50399

Проверка закона сохранения импульса и закономерности времени упругого удара шаров с использованием теории размерности

Лабораторная работа

Физика

Масса шара равна 17050510‾ кг Диаметр шара равен 3405 10‾ м Плотность шара равна 70210 кг м Модуль Юнга равен 100 ГПа Длина нити маятника равна 049 м Скорости шаров после соударения: V 1=2√gl sinα 1cр 2 1 V 2=2√gl sinα 2cр 2 2 Скорость шара до соударения: V1= 2 √gl sinα 2 3 По закону сохранения импульса импульс шара до соударения равен сумме импульсов шаров после соударения: P = P ...

Русский

2014-01-21

59 KB

1 чел.

Министерство Образования Республики Беларусь

Брестский Государственный Технический Университет

Кафедра Физики

.

Лабораторная работа M3

Проверка закона сохранения импульса и закономерности времени упругого удара шаров с использованием теории размерности

Выполнил:

студент группы КП-17

Сивуда Г.Г.

Проверил:

Кандилян Г.С.

Брест 2006г.


Цель работы:
исследование закономерности соударения шаров.

       Приборы и принадлежности: прибор для исследования соударения шаров.

       Ход работы:

Задание 1.

                                                                              Таблица 1

№ п/п

α2, °

α 1, °

τ, мкс

1

14

118

2

12.5

123

3

11

122

4

9.5

129

5

8

131

6

6.5

137

7

5

154

среднее

9,5

130

Угол первоначального отклонения α =14°.

Масса шара равна (170,5±0,5)*10‾³ кг

Диаметр шара равен (34±0,5)* 10‾² м

Плотность шара равна 7,02*10³ кг/м³

Модуль Юнга равен 100 ГПа

Длина нити маятника равна 0,49 м

           

Скорости шаров после соударения:   

  

V 1=2√gl sin(α 1cр/2)            (1)

V 2=2√gl sin(α 2cр/2)            (2)

Скорость шара до соударения:

 V1= 2 √gl sin(α/2)             (3)

По закону сохранения импульса импульс шара до соударения равен сумме импульсов шаров после соударения:

P = P                                 (4)

P =  mV1

P′ = m V 1 + mV 2

Подставляем значения импульсов в формулу (4) и, сокращая на массу, получаем:

 V1 = V 1 + V 2                                         (5)

Подставляем (1), (2) и (3) в формулу (5) и получаем:

2 √gl sin(α/2) = 2√gl sin(α 1cр/2) + 2√gl sin(α 2cр/2);

sin(α/2) = sin(α 1cр/2) + sin(α 2cр/2);

sin(15°/2) = sin(6,8°/2) + sin(7,7°/2);

0,131 = 0,127;

Закон сохранения импульса соблюдается.

Задание 2.

Таблица 2.

№ п/п

α, рад

τ1, мкс

τ 2, мкс

τ 3, мкс

<τ>, мкс

lnx

lnτ

1

0,26

113

96

115

108

-8,83

4,68

2

0,24

121

112

118

114

-8,90

4,70

3

0,23

122

116

117

118

-8,98

4,77

4

0,21

125

118

118

120

-9,06

4,79

5

0,19

128

123

121

124

-9,11

4,84

6

0,17

130

123

125

126

-9,24

4,83

7

0,15

132

127

118

126

-9,25

4,85

ln(τ) = C2 + τln(x);

ln(τ) = 2 – 0,3ln(x);

        

y = Σ(lnxi)² = 574,2

z1 = Σ(lnxi)(lnτi) = -303,1

z2 = Σ lnτi  = 33,5

k = Σ lnxi = 63,4

σ = (nz1kz2)/(ny - k²)

σ = 86,6

С2 = 2

        C2 

С = (l / R)∙√E/ρ

C = 14,3

Вывод: в ходе выполнения данной работы исследовал закономерности соударения шаров.     


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

37935. Определение горизонтальной составляющей магнитного поля земли. Методические указания 160.64 KB
  Методические указания предназначены для студентов, изучающих раздел курса общей физики «Электричество и магнетизм». Приведены основные положения геомагнетизма и методика экспериментального определения горизонтальной составляющей магнитного поля Земли с помощью тангенс гальванометра.
37936. Исследование затухающих колебаний в колебательном контуре 223.5 KB
  14 Лабораторная работа № 48 Исследование затухающих колебаний в колебательном контуре 1. Получим уравнение колебаний в контуре без активного сопротивления рисунок 2.3 получаем дифференциальное уравнение свободных колебаний в контуре без активного сопротивления 2.5 где φ начальная фаза колебаний.
37937. Изучение вынужденных колебаний в электрическом контуре 438.5 KB
  В теоретической части методических указаний изложены условия возникновения вынужденных колебаний в электрическом контуре выведено дифференциальное уравнение этого вида колебаний рассмотрены явления резонансных тока и напряжения. Для осуществления вынужденных колебаний в контур включают источник тока обладающий периодически изменяющейся ЭДС рис. в каждый момент времени сила тока во всех сечениях цепи одинакова. Перейдя от тока I к заряду q и введя обозначения: ω02=1 LС ...
37938. ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОНННО – ЛУЧЕВОГО ОСЦИЛЛОГРАФА 206.5 KB
  4 Устройство и принцип работы осциллографа.11 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 50 ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОНННО ЛУЧЕВОГО ОСЦИЛЛОГРАФА Цель работы Изучение устройства электронно лучевого осциллографа и знакомство с некоторыми видами наблюдений и измерений которые можно проводить с его помощью. Устройство и принцип работы осциллографа Осциллографы бывают различного типа и назначения. Например с помощью осциллографа можно найти силу тока и напряжение изучать зависимость силы тока и напряжения от времени измерять сдвиг фаз между ними сравнивать...
37939. Изучение свойств ферромагнетиков и явления магнитного гистерезиса для железа 202.5 KB
  Изучение магнитных свойств вещества. Расчет и построение кривой намагничивания, снятие петли гистерезиса и определение тепловых потерь на перемагничивание ферромагнетиков. Вычисление коэрцитивной силы и остаточной намагниченности изучаемого образца железа.
37940. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЯ СВОБОДНОГО ПАДЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ ФИЗИЧЕСКОГО И МАТЕМАТИЧЕСКОГО МАЯТНИКОВ 166.5 KB
  Определение ускорения свободного падения с помощью математического маятника. Определение ускорения свободного падения с помощью оборотного маятника.Определение ускорения свободного падения с помощью математического маятника.Определение ускорения свободного падения с помощью оборотного маятника.
37941. ИЗУЧЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА 168.5 KB
  11 Изучение свободных незатухающих колебаний пружинного маятника.11 Изучение затухающих колебаний пружинного маятника12 5. Изучение вынужденных колебаний пружинного маятника.14 ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 10 ИЗУЧЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ ПРУЖИННОГО МАЯТНИКА Цель работы Изучение свободных незатухающих свободных затухающих и вынужденных колебаний пружинного маятника.
37942. Изучение собственных колебаний струны 137 KB
  Колебания струны5 3.10 Лабораторная работа № 11 а Изучение собственных колебаний струны 1. Цель работы Изучение собственных колебаний струны. Колебания струны В закрепленной с обоих концов натянутой струне при возбуждении поперечных колебаний устанавливаются стоячие волны причем в местах закрепления струны должны располагаться узлы.
37943. Определение ускорения силы тяжести при свободном падении тела 374 KB
  Центростремительное ускорение соответствующее движению Земли по орбите годичное вращение гораздо меньше чем центростремительное ускорение связанное с суточным вращением Земли. Поэтому с достаточной точностью можно считать что система отсчета связанная с Землей вращается относительно инерциальных систем с постоянной угловой скоростью суточного t = 86400 с вращения Земли . Если не учитывать вращение Земли то тело лежащее на ее поверхности следует рассматривать как покоящееся сумма действующих на это тело сил равнялось бы тогда...