51289

Изучение методов получения когерентных источников света искусственным делением фронта световой волны (бипризма Френеля)

Лабораторная работа

Физика

Цель работы: изучение методов получения когерентных источников света искусственным делением фронта световой волны бипризма Френеля; изучение явления интерференции света; определение длины волны источника света и расстояний между когерентными источниками света. Приборы и принадлежности: источник света светофильтры раздвижная щель бипризма Френеля микроскоп с отсчет ной шкалой оптические рейтеры.Определение длины волны источника света. Вывод: изучили методы получения когерентных источников света искусственным делением...

Русский

2014-02-08

42.5 KB

1 чел.

Министерство образования Республики Беларусь

учреждение образования

Брестский Государственный Технический Университет

Кафедра физики

Лабораторная  работа O-7

 

Выполнил:

студент ЭМФ  гр. АС-18

Санюк В.Н.

Проверил:

Чугунов С.В.

Брест 2004

1. Цель работы: изучение методов получения когерентных источников света искусственным делением фронта световой волны (бипризма Френеля); изучение явления интерференции света; определение длины волны источника света и расстояний между когерентными источниками света.

2. Приборы и принадлежности: источник света, светофильтры,  раздвижная щель, бипризма Френеля, микроскоп с отсчет ной шкалой, оптические рейтеры.

    .

3.Порядок выполнения работы:

 1.Изучение ширины интерференционных полос.

   Для красного стеклышка:

  x=1,6мм,  n=7, n-количество интерференционных полос.

  x=x/n=1,6/7=0,23 мм, где x-ширина интерференционной картины;   x-ширина   одной интерференционной полосы.

L=46 см-расстояние между щелью и фокольной плоскостью расчетного микроскопа.

2.Измерение расстояния между мнимыми источниками.   

 Установим между бипризмой и микроскопом  вспомогательную линзу.Придвинув её к бипризме получаем резкое двойное изображение. Измерим расстояние d между серединами этих изображении три  раза.

  d1=0,3 мм;

  d2=0,28 мм;    

  d3=0,29 мм;

  dср=(d1+d2+d3)/3=0,29 мм.

Передвинем вспомогаиельную призму на y1=1 см  от бипризмы. Получаем резкое

двойное изображение щели. Расстояние между серединами этих изображений:

 d1=1,4 мм. Затем опять передвигаем вспомогательную линзу от бипризмы. Перемещение вспомогательной  линзы  заканчиваем  когда  расстояние  между изображениями  щели  перестаёт изменяться.

Полученные данные занесём в таблицу 1 и вычислим α0, расстояние между мнимыми изображениями щели  в бипризме. В координатных осях X0Z отметим экспериментальные точки

 и нарисуем прямую соответствующуюнайденому  значению d0(см. Приложение 1)

i

yi,см

di

Zi=F(d-di)/ddi

Yi2

ziyi

1

1

1,4

-2,7

1

-2,7

2

2

1,1

-2,5

4

-5

3

3

1,05

-2,4

9

-21,6

4

4

1

-2,4

16

-38,4

5

5

0,9

-2,5

25

-62,5

6

6

0,8

-2,2

36

-57,2

7

7

0,8

-2,2

49

-107,8

8

8

0,8

-2,2

64

-140,8

Фокусное pасстояние F=110 мм

3.Определение длины волны источника света.

Длина волны λ= (  x*l0 )/L=1,33 мкм.

4.Определение преломляющего угла бипризмы Френеля.

Угловая ширина  ровна  φ=d0/l0=0,0005.

Преломляющий угол бипризмы Френеля равен θ= φ/2(n-1)=0,00048, где n=1,52-показатель преломления вещества бипризмы.

      

Вывод: изучили методы получения когерентных источников света искусственным делением фронта световой волны (бипризма Френеля); изучили явления интерференции света; определили длину  волны источника света.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

19019. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные экспе-риментальные факты, лежащие в основе квантовой механики 318 KB
  Лекция 1. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные экспериментальные факты лежащие в основе квантовой механики В современной науке квантовая механика занимает важнейшее место поскольку формирует основные идеи современного подхода к описа
19020. Принципы построения и постулаты квантовой механики. Операторы физических величин 285 KB
  Лекция 2 Принципы построения и постулаты квантовой механики. Операторы физических величин Как следует из опытов по дифракции микрочастиц в квантовой механике отсутствует понятие траектории т.е. состояние квантовой частицы не описывается заданием координаты и имп
19021. Операторы координаты и импульса: уравнения на собственные значения и собственные функции, разложения, координатное и импульсное представления волновой функции 444.5 KB
  Лекция 3 Операторы координаты и импульса: уравнения на собственные значения и собственные функции разложения координатное и импульсное представления волновой функции Найдем оператор координаты в представлении то есть найдем как действует этот оператор на про
19022. Матрицы операторов. Унитарные преобразования базиса. Соотношения коммутации. Одновременная измеримость физических величин 650 KB
  Лекция 4 Матрицы операторов. Унитарные преобразования базиса. Соотношения коммутации. Одновременная измеримость физических величин. Соотношение неопределенностей Гейзенберга Рассмотрим некоторый линейный оператор :. Выберем в рассматриваемом линейном пространст...
19023. Временное уравнение Шредингера. Общее решение уравнения Шредингера в случае ста-ционарного гамильтониана. Стационарные состояния 380 KB
  Лекция 5 Временное уравнение Шредингера. Общее решение уравнения Шредингера в случае стационарного гамильтониана. Стационарные состояния. Плотность потока вероятности Как следует из постулатов квантовой механики волновая функция удовлетворяет уравнению Шрединг
19024. Зависимость средних от времени. Интегралы движения. Законы сохранения и симметрии. Сохранение четности 614 KB
  Лекция 6 Зависимость средних от времени. Интегралы движения. Законы сохранения и симметрии. Сохранение четности Эволюция квантовой системы во времени определяется временным уравнением Шредингера 1 Поскольку это уравнение является уравнением первого пор...
19025. Общие свойства стационарных состояний одномерного движения для дискретного спек-тра. Квантование энергии в потенциале притяжения. Осцилляционная теорема 1.32 MB
  Лекция 7 Общие свойства стационарных состояний одномерного движения для дискретного спектра. Квантование энергии в потенциале притяжения. Осцилляционная теорема Пусть потенциальная энергия частицы зависит только от координаты : Тогда поскольку потенциальн
19026. Бесконечно глубокая прямоугольная потенциальная яма. Спектр, стационарные состоя-ния, разложения по собственным функциям гамильтониана, средние 434.5 KB
  Лекция 8 Бесконечно глубокая прямоугольная потенциальная яма. Спектр стационарные состояния разложения по собственным функциям гамильтониана средние Пусть потенциальная энергия частицы равна бесконечно глубокая потенциальная яма шириной см. рисунок. Най...
19027. Гармонический осциллятор. Уровни энергии и волновые функции (решение в виде ряда) 615.5 KB
  Лекция 9 Гармонический осциллятор. Уровни энергии и волновые функции решение в виде ряда Одномерным гармоническим осциллятором называется частица движущаяся в потенциале где масса частицы число имеющее размерность сек1 в случае классического движения ча