67563

ТЕОРИЯ ВОЗМУЩЕНИЙ

Лекция

Физика

Значительный интерес представляет как бы промежуточный случай. Уровни не вырождены (это не случай 2), но они очень близко расположены, так что не выполняется необходимое условие применимости теории возмущений (т.е. это и не случай 1).

Русский

2014-09-12

295.5 KB

4 чел.

Л Е К Ц И Я  13

ТЕОРИЯ  ВОЗМУЩЕНИЙ

Теория возмущений - один из самых мощных приближенных методов в квантовой механике. Применяется, когда гамильтониан можно представить в виде

  = 0+

(считаем систему стационарной, так что = 0), где «невозмущенный» гамильтониан таков, что известны его собственные функции и энергетический спектр, т.е. умеем решать задачу

 

 m = mm,

а  - оператор возмущения, который в каком-то смысле мал по сравнению с 0 (в каком именно, уточним ниже). Собственные функции n  и собственные значения En (энергетический спектр) полного гамильтониана  ищутся в виде разложений в ряды по степеням возмущения. Ниже предполагается, что спектры 0 и  - дискретные. Удобно ввести параметр , т.е. гамильтониан

 () = 0+,     0    1.

Очевидно, что (0)=0 - невозмущенный гамильтониан, а () =  - реальный полный гамильтониан. Следует различать два случая - энергетический спектр невозмущенной задачи m простой (невырожденный) и энергетический спектр m вырожденный. Рассмотрим эти случаи отдельно.

Теория возмущений на невырожденных уровнях

Итак, пусть m - система ортонормированных собственных функций невозмущенного гамильтониана 0 с невырожденными собственными значениями m :

 0m = mm,     n m = mn,

и пусть n - собственная функция оператора () с собственным значением En():

()n() = En()n()        (0+)n() = En()n().

Ищем решения в виде степенных рядов по параметру :

 En() = En(0) + En(1) + 2En(2) + ...

и

 n() = n(0)() + n(1)() + 2n(2)() + ...

Подставляем разложения в точное уравнение Шредингера:

0 + )(n(0)  + n(1)  + 2n(2)  + ...) =

= (En(0) + En(1) + 2 En(2) +...)(n(0)  + n(1)  + 2n(2)  + ...).

Приравнивая члены слева и справа с одинаковыми степенями , получим бесконечную систему зацепляющихся уравнений:

0n(0) = En(0)n(0)          (0)      

 

0n(1)  En(0)n(1)  En(1)n(0) = n(0)    (1)           

0n(2)  En(1)n(2)  En(2)n(0) = En(1)n(1) n(1)    (2)

 . . . . . . . . .

По условию решение нулевой задачи известно, причем функции n(0) образуют ортонормированный базис:

n(0) = n,   En(0) = n;  n m = mn,  = m.

Разлагаем по этому базису искомые поправки к волновым функциям:

n(1) = m      (1);  n(2) =m ;  (2 )

и подставляем разложения в уравнения (1) и (2):

 (m  n)m  En(2)n = n

и

(m  n)m  En(2)n = En(1)m m.

Умножим обе части каждого уравнения скалярно слева на k и учтем ортонормированность волновых функций нулевого приближения:

 (m  n)kn   En(1)kn = k n 

и

(m  n) km  En(2)kn = En(1)km  km.

Суммируя с помощью символа Кронекера и вводя матричные элементы типа

 m n  Fmn  ,

получим

 Cnk(1)(kn) En(1)kn = - Vkn    (1)

и

 Cnk(2)(kn) En(2)kn = En(1)Cnk(1) Vkm.      (2)

Выполняем вычисления в первом порядке теории возмущений. Полагая в (1) k=n, найдем первую поправку к энергии:

 En(1) = Vnn.

Считая теперь kn, получим

 Cnk(1) =   (kn),    ()

т.е. поправка к волновой функции есть

 n(1) = Cnn(1) n +m.

Коэффициент Cnn(1) остается произвольным, но для дальнейшего это несущественно, ибо самое главное - не волновые функции, а уровни энергии, а туда Cnn(1) не войдет и во втором порядке теории возмущений. (Исходя из условия нормировки, можно показать, что Cnn(1) является чисто мнимым. И не ограничивая общности, его можно положить равным нулю).

Вычисляем теперь энергию во втором порядке теории возмущений. Для этого полагаем в (2 ) k=n и подставляем туда ():

 En(2) = En(1)Cnn(1) + Cnn(1)Vnn +Vnm .

Так как En(1)=Vnn, первые два члена взаимно уничтожаются (!), и мы получаем

 En(2) = =.

Отсюда видно, в частности, что во втором порядке теории возмущений поправка к энергии основного состояния всегда отрицательна, так как все m>0. Можно найти и волновую функцию во втором порядке теории возмущений, но как уже говорилось, она обычно интереса не представляет.

Окончательный итог: с точностью до членов второго порядка малости по возмущению энергетический спектр получается таким:

 En = n + Vn +,

где

 Vn = Vnn = n n.

Для обоснования метода теории возмущений нужно доказать сходимoсть получающегося ряда (реально разложение идет не по степеням , а по степеням  - величина есть просто вспомогательный параметр). Как правило, это чрезвычайно сложная задача, и ей посвящены многие математические исследования. Фактически часто проверяют лишь необходимое условие: поправка следующего порядка меньше поправки предыдущего порядка. При этом нередко ряды теории возмущений оказываются асимптотическими: разложение имеет смысл лишь до определенного члена, а учет следующих членов лишь ухудшает результат. Итак. Чтобы был справедлив второй порядок теории возмущений, должно быть

  << Vll.

Обычно считают все матричные элементы одного порядка величины, а поэтому необходимое условие применимости теории возмущений имеет вид

 Vnm << (n  m) .

Конечно, эта оценка грубая (например, все может испортить сумма). Но во всяком случае нарушение данного неравенства заведомо указывает на то, что теория возмущений неприменима.

Теория возмущений при наличии вырождения

Теперь рассмотрим ситуацию, когда энергетические уровни вырождены или расположены очень близко друг к другу. Остальной спектр может быть и непрерывным, и тогда нужно будет просто заменить сумму на интеграл. Но рассматриваемый уровень обязан быть изолированным и удаленным от всех остальных.

Для невозмущенного гамильтониана

 0m = mm.

Пусть нас интересует, что происходит с некоторым вырожденным уровнем с фиксированным номером n. В нулевом приближении ему отвечает S (кратность вырождения) линейно независимых функций, которые всегда можно выбрать ортонормированными:

 0n = nn,     nn = ,    , = 1,2,...,S.

Для точных волновых функций n и энергий En этого уровня имеем задачу

 (0+)n = En n.

Подставляя разложения

 n = n(0) + n(1) + ...

и

 En = n + En(1) + ...

в это уравнение и приравнивая члены при с одинаковыми степенями, получим систему уравнений (0), (1), (2), ..., выписанную выше. Нас будет интересовать первое приближение, т.е. уравнение (1):

 0n(1)  nn(1)  En(1)n(0) = n(0).     (1)

«Правильную» волновую функцию нулевого приближения ищем в виде линейной комбинации S произвольно найденных собственных функций n нулевого гамильтониана:

 n(0) = n.

Поправку n(1) к волновой функции первого порядка разлагаем по собственным функциям нулевого гамильтониана, выделив номер n:

 n(1) = n +m.

Подставляем эти выражения в уравнение (1), учитывая, что

 0n = nn,     0m = nm.

Имеем:

nn +m  nn + mm 

  En(1) n = n.

Умножаем обе части слева на n и учитываем, что

 nn = ,,       nm = 0 (mn).

Получим

 En(1) = nn n,

или

 (Vn  En(1))n = 0.            ()

Это есть система однородных линейных алгебраических уравнений в количестве S для отыскания S неизвестных коэффициентов n. Условие ее разрешимости приводит к секулярному уравнению

 det (n En(1) ) = 0

или, в явном виде .

Секулярное уравнение есть алгебраическое уравнение степени S для первой поправки к энергии n. Таким образом, эти поправки находятся как корни секулярного уравнения. Подставляя каждый из них в систему уравнений (), найдем соответствующий набор коэффициентов n, т.е. определим соответствующую волновую функцию нулевого приближения.

Если все корни En(1) секулярного уравнения разные, то единый ранее вырожденный уровень n расщепится на S подуровней, т.е. вырождение полностью снимется. Если среди корней имеются кратные, то вырождение снимется частично - среди подуровней некоторые будут вырождены, но степень вырождения каждого будет уже меньше S (если только секулярное уравнение не имеет всего один S-кратный корень). Возможно, вырождение снимется в  следующих порядках теории возмущений, но их не рассматриваем.

Близко расположенные уровни

Значительный интерес представляет как бы промежуточный случай. Уровни не вырождены (это не случай 2), но они очень близко расположены, так что не выполняется необходимое условие применимости теории возмущений (т.е. это и не случай 1). Здесь также можно развить теорию возмущений, причем делается это методом, близким к случаю 2. Допустим, что имеется два близких уровня 1 и 2 с волновыми функциями 1 и 2:

 01,2 = 121,2.

Волновую функцию нулевого приближения ищем в виде линейной комбинации

 (0) = 11 + 22.

Подставляя ее в точное уравнение Шредингера

  = E         (0 +  E) = 0,

получим

 (0 +  E)(11 + 22) = 0.

Умножая слева сначала на 1, потом на 2, придем к системе уравнений

 (11 +V11  E)1 +V12 2 = 0

 V211 + (2 +V22  E)2 = 0.

Условие разрешимости дает

 .

Решая это квадратное уравнение, найдем два значения энергии

E = 12(1 + 2 +V11 +V22) 12 .

Если уровни далекие, т.е.

 12 >> V12,

то получим результаты обычной теории возмущений (п.1):

 E+ = 1 +V11 +

 E= 2 +V22+.

Сейчас более интересен противоположный случай близких уровней

 12 << V12.

Тогда будем иметь

 E = 12(1 + 2 +V11 +V22) .

Из системы уравнений для 1 и 2 видно, что их отношение равно

 .

Подставляя сюда значения E+ и E и вводя обозначение

 ,

получим соответственно

   ctg ,       tg.

Таким образом, нормированные волновые функции состояний с энергиями E+ и E имеют вид

+ = cos1 + sin2,         = sin1 + cos2.

Если уровни далекие, то   0, и

 +  1,           2,

что вполне естественно (+, - функции нулевого порядка). Если же уровни близкие, то   2, и исходные волновые функции входят в «правильные» с равными весами:

 + = (1 + 2),      _ = (1  2).

 

FILENAME lecture13.doc

-  PAGE 127 -


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

85303. Философские основы сущности и структуры народного художественного сознания 41.29 KB
  В Древней Греции впервые в истории появляется мысль о том что вся совокупность наших знаний может быть упорядочена что из всего огромного разнообразия знаний и сведений можно выделить знания наиболее общего характера наиболее важные достоверные и очевидные ldquo;началаrdquo; ldquo;принципыrdquo; ldquo;аксиомыrdquo; из которых затем можно последовательно шаг за шагом вывести и прочно обосновать все остальные знания так что каждое из них займет своё место в единой системе в упорядоченном и обозримом целом. Согласно же Платону...
85304. Народная художественная культура как основа современного мирового культурного пространства 55.64 KB
  А что знает об этом современный житель России Какими представляет он себе своих предков какой видит культуру России прошлых веков и тысячелетийС уходом XX века и наступлением следующего столетия ученые вновь заговорили о кризисе и даже исчезновении культуры. Проблема состояния культуры соотношения ее структурных элементов выделения ее лидирующих компонентов приобретает особое значение в глобализирующемся мире где превалирует массовая культура постиндустриального общества. В настоящее время актуальным становится практическое решение...
85305. Образы древней мифологии 40.97 KB
  Греки довольно рано перешли к антропоморфизму создав своих богов по образу и подобию людей при этом наделив их непременными и непреходящими качествами красотой умением принимать любой образ и самое главное бессмертием. Человеческая жизнь неизбежно кончалась смертью боги же были бессмертны и не знали границ в выполнении своих желаний но все равно выше богов была судьба Мойры предопределение изменить которое не мог никто из них. Таким образом греки даже в участи бессмертных богов усматривали их сходство с судьбами...
85306. Основные мифологические циклы: классификация 36.49 KB
  К древнейшим и самым примитивным мифов принадлежали мифы о животных (или зооморфные) и зооантропоморфных мифы. Элементарные из них представляют собой наивное объяснение отдельных признаков животных. Глубоко архаические мифы - о происхождении животных от людей или мифологические представления о том, что люди были когда-то животными.
85307. Системы исходных понятий народной художественной культуры 37.16 KB
  Основными понятиями являются культура ценности традиция этническая культура. Ценности первым кто ввел это понятие в научный оборот был польский психолог В. Для большинства исследователей понятие ценности сродни понятию установка. Клакхон ценностиэто осознанное или неосознанное характерное для индивида или группы индивидов представления о желаемом которое определяет выбор целей с учетом возможных последствий.
85308. Календарные праздники и обряды: структура, функции, художественные элементы 35.95 KB
  Основные зимние праздники приходились на январь. Дети девушки и парни под Рождество ходили по домам колядовать Колядовали и в Новый год. Молодежь наряжалась стариками и старухами цыганами гусарами; мазали лица сажей надевали вывороченные наизнанку шубы и ходили по деревне подшучивая над всеми разыгрывая сценки веселясь. Ходили друг к другу в гости обильно угощались блинами оладьями пирогами была и выпивка.
85309. Календарные праздники и обряды на Руси; их связь с зимним и летним солнцеворотами; весенним и осенним равноденствием; с циклами сельскохозяйственных работ; с языческими и христианскими основами веры 35 KB
  Важнейшие на Руси языческие обряды и праздники были слиты с земледельческим трудом с жизнью природы а значит с мифологическими олицетворениями природных сил. Первыми еще в глубокой древности возникли праздники связанные с земледельческим календарем предков восточных славян. Начинаясь в декабре когда солнце поворачивается на лето предвещая скорое пробуждение кормилицы материземли от зимнего сна и заканчиваясь осенью с завершением уборки урожая праздники составляли целостный календарный цикл.
85310. Система церковных праздников 35.79 KB
  Среди двунадесятых праздников три подвижных: Вход Господень в Иерусалим за неделю до Пасхи Вербное воскресенье Вознесение Господне Вознесение в 40й день по Пасхе и день Святой Троицы Пятидесятница Троица в 50й день по Пасхе. Неподвижные великие праздники: Крещение Господне Богоявление Водокрещи Иордань 619 января; Сретение Господне Сретение 215 февраля; Благовещение Пресвятой Богородицы Благовещенье 25 марта 7 апреля; Преображение Господне второй Спас Спас на горе средний Спас Спас яблочный 619...
85311. Классификация традиционных календарных праздников и обрядов русского народа 37.14 KB
  Расписное яйцо было столь важным атрибутом обрядов что длительное время примерно с Х века держался обычай пользоваться специально изготовленными керамическими разукрашенными яйцами писанками. Для землепашца это время критическое все что мог он на полях сделал брошенное зерно дало всходы теперь все зависело от природы а значит от прихоти управляющих природными стихиями существ. И ожидали в это время от русалок не только шалостей и козней но и орошения полей живительной влагой способствующей колошению хлебов. Во время праздника...