51053

ДОЗИМЕТРИЯ ЭЛЕКТРОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Лабораторная работа

Физика

Измерение плотности потока β частиц . если поглощенная энергия излучения в некотором объеме среды равна суммарной кинетической энергии ионизирующих частиц электронов и позитронов образованных фотонным излучением в том же объеме среды.3 приведены числовые значения допустимой плотности потока частиц при облучении кожи и тела лиц из персонала βчастицами.3 Допустимые уровни облучения кожи лиц из персонала βчастицами Граничная энергия Мэв Эквивалентная на единичный флюенс доза D1 1010Звсм2 част Допустимая плотность...

Русский

2014-02-04

185.4 KB

3 чел.

РОСАТОМ

Северская  государственная технологическая академия

                    УТВЕРЖДАЮ

                               Зав. кафедрой ФЭУ

профессор ___________ В.И. Бойко

                                           “____” ____________2012г.

Ю.А.Соловьев

ДОЗИМЕТРИЯ ЭЛЕКТРОННОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

Практическое руководство

      

Томск 2012

УДК 621.039.58

ББК  31.4

С 603

Соловьев Ю.А. Дозиметрия электронного излучения: практическое руководство /Ю.А.Соловьев -                              , 2012. – 16с.

Руководство содержит описание  лабораторной работы по дозиметрии. Приведены основные теоретические сведения по радиационной безопасности и измерению активности радионуклидного источника.

Рецензент  В.Б. Терехин – доцент каф ЭАФУ СГТА,  канд.техн.наук  

Редактор    Р.В. Фирсова                                                                                    

Подписано к печати___________Формат бумаги 6084/32

Гарнитура Times New Roman. Бумага писчая №2

Плоская печать. Усл. печ. л.  0,46 . Уч. изд. л. 0,84.

Тираж 50 экз.                                                                    Заказ__

    Содержание

  1.  Цель работы ……..…4

  1.1 Термины и определения …….…..4

  1.2 Основные регламентируемые величины…………………..…..…5

2 Дозиметрия электронного излучения……………………...…………8

3 Измерение плотности потока β - частиц …………………………….….9

  3.1 Абсолютный метод …….…...9

  3.2 Поправка на разрешающее время…………………………..…...11

  3.3 Поправка на геометрический фактор …..…....11

  3.4 Поправка на поглощение в слое воздуха и стенке счетчика..........12

  3.5 Поправка на обратное рассеяние от подложки ………..13

     3.7 Поправка на фон ………..14

  3.8 Точность выполняемых измерений …………14

4 Определение мощности дозы β – излучения с помощью ионизационного детектора………………………………………………………………...15

  4.1 Порядок измерения …………15

  Литература …………16

1 Цель работы

1.1 Термины и определения

Целью данной работы является освоение ионизационного  метода дозиметрии электронного излучения [1,2].

Фундаментальной дозиметрической величиной является поглощенная доза ионизирующего излучения (доза). Поглощенная доза определяется по соотношению:

D=de/dm,

где D - поглощенная доза; de - средняя энергия, переданная ионизирующим излучением веществу, находящемуся в элементарном объеме; dm - масса вещества в этом элементарном объеме.

Энергия   может   быть   усреднена   по   любому   определенному объему, и в этом случае средняя доза будет равна полной энергии, переданной объему, деленной на массу этого объема.  Единицей измерения дозы является  Дж/кг.  Величина 1 Дж/кг  имеет название грей (Гр).

Эквивалентная доза - поглощенная доза в органе или ткани, умноженная на соответствующий взвешивающий коэффициент для данного излучения WR:

HTR= WR ·DTR,

где DTR - средняя поглощенная доза в органе или ткани Т;  WR взвешивающий коэффициент для излучения R.

Если поле излучения состоит из нескольких излучений с различными величинами WR, то эквивалентная доза определяется в виде

HT=WR·DTR.

Единицей измерения эквивалентной дозы является Дж/кг, имеющий специальное наименование зиверт (Зв). Вне системная единица - биологический эквивалент рада (бэр).

Эффективная доза - величина, используемая как мера риска возникновения отдаленных последствий облучения всего тела человека и отдельных его органов с учетом их радиочувствительности. Она представляет сумму произведении эквивалентной дозы в органе НТ  на соответствующий взвешивающий коэффициент для данного органа или ткани:

E=WT-HT,

где HT - эквивалентная доза в ткани Т; WT -взвешивающий коэффициент для ткани Т. Единица измерения эффективной дозы - Зв.

Экспозиционная доза - мера ионизационного действия фотонного излучения, определяемая по ионизации воздуха в условиях электронного равновесия.  Т. е. если поглощенная энергия излучения в некотором объеме среды равна суммарной кинетической энергии ионизирующих частиц (электронов и позитронов), образованных фотонным излучением в том же объеме среды. Непосредственно измеряемой физической величиной при определении экспозиционной дозы фотонного излучения является общий электрический заряд ионов одного знака, образованных в воздухе за время облучения.

В СИ единицей экспозиционной дозы является один кулон, деленный на килограмм (Кл/кг). Внесистемной (специальной) единицей экспозиционной дозы является рентген (Р).

Экспозиционной дозе в один рентген соответствует поглощенная доза в воздухе 0,88 рад, в биологической ткани 0,95 рад (энергетический эквивалент одного рентгена).

. В таблице 1.1 приведены соотношения между единицами СИ и внесистемными единицами.

Таблица 1.1 – Соотношение между единицами СИ и внесистемными единицами в области радиационной безопасности

Величина

Единица СИ

Внесистемная

Связь с единицей СИ

Активность

Беккерель (Бк)

Кюри (Ки)

u=3,7· 1010 Бк

Поглощенная доза, керма

Грей (Гр)

Рад (рад)

1рад=0,01Гр

Мощность поглощенной дозы, кермы

Грей в секунду (Гр/с)

Рад в секунду (рад/с)

1 рад/с=0,01Гр/с

Эквивалентная доза

Зиверт (Зв)

Бэр (бэр)

1 бэр=0,01 Зв

1.2 Основные регламентируемые величины

Здесь приведены основные регламентируемые величины техногенного облучения в контролируемых условиях при нормальных условиях эксплуатации источников ионизирующего излучения.

Нормами радиационной безопасности  (НРБ-99/2009) устанавливаются следующие категории облучаемых лиц:

- персонал - лица, работающие с техногенными источниками (группа А) или находящиеся по условиям работы в сфере их воздействия (группа Б);

- все население, включая лиц из персонала, вне сферы и условий их производственной деятельности.

Для категорий облучаемых лиц устанавливаются три класса нормативов:

- основные пределы доз, приведенные в таблице 1.2;

- допустимые уровни монофакторного (для одного радионуклида или одного вида внешнего излучения, пути поступления) воздействия, являющиеся производными от основных пределов доз: пределы годового поступления, допустимые среднегодовые объемные активности (ДОА) и удельные активности (ДУА) и т.д.;

В практике радиационной безопасности используются также контрольные уровни (дозы и уровни). Контрольные уровни устанавливаются администрацией учреждения по согласованию с органами Госсанэпиднадзора [3].

Соблюдение предела годовой дозы предотвращает возникновение
детерминированных (пороговых) эффектов; вероятность стохастических (беспороговых) эффектов сохраняется при этом на приемлемом уровне.

Таблица 1.2 - Основные пределы доз

Нормируемые величины

Пределы доз

лица из персонала* (группа А)

лица из населения

Эффективная доза

20 мЗв в год в среднем за любые последовательные 5 лет, но не более 50 мЗв в год

1 мЗв в год в среднем за любые последовательные 5 лет, но не более 5 мЗв в год

Эквивалентная доза за год в хрусталике,

коже**,

кистях и стопах

150 мЗв

500 мЗв

500 мЗв

15мЗв

50мЗв

50мЗв

*Дозы облучения как и все остальные допустимые производные уровни персонала группы Б не должны превышать 1/4 значения для персонала группы А. Все нормативные значения приводятся для категории персонала группы А.

**Относится к среднему значению в слое толщиной 5 мг/см2 под покровным слоем толщиной 5 мг/см2. На ладонях толщина покровного слоя - 40 мг/см2.

Для каждой категории облучаемых лиц числовое значение допустимого уровня для данного пути облучения определено таким образом, чтобы при таком уровне воздействия только одного фактора облучения в течение года величина дозы, накопленной за год, равнялась величине соответствующего годового предела дозы, указанного в таблице 1.2.

Для студентов и учащихся в возрасте до 21 года, проходящих обучение с использованием источников ионизирующего излучения, годовые накопленные дозы не должны превышать значений, установленных для лиц из населения.

В таблице 1.3 приведены числовые значения допустимой плотности потока частиц при облучении кожи и тела лиц из персонала β-частицами.

Таблица 1.3 - Допустимые уровни облучения кожи лиц из персонала β-частицами

Граничная энергия, Мэв

Эквивалентная на единичный флюенс доза D1,

10-10Зв-см2/част

Допустимая плотность потока (ДПП)перс,

част/см2 • с

изотропное поле

параллельный пучок

изотропное поле

параллельный пучок

1

2

3

4

5

0,2

40

28

1900

30

0,3

2

19

410

40

0,4

2.6

14

300

60

0,5

3

12

270

70

0,7

3,5

8,6

230

95

1,0

3,7

6,3

220

130

1,5

3,8

4,7

210

180

2,0

3,9

4,2

210

200

2,5

4,0

4,0

200

200

3,0

4,0

3,9

200

210

3,5

4,0

3,8

200

210

2 Дозиметрия электронного излучения

Перед дозиметрией электронного излучения стоят две самостоятельные задачи. Первая - измерение распределения поглощенной дозы в облучаемом объекте. Вторая - измерение распределения потока или плотности потока электронов или β - частиц. Первая задача возникает в радиобиологии, медицинской практике и при проведении научно-исследовательских работ. Вторая - в обычной дозиметрической практике, когда требуется определить уровень внешнего облучения при работе с β - излучающими веществами поверхностей.

Поглощенную дозу в веществе Dz при β - облучении можно представить в виде:

                                                    Dz=,                                (2.1)

где (dE/dx)z - тормозная способность вещества Z для электронов с энергией Е; F(E)dE - флюенс электронов с энергией в интервале от Е до E+dE.

Средняя доза, приходящаяся на одну β - частицу, определяется соотношением

D1 = Dz /F0=  .

Tаким образом, средняя доза, приходящаяся на одну частицу, равна тормозной способности, усредненной по всему спектру. Величина (dE/dx)z      зависит   от   энергии   β - частицы.   Эта зависимость хорошо известна. По известной зависимости (dE/dx)z  от энергии можно найти    для данного спектра.

Тогда искомая доза Dz определяется соотношением:

                                                Dz= D1·F0,                                      (2.2)

где F0 - флюенс β - частиц.

Флюенс может быть легко измерен, например, газоразрядным детектором.

При определении мощности дозы вместо флюенса следует использовать скорость изменения флюенса, т.е. плотность потока частиц. Тогда соотношение (2.2) примет вид:

                                                                                           (2.3)

где φ – плотность потока частиц.

При определении эквивалентной дозы необходимо использовать данные таблицы 1.3.

Таким образом, определение мощности дозы при внешнем облучении сводится к определению плотности потока β - частиц.

3 Измерение плотности потока β - частиц

3.1 Абсолютный метод

При работе с радиоактивными веществами в открытом виде возможно загрязнение ими поверхности оборудования, одежды и тела человека. При этом  помимо внешнего облучения, появляется опасность попадания радиоактивных веществ внутрь организма. Считается, что в организм может попасть до 1% радиоактивных веществ, находящихся на одежде, и до 5% радиоактивных веществ, находящихся на поверхности рук.

При измерении плотности потока β - частиц необходимо также определять местонахождение источника излучения, его размеры и конфигурацию.

Около точечного источника плотность потока изотропна в пространстве и при удалении от источника изменяется обратно пропорционально квадрату расстояния.

Если же источник β - излучения является поверхностным, то распределение плотности потока около такого источника подчиняется довольно сложному закону.

Размеры источника, истинная величина плотности потока около него могут быть определены при условии, что площадь детектора меньше площади источника. Если площадь детектора сравнима или превышает площадь источника, то измерения величины плотности потока будут занижены. В этом случае нужно производить перерасчет плотности потока на всю площадь детектора.

Для измерения плотности потока β - частиц применяются газоразрядные и сцинтилляционные детекторы. Одновременно с β - частицами они регистрируют и γ - кванты. Если толщина стенок газоразрядного счетчика меньше пробега β - частиц, то эффективность регистрации β - частиц целиком определяется геометрическими условиями измерения и составляет от 10 % до 100 %. Эффективность регистрации γ - квантов этими счетчиками не превышает нескольких десятых долей процента. Однако, в смешанных потоках плотность потока γ - квантов может во много раз превышать плотность потока β - частиц, поэтому результирующий вклад γ - фона может быть сравним с величиной счета от β - частиц.

Измерение β - излучения в присутствии γ - фона проводится в два этапа. В начале измеряется общая скорость счета от излучения. Затем детектор закрывается фильтром из легкого материала, который поглощает все β - частицы и практически не ослабляет γ - излучение, и измеряется только γ - излучение. Вычитая из первого результата второй, получим скорость счета β -частиц.

Таким образом, в большинстве случаев дозиметрия β - излучения сводится к следующему:

- нахождение источников излучения;

- определение вида излучения (бета или гамма);

- идентификация радионуклида (определение энергетического спектра);

- измерение плотности потока частиц, создаваемых этими источниками и распределения плотности потока в пространстве.

Плотность потока частиц источников измеряют, регистрируя их излучение. Показания детектора - а, расположенного рядом с источником, будут пропорциональны активности источника А

а=εА.

Под показаниями детектора понимают или число отчетов в единицу времени, или показания токового прибора, или почернение фотопленки и т.п. Коэффициент пропорциональности ε называется эффективностью измерительной установки. Он зависит от ряда факторов: эффективности самого детектора, геометрии измерения и т.п. Если величина ε известна, то определение активности самого детектора сводится к элементарной операции. Однако определение этого коэффициента, как правило, очень сложно.

Различают абсолютные и относительные измерения. При абсолютных измерениях прежде всего определяют эффективность измерительной установки ε, а затем по показаниям детектора а находится истинное значение активности источника А. При относительных измерениях показания детектора ах при работе с исследуемым источником активностью А сравниваются с показаниями аэ от некоторого эталонного источника, активность которого Аэ известна. Необходимо обеспечить при этом, чтобы сравнение было выполнено в одинаковых условиях, т.е. при одинаковых значениях коэффициентов ε в обоих случаях.

В настоящее время для измерения активности β - источников довольно широко используется абсолютный метод с помощью торцевых счетчиков. Этот метод позволяет измерять активность проб с точностью  до 4-8%.

При измерении плотности потока исследуемый образец помещается под окно торцевого счетчика. Счетчик регистрирует не все частицы, испускаемые источником. Часть β - частиц проходит мимо рабочего объема счетчика, часть поглощается на пути следования в измерительный  объем воздухом, окном счетчика, препаратом. Поэтому связь между скоростью счета счетчика и плотностью потока частиц образца φ можно записать в следующем виде:

φ = (n·g - nф)/( f·η·k·z·q·w·S), 1/c,

где n - скорость счета; nф - скорость счета фона; g - поправка на разрешающее время; f - поправка на ложные импульсы; w - поправка на геометрический фактор; η -эффективность регистрации частиц счетчиком; k - поправка на поглощение β-частиц между образцом и измерительным объемом; z - поправка на самопоглощение и рассеяние в препарате; q - поправка на обратное рассеяние от подложки препарата; S – площадь источника β-частиц.

Величина поправок зависит от многих параметров. При выполнении данной работы необходимо принять равными единице следующие поправки:

- поправку на ложные импульсы f;

- поправку на самопоглощение и рассеяние z;

- эффективность регистрации частиц η.

Остальные поправки необходимо вычислять.

3.2 Поправка на разрешающее время

При регистрации частиц самогасящимися счетчиками разрешающее время системы регистрации определится разрешающим временем счетчика, т.е. минимальным промежутком времени между попаданием в объем счетчика двух последовательно идущих частиц, при котором на выходе схемы возникнут два отдельных импульса.

Самогасящиеся счетчики имеют довольно большое разрешающее время 1·10-4 с. По известному разрешающему времени τ и зарегистрированной скорости счета от радиоактивного препарата, равной  n, можно определить поправку на разрешающее время

g =l/(l - n· τ).

3.3 Поправка на геометрический фактор

Поправка на геометрический фактор w учитывает долю потока частиц или квантов от радиоактивного препарата, которая попадает на поверхность детектора. Она зависит от геометрического расположения препарата относительно детектора. На рисунке 3.1 приведен пример расположения препарата относительно торцевого детектора.

Из рисунка 3.1 видно, что поправка w равна отношению телесного угла, под которым попадают β-частицы в измерительный объем, к 2π. Доля телесного угла от полной поверхности полусферы, в соответствии с рисунком  3.1, может быть вычислена. Источник излучения можно считать точечным, если Rп«RДет. Тогда, доля телесного угла - поправка на геометрический фактор, вычисляется по формуле:

                  w =l - cos Ө= l - h/(R+ h2)1/2.                               (3.1)

 

По формуле (3.1), с точностью до 2%, можно вычислить поправку w, если выполняется условие: Rn < 0,5Rдет при h > 2Rn.

3.4 Поправка на поглощение β - частиц в слое воздуха и стенке                                         счетчика

По пути в чувствительный объем счетчика происходит ослабление потока β - частиц в слое воздуха и во входном окне счетчика. Толщина поглотителя тогда равна:

d = h + dcт,

где толщины воздуха h и входного окна счетчика dcт подсчитывают в массовых единицах, г/см2. В нашем случае полагать, что толщина стенки входного окна счетчика 3 мг/см2.

h - расстояние между препаратом и окном детектора;

Rп и Rдет. - радиусы препарата и окна детектора соответственно;

Ө - телесный "угол зрения".

Рисунок 3.1 - Схема для вычисления поправки на геометрический

фактор

Так как обычно d < 0,3 Rβ (где Rβ - слой полного поглощения β-частиц - пробег), то для расчета k можно использовать экспоненциальную зависимость:

                                         k=exp(-0,693 dэфф/∆1/2 ),                         (3.2)                  

где ∆1/2 - слой половинного ослабления β - частиц, т.е. толщина слоя среды, ослабляющая направленное излучение в 2 раза; dэфф - эффективная толщина входного окна счетчика и слоя воздуха.

Толщина слоя половинного ослабления излучения связана с массовым коэффициентом поглощения излучения μ соотношением:

                                  ∆1/2 = ln2/μ = 0,693/μ.                                     (3.3)

Здесь μ можно рассчитать по формуле:

                                   μ =22/E1,33,[CM2/r],                                          (3.4)

где Е - максимальная энергия β- спектра, Мэв.

Эффективная толщина dэфф обычно больше, чем толщина слоя воздуха и стенки счетчика по нормали d, т.к. часть излучения идет под углом к поверхности поглощающего слоя и поглощается сильнее. Соотношение между d и dэфф как функцию поправки на геометрические условия эксперимента можно определить из таблицы 3.2.

Таблица 3.2 - Поправка на геометрический фактор

W

0,00

0,08

0,16

0,24

0,32

0,40

0,48

0,56

dэфф/ d

1,00

1,05

1,10

1,15

1,20

1,28

1,35

1,45

Тогда поправка на поглощение в окне счетчика и в слое воздуха находится из таблицы 3.3.

Таблица 3.3 – Поправка на поглощение

dэфф/∆1/2

0,01

0,03

0,05

0,10

0,15

0,20

0,25

0,30

0,35

0,40

0,50

k

0,99

0,98

0,97

0,93

0,90

0,87

0,84

0,81

0,35

0,76

0,70

3.5 Поправка на обратное рассеяние от подложки

При измерении радиоактивный препарат наносится на подложку. Часть частиц, вылетающих из препарата в направлении подложки, рассеивается в обратном направлении и попадает в счетчик. Это приводит к увеличению скорости счета. Величина обратного рассеяния зависит от атомного номера подложки – z. Спектр рассеянного излучения несколько «мягче», чем спектр первичных частиц. Поэтому поправка q на обратное рассеяние зависит от z, толщины подложки, геометрии эксперимента. Если взять подложку из алюминия довольно большой толщины - 0,5 мм и более, то в этом случае можно считать, что q не зависит от толщины. Для подложки из алюминия величина поправки q = 0,25.

3.6 Поправка на фон

При измерении скорости счета от β - источника часть импульсов будет обусловлена космическим излучением, γ - квантами от источника, сопровождающими β-распад, γ - излучением почвы, стен здания. Следовательно, при определении активности β - источника мы должны вычесть из суммарной скорости счета скорость счета фона nф. Для определения скорости счета фона при неизменной геометрии эксперимента между источником и счетчиком необходимо поместить поглотитель из материала с малым эффективным атомным номером толщиной, равной или большей пробега β – частиц в данном материале. Поглотитель поглощает полностью β – частицы и незначительно ослабляет поток γ – квантов от источника (остальные компоненты, обуславливающие фон, не изменяются). И, следовательно, скорость счета обуславливается только фоновым излучением.

3.7 Точность выполняемых измерений

При достаточно тщательном определении перечисленных поправок суммарная ошибка для тонких источников с максимальной энергией β - спектра выше 0,6 МэВ может не превышать 8-10%. Однако, вероятностный характер самого явления радиоактивного распада приводит к возникновению дополнительной статистической шибки.

Критерием точности выполняемых измерений является среднеквадратичная погрешность или стандартное отклонение σ, равное положительному значению квадратного корня из дисперсии. Дисперсией D статистического распределения называется среднее значение квадрата отклонений от среднего значения:

                                       D= = σ 2,                                      (3.5)

где х- значение измеряемой величины; а-среднее значение измеряемой величины, σ - среднеквадратичное отклонение.

Отношение погрешности к истинному значению измеряемой величины называется относительной погрешностью δ.

Известно, что в случае регистрации актов радиоактивного распада зарегистрированное количество импульсов и скорость счета распределены по закону Пуассона. При этом дисперсия событий, распределенных по закону Пуассона, равна среднему значению этой величины, т. е., если в эксперименте зарегистрировано N импульсов, то

                    D(N)=N,  δ =( σ /N)100% = (1/)100%.                    (3.6)

В случае непрямых измерений, т.е. когда значение исследуемой величины вычисляется на основании результатов измерений других величин, погрешность вычисляется с помощью соотношений, связывающих искомую физическую величину с непосредственно измеряемыми величинами. Если измеряемый эффект А находится как разность двух измерений: суммарного N в течение времени t (полезный сигнал плюс фон) и фонового Nф в течение времени tф , то

D(A)=D(N)+D(Nф)= N/t + Nф / tф.

Можно определить соотношение между временем  измерения суммарного сигнала и фона, обеспечивающего наименьшую относительную погрешность величины А при заданном полном времени измерения T=t+ tф

Это соотношение определяется по формуле:

t/ tф=.

Последнее условие определяет также наименьшее время Т, необходимое для измерения интенсивности с заданной степенью точности. В том случае, когда фон точно известен, время, необходимое для измерения интенсивности с заданной степенью точности, определяется из соотношения:

δ 2=(N/t)(N - Nф )2.

4 Определение мощности дозы β-излучения с помощью ионизационного детектора

4.1 Порядок измерения

     4.1.1 Ознакомиться с устройством счетно-пусковой установки по инструкции и описанием работы.

     4.1.2 Получить у преподавателя радиоактивный препарат и поместить его на расстоянии от окна счетчика на 1-2 см.

     4.1.3 Со статистической точностью 3% выполнить измерения скорости счета от препарата.

      4.1.4 Со статистической точностью 5% выполнить измерения скорости счета фона.

      4.1.5 Рассчитать величины поправок и определить плотность потока β - частиц. Рассчитать статистическую погрешность результата.

       4.1.6 Рассчитать с использованием результатов измерений и данных таблицы 1.3 мощность эквивалентной дозы электронного излучения для каждой точки измерения.

       4.1.7 На основании закона простого радиоактивного распада рассчитать активность радионуклида на данный момент времени по начальной активности. Определить расчетную мощность эквивалентной дозы.

       4.1.8 Сравнить данные измерений с результатами расчетов.

       4.1.9 Определить наименьшее время, необходимое для измерения скорости счета от препарата с относительной погрешностью 3% при известной скорости счета.

Литература

1 Иванов В.И. Курс дозиметрии: учебник для вузов. – 3-е изд. перераб. и доп. /В.И. Иванов. – М.: Атомиздат, 1978. – 392 с.

2 Ляпидевский В.К. Методы детектирования излучений: учеб. пособие для вузов. /В.К. Ляпидевский  – М.: Энергоатомиздат, 1987. – 408 с.

3 Нормы радиационной безопасности (НРБ-99/2009): Гигиенические нормативы – М.: Информационно-издательский центр Госкомсанэпиднадзора России. 1999. – 127 с.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

46339. Разработка и реализация экономико-математической модели расчета стоимости автоперевозок на примере OOO «Heineken» 184.85 KB
  Особенно бурное развитие она получила в период второй мировой войны когда была применена для решения стратегических задач и четкого взаимодействия оборонной промышленности типовых и снабженческих баз и транспорта с целью своевременного обеспечения армии вооружением ГСМ и продовольствием. Подразделения логистики созданы на предприятиях промышленности аграрнопромышленного комплекса транспорта в аппарате НАТО они включаются в состав организационных комитетов по проведению крупных международных соревнований и т. К концу 20 века...
46340. Расчёт и конструирование перекрытия здания 1.51 MB
  Расчёт и конструирование сборной плиты перекрытия Расчётная схема: задаёмся размерами сечения ригеля: Сбор нагрузок: нормативные и расчётные нагрузки на 1 м2 перекрытия: Вид нагрузки нормативная Н м2 коэффициент надёжности по нагрузке расчётная нагрузка Н м2 Постоянная: собственный вес ребристой плиты; вес пола: ц. Высота сечения ребристой предварительно напряжённой плиты
46342. Модернизация бульдозерного оборудования 2.98 MB
  Земляные работы являются самым распространенным видом работ строительного производства. Они применяются в транспортном, гидротехническом, промышленном и городском строительстве, а также в сельском хозяйстве. Вместе с тем они принадлежат к весьма важным видам работ, от качества которых во многом зависит устойчивость и продолжительность службы устроенных на грунтовых основаниях таких инженерных сооружений, как автомобильные и железные дороги, плотины, дамбы.
46343. Обзор конструкций гидротрансформаторов 4.18 MB
  Для предохранения от самопроизвольного включения или выключения передачи в механизмах управления применяются стержневые или шариковые фиксаторы. Специальные клапаны позволяют не только плавно переключать ступени но и производить эти переключения с определенным сдвигом по фазе. В...
46345. Разработка привода цепного конвейера 986.97 KB
  Требуемая частота вращения вала электродвигателя где общее передаточное число кинематических пар изделия: где предварительное значение передаточного числа планетарного механизма u56’ – предварительное значение передаточного числа цепной передачи. Частоту вращения приводного вала вычисляем по формуле: об мин об мин Подбираем электродвигатель мощнстью 15 кВт и синхронной частотой вращения 750 об мин по табл. Определим чатоты вращения валов:...
46346. История автомобилестроения 207 KB
  В конце XIX столетия развитие автомобилестроения двигалось медленно и неповоротливо: с современным его роднил разве что двигатель внутреннего сгорания. Однако в 1914 году, с началом первой мировой войны, — спустя всего 29 лет с момента появления первой незатейливой модели Бенца
46347. Расчет погружного насоса 362.03 KB
  Анализ и оценка опасностей при выполнении работ связанных с обслуживанием скважин оборудованных УЭЦН. Для надежной работы насоса требуется его правильный подбор к данной скважине. При работе скважины постоянно меняются параметры плата призабойной зоны пласта свойства отбираемой жидкости: содержание воды количество попутного газа количество механических примесей и как следствие отсюда идет не доотбор жидкости или работа насоса...