63607

Опрделение отношений средних сечений захвата

Лекция

Физика

Для образца фольги природного урана с известной массой и толщиной отношения средних сечений получается из соотношения: Здесь отношение площади под пиком зарегистрированных γлучей с энергией...

Русский

2014-06-22

689.5 KB

1 чел.

Тема 4.

Опрделение отношений средних сечений захвата

4.1 Абсолютная методика.

 4.1.1. Измерение  

 Измеряя одновременно абсолютную скорость делений 239Pu на месте фольги 238U в течение облучения , можно получить отношение средних сечений захватов в 238U и делений в 239Pu  [1,2].

Для образца фольги природного урана с известной массой и толщиной  отношения средних сечений  получается из соотношения:

                   ,                 (4.1)

Здесь  - отношение «площади» под пиком зарегистрированных γ-лучей с энергией 278 кэв  от распада 239Np (образованного распадом 239U), приведенное к середине интервала облучения фольги T к «площади» под таким же 278 кэв γ-пиком распада 239Np, образованным альфа-распадом 243Am  источника  ;

  1.   - абсолютная скорость альфа-распада 243Am источника;
  2.   - абсолютная скорость делений в камере с 239Pu во время облучения;
  3.  n9 и  n8 – количество ядер 239Pu в камере и 238U в образце урана (в граммолекулах);
  4.  k – фактор, учитывающий: а) - самопоглощение энергии Е≈278 кэв в образце урана (6.2 ± 0.1)%; б) - поглощение энергии Е≈278 кэв в стальной подложке 243Am источника(1.4 ± 0.1)%, c) отличие в геометрии 243Am источника и образца урана относительно детектора (0.2 )%, изотопный состав образца урана .

Формула упрощённая, но при условии T<< Np = достаточно точна.

 

4.1.2 Проверка метода на критстендах MASOURCA, БР-1 и БФС.

В ноябре – декабре 1990г. этот абсолютный метод был проверен путем проведения измерений отношения в тепловой колонне критстенда MASOURCA (Франция Кадараш) [3,4]. Это была наиболее суровая проверка метода, поскольку  величина сечений захватов в 238U и делений в 239Pu   и   уже известна с хорошей точностью (≈1%) из данных ядерной физики.

 Абсолютная величина захватов нейтронов в фольгах урана (диаметром 7 мм, толщиной 0.1мм и содержанием 235U 0.06%) определялась, как выше сказано, используя калиброванные

 243Am источники БФС и MASОURCA. В ноябре 1992г. дополнительно проведено сравнение  значений   - абсолютной скорости альфа-распада новых 243Am источниов БФС и MASОURCA.  Отношение  их измеренных  значений   совпало с  паспортными  с точностью  ± 0,1%  при заявленных  паспортных точностях ± 0,3% (1σ).  

Абсолютная эффективность  εf  регистрации  актов деления в  камере Pu-239-3 стенда БФС во время облучения определялась согласно методу [5] и оказалась равной 0.960 ± 0.005. Абсолютная скорость делений в камере CEA Франция определялась принципиально другим способом - с использованием калиброванного потока быстрых нейтронов в Моле (Бельгия). В таблице 1.1 приведено сравнение абсолютных скоростей делений в камерах Pu-239-3 и других лабораторий на одном уровне мощности критсборок стенда  MASОURCA (Кадараш, Франция), проведенное в 1993 г.

 

Таблица  4.1 Абсолютные скорости делений в камерах с  239Pu

Критсборка

JAERI, Япония

БФС Pu-239-3

CEA, Франция

ER. R2

9.69 0.10

9.67 0.15

9.75 0.16

BER. Z2

8.82 0.08

8.80 0.13

8.70 0.16

В камере JAERI, Япония слой был очень тонкий, эффективность регистрации  актов деления в нём εf ≈ 0.995, а количество 239Pu определялось по -активности слоя на электроде камеры, как и для камеры БФС.

.   В табл. 4.2 приведены  результаты измеренных  значений   - теплов .

Таблица 4.2

Результат абсолютного метода для  теплов на стендах БФС и MASОURCA 1990-1992гг

             Результат  БФС  

     Результат  MASОURCA

Эксперимент:

Уран БФС

0.00342 0.00004

Уран MASOURCA

0.00348 0.00005

0.00343 0.00004

«Теория»

( ядерные данные)

0.00343 (ABBN- 78)

0.00340 (ENDF/B6)

Отличие экспериментов от средней теории

+ 0.00002

+ 0.00003

Эксперимент на стенде БР-1 1988

0.00342 ± 0.000006

Эксперимент на стенде  БФС 1989

0.00345 ± 0.000004

Среднее  (погрешность среднеквадратичная)

0.00344 ± 0.000002

Расхождение ядерных данных (BNАВ - 78) и (ENDF/B6), равное 0.00003 (± 0.9 %) сравнимо с полной погрешностью эксперимента ( менее 1%) (1σ). Повидимому, это и можно считать полной погрешностью абсолютной методики. 

Рис. 4.1. Измеренное амплитудное распределение  в камере с 239Pu

     

       Каналы анализатора                       Каналы анализатора  

 

Рис. 4.2. Спектры гамма-излучения 243Am источника вблизи 278 (2340 канал) и 285 килоэлектровольтных гамма-линий (рисунок слева), и фольги 238U (доля 235U 0.06% ), облученной в течении 4 часов (рисунок справа). Спектры измерены с использованием высокочистого германиевого детектора (H P Ge) (тепловая колонна критстенда MASOURCA).

 Статистическая погрешность равна ≈ ± (0,4 ÷ 0.7)%.

      4. 2 Измерение отношения .

 4.2.1   Часто условия проведения измерений не позволяют использовать громоздкие абсолютные камеры деления, да и не везде они есть. В этом случае принято использовать облучение  фольг урана с известным обогащением (например, 36.4%) и природного (натурального) урана. Облучение удобно  производить внутри таблеток топлива или между ними. Отношение средних сечений  можно получить методом калибровки в активной зоне и в тепловой колонне, сравнивая интенсивности -излучения облучённых продуктов реакции захвата нейтронов в 238U и деления в 235U. Продуктом реакции захвата нейтронов в 238U, как уже отмечалось, является 239Np (Е≈278 кэв), а в качестве продукта реакции деления 235U выбран Се135≈293 кэв).

После облучения  фольг урана в активной зоне «площади» под пиками обеих фольг (одинаковых массы и времени измерений на HPGe):

             (4.2)  

                  (4.3)

                                                                                              (4.4)

где:   - ε обогащение 36% урана БФС (0.364)

    - δ - обогащение природного урана (0.0072);

    -  ,    и   -  средние сечения  делений  и захватов изотопов урана;

   - - площадь под пиком 143Се в фольге урана обогащения 36%;

   - - площадь под пиком 143Се в фольге природного урана ;    

   - -  площадь под пиком 239Np в фольге урана обогащения 36%;

   - и      -  выходы осколка 143Се при  делении  235U и  238U;

   -   и   -  выходы  гамма-излучения с Е≈293 кэв из осколка 143Се и Е≈278 кэв  от захвата нейтронов в 238U и распада 239Np;

   -  и   -   поправки на самопоглощение  гамма-излучения с Е≈293 кэв 143Се и Е≈278 кэв  239Np  в облученных  фольгах урана, зависящие от расположения их и HPGe.

Тогда   

     ;       

Используя  значения  ε и δ, получим:

                           (4.5)

                                                                                                                          

После облучения  фольги природного урана в тепловой колонне «площади» под обеими пиками фольги

                                        (4.6)

                                                          (4.7)  

Исключая множитель  из  (2)-(4), получим:

 

Для приведенных выше параметров и параметров таблиц 4.2 и 4.4)

                           

Таблица 4.4. Выходы осколков (в %) и кадмиевые отношения.  

Параметр

235U

238U

5.73 0.09

4.61 0.13

5.95 0.05

300 20

63 2

Сечения деления и захвата для  тепловой колонны БФС понимаются как усреднённые по спектру Максвелла  fti Maxwell (см. Таблицу 4.5).

Таблица 4.5  Тепловые сечения для тепловой колонны ftiMaxwell =fti× Gf .

Изотоп

fti(2200)m/c барн

Gf-фактор

ftiMaxw ell. барн

fti  %

Pu-239

7442,5

1,0620,003

790,132,2

0,336

U-235

583,51,3

0,97580,0014

569,51,2

0,223

U-238

2.71 0.02

1.0010,005

569,51,2

0,223

           

4.2.2   Ранее измерение активности Се в фольге  природного урана, облучённой  в активной  зоне, обычно не проводилось, и  для оценки вклада делений U238 в фольге  урана 36% использовалось измеренное камерами деления отношение  средних сечений деления   = (F8/F5):   Вместо множителя     использовался  = :

                                             (4.12)

Это приводило к погрешности, если  различалось в позиции  облучения  фольги   и в среднем по ячейке, измеренном протяженными  камерами деления.

              

           4.2.3  Для получения параметра  НТ   производилось облучение  фольги  природного урана в тепловой колонне [6-8]. На стенде БФС такое облучение было также проведено [8] и с использованием   формулы (4.11)  был получен параметр  НТ 1  = 0.1464.

             Практика измерений облучённого урана и 243Am источников БФС и КАДАРАШ (ФРАНЦИЯ)  показала большую зависимость точности измеренной «площади» γ-пика 278 кэв распада 239Np от «загрузки» детектора, обязанной в основном  -излучению с знергией меньше 150 кэв. Это потребовало проводить измерения облучённого урана и 243Am источника на расстоянии 70-100 мм от крышки детектора [3]. Для получения приемлемой статистической погрешности при разумной длительности измерения (~ 1 часа) поток быстрых нейтронов в центрах критсборок должен был быть ≈ 1010 н/с×см2 . Со временем в 1980 – 1990 гг из-за работы стендов БФС на мощности критсборок БФС ≈ 1 Квт дозовая нагрузка на персонал увеличивалась, и максимальную мощность пришлось снизить в ≈ 5 раз.

            Использование слоя 3 мм кадмия уменьшило скорость счёта -излучения с знергией меньше 150 кэв на порядок, а 278 кэв – в ≈ 1.5 раза. Это позволило располагать фольги на расстоянии 3-23 мм от крышки детектора, увеличив «светосилу» в 5-10 раз.  Однако при зтом эффективность регистрации 278 кэв γ-пика 239Np относительно 293 кэв γ-пика 293Се уменьшилась в (1.0465 ± 0.0025)  раза, что привело к изменению параметра Н Т1 .     

          Кроме того, было обнаружено, что,  согласно (4.12), значения меняются во времени и минимум получается на 3-4 день после облучения. Сравнение  одновременно облученных  фольг урана 36.4% и природного равной массы показало, что в центрах критсборок на быстрых нейтронах отношение    «площадей»  и  = 1.033 ± 0.004. Из-за меньшей доли урана в фольге 36.4% резонансное самопоглощение нейтронов в ней для критсборок без водорода в ≈ 1.007 ± 0.002 раза меньше, так что  = (1.033 ± 0.004) / (1.007 ± 0.002) = 1.026 ± 0.005, т.е в пике содержится  на (2.6 ± 0.5)% отсчётов больше, чем в  . Это было интерпретировано как присутствие  вблизи  энергии  278 кэв небольших  γ-пиков от делений  235U  c другим, нежели у 239Np, периодом полураспада.

            Поэтому,  используя детектор Ge-Li, параметр  Н Т1 следовало изменить [8]:

                                НТ 2 = 0.1464×(1.0465 / 1.026) = (0.1493 ± 0.0034) (2.3%) (1σ).            (4.13)

Указанная погрешность – полная (см. табл. 3 и 4 и равную ≈ 1% статистическую погрешность  отношения площадей в (4.11)).

2.4 Присутствие  вблизи  энергии  278 кэв небольших  γ-пиков от делений  235U в активной зон было обнаружено с появлением в последнее время на стендах БФС высокочистого германиевого детектора (HPGe). Объяснение непостоянства значения во времени было получено   путём сравнения гамма-спектров полученных с использованием детекторов Ge-Li и HPGe .

На рис. 4.3 приведен типичный спектр гамма - излучения облученной  (в активной зоне модели реактора на быстрых нейтронах)  фольги урана обогащением 36.4%. полученный с использованием высокочистого германиевого детектора (H P Ge). Небольшие пики в  3120 и 3140  каналах от других осколков деления урана менялись со временем по иному, чем пик 239Np (Е≈278 кэв). При использовании Ge-Li  в «площадь» пика 239Np попадали бы и они, что и приводило к увеличению значения пика 239Np и, тем самым, .Вклад  этот мог быть и больше – см. рис. 8. Отметим, что эта добавка отсутствует у  гамма-линий фольг сильно обеднённого (рис. 2) и природного урана (рис. 4), облученных в течении 4 часов в  тепловых колоннах критсборок MASOURCA и БФС-107а.

            Поэтому,  используя детектор HPGe, параметр  Н Т2 следовало изменить:

                                НТ 3 = 0.1464×1.0465  = (0.1532 ± 0.0034) (2.3%) (1σ).            (14)

Рис. 4.3   Гамма-спектр фольги урана 36%-обогащения, полученный с использованием германиевого детектора HPGe. Пик 239Np (Е≈278 кэв) на 3177 канале. Сплошной линией схематично показан результат измерений того же спектра детектором Ge-Li  с разрешением в 4 раза худшим. Облучение в течении 4 часов в центре активной зоны критсборки БФС-107а.

                  .     

Рис. 4.4. Спектр излучения гамма-линий фольги природного урана вблизи 278 (3175 канал) и 285 (3355 канал) килоэлектровольт, облученной в течении 4 часов в тепловой колонне стенда БФС.

 

         4.2.5.  Для уточнения параметра  НТ   производилось облучение  фольги  природного урана в тепловой колонне  стенда БФС-1 (см. рис. 4.4). Интересно, что пик 143Се оказался двойным, как и у фольги сильно обеднённого  урана (доля 235U 0.06%) на рис. 4.2. Столбцы 3 и 5  таблицы  4.6 – непосредственные измерения, 4 и 6 – приведенные к середине  времени облучения.

Таблица  4.6  Процесс получения  параметра   НТ  .

Дата обсчёта

Длительность обсчёта (с)

НТ

измерен

приведен

измерен

приведен

25.01.2012

7200

17126

22708

6494

10452

0.460

0.1619

25.01.2012

7200

17205

23412

6047

10168

0.434

0.1529

26.01.2012

8000

15490

27126

4308

11084

0.409

0.1440

26.01.2012

8000

14943

27293

4319

11931

0.437

0.1540

Среднее:       Н Т4  = 0.1532 ± 0.0048 (3.1%) (1σ);

       Это совпадает со значением  НТ 3 = 0.1464×1.0465  = (0.1532 ± 0.0034) (2.3%) (1σ)  (14), хотя и не уточняет его.   Поскольку  пик в 3377 канале, не относящийся к распаду 143Се, при использовании  GeLi неизбежно регистрировался вместе с пиком от распада 143Се в 3355 канале, непонятно, каким способом было получено  НТ 1  = 0.1464.  

4.3. Измерение отношения ,  используя абсолютную методику.

4.3.1 Некоторое неудобство  методу  тепловой калибровки создавало большое количество используемых параметров (табл. 4.4 и 4.5).

Поэтому был использован другой подход. Множитель в выражении (4.5)

                                                                                                          (4.15)

 можно определить, используя измеренные значения  согласно  (4.1) и  измеренное  (методом калибровки в активной зоне и в тепловой колонне) значение отношения  по формуле:

                                             (4.16)

Тогда

                     (4.17)

  НF   =×                          (4.18)

Неизвестный  множитель  НF в (18) является аналогом множителя НT, а выражение   - аналогом  множителя   в (4.12) [3].

На нескольких сборках БФС ранее были получены значения из (4.1); из (4.15)  и  из (4.12), позволившие получить множитель  НF  (табл. 4.7 ):

Таблица 4.7.    

Сборка БФС

       

          НF

66-2а

1.003

0.1518

0.978

0.1557

103-1

0.978

0.1557

76-1

1.003

0.1518

1.048

0.1453

Среднее  (погрешность статистики, 1σ)

0.1521 ± 0.0021

Среднее  (погрешность полная, 1σ)

0.1521 ± 0.0046

Возможной причиной разброса значений были погрешности в определении масс фольг.

4.3.2 Для повышения точности НF  в центре активной зоны критсборки БФС-107-1 была выполнена программа из трёх облучений. На дне камеры Pu-239-3 облучалось по две фольги природного урана и урана с обогащением  36.4%.  На этот раз погрешность в знании масс фольг была меньше 0.4%. При обсчёте облучённых фольг они и 243Am источник располагались на разных расстояниях Z от крышки германиевого детектора, прикрытого слоем 2.9 мм кадмия.

Таблица 4.8. Результаты измерений и полученные по (4.17) значения НF при измеренном = 0.994 ± 0.013.

Облучения

Массы фольг (мг)

Уран

НF

16.12.2011

Z= 3 мм

141

ε = 36.4%

2.852×109

0.1378

0.1514

145.8

ε = 36.4%

0.1385

0.1498

136

Природный

0.1389

0.1506

130

Природный

0.1382

0.1507

20.12.2011

Z= 23 мм

133.5

ε = 36.4%

2.847×109

0.1406

0.1502

136.6

ε = 36.4%

0.1414

0.1498

136

Природный

0.1380

0.1498

147.8

Природный

0.1381

0.1508

25.12.2011

Z= 13 мм

144.4

ε = 36.4%

2.848×109

0.1394

0.1495

133.4

ε = 36.4%

0.1393

0.1497

129

Природный

0.1383

0.1478

141.3

Природный

0.1374

0.1523

Среднее для урана    ε = 36.4%

0.1393±0.006

0.1502±0.004

Среднее для урана  природного

0.1379±0.002

0.1507±0.005

Погрешности статистические (среднеквадратичные ).

Самопоглощение нейтронов величины в природной фольге равно 0.1379 /0.1393        = 0.990 ± 0.007, что не противоречит расчётным оценкам.

   Среднее значение  НF  = 0.1505 ± 0.005 не зависит от вида урана и расстояния фольги Z от крышки германиевого детектора.

С учётом полных погрешностей абсолютной методики , равной ± 1% и , равной ± 1.4% и учитывая результат из табл. 5, среднее значение  НF  = 0.1511  с погрешностью 1.8% (1σ).

 

         4.4. Типичная схема эксперимента  на  сборках БФС приведена на рис. 4.5. Абсолютная  камера деления Pu-239-3 (АКД) располагается в пустом центральном канале сборки. Фольги размещались на дне камеры и в соседнем канале между блочков натрия и металлического урана.   

Рис. 4. 5 – Размещение камеры и фольг-индикаторов при облучении в активной зоне БФС-76-1.

Рис. 4.6  Общий вид гамма – спектра фольги урана 36.4%-обогащения, измеренного со слоем 3 мм кадмия. Участок каналов 3050-3450 приведен на рис. 3.

Таблица 4.9.  - Результаты измерения в активной зоне БФС-76-1 .

Размещение фольг,  рис. 4.5  

согласно (4.12) с НТ 1 = 0.1493  

согласно (4.19) с НТ3  = 0.1532  

согласно(4.20) с НF  = 0.1511  

На днище АКД

0.1557 ± 0.0037

0.1597 ± 0.0038

0.1606 ± 0.0031

Между блочков

0.1323 ± 0.0032

0.1358 ± 0.0033

0.1406 ± 0.0029

 

           Отметим близость значений по (4.19) НТ3  = 0.1532  и (4.20) на днище АКД (в пустом канале, где и получено ) и заметное расхождение между блочками, где вклад делений 238U в фольге урана 36.4%  обогащения иной.

                                                                        (4.19)

                                                                           (4.20)

Рис. 4.7   Гамма-спектры фольги урана 36%-обогащения, полученные с использованием детектора HPGe на сборке БФС-103-2а с MOX- топливом. .

4.5   Измерение

Регистрируя в активной зоне реактора скорость деления в абсолютной камере 239Pu и одновременно облучая прикрепленную к дну камеры фольгу 237Np, можно получить отношение среднего сечения захвата в 237Np к среднему сечению деления в 239Pu . Для определения абсолютной скорости делений Pu-239 использовалась вышеописанная камера деления.

Измерения абсолютной скорости захватов получались путем определения абсолютной интенсивности g-квантов распада 238Np с энергиями 984 и двойной линии 1027 кэв с использованием Ge-Li ППД (разрешение ~ 0,5%). Квантовые выходы линий hi брались равными 0,278 ± 0,009 и 0,300 ± 0,008. Между крышкой детектора и образцом находился слой свинца со средней толщиной 12,1 мм, позволивший значительно уменьшить скорость счета g-квантов, сопровождающих a - распад 237Np. Для калибровки детектора (со свинцом и без) использовался набор источников ОСГИ, абсолютная активность которых имела паспортную погрешность 1,2 - 1,4 %.  Статистическая точность измерения eg равнялась 0,4-0,7%. Это позволило определить абсолютные эффективности указанных выше g-линий 238Np с точностью ~ ± 2%.

Абсолютный метод позволял проверить так же отношение sc237/sf239 в тепловой колонне.

В 3-й строке таблицы 4.10 даны средние по 4 циклам результаты и в скобках их статистическая погрешность при измерении g-активности. В четвертой строке (Абс) дан окончательный результат с полной ошибкой.

                                     

Таблица 4.10.       Итоги измерений в БФС-73-1

Активная зона

Тепл. колонна

g-энергии, кэв

        984             1027

       984               1027

 

   0.536 (9)     0.555 (5)

  0.207 (3)     0.207 (3)

Абс.

среднее с полной

ошибкой

               0.546 (25)

            0.207 (10)

Относ.

(АЗ/ТК)

 (0.546 * 0.214) / 207  =  0.563(18)

Зная ядерно-физическую величину - отношение сечений захвата тепловых нейтронов в Np и деления Pu, можно из данных абсолютных измерений в АЗ и ТК табл.4.10 (нижняя строка) получить отношение средних сечений в активной зоне. При этом результат будет зависеть только от статистической точности измерений (3 строка табл.4.10.) и погрешности тепловых сечений захвата нейтронов и не будет зависеть от hi и данных ОСГИ. Статистическая погрешность измерения отношений для g-линии 984 кэв равна 2,2%, а для 1027 кэв 1,7%.

Беря для теплового сечения захвата нейтронов в Np величину 169 барн, принятое в то время (1997) в ФЭИ, тепловое сечение деления Pu-239, равное 744 барна и его фактор Весткотта, для тепловой колонны стенда БФС -1, равный 1.06, получим расчетную величину ТК = 0,214.

Отметим, что измеренное абсолютным методом отношение в тепловой колонне (0.207±0.010) разумно согласуется с микро данными, принятыми в БНАБ-93 (0.214).

 

 В таблице 4.11 приведено сравнение с результатами расчетов. Результаты абсолютного метода находятся в согласии с методом тепловой калибровки в пределах погрешности величин hi (± 3%)  и могут быть пересмотрены по мере появления новых данных для  hi.                                                                                    

Таблица 4.11 Сравнение с расчетами и другими данными для .

Эксперимент

БФС-71-2

 БФС-73-1

1

2

Абсолютный метод      

Относительные измерения

            -

 0.584 ± 0.019

  0.546 ± 0.025

  0.563 ± 0.018

3

Расчеты БНАБ-93

0.540

0.534

4

5

(< Э >/ Р- 1) %

Абсолютный метод

Относительные измерения

-

+ 8.1 ± 3.5

+ 2.2 ± 4.7

+ 5.4 ± 3.4

 

Литература.

1. Chavla  R.,  Besant C.B. Absolute  meaurements of  238U capture and  239Pu fission rates un fast reactors. – «J. Brit. Nucl. Engng. Soc.», 1970, v.9, № 1, p.28-36.

2.  Дулин В.А.,  Можаев В.К. Абсолютные измерения скоростей захватов в 238U и делений в 239Pu – «Атомная энергия, т.44, 1978, вып.6, с. 528-529».

3. Дулин В.А., Кочетков А.Л., Михайлов Г.М. Можаев В.К. Анализ результатов  совместного советско-французского эксперимента СФИНКС. Препринт ФЭИ-2104, 1991.

    4.  SFINX – Soviet-French Integral experiment for capture and and fission at MASОURKA and BFS, Proc.of Inter, Conf.on the Physic of Reactors, 1990, Marseille, vol. 1, part 5, p. 74. Auth.: R.Soul, V.A.Doulin, M. Martini et all.

5. Михайлова И.В., Дулин В.А. Определение абсолютных скоростей деления младших актинидов. Известия Высших учебных заведений “Ядерная энергетика”. 1996, №3, с. 52-57.

6. A. Bresesty et al. J. Nucl. Energy, 23,  379 (1969).

7. Методика измерения отношения захвата к делениям в ТВЭЛах. Атомная энергия, т. 32, 1972, вып.5,  с. 412. – 416. Авт.: А.В.Бушуев, Л.Н.Юрова и др.

8. Можаев В.К. Кандидатская диссертация, Москва, 1982.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

27348. Воспитательные функции детского коллектива 20 KB
  Воспитательные функции детского коллектива. Функции коллектива. Выделяют три воспитательные функции коллектива: организационную детский коллектив становится субъектом управления своей общественно полезной деятельностью; воспитательную детский коллектив становится носителем и пропагандистом определенных идейнонравственных убеждений; стимулирования коллектив способствует формированию нравственноценных стимулов всех общественно полезных дел регулирует поведение своих членов их взаимоотношения. Типы и структура детского коллектива.
27349. Понятие «педагогическая технология» 19.97 KB
  Структура педагогического общения представляет собой развернутые во времени этапы взаимодействия педагога со своими учениками. Учитель вначале продумывает ход урока и особенности своего общения с классом а затем входит в класс и начинает свое взаимодействие с учениками. Он сначала осуществляет коммуникативную атаку это своеобразная борьба за инициативу в общении и управление процессом общения в ходе урока и только после этого проводит анализ состоявшегося взаимодействия с учащимися. В структуре педагогического общения можно выделить ряд...
27350. Школа как объект управления 18.37 KB
  Школа как объект управления. Школа – это целостная социальная организация. Школа – сложная многокомпонентная система. Школа – открытая система.
27351. Школа и педагогика в России конца XVIII-XX вв 20.98 KB
  Вестернизация российского образования в XVIII веке. были изданы Предварительные правила народного просвещения а затем Устав учебных заведений подведомых университетам 1804 в которых определялась структура образования в стране и система управления учебными заведениями. Создается единая система общего образования. Новая система образования предусматривала 4е ступени: высшая университеты в каждом округе средняя гимназии в каждом губернском городе промежуточная уездные училища по одному в каждом уезде низшая приходские...
27352. Личность в психологии 24.28 KB
  Индивидуальность – одна из сторон личности. Представление о структуре личности в различных психологических теориях Существует ряд психологических теорий описывающих структуру личности. В советской психологии сложилась традиция различения индивида и личности. При некоторых различиях в понимании личности и при общих различиях или подходах эти авторы определяли природу и свойства индивида и проводили линию различия демаркационную линию в одном и том же месте.
27353. ормально-динамическое направление 24.61 KB
  Соотношение а темперамента и успешности учебной деятельности б темперамента и характера. А Тип темперамента влияет не столько на успешность учебной деятельности обучающегося сколько на выбор способов исполнения учебной деятельности. Особенности темперамента человека не только проявляются в его поведении но и определяют своеобразие динамики познавательной деятельности и сферы чувств отражаются в побуждениях и действиях человека а также в характере интеллектуальной деятельности особенностях речи и т. Тип темперамента есть прирожденный...
27354. Проблема деятельности в психологии образования 24.13 KB
  Проблема деятельности в психологии образования. О деятельности как об объяснительном принципе говорят в том случае если понятия и положения теории деятельности применяют к анализу психических процессов сознания личности Ю. Так можно вести речь о деятельности восприятия деятельности мышления. Психология – наука о законах порождения и функционирования психического отражения индивидом объективной реальности в деятельности человека и поведении животных.