5424

Исследование дисперсионных искажений импульсов в оптическом волокне

Лабораторная работа

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Целью работы является проведение компьютерного эксперимента по исследованию влияния составляющих дисперсии на временные параметры передаваемых оптических импульсов: - модовой дисперсии ступенчатых оптических волокон- модовой дисперси...

Русский

2012-12-09

1.21 MB

98 чел.

1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ

Целью работы является проведение компьютерного эксперимента по исследованию влияния составляющих дисперсии на временные параметры передаваемых оптических импульсов:

- модовой дисперсии ступенчатых оптических волокон;
- модовой дисперсии градиентных оптических волокон;
- материальной составляющей хроматической дисперсии;
- волноводной составляющей хроматической дисперсии;
- профильной составляющей хроматической дисперсии;
- хроматической дисперсии оптического волокна;
- результирующей дисперсии оптических волокон.

2 ПРОГРАММА ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ

2.1 Расчет и моделирование модовой дисперсии ступенчатого оптического волокна.

2.2 Моделирование модовой дисперсии градиентного оптического волокна.

2.3 Компьютерное моделирование и построение графика зависимости материальной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины волны источника излучения.

2.4 Моделирование зависимости волноводной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины волны источника излучения.

2.5 Расчет зависимости профильной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от волны источника излучения.

2.6 Комплексное моделирование влияния ширины спектральной характеристики источника оптического излучения и длины волны источника излучения на составляющие и результирующую хроматической дисперсии.

2.7 Моделирование влияния хроматической дисперсии на основные параметры передаваемых оптических сигналов.

2.8 Комплексное моделирование влияния всех составляющих дисперсии ступенчатого оптического волокна на временные параметры передаваемых оптических сигналов.

2.9 Комплексное моделирование влияния всех составляющих дисперсии градиентного оптического волокна на временные параметры передаваемых оптических сигналов.


3. ОСНОВНЫЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ ДЛЯ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ И МОДЕЛИРОВАНИЯ

3.1 Определение и виды дисперсии

Наряду с коэффициентом затухания ОВ важнейшим параметром является дисперсия, которая определяет его пропускную способность для передачи информации.

Дисперсия – это рассеяние во времени спектральных или модовых составляющих оптического сигнала, которое приводит к увеличению длительности импульса оптического излучения при распространении его по ОВ (рисунок 1).

Рисунок 1 – Искажение формы импульсов вследствие дисперсии

Дисперсия определяется разностью квадратов длительностей импульсов на выходе и входе ОВ

, (1)

где значения tивых и tивх определяются на уровне половины амплитуды импульсов.

Дисперсия не только ограничивает частотный диапазон ОВ, но существенно снижает дальность передачи сигналов, так как чем длиннее линия, тем больше увеличение длительности импульсов. Она в общем случае определяется тремя основными факторами: различием скоростей распространения направляемых мод, направляющими свойствами оптического волокна и параметрами материала, из которого оно изготовлено. В связи с этим основными причинами возникновения дисперсии являются, с одной стороны, большое число мод в ОВ (модовая или межмодовая дисперсия), а с другой стороны – некогерентность источников излучения, реально работающих в спектре длин волн (Δλ) (хроматическая дисперсия). Модовая дисперсия преобладает в многомодовых ОВ и обусловлена отличием времени прохождения мод по ОВ от его входа до выхода. Механизм появления хроматической дисперсии удобно описать с помощью преобразований Фурье.

Отсутствие искажений при распространении импульсов в одномодовом световоде имеет место, если постоянная распространения b основной моды типа НЕ11 является линейной функцией частоты. Это можно показать следующим образом. Обозначим импульсный сигнал на входе световода gi(t), его преобразование Фурье Gi(t). Тогда импульс после распространения по световоду на расстояние z будет иметь вид:

g0 (t) = Gi (w) exp [j (w t - b (w) z)] dw. (2)

После распространения в световоде длины z каждая спектральная компонента получит фазовое приращение b (w )z. Если допустить (как это имеет место на практике), что спектральная ширина сигнала мала по сравнению с частотой оптической несущей         w /2π, то функцию b (w ) можно разложить в ряд Тейлора в окрестности центральной частоты спектра импульса wc: 

b (w )=b (w c)+½ w =w c (w – w c) + ½ w =w c (w - w c)2 / 2 + … (3)

Если предположить, что постоянная распространения b (w ) есть линейная функция частоты, то ряд Тейлора содержит только два члена и

g0(t)= Gi(w ) exp[jw (t - z)]dw = gi(t - z). (4)

Из (4) следует, что при линейной зависимости b (w ) от частоты сигнал на выходе световода является неискаженным откликом на входной сигнал (имеется лишь задержка сигнала). Постоянные члены опущены, так как они не влияют на форму импульса.

Нелинейности в постоянной распространения, которые ответственны за этот тип искажений, определяются двумя факторами. Первый из них обусловлен тем, что коэффициенты преломления материала сердечника и оболочки являются функциями частоты (материальная дисперсия). Второй фактор проявляется даже тогда, когда материалы сердечника и оболочки имеют коэффициенты преломления, не зависящие от частоты. В данном случае b сохраняет нелинейную зависимость от частоты вследствие волноводного эффекта (волноводная дисперсия). Иногда ее называют геометрической дисперсией, тем самым подчеркивая его зависимость от геометрии световода как направляющей структуры.

В реальных оптических волокнах, которые могут быть регулярными (например, с регулярной, геликоидальной структурой), нерегулярными (например, нерегулярное изменение границы раздела электрических сред) и неоднородными (например, наличие инородных частиц). Помимо перечисленных выше материальной и волновой составляющих дисперсии присутствует также профильная составляющая. К примерам ее возникновения относятся поперечные и продольные малые отклонения (флуктуации) геометрических размеров и формы волокна, например: небольшие эллиптичности поперечного сечения волокна; изменения границ профиля показателя преломления (ППП); осевые и внеосевые провалы ППП, вызванные особенностями технологии изготовления ОВ.

При распространении поляризованной световой волны вдоль оптического волокна при некоторых условиях может наблюдаться ее полная деполяризация. Явление деполяризации усиливается при дифференциальной задержке световых волн, распространяющихся вдоль быстрой и медленной осей волокна. Для оценки дисперсии, возникающей вследствие задержки распространения ортогонально поляризованных световых волн, используется понятие поляризационной модовой дисперсии.

Полная классификация составляющих дисперсии оптического волокна представлена на рисунке 2.

Рисунок 2 – Классификация составляющих дисперсии оптического волокна

3.2 Модовая дисперсия

Модовая дисперсия свойственна только многомодовым волокнам и обусловлена отличием времени прохождения мод по ОВ от его входа до выхода. Следует раздельно рассматривать процесс возникновения модовой дисперсии в ступенчатых и градиентных волокнах. В ОВ со ступенчатым профилем показателя преломления скорость распространения электромагнитных волн с длиной волны l одинакова и равна:

,(5)

где с0 – скорость света в вакууме.

В этом случае все лучи, падающие на торец ОВ под углами к его оси в пределах апертурного угла q А, распространяются в сердцевине волокна по своим зигзагообразным линиям и при одинаковой скорости распространения достигают приемного конца в разное время, что естественно, приводит к увеличению длительности принимаемого импульса.

Увеличение длительности импульса из-за модовой дисперсии характеризуется временем нарастания сигнала и определяется как разность между самым большим и самым малым временем прихода лучей в сечение световода на расстоянии L от начала.

Согласно законам геометрической оптики время распространения луча в ступенчатом многомодовом ОВ зависит от угла падения q п и определяется выражением:

,(6)

где:

L – длина световода;

n1 – показатель преломления сердцевины ОВ;

с0 – скорость света в вакууме.

Так как минимальное время распространения оптического луча имеет место при      q п=0, а максимальное при q п=qкр, соответствующие им значения времени распространения можно записать

и ,(7)

откуда значение межмодовой дисперсии равно

.(8)

Из последнего выражения следует, что модовая дисперсия возрастает с увеличением длины волокна. Однако это справедливо только для идеального волокна, в котором взаимодействие между модами отсутствует. В реальных условиях наличие неоднородностей, кручение и изгиб волокна приводят к постоянным переходам энергии из одних мод в другие то есть к взаимодействию мод, в связи с чем дисперсия становится пропорциональной . Это влияние проявляется не сразу, а после определенного расстояния прохождения световой волны, которое носит название длины установившейся связи мод и принимается равным Lс=(5¸ 7) км. Оно установлено эмпирическим путем.

Модовая дисперсия градиентных ОВ, как правило, на порядок и более ниже, чем у ступенчатых волокон. Это обусловлено тем, что за счет уменьшения показателя преломления от оси ОВ к оболочке скорость распространения лучей вдоль их траекторий изменяется. Так, на траекториях, близких к оси, она меньше, а удаленных – естественно, больше. Следовательно, лучи, распространяющиеся кратчайшими траекториями (ближе к оси), обладают меньшей скоростью, а лучи, распространяющиеся по более протяженным траекториям, имеют большую скорость. В результате время распространения лучей выравнивается и увеличение длительности импульса становится меньше. При этом время распространения оптических лучей определяется законом изменения показателя преломления и при определенных условиях выравнивается, что, естественно, влечет к уменьшению дисперсии. Так, при параболическом профиле показателя преломления, когда показатель степени принимает значение u=2, модовая дисперсия будет определяться выражением

.(9)

При анализе выражений (8) и (9) становится очевидным, что модовая дисперсия градиентного ОВ в 2/D раз меньше, чем у ступенчатого при одинаковых значениях D . А так как обычно D » 1%, то модовые дисперсии указанных ОВ могут отличаться на два порядка.

В инженерных расчетах при определении модовой дисперсии следует иметь ввиду, что до определенной длины линии Lс, называемой длиной связи мод, нет межмодовой связи, а затем при L>Lс происходит процесс взаимного преобразования мод и наступает установившийся режим. Поэтому при L<Lс дисперсия увеличивается по линейному закону, а затем, при L>Lс, – по квадратичному закону. Следовательно, вышеприведенные формулы расчета модовой дисперсии справедливы лишь для длины линии L<Lс.

При длинах линии L>Lс следует пользоваться следующими формулами:

– для ступенчатого световода (10)

– для градиентного световода (11)

где L – длина линии; Lс – длина связи мод (установившегося режима), равная 5-7 км для ступенчатого волокна и 10-15 км – для градиентного. Они устанавливаются эмпирическим путем.

Дисперсионные свойства различных типов ОВ, выпускаемых по рекомендациям ITU-TG.651 и G.652, приведены в таблице 1. В ступенчатых световодах при многомодовой передаче доминирует модовая дисперсия и она достигает больших значений (20-50нс/км).

Таблица 1 – Дисперсионные свойства различных ОВ

Вид дисперсии

Причина дисперсии

Многомодовое ОВ

Одномодовое ОВ

Ступенчатое

(D F=10¸ 100МГц)

Градиентное

(D F=100¸ 1000МГц)

Модовая

Разные моды приходят к концу линии в разное время

(20-50)
нс/км

(1-4)
нс/км

отсутствует

Волноводная

Коэффициент распространения зависит от частоты

Малое значение дисперсии

Малое значение дисперсии

Взаимная компенсация

Материальная

Показатель преломления зависит от частоты

(2-5)
нс/км

(0,1-0,3)
нс/км

Модовая дисперсия может быть уменьшена следующими тремя способами:

  •  использованием ОВ с меньшим диаметром сердцевины, поддерживающей меньшее количество мод. Например, сердцевина диаметром 50 мкм поддерживает меньшее число мод, чем сердцевина в 100 мкм;
  •  использованием волокна со сглаженным ППП, чтобы световые лучи, распространяющиеся по более длинным траекториям, имели большую скорость и достигали противоположного конца волокна в тот же момент времени, что и лучи, распространяющиеся по коротким траекториям;
  •  использованием одномодового волокна, позволяющего избежать модовой дисперсии.

3.3 Хроматическая (частотная) дисперсия

Данная дисперсия вызвана наличием спектра частот у источника излучения, характером диаграммы направленности и его некогерентностью. Хроматическая дисперсия, в свою очередь, делится на материальную, волноводную и профильную (для реальных волокон).

3.3.1 Материальная дисперсия

Материальная дисперсия, или дисперсия материала, зависит (для прозрачного материала) от частоты w (или длины волны l ) и материала ОВ, в качестве которого, как правило, используется кварцевое стекло. Дисперсия определяется электромагнитным взаимодействием волны со связанными электронами материала среды, которое носит, как правило, нелинейный (резонансный) характер и только вдали от резонансов может быть описано с приемлемой точностью, например, уравнением Селлмейера

,(12)

где w j – резонансные частоты, Rj – величина j-го резонанса, а суммирование по j для объемного кварцевого стекла ведется по первым трем резонансам.

Возникновение дисперсии в материале световода даже для одномодовых волокон обусловлено тем, что оптический источник, возбуждающий вход (светоизлучающий диод – СИД или лазерный диод -ЛД), формирует световые импульсы, имеющие непрерывный волновой спектр определенной ширины (например, для СИД это примерно 35-60 нм, для многомодовых ЛД (ММЛД) – 2-5 нм, для одномодовых ЛД (ОМЛД) – 0,01-0,02 нм). Различные спектральные компоненты импульса распространяются с разными скоростями и приходят в определенную точку (фазу формирования огибающей импульса) в разное время, приводя к уширению импульса на выходе и, при определенных условиях, к искажению его формы.

Рисунок 3 - Скорости распространения длин волн

Как видно из уравнения (12) показатель преломления изменяется от длины волны. При этом уровень дисперсии зависит от диапазона длин волн света, инжектируемого в волокно (как правило, источник излучает несколько длин волн), а также от центральной рабочей длины волны источника. В области 850 нм более длинные волны (более красные) движутся быстрее по сравнению с более короткими (более голубыми) длинами волн. Волны длиной 860 нм распространяются быстрее по стеклянному волокну, чем волны длиной 850 нм. В области 1550 нм ситуация меняется: более короткие волны движутся быстрее по сравнению с более длинными; волна 1560 нм движется медленнее, чем волна 1540 нм (рисунок 3).

Длина стрелок соответствует скорости длин волн, следовательно, более длинная стрелка соответствует более быстрому движению.


Рисунок 4 – Удельное значение дисперсии при различных длинах волн: В(λ) – волноводная, М(λ) – материальная

В некоторой точке спектра происходит совпадение, при этом более голубые и более красные длины волн движутся с одной и той же скоростью. Это совпадение скоростей происходит на длине волны примерно 1270 нм, называемой длиной волны с нулевой дисперсией, для объемной среды, рисунок 4.

Для оптоволокна эта длина волны сдвигается до порядка 1312 нм, чем и объясняется использование источников излучения 1310 нм для одномодового ОВ. Для одномодового кварцевого волокна дисперсия положительна для λ<1312 нм и отрицательна для λ>1312 нм, а в окрестности λ=1312 нм она нулевая.

Материальную дисперсию можно определить через удельную дисперсию по выражению:

. (13)

Величина М(λ) определяется экспериментальным путем. При разных составах легирующих примесей в ОВ М(λ) имеет разные значения в зависимости от λ. В таблице 2 представлены типичные значения удельной материальной дисперсии.

Таблица 2 – Типичные значения удельной материальной дисперсии

Длина волны λ, мкм

0,6

0,8

1,0

1,2

1,3

1,4

1,55

1,6

1,8

М(λ), пс/(км× нм)

400

125

40

10

-5

-5

-18

-20

-25

3.3.2 Волноводная (внутримодовая) дисперсия 

Волноводная (внутримодовая) дисперсия обусловлена процессами внутри моды. Она характеризуется направляющими свойствами сердцевины ОВ, а именно: зависимостью групповой скорости моды от длины волны оптического излучения, что приводит к различию скоростей распространения частотных составляющих излучаемого спектра. Поэтому внутримодовая дисперсия, в первую очередь, определяется профилем показателя преломления ОВ и пропорциональна ширине спектра излучения источника Δλ, то есть

, (14)

где В(λ) – удельная внутримодовая дисперсия, значения которой представлены в таблице 3.

Таблица 3 – Значения удельной волноводной дисперсии.

Длина волны λ, мкм

0,6

0,8

1,0

1,2

1,3

1,4

1,55

1,6

1,8

В(λ), пс/(км× нм)

5

5

6

7

8

8

12

14

16

Проанализированные выше составляющие хроматической дисперсии суммируются арифметически. В качестве примера на рисунке 5 представлены зависимости материальной, волноводной и результирующей дисперсии от длины волны.

Рисунок 5 – Зависимость материальной, волноводной и результирующей дисперсии от длины волны

В нормальных условиях рассмотренные составляющие дисперсии могут иметь противоположный знак и различаться характером зависимости от длины волны. В ряде случаев это позволяет оптимизировать профиль показателя преломления волокна путем минимизации суммарной дисперсии на определенной длине волны за счет взаимной компенсации материальной и волноводной дисперсии. Известно, что для кварцевых ОВ минимум затухания соответствует длине волны 1,55 мкм и при больших скоростях передачи дальность связи на этой длине волны может ограничиваться дисперсией, поэтому для ее снижения осуществляется выбор соответствующего профиля показателя преломления ОВ.

Как следует из рисунка 5, обычное одномодовое волокно не обеспечивает минимум дисперсии для λ=1,55 мкм, поэтому были разработаны ОВ со смещенной (Dispersion Shifted) или сглаженной (Dispersion Flatterned) дисперсией, которые отличаются конфигурацией профиля показателя преломления. В результате исследований волокон со смещенной дисперсией было показано, что наилучшие показатели обеспечивают волокна с треугольным профилем, так как они обладают самофокусирующими свойствами и удерживают распространяющиеся лучи в небольшом объеме, прилегающем к оси ОВ.

Так как оптические волокна со смещенной дисперсией обеспечивают минимальную дисперсию только на одной длине волны, это затрудняет применение мультиплексирования для работы на нескольких оптических несущих в окне прозрачности ОВ. Поэтому с целью минимизации дисперсии во всем окне прозрачности используют волокна со сглаженной дисперсией, которые также выполняются с различными показателями преломления.

3.3.3 Профильная дисперсия 

Данный вид дисперсии проявляется в реальных оптических волокнах, которые могут быть регулярными (например, с регулярной, геликоидальной структурой), нерегулярными (например, нерегулярное изменение границы раздела ППП), неоднородными (например, наличие инородных частиц).

К основным причинам возникновения профильной дисперсии относятся поперечные и продольные малые отклонения (флуктуация) геометрических размеров и формы волокна, например: небольшой эллиптичности поперечного сечения волокна; изменение границы профиля показателя преломления (ППП); осевые и внеосевые провалы ППП, вызванные особенностями технологии изготовления ОВ.

Продольные флуктуации могут возникать в процессе изготовления ОВ и ОК, строительства и эксплуатации ВОЛС. В ряде случаев профильная дисперсия может оказать существенное влияние на общую дисперсию. Профильная дисперсия может появляться как в многомодовых, так и в одномодовых ОВ.

Для инженерных расчетов можно использовать упрощенную формулу

t пр= П(l ) (D l ) L, (15)

где П(l ) – удельная профильная дисперсия (табл. 4);

D l - ширина спектра излучения источника;

L – длина линии.

Удельная профильная дисперсия, выражается в пикосекундах на километр длины световода и на нанометр ширины спектра.

Таблица 4. Значения удельной профильной дисперсии

Длина волны l , мкм

0,6

0,8

1,0

1,2

1,3

1,4

1,55

1,6

1,8

П(l ), пс/(км× нм)

0

1,5

5

2,5

4

5

5,5

6,5

7,5

Сравнивая дисперсионные характеристики различных световодов, можно отметить, что лучшими с этой точки зрения являются одномодовые световоды, где присутствует лишь хроматическая дисперсия, величина которой не превышает нескольких пикосекунд в определенном диапазоне длин волн (l =1,2...1,6 мкм).

Из многомодовых световодов лучшие данные по дисперсии у градиентных световодов с плавным параболическим законом изменения показателя преломления, в которых происходит выравнивание времени распространения различных мод и определяющей является материальная дисперсия.

Наиболее сильно дисперсия проявляется у ступенчатых многомодовых световодов, что приводит к уменьшению их использования на цифровых высокоскоростных линиях связи.

Результирующее значение уширения импульсов за счет модовой, материальной, волноводной и профильной дисперсий определяется выражением

.(16)

При этом длительность входного импульса будет определяться соотношением:

(17)

4 РеЗУЛЬТАТЫ ДОПУСКА К ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ

Вариант N:       где N – номер варианта; int[X] – целая часть числа Х; n – двузначное число, составленное из двух последних цифр номера зачетной книжки.

5 результаты расчетов и моделирований

5.1 Моделирование форм импульсов на выходе ступенчатого оптического волокна

Вычисленное значение

                 

                 

Рисунок 1 – Семейство кривых зависимостей длительность импульса на выходе ступенчатого оптического волокна

Вывод по п.5.1: Модовая дисперсия ступенчатого ОВ возрастает с увеличением длины волокна и зависит от ширины спектра излучения

5.2 Моделирование влияния модовой дисперсии градиентного волокна на основные параметры оптических сигналов

Вычисленное значение

 

 

Рисунок 2 – Кривая зависимости влияния модовой дисперсии градиентного волокна на основные параметры оптических сигналов

Вывод по п. 5.2: Модовая дисперсия градиентного ОВ возрастает с увеличением длины волокна и зависит от ширины спектра излучения

5.3 моделирование зависимости материальной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины оптического волокна

При следующих исходных данных:

вычисленное значение

   

 

Рисунок 3 – Кривые зависимости  материальной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины оптического волокна

Вывод по результатам анализа рис. 3: Материальная дисперсия зависит от длины волны ,ширины спектра излучения  и материала ОВ

5.4 Моделирование зависимости волноводной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины оптического волокна

Вычисленное значение     

 

 

   

Рисунок 4 – Кривые зависимости волноводной составляющую хроматической дисперсии при следующих исходных данных

Вывод по п. 5.4: Волноводная дисперсия зависит от длины волны и ширины спектра излучения

5.5 Моделирование зависимости профильной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины оптического волокна

Вычисленное значение

     

Рисунок 5 – Кривые зависимости зависимости профильной дисперсии от ширины спектральной характеристики источника излучения и от длины оптического волокна

Вывод по п. 5.5: Профильная дисперсия зависит от длины волны и ширины спектра излучения

5.6 Моделирование влияния ширины спектральной характеристики источника оптического излучения и длины оптического волокна на составляющие и результирующую хроматической дисперсии

Вычисленное значение

Рисунок 6 – Кривые зависимости ширины спектральной характеристики источника оптического излучения и длины оптического волокна на составляющие и результирующую хроматической дисперсии

Вывод по п. 5.6: Хроматическая дисперсия зависит от длины волны и ширины спектра излучения

5.7 Моделирование семейств форм импульсов на выходе одномодового оптического волокна  

Вычисленное значение

Аналогично для      

      

       

Рисунок 7 – Кривые зависимости хроматической дисперсии на основные параметры передаваемых оптических сигналов

Вывод по п. 5.7:Форма и длительность импульса на выходе одномодового ОВ зависит от длины волны

5.8 Моделирование семейства форм импульсов на выходе ступенчатого оптического волокна   

        Вычисленное значение

Аналогично для  

и    

Рисунок 8 – Семейства форм импульсов на выходе ступенчатого оптического волокна   

Вывод по п. 5.8: Форма и длительность импульса на выходе ступенчатого ОВ зависит от ширины спектра излучения

5.9 Моделирование семейства форм импульсов на выходе градиентного оптического волокна

        Вычисленное значение

Аналогично для     

и    

 

 

Рисунок 9 – Семейства форм импульсов на выходе градиентного оптического волокна

Вывод по п. 5.9: Форма и длительность импульса на выходе градиентного  ОВ зависит от ширины спектра излучения

5.9 Статистика результатов расчетов при выполнении лабораторной работы

Задание №1 – правильно

Задание №2 – правильно

Задание №3 – правильно

Задание №4 – правильно

Задание №5 – правильно

Задание №6 – правильно

Задание №7 – правильно

Задание №8 – правильно

Оценка по пятибалльной шкале:

ЛИТЕРАТУРА

1 Гроднев И.И. Волоконно – оптические линии связи: Учеб. Пособие для ВУЗов. – 2-е изд., перераб. и доп. – М.: Радио и связь, 1990. – 224 с.: ил.

2 Иванов А.Б. Волоконная оптика: компоненты, системы передачи, измерения – М.: Компания Сайрус СИСТЕМС, 1999.-672 с.

3 Горлов Н.И., Микиденко А.В., Минина Е.А., Оптические линии связи и пассивные компоненты ВОСП: Учебное пособие. Новосибирск; Сиб.ГУТИ - 230 с.

4 Горлов Н.И., Минина Е.А., Методы и аппаратура измерения параметров систем и устройств связи оптического диапозона: Учебное пособие. Новосибирск; СибГУТИ, 2005 – 311 с.

5 Горлов Н.И., Ремпель Р.В., Татаркина О.А., Черкашин В.К., Волоконно-оптические линии передачи. Методы и средства измерения их параметров: Учебное пособие. Новосибирск: “ВЕДИ”, 2005 – 266 с.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

18387. Кредитная система и ее организация 207.5 KB
  III. Кредит и рынок ссудных капиталов Тема 12. Кредитная система и ее организация 1. Понятие кредитной системы. Различают два понятия кредитной системы: 1 совокупность кредитных отношений; 2 систему институтов кредитноденежного обращения. В данном аспекте и будет
18388. Коммерческие банки и их операции. Кредит и рынок ссудных капиталов 186 KB
  III. Кредит и рынок ссудных капиталов Тема 13. Коммерческие банки и их операции Мировая банковская история не знает аналога тому что произошло в России. За кратчайший срок в стране возникло более 2500 самостоятельных банков немало кредитных организаций осуществляющи...
18389. Рынок ценных бумаг. Кредит и рынок ссудных капиталов 232 KB
  III. Кредит и рынок ссудных капиталов Тема 14. Рынок ценных бумаг Финансовый рынок ФРН – особая форма организации движения денежных средств. ФРН включает в себя рынок ссудных капиталов и рынок ценных бумаг. Эмитент – хозяйствующий субъект нуждающийся в дополнительн...
18390. Предмет і метод статистики 59.5 KB
  Тема 1.Предмет і метод статистики 1. Джерела статистики. 2. Предмет статистики. 3. Метод статистики. 4. Основні поняття в статистиці. Мета навчальної дисципліни €œСтатистика€ – це оволодіння основами статистичного вимірювання методами узагальнення та аналізу...
18391. Статистичні показники 269 KB
  16 Соціальноекономічний зміст явища Статистична структура показника модель Чистове значення показника Адекватність відображення очність вимірювання Вірогідність інформації Узагальнюючий інтегральний показник Блок 1 Блок 2 ...
18392. Статистичне спостереження 54.5 KB
  Тема 3. Статистичне спостереження. 3.1 Суть і організаційні форми статистичного спостереження. 3.2 План статистичного спостереження. 3.3 Види та способи спостереження. 3.4 Помилки спостереження та контроль вірогідності даних. 3.1 Суть і організаційні форми статисти...
18393. Зведення та групування статистичних даних 71.5 KB
  Тема 4. Зведення та групування статистичних даних 4.1 Суть статистичного зведення та групування. 4.2 Основні завдання та види групувань. 4.3 Основні питання методології статистичних групувань. 4.4 Повторне вторинне групування. 4.1 Суть статистичного зведення та гр
18394. Аналіз рядів розподілу 219.5 KB
  Тема 5 Аналіз рядів розподілу 5.1 Ряди розподілу. 5.2 Статистичні таблиці. 5.3 Суть і характеристики варіації. 5.4 Методи обчислення дисперсії. 5.5 Характеристики форми розподілу. 5.6 Криві розподілу. 5.1 Ряди розподілу Ряд розподілу – основа будь якого групуван...
18395. Вибірковий метод 205 KB
  Тема 6. Вибірковий метод. 6.1. Суть і переваги вибіркового спостереження. 6.2. Обчислення помилок вибірки і визначення меж інтервалу для середньої величини і частки. 6.3. Різновиди вибірок. 6.4. Багатоступеневі і багатофазні вибірки. 6.5. Визначення обсягу вибірки і способ