dθ,радиан/ангстрем

Желтая λ=5780

Зеленая λ=5461

Сине-зеленая λ=4916

Синяя λ=4358

Фиолетовая λ=4078

Фиолетовая λ=4047

Постройте графики зависимости n от λ для обеих призм. Найдите дисперсию материала призм dn/. Это можно сделать графически, проводя касательные в точках кривой, соответствующих известным значениям λ, и определяя тангенс угла наклона этих касательных по изменению показателя преломления dn при изменении длины волны на величину дλ. Для налитического определения dn/ , построй графики зависимости n от λ в редакторе электронных таблиц Microsoft Excel (используйте точечную диаграмму). Добавьте к построенным диаграммам линию тренда, используйте полином второй степени. Во вкладке параметры укажите показать уравнение линии тренда и квадрат коэффициента корелляции на диаграмме (чем последний ближе к единице, тем достовернее аппроксимация экспериментальных данных линией тренда). Продифференцируйте полученное уравнение по переменной х (в данном уравнении роль х играет длина волны λ). Рассчитайте производную в точках λ, соответствующих известным значениям длин волн. Эти значения будут равны dn/. Внесите эти данные в таблицу 2. По формуле (31) рассчитайте угловую дисперсию обеих призм для всех длин волн Dθ радиан/ангстрем.Сделайте вывод и оформите отчет.

ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ

ВНИМАНИЕ! В работе применяется ртутная лампа, являющаяся мощным источником ультрафиолетового излучения. Запрещается смотреть непосредственно на выходное окно ртутной лампы, т.к. при прямом попадании света в глаза возможен ожог сетчатки глаза. Внимание! Нельзя брать призму за боковые грани!

  1.  Ознакомиться с экспериментальной установкой.
  2.  Включить ртутную лампу в сеть и прогреть ее в течение 10 минут.
  3.  Выходное окно включенной ртутной лампы расположить напротив входной
    щели коллиматорной трубы. Установить объектив зрительной трубы напротив
    объектива коллиматора по прямолинейному ходу лучей света. В окуляре
    зрительной трубы должно наблюдаться белое изображение входной щели
    коллиматора.
  4.  Переместить окуляр вдоль зрительной трубы и получить наиболее четкое и
    узкое  изображение щели.  Совместить продольную черную нить -  визир
    окуляра с изображением щели.
  5.  Пользуясь шкалой градусов гониометра, записать показания угла нулевого
    отсчета ф
    0 с точностью до минут. Провести измерения нулевого угла три раза.
    Усреднить полученные значения (1° градус равен 60' минутам).
  6.  Установить на вращающийся столик гониометра призму из стекла «флинт».
    Нельзя брать призму за боковые грани!   Повернуть столик так, чтобы свет
    лампы, проходящий через коллиматор, попадал на середину боковой грани
    призмы под некоторым углом (рис.3).
  7.  Переместить зрительную трубу к основанию призмы и при необходимости
    вращая  столик,  на котором  стоит призма, рассмотреть в окуляр спектр
    испускания ртути: желтую, зеленую, сине-зеленую, синюю и две фиолетовых
    спектральные линии.
  8.  Сфокусировать    окуляр   на   изображение   желтой    спектральной   линии,
    перемещая его вдоль зрительной трубы (линия должна быть четкой и узкой).
    Совместите визир окуляра с изображением желтой линии.
  9.  Вращая сначала столик, а потом и зрительную трубу, удерживайть линию с
    наведенным визиром в поле зрения. При этом зрительную трубу необходимо
    вращать  так,  чтобы  угол  между  ней  и  коллиматором  уменьшался,  что
    соответствует уменьшению угла отклонения лучей призмой. В некотором
    положении   столика   его   дальнейший   поворот   начнет   приводить   не   к
    уменьшению,   а  к  увеличению  угла отклонения  лучей   призмой.   Линия
    "остановится" и начнет возвращаться назад, в сторону обратного поворота
    зрительной трубы. Это положение как раз соответствует установке призмы на
    угол   наименьшего   отклонения   для  выбранной  длины   волны   в   спектре
    источника.
  10.  Вращением зрительной трубы совместить визир окуляра с наблюдаемой
    линией. После этого, вращая столик с призмой, убедиться, что установка
    призмы соответствует углу наименьшего отклонения. Если окажется, что при
    вращении призмы линия немного сошла с положения визира в сторону
    уменьшения отклонения, то необходимо откорректировать зрительную трубу
    и навести визир на линию.
  11.  Пользуясь шкалой градусов,  записать показания угла отклонения  φ  для
    желтой линии с точностью до минут. Провести измерения три раза. Усреднить
    полученные значения. Занести эти данные в таблицу 1.
  12.   Для призмы из стекла «флинт» провести измерения углов наименьшего
    отклонения для остальных линий ртути,
    каждый раз фокусируя окуляр на
    исследуемую спектральную линию
    (пункты 8-11).

Заменить призму из стекла «флинт» на призму из стекла «крон».

Повторить измерения углов наименьшего отклонения для всех линий ртути и
занести их в соответствующие столбцы таблицы 1.

Убрать призмы в коробки и выключить ртутную лампу.

Рассчитать углы наименьшего отклонения θ = φсред - φо сред Здесь φ0 сред -среднее значение угла нулевого отсчета, φсред - среднее значение измеренного
угла отклонения. Заполнить таблицу 1.

По формуле (27) рассчитать показатель преломления для каждой длины волны
для обеих призм с точность до третьего знака после запятой. Преломляющий
угол призмы А равен 60°. Занести эти данные в таблицу 2.

Рассчитать значения 1/λ2. Длина волны спектральных линий ртути в

таблице 2 приведена в ангстремах (1Å = 10-8 см).

19. Построить графики зависимости n от λ для обеих призм. Сравнить

полученные кривые с ожидаемым расчетом по формуле (24), сделать вывод.

  1.  Построить графики зависимости п от λ для обеих призм.
  2.  Графическим или аналитическим способом найти дисперсию материала призм

dn/, внести эти данные в таблицу 2 (подробное описание этих способов приводится в практической части работы).

  1.  По формуле (31) рассчитать угловую дисперсию обеих призм для всех длин
    волн. Заполнить таблицу 2.
  2.  Сделать вывод и оформить отчет.

КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ

  1.  В чем заключается явление дисперсии света?
  2.  Чему равен показатель преломления вещества в теории Максвелла?
  3.  Какая   модель   строения   вещества   используется   в   электронной   теории
    дисперсии?
  4.  Напишите уравнение движения электрона в атоме под действием падающей
    световой  волны.  Какие  силы действуют на электрон?  Почему в уравнении
    отсутствует сила, действующая на электрон со стороны магнитного поля световой
    волны? Что находят из уравнения движения электрона в атоме?
  5.  Решите это уравнение и получите зависимость показателя преломления от
    частоты и длины волны падающего света.
  6.  В каких случаях показатель преломления является мнимой величиной?
  7.  Как зависит показатель преломления прозрачных веществ от длины волны
    видимого света? Какому приближению это соответствует? Напишите формулу и
    нарисуйте график.
  8.  Для чего используются призменные спектральные приборы?
  9.  Что такое дисперсия вещества?
  10.  Дайте определение угловой дисперсии спектрального прибора. Чему равна
    угловая дисперсия призмы?
  11.  Как идут лучи в призме, если она установлена под углом наименьшего
    отклонения?


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

49209. ОДНОМЕРНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ В НЕОДНОРОДНЫХ ПЛАСТАХ 210.21 KB
  Однако часто изменения проницаемости при переходе от одной точки пласта к другой носят столь хаотичный характер что значительные области пласта можно считать в среднем однородно проницаемыми. Наоборот движение жидкостей и газов в пластах приобретает совершенно своеобразный характер когда на большом протяжении в изменении проницаемости наблюдаются явные закономерности. Пласт разделяется по мощности на несколько слоев; в каждом из слоев проницаемость в среднем одинакова но отлична от проницаемости соседних слоев. Во всех точках пласта...
49210. Знаходження найкоротшого шляху в графі за допомогою алгоритма Дейкстри 241.53 KB
  Знаходження найкоротшого шляху - життєво необхідно і використовується практично скрізь, починаючи від знаходження оптимального маршруту між двома об'єктами на місцевості (наприклад, найкоротший шлях від дому до університету), в системах автопілота, для знаходження оптимального маршруту при перевезеннях, комутації інформаційного пакету в Internet і т. п.
49211. Одновимірні моделі розповсюдження речовини в нерухомому середовищы 118.71 KB
  Еволюція сучасної науки характеризується глибоким проникненням математичних методів дослідження у різні сфери наукової думки – від суто гуманітарних дисциплін до таких як соціологія прикладна лінгвістика екологія що розвиваються на зламі кількох наукових напрямів. Справа в тому що результати навіть досить тонких експериментів далеко не завжди дозволяють відповісти на запитання які основні рушійні сили і механізми впливають на стан і розвиток тієї чи іншої природної системи. І реалізуємо розв’язування...
49212. Інструменти податкового регулювання 90.94 KB
  В економічній літературі багато уваги приділяється проблемам оподаткування. Значний внесок у розробку теоретичних та прикладних основ оподаткування внесли Азаров М. Податкове регулювання це заходи впливу на економіку та соціальні процеси через зміну податків податкових ставок податкових пільг зниження чи підвищення загального рівня оподаткування тощо. Хоча податки та механізм оподаткування будуються на певному фундаменті правових відносин однак сторони не скріплюють ці відносини у формі певного договору контракту [3 c.
49213. Авторська розробка дитячого майданчику на тему «Поклик джунглів» 139.54 KB
  У своїй курсовій роботі я буду намагатися створити дитячий ігровий комплекс Поклик джунглів для дітей віком від 6 до 12 років. Врахую всі вимоги до забудови цього комплексу і вікової характеристики дітей. Необхідно на плані виділити умовні території зони для найменших і їх батьків і для дітей які вже гуляють без родичів старші дошкільнята та молодші школярі. Благоустрій територій житловими районами міста дитячими комплексами користується високої популярністю Типи дитячих ігрових майданчиків Дитячі ігрові майданчики повинні...
49214. Виртуальная модель вертолета в среде MatLab 265.65 KB
  Математическое моделирование движителя вертолета. Создание виртуальной модели вертолета в среде VRBuilder. Особенностью моделируемого вертолета является то что используется движитель роль которого выполняет двигатель постоянного тока ДПТ.
49215. Разработка системы управления механизма передвижения тележки (мехатронного объекта) по схеме ТП-ДПТ 11.99 MB
  Целью данного курсового проекта является задача проектирования электромеханической системы (ЭМС) мехатронного модуля подъема мостового крана. Смысловая её реализации заключается в создании универсальных, надёжных и долговечных устройств, которые тем или иным образом помогали бы человеку решать поставленные перед ним задачи
49216. Разработка микропроцессорной системы управления подачей фурмы в конвертере 36.85 KB
  Разработать микропроцессорную систему управления подачей фурмы в конвертере. Разработать цифровое устройство управления подачей фурмы в конвертере. Например система управления положением кислородной фурмы осуществляет измерение и регулирование положения кислородной фурмы в соответствие с уставкой по положению фурмы над уровнем спокойной ванны с автоматической коррекцией на разгар футеровки и выдачей команды на отсечной клапан. Положение фурмы в разные этапы плавки: Первый период – наведение шлака.
49217. Принципы функционирования плазменных телевизоров 904.34 KB
  В развитых странах телевизоры есть практически в каждом доме. Если в доме есть необходимые антенны и уж по крайней мере трудно не согласиться что антенна самый большой и заметный элемент приемной системы телезрители могут принимать несколько десятков каналов предающих массу программ от мыльных опер до фильмов о природе и дискуссий о политических событиях. Некоторые думают что выбирать телевизионный приемник лучше всего по цене то есть если цена большая то и все характеристики в норме. Есть еще телевизоры с разрешением экрана...