50899

Распределение Больцмана, определение постоянной Больцмана

Лабораторная работа

Физика

Проведение измерений и обработка результатов. Включили измерительные приборы. Подождали 5 минут до проведения измерений. Установили напряжение накала, равное 4,5 В. Прогрели лампу и зафиксировали ток накала лампы (Iн).

Русский

2014-02-01

46.5 KB

1 чел.

Цель работы:

изучение распределения Больцмана, определение постоянной Больцмана.

Приборы и принадлежности: 

двухэлектродная лампа, вольтметр, миллиамперметр, микроамперметр, источник питания, соединительные провода.

Проведение измерений и обработка результатов.

  1.  Включили измерительные приборы. Подождали 5 минут до проведения измерений.

  1.  Установили напряжение накала, равное 4,5 В. Прогрели лампу и зафиксировали ток накала лампы (Iн).

  1.  Измерил напряжение на проводнике, находящемся в трубке, при различных значениях силы тока в цепи и результаты занес в таблицу. Измерения провел 10 раз, причем сила тока в цепи не превышает 1 А.

N

1

2

3

4

5

6

7

8

9

10

11

12

13

14

15

Ii(мкА)

3

5

7

9

11

14

17

20

21

22

24

25

27

30

33

Ui(B)

0,21

0,17

0,12

0,1

0,07

0,06

0,03

0,02

0,016

0,015

0,009

0,001

-0,007

-0,014

-0,024

  1.  Сняли зависимость анодного тока Ii от задерживающей разности потенциалов Ui на аноде. Результаты занесли в таблицу.

Посчитаем коэффициент по следующей формуле:

, где е=-1,6·10-6 – заряд электрона. Тн=273+. .

y=10,37·x+0,25;

k=1,07·10-23 Дж/град.

  1.  Изменив напряжение накала, повторили измерения. Результаты измерений занесли в таблицу.

N

1

2

3

4

5

6

7

8

9

10

11

Ii(мкА)

55

57

59

61

64

66

70

73

75

79

80

Ui(B)

0,033

0,03

0,027

0,0226

0,019

0,014

0,01

0,006

0,002

-0,003

-0,005

12

13

14

15

84

85

89

92

-0,009

-0,012

-0,015

-0,019

y=10,37·x+0,25;

k=1,07·10-23 Дж/град.

Вывод: изучили распределение Больцмана, экспериментально определили коэффициент Больцмана.

3


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

19031. Момент импульса: операторы, коммутационные соотношения, решение уравнений на собственные значения 2.33 MB
  Лекция 13 Момент импульса: операторы коммутационные соотношения решение уравнений на собственные значения В классической механике момент импульса частицы определяется как поэтому моменту импульса в квантовой механике отвечает оператор 1 где и опер
19032. Момент импульса: матричная теория 280 KB
  Лекция 14 Момент импульса: матричная теория Получим собственные значения операторов проекции и квадрата момента другим способом. Этот способ основан только на коммутационных соотношениях между операторами момента и не использует явные выражения для самих оператор
19033. Задача двух тел. Движение в центральном поле. Общие свойства движения в центральном поле. Вырождение по проекции и случайное вырождение 1.04 MB
  Лекция 15 Задача двух тел. Движение в центральном поле. Общие свойства движения в центральном поле. Вырождение по проекции и случайное вырождение. Уравнение для радиальной волновой функции. Классификация стационарных состояний дискретного спектра в центральном поле ...
19034. Водородоподобный атом. Уровни энергии и волновые функции. Кратность вырождения. Сферический осциллятор. Решение уравнения Шредингера в декартовых и сферических координатах 800.5 KB
  Лекция 16 Водородоподобный атом. Уровни энергии и волновые функции. Кратность вырождения. Сферический осциллятор. Решение уравнения Шредингера в декартовых и сферических координатах Найдем уровни энергии и общие собственные функции операторов и . для частицы масс...
19035. Спин элементарных частиц. Спиновые волновые функции и операторы спина 1.1 MB
  Лекция 17 Спин элементарных частиц. Спиновые волновые функции и операторы спина Рассмотрим составную частицу состоящую из двух элементарных частиц и совершающую некоторое пространственное движение примером такой составной частицы может быть ядро дейтерия состо
19036. Спин 1/2. Спиновые функции, операторы спина. Матрицы Паули и их свойства. Разложение по спиновым функциям 1.1 MB
  Лекция 18 Спин 1/2. Спиновые функции операторы спина. Матрицы Паули и их свойства. Разложение по спиновым функциям Целый ряд элементарных частиц – электроны нейтроны протоны и другие – обладают спином . По этой причине рассмотрим подробно свойства спиновых функций и
19037. Собственный магнитный момент. Уравнение Паули. Движение заряженной частицы в магнитном поле. Уровни Ландау 416.5 KB
  Лекция 19 Собственный магнитный момент. Уравнение Паули. Движение заряженной частицы в магнитном поле. Уровни Ландау Многие элементарные частицы в том числе и незаряженные имеют магнитный момент не связанный с ее движением в пространстве а связанный с внутренними ...
19038. Сложение моментов. Коэффициенты Клебша-Гордана 1.3 MB
  Лекция 20 Сложение моментов. Коэффициенты КлебшаГордана Поскольку в классической механике суммарный момент импульса системы из двух частиц равен векторной сумме моментов частиц квантовомеханический оператор суммарного момента двух частиц определяется как
19039. Примеры построения собственных функций оператора суммарного момента двух частиц. Сложение двух спинов ½. Классификация спиновых функций в системе из двух частиц 660.5 KB
  Лекция 21 Примеры построения собственных функций оператора суммарного момента двух частиц. Сложение двух спинов . Классификация спиновых функций в системе из двух частиц Покажем как вычисляются коэффициенты КлебшаГордана на нескольких примера. Пусть система из ду...