загрузка...

50248

СНЯТИЕ КРИВОЙ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕТЛИ ГИСТЕРЕЗИСА ФЕРРОМАГНИТНЫХ ВЕЩЕСТВ С ПОМОЩЬЮ ОСЦИЛЛОГРАФА

Лабораторная работа

Физика

Классический расчет для круговой орбиты дает где eзаряд электрона;  его линейная скорость; rрадиус орбиты. Если для данного вещества экспериментально получить зависимость J=JH которая одинакова для образцов любой формы и размеров и рассчитать по формуле 2 H то на основании уравнения 1 можно найти индукцию магнитного поля в веществе. Экспериментально наиболее просто J=JH определяется для образца в виде тороида на который равномерно нанесены витки провода. 3...

Русский

2014-01-18

881.5 KB

7 чел.

PAGE  8

Московский государственный университет

путей сообщения РФ (МИИТ)

Кафедра «Физика-2»

Группа_______УПП – 141 _______________       К работе допущен____________________

                  (Дата, подпись преподавателя)

Студент _____Атрощенко А.Л____________       Работа выполнена___________________

 (ФИО студента)   (Дата, подпись преподавателя)

Преподаватель____Пыканов И.В.________          Отчёт принят_______________________        (Дата, подпись преподавателя)

ОТЧЁТ ПО ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ ____72____

СНЯТИЕ КРИВОЙ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ПЕТЛИ ГИСТЕРЕЗИСА ФЕРРОМАГНИТНЫХ  ВЕЩЕСТВ  С ПОМОЩЬЮ ОСЦИЛЛОГРАФА

(Название лабораторной работы)

  1.  Цель работы:

Получить на экране осциллографа петлю гистерезиса, измерить ее параметры, снять_кривуюна_магничивания_______________________________________________

2. Принципиальная схема установки (или её главных узлов):

Рис 1 – схема осциллографа

 


3.
Основные теоретические положения к данной работе (основополагающие утверждения: формулы, схематические рисунки):

Все вещества обладают магнитными свойствами, которые обнаруживаются при помещении их во внешнее магнитное поле B0. В этом поле они намагничиваются и создают дополнительное магнитное поле B. Результирующее поле в веществе будет равно:

                                       B=B0+B.

Рассмотрим причину возникновения дополнительного магнитного поля. Известно, что контур с током характеризуется магнитным моментом

                                         pm=IS,

где I - сила тока в контуре; S - площадь, ограниченная контуром.

Электрон в атоме движется вокруг ядра, поэтому его можно рассматривать как некоторый контур с током и рассчитать его орбитальный магнитный момент pl. Классический расчет для круговой орбиты дает

где e-заряд электрона;  - его линейная скорость; r-радиус орбиты.

Если учесть условие стационарности орбит электрона в теории атома, данной Бором ( где n=1,2,3,...), то орбитальный магнитный момент электрона можно записать так:

в,

Величина в = 0,927 10-23 Ам2 служит единицей измерения магнитных моментов микрочастиц; ее называют магнетоном Бора.

Более точный расчет орбитального магнитного момента электрона в атоме дает квантовая механика. Согласно ее результатам

pl = в 

где lцелое число, например, 0,1,2,....

Кроме орбитального, электрон обладает еще собственным (спиновым) магнитным моментом, связанным с существованием у него собственного момента количества движения (спина). Спиновый магнитный момент электрона равен

ps=в,

Полный магнитный момент атома p равен векторной сумме магнитных моментов всех составляющих его частиц. При этом сложение происходит по квантовым законам. Ядра атомов также обладают магнитными моментами, но по сравнению с магнитными моментами электронов ими можно пренебречь.

Магнитное поле вещества зависит от ориентации магнитных моментов атомов. Если все моменты расположены хаотично, то магнитное поле B отсутствует. При частичной или полной упорядоченности магнитных моментов в веществе создается магнитное поле B.

Характеристикой магнитного состояния вещества является вектор намагничения или намагниченность J .По определению 

J=,

где V- объем, в пределах которого суммируются полные магнитные моменты атомов.

Будем исходить из того, что магнитное поле в веществе создается макротоками, т.е. токами в проводниках I, и микротоками I, определяющими величину J. Таким образом, полная индукция является функцией макротоков и намагниченности вещества.

Расчет индукции B сложен, так как B зависит не только от свойств вещества, но и от формы и размеров образца.

Во многих случаях расчет упрощается введением еще одной характеристики магнитного поля - вектора напряженности магнитного поля H, по определению равной

                                                                                                                                               ( 1)

где o - магнитная постоянная.

Вектор H обладает тем свойством, что его циркуляция в произвольном поле и в любых магнитных веществах зависит только от макротоков I,

                                                                      Hdl=,                                                                    (2)              

( закон полного тока в магнитных средах, токи I протекают через площадь, охватываемую контуром “k” ).

В вакууме, где нет микротоков,

H=B/o.

Если для данного вещества экспериментально получить зависимость J=J(H), которая одинакова для образцов любой формы и размеров, и рассчитать по формуле (2)  H, то на основании уравнения  (1)  можно найти индукцию магнитного поля в веществе.

Экспериментально наиболее просто J=J(H) определяется для образца в виде тороида, на который равномерно нанесены витки провода. Действительно, если в проводнике идет ток I, а общее число витков составляет N и длина тороида L, то на основании формулы (2) получаем

H dl = HL = NI,

откуда

                                                                       H=NI/L,                                                                                 (3)

т.е. величина H может быть легко рассчитана.

                       Рис. 2                                                             Рис. 3

Измеряя для каждого H величину намагниченности J, находим зависимость J=J(H) (рис.2). На рисунке Js есть намагниченность насыщения, соответствующая случаю, когда все магнитные моменты атомов ориентированы по направлению магнитного поля.

Выразим связь между J и H в виде

     

                                                                                 J= H,                                                                     (4)

где  - магнитная восприимчивость вещества.

Тогда из формул (1) и (4) следует:

                                                              B=oH+oJ=oH(1+).                                                     (5)

Величину (1+) обозначают  и называют магнитной проницаемостью вещества. Следовательно, связь между B и H записывается в виде

B=oH.

Для ферромагнитных веществ график зависимости B=B(H) дан на рис.3. Кроме того, на рис.2 дается зависимость  от H. Как видно из графика, с увеличением H индукция увеличивается. Рост индукции B в веществе после достижения намагниченности насыщения Js объясняется дальнейшим увеличением напряженности поля (см. формулу (5)).

По своим магнитным свойствам ферромагнетики существенно отличаются от пара-  и диамагнетиков* . В частности, их относительная магнитная проницаемость может достигать величины 104105, они могут обладать также и остаточной намагниченностью.

Эти особенности невозможно объяснить с позиции классической физики. Объяснение явления ферромагнетизма дала лишь квантовая механика. В квантовой теории считается, что под действием так называемых обменных сил магнитные моменты отдельных атомов должны выстраиваться параллельно друг другу. При этом в кристалле образуются области спонтанного, самопроизвольного намагничивания, которые носят название доменов. В пределах каждого домена (размер домена порядка 1–10 мкм) ферромагнетик намагничен до насыщения. В отсутствии внешнего поля в ферромагнетике, как правило, наблюдается образование большого количества доменов. Такая ситуация энергетически более выгодна по сравнению со случаем, когда имеется, например, лишь один домен, поскольку сведено до минимума рассеяние магнитного поля в пространство вне ферромагнетика, причем направления магнитных моментов для разных доменов различны, так что суммарный момент может быть равен нулю. Все зависит от предыстории образца.

Остановимся теперь на объяснении хода зависимости B=f(H) для ферромагнетика.

Зависимость B от H для ферромагнетиков имеет сложный вид. Если после достижения намагниченности насыщения Hs уменьшать напряженность поля, то индукция будет изменяться иначе, чем это получалось при первоначальном намагничивании. На графике (рис.4) это изменение характеризуется участком АС. Индукция, получаемая при H=0, называется остаточной индукцией Bs . Изменение направления намагничивающего поля приводит к размагничиванию ферромагнетика (участок CD). Величина Hc (участок OD) называется коэрцитивной силой. Дальнейшее увеличение поля H приводит к намагничиванию в противоположном направлении (участок DE). Новое изменение направления и величины поля дает изменение индукции, характеризуемое участками EDA.  В целом получается замкнутый цикл, называемый  петлей гистерезиса.  Если первоначальное намагничивание не доводить до насыщения (HHs) и провести все операции для получения цикла, то получим петли гистерезиса меньших размеров (рис.5).

        

                       Рис. 4                                                      Рис. 5

Такие петли называются частными циклами. Вершины частных циклов петель гистерезиса находятся на кривой намагничивания.

С позиции теории ферромагнетизма намагничивание ферромагнетика качественно можно представить как переориентацию доменов в направлении внешнего поля по мере его увеличения, причем сначала происходит смещение границ доменов и увеличение тех доменов, вектор магнитного момента которых составляет с вектором H внешнего магнитного поля острый угол. По мере увеличения поля начинают преобладать процессы поворота вектора магнитного момента внутри домена. При сильных полях магнитные моменты всех доменов ориентируются по полю. Это характерно для состояния насыщения. Поскольку процесс переориентации доменов в процессе намагничивания необратим, то наблюдается гистерезис (гистерезис - отставание, задерживание, запаздывание). В частности, остаточное намагничивание образца объясняется тем, что при снятии внешнего поля направление магнитных моментов доменов не может принять такое положение, при котором их сумма равна нулю. При увеличении напряженности магнитного поля, имеющей противоположное направление, происходит переориентация доменов в другом направлении.

Порядок выполнения работы

1. Собрать схему установки (см. рис. 1).

2. Включить приборы и получить на экране осциллографа изображение петли гистерезиса.

Первоначальное положение ручек управления осциллографом и звуковым генератором для получения петли дается на установке.

Внимание. После настройки установки и получении на экране осциллографа изображение петли гистерезиса нельзя изменять положения ручек настройки осциллографа и звукового генератора.

3. После получения на экране осциллографа петли y=y(x) (размеры петли указаны на установке) провести измерения координат семи точек петли для участка АСDE (см. рис.3). Если отсутствует прозрачная миллиметровая сетка, то к экрану осциллографа можно приложить кальку или бумажный лист и скопировать изображение петли гистерезиса. Затем, воспользовавшись линейкой или миллиметровой бумагой, надо измерить координаты точек. Результаты измерений занести в табл.1. После расчета H и B построить график. На графике участок EDA строится симметрично участку ACDE (см. рис.3). Можно и сразу заготовить таблицу для снятия большего количества точек, например, 15-ти точек.

4. Для получения кривой намагничивания необходимо измерить координаты вершин петли y=y(x) при уменьшенных напряжениях, подаваемых от звукового генератора. Остальные параметры  выбранного режима работы осциллографа и генератора изменять нельзя.


4.
Таблицы и графики1.

Таблица 1 – Данные для построения петли гистерезиза

п/п

   х,

 мм

   у,

 мм

  Н,

А/м

В,

Т

1

-25

24

-0,2

0,96

2

-15

20

-0,12

0,8

3

-5

15

-0,04

0,6

4

0

12

0

0,48

5

5

10

0,04

0,4

6

15

-15

0,12

-0,6

7

25

-24

0,2

-0,96

Таблица 2 – Данные для построения кривой намагничивания

п/п

   Х

 мм

   Y,

 мм

  Н,

А/м

В,

Т

1

-20

20

0,16

0,8

2

-15

15

0,12

0,6

3

-10

12

0,8

0,4

4

-8

10

0,64

0,32

5

-5

7

0,4

0,20

6

-3

4

0,24

0,12

7

0

0

0

0


5.
Расчёт погрешностей измерений 

(указать метод расчёта погрешностей).

Для того, чтобы изобразить на графике точность, с которой получены результаты, для каждой точки откладываются величины абсолютных и среднеквадратичных ошибок. Ошибки откладываются в виде двух взаимно перпендикулярных штрихов, пересекающихся в данной точке. Длины штрихов в выбранном масштабе равны величине соответствующих ошибок.

Абсолютные ошибки для H и B могут быть рассчитаны из соотношений

                         dH=(xd+dx)  и  dB=(yd+dy).

Значения d и d указаны на установке; dx и dy можно принять каждое равным 1 мм.

dH=() = м

                dB=()=м

6. Окончательные результаты:

dH=м

                 dB=м

Подпись студента:

Листвкладыш

5. Расчёт погрешностей измерений (продолжение):


7.
Дополнительная страница

(для размещения таблиц, теоретического материала и дополнительных сведений).

Метод измерения и схема установки. Получение петли гистерезиса и проведение необходимых измерений для определения B и H осуществляется в данной работе на электронном осциллографе. Схема установки дана на рис. 1.

Переменное напряжение от звукового генератора (ГЗ) подключается к виткам N1 намагничивающей обмотки тороида, укрепленного на панели. На панели размещены сопротивление r , включенное в цепь намагничивающей обмотки, а также сопротивление R и конденсатор C , находящиеся в цепи вторичной обмотки N2 .

Напряжение Ux=Ir подается на горизонтально отклоняющие пластины x  электронного осциллографа.

Напряженность магнитного поля в тороиде пропорциональна силе тока I (см. формулу (3)), следовательно, отклонение электронного луча по горизонтали (вдоль оси x) пропорционально напряженности поля H:

.                                                             (6)

Индуцированная ЭДС во вторичной обмотке N2 периодически заряжает конденсатор C до напряжения Uy , которое подается на вертикально отклоняющие пластины  y  электронного осциллографа.

Отклонение луча по вертикали, пропорциональное Uy, связано с величиной индукции B поля в сердечнике тороида. Действительно, ЭДС индукции равна

 = -N2S                                                         (7)

где S - площадь сечения тороида; N2 число витков вторичной обмотки тороида. Для того, чтобы получить сигнал, пропорциональный индукции магнитного поля, используется интегрирующая цепочка RC, удовлетворяющая условию RCT  (T - период переменного тока).

При R ток в цепи вторичной обмотки

                                    .

Напряжение

                                 Uc=Uy;      Uy=.

Из вышеприведенных соотношений следует, что

                                        Uy= - .

Таким образом, на x пластины осциллографа подается напряжение, пропорциональное H, а на y пластины пропорциональное B. На экране осциллографа получается фигура, с помощью которой можно определить петлю гистерезиса B=B(H).

За один период изменения Ux и Uy след электронного луча опишет всю фигуру петли гистерезиса, а за каждый последующий период ее повторит, поэтому на экране осциллографа видна неподвижная картина.

Величины H и B определяются из соотношений H=x и B=y, где x и y - координаты соответствующей точки петли, выраженные в  миллиметрах , а  - цена деления шкалы осциллографа по горизонтали в амперах на миллиметр; - цена деления шкалы осциллографа по вертикали в теслах на миллиметр. Величины ,  определены опытным путем  и указаны на установках.

1 Графики выполняются на миллиметровой бумаге или в компьютерном виде с использованием программ построения графиков. Необходимо соблюдать правила построения графиков.


Данной работой Вы можете всегда поделиться с другими людьми, они вам буду только благодарны!!!
Кнопки "поделиться работой":

 

Подобные работы

7473. Снятие кривой нагрева электродвигателя и определение постоянной времени нагрева 63.24 KB
  Снятие кривой нагрева электродвигателя и определение постоянной времени нагрева. Цель работы: Изучить процесс нагрева двигателя, получить опытным путем данные построения кривой нагрева электродвигателя и определить значение постоянной времени нагрев...
12098. Снятие основной кривой намагничения 63 KB
  Лабораторная работа 530k Снятие основной кривой намагничения Цель работы: познакомиться с баллистическим методом измерения индукции магнитного поля; снять основную кривую намагничения ферромагнитного материала. Работа выполняется на ЭВМ. КРАТКАЯ ТЕОРИЯ ...
12143. Снятие и построение нагрузочных диаграмм 477.5 KB
  ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4. Тема: Снятие и построение нагрузочных диаграмм. Цель работы: Изучение режимов работы электрических двигателей и получение опытных данных для построения нагрузочных диаграмм и поверка мощности приводного двигателя. План про
12487. Снятие Блокады Ленинграда 12.07 KB
  Снятие Блокады Ленинграда. День воинской славы России День снятия блокады города Ленинграда 1944 год отмечается в соответствии с Федеральным законом от 13 марта 1995 года № 32ФЗ О днях воинской славы победных днях России. В 1941 году Гитлер развернул военные действия н
15299. Снятие кривой намагничивания ферромагнитного образца 69.5 KB
  В результате проделанной работы я познакомился с методами получения кривой намагничивания ферромагнитного образца, построил графики зависимости В(В0) и М(В0). Получившаяся кривая практически совпадает с табличными значениями. Не значительные расхождения свазаны с наличием погрешностей в данной лабораторной работе
27682. Понятие судимости и ее правовые последствия. Погашение и снятие судимости. Сроки погашения судимости 31.5 KB
  Эти сроки зависят от следующего: – было лицо осуждено условно или отбывало реальное наказание; – от вида наказания назначенного осужденному связано наказание с лишением свободы или не связано; – от категории совершенного преступления в случае когда осужденному назначается наказание в виде лишения свободы. 86 УК судимость учитывается при рецидиве преступлений и при назначении наказания. 18 УК; 4 влияет на применение условнодосрочного освобождения от отбывания наказания и др. Судимость погашается: – в отношении лиц условно осужденных –...
36905. Изучение физических явлений, лежащих в основе работы полупроводникового фотоэлемента с запирающим слоем, определение зависимости фототока от освещенности, снятие ширины запрещенной зоны полупроводника 713 KB
  Цель работы: Изучение физических явлений лежащих в основе работы полупроводникового фотоэлемента с запирающим слоем определение зависимости фототока от освещенности снятие ширины запрещенной зоны полупроводника. На рисунке выше Ес – энергия дна свободной зоны Ев – энергия потолка валентной зоны; Fм Fп – уровни Ферми металла и полупроводника Ам Ап – работы выхода электрона из металла и полупроводника. Если уровень Ферми изолированного металла Fм лежит выше уровня Ферми полупроводника Fп – т. Ам Ап то в первый момент их...
41671. Снятие ВАХ полупроводникового диода 100.29 KB
  Обратный ток диода значительно меньше прямого тока обратите внимание на различный масштаб измерения для прямого и обратного тока. Снимите последовательно зависимость Inp=fUnp а затем Iобр=fUo6p для диода. Полученные данные округлённые до сотых значений ампера при прямом включении и до десятых мкА при обратном включении диода занесите в таблицу 1.
41717. Снятие ВАХ стабилитрона 95.61 KB
  Стабилитроном-это диод, предназначенный для стабилизации уровня постоянного напряжения. По конструкции стабилитроны всегда плоскостные и кремниевые. Принцип действия стабилитрона основан на том, что на его вольт-амперной характеристике имеется участок, на котором напряжение практически не зависит от величины протекающего тока.
42155. СНЯТИЕ ПЕТЛИ ГИСТЕРЕЗИСА И КРИВОЙ НАМАГНИЧИВАНИЯ ФЕРРОМАГНЕТИКА С ПОМОЩЬЮ ОСЦИЛЛОГРАФА 82 KB
  Величины Н и В можно определить зная величину напряжений вызывающих отклонение электронного луча на одно деление по осям Х и Y при данном усилении: где координаты петли гистерезиса в единицах координатной сетки kx ky – коэффициенты пропорциональности определяемые для каждого осциллографа. Величина этой энергии приходящейся на единицу объема образца w определяется в координатах в виде w = BdH и равняется...