68497

Электричество Пособие для самостоятельной работы

Лекция

Физика

Как для любого векторного поля у электростатического существуют две характеристики Силовая характеристика – напряженность электростатического поля связанная с силой действия поля на другие заряды Энергетическая характеристика – потенциал электростатического поля связанная с потенциальной...

Русский

2014-09-22

414 KB

1 чел.

МЧС России

Санкт-Петербургский университет государственной противопожарной службы

Утверждаю

Начальник кафедры физики и теплотехники, полковник вн.сл. Иванов А.Н.                               

                          (должность, звание, ФИО)

              «13»  октября   2008 года

  

ЛЕКЦИЯ

по учебной дисциплине «Физика»

Специальность  280104.65 - Пожарная безопасность

Заочное отделение, 6 лет

Тема № 3 «Электричество»

Обсуждена на заседании кафедры

Протокол № 2/10 от

«13»  октября   2008 года

Санкт- Петербург

2008

I. Цели занятия

1. Образовательная – понятий и законов раздела электричество

2. воспитательные

- применение рассмотренных явлений в пожарной безопасности

- повышение квалификации сотрудников ГПС

1.Уяснить цели и задачи курса физики и ее связь с другими дисциплинами.

2. Усвоить закономерности кинематики движения тел и применять их при решении практических задач ГПС.

II. Расчёт учебного времени

Содержание  и порядок проведения занятия

Время, мин.

ВВОДНАЯ ЧАСТЬ

ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ

Учебные вопросы:

1.Электростатика

2. Постоянный ток

ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНАЯ ЧАСТЬ

5

80

60

20

5

III. Литература

Основная:  

1. Трофимова Т.И. Курс физики. - М.: Высшая школа, 2003, с.148-203.

Дополнительная:

      Савельев И.В.  Курс общей физики. - М.: Наука, 1989,  Т.1.

   Трубилко А.И., Звонов В.С., Поляков А.С., Дятченко А.А. Электричество. Пособие для самостоятельной работы - СПб.: СПбИПБ  МВД России, 1998.

IV. Учебно-материальное обеспечение

  1.  Технические средства обучения: мультимедийный проектор, интерактивная доска.

Компьютерные демонстрации:  Электрическое поле.

V. Текст лекции

Вводная часть.  Ставятся цели занятия.

Учебные вопросы

1 Электростатика

Электрический заряд. Мерой электростатического взаимодействия является электрический заряд, который характеризует способность заряженных тел вступать в электромагнитные взаимодействия. Электрический заряд измеряется в Кулонах   - это заряд (количество электричества), протекающий через сечение проводника при силе тока в нем 1А за 1 с. Как известно заряды бывают положительными и отрицательными. Заряды одного знака  отталкиваются друг от друга, а разноименные  - притягиваются. Электростатика – это раздел физики, изучающий взаимодействие неподвижных в данной системе отсчета зарядов.

Закон сохранения заряда. Опыт показывает, что электрические заряды могут исчезать и возникать вновь. Однако всегда возникают или исчезают два элементарных заряда противоположных знаков. Следовательно, имеет место фундаментальный закон сохранения заряда: Алгебраическая сумма электрических зарядов всех частиц изолированной системы не меняется при происходящих в ней процессах

                                                 .                                    (1)

Система называется электрически изолированной, если через ограничивающую ее поверхность не могут проникать заряженные частицы. Этот закон означает абсолютную стабильность легчайшей заряженной частицы – электрона.

Закон Кулона. Основным законом электростатики является закон взаимодействия точечных зарядов. Этот закон известен как закон Кулона, который был установлен экспериментальным путем еще в 18-м веке и позже был неоднократно проверен. Два точечных заряда взаимодействуют друг с другом в вакууме с силой, пропорциональной произведению величин зарядов и обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними:

                                                                                                 (2)

Здесь коэффициент пропорциональности, зависящий от выбора системы единиц измерений;   величины зарядов,   расстояние между ними. Сила взаимодействия направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, причем одноименные заряды отталкиваются, а разноименные притягиваются (рис. 1).

Рис. 1

Коэффициент пропорциональности  в системе СИ равен

    ,

Если взаимодействие с зарядами происходит в среде, то в занменатель (2) входит диэлектрическая проницаемость среды , который показывает во сколько раз сила взаимодействия между зарядами в среде больше  или меньше , чем сила взаимодействия между этими же зарядами в вакууме

                                               

Электростатическое поле. Как известно, вокруг любой заряженной системы возникает материальная среда, которая называется электростатическим полем. Как для любого векторного поля, у электростатического, существуют две характеристики

Силовая характеристика – напряженность электростатического поля , связанная с силой действия поля на другие заряды

Энергетическая характеристика – потенциал электростатического поля , связанная с потенциальной энергией заряда, помещенного в рассматриваемое поле.

Названные характеристики электростатического поля должны зависеть только от заряда системы, создающей поле. Чтобы зафиксировать наличие или отсутствие существования поля, необходимо придумать взаимодействие с детектором его регистрирующее. Для электростатического поля таким детектором является точечный   положительный пробный заряд.

Напряженность электростатического поля.  Напряженность электрического поля    в некоторой точке пространства является физической величиной, численно равной силе, действующей на положительный единичный заряд, помещенный в эту точку и имеющей направление этой силы:

                                                                                                       (3)

Размерность напряженности .

Возьмем точечный заряд и определим напряженность поля в произвольной точке , отстоящей от заряда на расстоянии . По закону Кулона сила , действующая на заряд , помещенный на расстояние  от заряда , равна:

                                                                                          (4)

Отсюда напряженность в точке  будет равна:

                                                                                (5)

Здесь - радиус-вектор, проведенный от точки пространства, где расположен точечный заряд, к точке пространства, в котором вычисляется напряженность поля . В том случае, если заряд  положительный, вектор напряженности поля совпадает по направлению с радиус-вектором . Это означает, что положительный пробный заряд отталкивается от положительного заряда. В том случае, когда заряд  отрицательный, вектор напряженности направлен в сторону, противоположную радиус-вектору. Это означает, что положительный пробный заряд притягивается к отрицательному заряду.  

Для случая, когда в данной точке пространства напряженность электростатического поля создана несколькими зарядами (рис.2), ее значение и направление определяется по принципу суперпозиции  - напряженность суммарного поля определяется как векторная сумма напряженностей всех создающих его полей

                                                                                  (6)

                          

                                       Рис. 2

 Силовые линии поля. Для того чтобы представить себе более наглядно картину поля, используется понятие силовых линий поля. Понятие силовых линий поля было введено М. Фарадеем. В те времена полагалось, что посредником взаимодействия на расстоянии является некая упругая невесомая среда,  в которую погружены тела (в теории Фарадея –электрические заряды). Взаимодействие между телами осуществляется за счет упругих свойств этой среды и силовые линии – это ”натянутые струны”, по которым и осуществляется взаимодействие.

По современным представлениям никакой упругой среды не существует, и силовые линии являются лишь способом наглядного представления распределения силовых характеристик полей. Тем не менее, это понятие является чрезвычайно продуктивным с точки зрения решения конкретных физических задач.

Силовой линией поля называется линия, касательная к которой в данной точке, совпадает по направлению с вектором напряженности поля в этой точке. Так как направление силы определяет лишь направление вектора ускорения, то в общем случае отождествлять силовую линию с траекторией движения частицы в поле не следует. Вид силовых линий для различных полей естественно различный. Более того, даже для поля одной природы вид силовых линий существенно зависит от вида его источника.

В случае точечных зарядов говорят, что силовые линии “исходят” из положительного заряда и “входят” в отрицательный заряд. Наглядная картина силовых линий (рис.3) отрицательного заряда похожа на ту, которую мы рассматривали для точечной массы. Образ силовых линий поля положительного заряда будет обратным. Острия иголочек выходят из бусинки. Так как напряженность поля в каждой точке имеет лишь одно направление, то силовые линии никогда не могут пересекаться. Силовые линии точечного заряда незамкнуты. В том случае, если заряд нельзя считать точечным, картина силовых линий будет, естественно другой.

                                                Рис.3.

Поток силовых линий. Линия напряженности, характеризуя направление вектора, сама по себе не характеризует величины напряженности. Однако мы можем ввести условие, связывающее величину напряженности с числом силовых линий. Там, где напряженность больше, будем проводить линии гуще, а там, где она меньше – реже. Произвольное поле можно мысленно разбить на малые области, в которых величина напряженности меняется так мало, что ее можно считать постоянной. Введем понятие элементарного потока вектора напряженности поля.

 Скалярная величина, равная числу силовых линий, проходящих через площадку , называется элементарным потоком вектора напряженности поля.

Математическая запись этого определения произведем на пример электростатического поля:

                                                        (7)

На рис.4  видно, что  – это проекция вектора напряженности на направление нормали к площадке ; угол  – угол между вектором напряженности и вектором нормали к площадке. Если площадка параллельна линиям напряженности, то поток через нее равен нулю. Знак потока зависит от того, какой угол образуют вектор напряженности  и нормали . Выбор направления нормали условен (его можно направить как в одну сторону от площадки, так и в другую). Условимся считать, что направление нормали совпадает с направлением движения правого винта при направлении обхода контура по

                                      

                                                         Рис.4.

часовой стрелке.

Поток вектора через конечную поверхность будет равен алгебраической сумме элементарных потоков. Суммирование производится по всем элементам поверхности, на которые мы разбиваем поверхность . Элементы поверхности надо брать бесконечно малыми. Обозначая поэтому элемент поверхности через , получим для элементарного потока: . Поток вектора через поверхность  выразится интегралом:

                                                                                           (8)

где  означает, что интеграл распространяется на всю рассматриваемую поверхность.

Вычислим поток вектора напряженности поля точечного заряда через сферическую поверхность произвольного радиуса r c центром в заряде . Так как точечный заряд  создает поле, обладающее сферической симметрией, то линии напряженности представляют собой симметрично расположенные радиальные линии. Эти линии перпендикулярны поверхности сферы в соответствующей точке (рис.5).

                                                                 Рис.5

Следовательно, и вектор напряженности также перпендикулярен поверхности сферы. Поэтому  и остается постоянной на поверхности сферы. Поэтому значение  можно вынести из-под знака интеграла. Следовательно, имеем:

                              

откуда следует что

                                                                                                     (8)

Если мы теперь заменим сферическую поверхность произвольной замкнутой поверхностью, то результат не изменится. Поэтому можно сформулировать следующее очень важное утверждение:

поток вектора напряженности электрического поля точечного заряда через любую замкнутую поверхность равен в системе СИ отношению величины заряда к абсолютной диэлектрической проницаемости вакуума. 

Этому утверждению можно придать более наглядную физическую интерпретацию. Если вспомнить, что величина заряда может меняться порциями, а квант заряда равен заряду электрона, то , где число “лишних” зарядов. Тогда выражение для потока вектора, с учетом (2.8), можно записать в следующем безразмерном виде:

                                                                                          (9)

Поскольку число “лишних” зарядов, находящихся внутри замкнутой поверхности не зависит от ее формы, тогда и очевидна справедливость высказанного выше утверждения. Кроме того, теперь легко определить знак потока, если учесть, что заряд электрона отрицательный. При избытке электронов  поток отрицательный и силовые линии входят в замкнутую поверхность. В этом случае говорят, что внутри выбранной поверхности существует сток поля. При недостатке электронов на теле оно заряжено положительно, а  и поток положительный. Силовые линии вытекают из замкнутой поверхности наружу, и внутри последней существует источник поля.

Центральные силы. Работа в поле центральных сил. Понятие потенциала. Природа сил тяготения и электрических сил различна. Однако мы уже отмечали, что законы (математические формулировки) очень похожи. Мы обратили внимание, что эти поля характеризуются тем, что направление силы, действующей на частицу в любой точке пространства, проходит через силовой центр. Величина силы зависит только от расстояния от точки до этого центра . Силы, исходящие из одного центра и зависящие только от расстояния от этого центра, называются центральными силами. Поэтому общее выражение для центральных сил имеет следующий вид:

                                                                                            (10)

где  – длина вектора ,  -  его орт.

Поле тяготения и поле электрического заряда являются частными случаями центрального поля и обладают сферической симметрией. Для этих полей функцию можно представить в следующем виде: ,  где для поля тяготения , для электрического поля .

Вычислим работу по перемещению частицы в поле центральных сил (рис.6).

      

                                             

                                                              Рис.6.

    Для наглядности проведем вычисления для случая перемещения точечного заряда  в поле неподвижного заряда . На рисунке показана траектория перемещения. Из механики нам известно, что элементарная работа равна , где  – приращение модуля радиус-вектора. Поэтому работа по перемещению заряда из точки 1 в точку 2 равна:

                                               (11)

В механике мы получили аналогичную формулу для работы по перемещению точечной массы в гравитационном поле. Таким образом, общим для электростатического и гравитационного полей является то, что работа по перемещению частицы не зависит от пути, по которому она перемещается из точки 1 в точку 2. Эта работа зависит лишь от начального и конечного положения частицы и относительно источника поля. Этот результат справедлив для работы в поле любой центральной силы. Такие поля называются потенциальными полями. Для них можно ввести понятие потенциальной энергии взаимодействующих частиц, и работу можно представить как убыль потенциальной энергии:

                                             .                                          (12)

Потенциальная энергия точечных заряженных частиц выражается следующим образом

                                                                                 (13)

Значения произвольной постоянной в выражении (13) обычно выбираются так, чтобы при удалении частицы на бесконечность (при ), потенциальная энергия обращалась в нуль . При этом условии произвольные постоянные также обращаются в нуль.

Теперь уберем заряд . Тогда останется только заряд, создающий электрическое поле. Теперь можно ввести еще одну характеристику, которая называется потенциалом.

 Потенциалом поля в данной точке пространства называется физическая величина, равную отношению потенциальную энергию пробного заряда к величине этого заряда:

                                                .                                                         (14)

Следовательно, потенциал точечного заряда равен:

                                                                                                     (15)

Если заряд положительный, то , а для отрицательного заряда потенциал будет отрицательным. В поле положительного заряда  пробный заряд отталкивается и стремится на бесконечность, где его потенциальная энергия равна нулю, т.е. минимальна. В том случае, когда заряд q отрицателен, положительный пробный заряд притягивается к нему и его потенциальная энергия уменьшается в процессе сближения.

Определим единицы измерения потенциала. Выражение для работы можно записать в следующем виде: . В системе СИ за единицу потенциала, называемую вольтом (обозначение – ), принимается потенциал в такой точке, для перемещения в которую из бесконечности заряда, равного , нужно совершить работу в . , отсюда .

Эквипотенциальные поверхности. Для наглядного представления электрического поля используется не только понятие силовых линий. Очень полезным является представление об эквипотенциальных поверхностях или поверхностях равного потенциала. Геометрическое место точек постоянного потенциала называется эквипотенциальной поверхностью или поверхностью уровня потенциала.

Для случая точечного заряда или точечной массы эквипотенциальная поверхность представляет собой сферу радиуса r. Для центральных или, иначе говоря, потенциальных сил работа поля равна (для примера возьмем электрическое поле) . Следовательно, при перемещении заряда по эквипотенциальной поверхности совершаемая работа равна нулю.

Основная задача электростатики. Итак, мы определили характеристики электростатического поля – напряженность и потенциал. В электростатике могут быть поставлены две задачи – прямая и обратная. Прямая задача заключается в определении по заданному распределению заряда  характеристик электростатического поля . Обратная задача, наоророт, определение распределения зарядов по заданному полю. Решение прямой и обратной задачи может быть осуществлено с помощью уравнеий Максвелла

                               

                                

Первое из этих двух уравнений показывает, что источником поля является заряд, а второе, что силовые линии поля незамкнуты, т.е. поле – потенциально.

Электроемкость уединенного проводника. Из опыта следует, что разные проводники, имея одинаковые заряды, принимают разные значения потенциалов. Это указывает на то, что они отличаются друг от друга неким физическим свойством, которое характеризуется величиной, называемой емкостью уединенного проводника. Уединенный проводник – это такой проводник, вблизи  которого нет других тел, способных повлиять на распределение зарядов на нем. Потенциал уединенного проводника пропорционален величине заряда , так как при увеличении в определенное число раз заряда, в такое же число возрастает напряженность поля, а следовательно, и работа по перемещению пробного заряда от проводника в бесконечность. Поэтому эту пропорциональность мы выразим следующим простым соотношением: . Коэффициент пропорциональности  зависит от формы и величины проводника и называется емкостью. Следовательно, имеем:

                                                                                             (16)

Это соотношение указывает, что емкость уединенного проводника есть физическая величина, численно равная количеству электричества, которое надо сообщить ранее не заряженному проводнику, чтобы его потенциал принял значение, равное единице в соответствующей системе единиц. В системе СИ эта единица измерения будет равна

                                                                 .

Вычислим емкость уединенного сферы  радиусом , равномерно заряженного зарядом . Потенциал на поверхности сферы такой же как потенциал точечного заряда

Тогда для емкости этой системы имеем

                                                                                               (17)

Взяв радиус сферы равным 1 м, получим, что его емкость составляет величину порядка 10-10 Ф. Емкость уединенной сферы радиусом в девять миллионов километров примерно равна одной Фараде. Радиус такого шара примерно в 1400 раз больше радиуса Земли. Очевидно, что в системе СИ единица измерения емкости очень большая и поэтому на практике используются единицы, равные долям Фарады: миллифарада=10-3 Ф; микрофарада=10-6 Ф;  нанофарада = 10-9 Ф; пикофарада = 10-12 Ф.

Однако в природе очень трудно найти уединенный проводник. Опыт показывает, что емкость проводника зависит от окружающих данный проводник тел. Поэтому, с практической точки зрения полезно было бы иметь устройства, позволяющие накапливать заряды и не испытывать влияния окружающих тел. Такими устройствами  являются конденсаторы

Конденсаторы. Основной характеристикой конденсатора является его емкость. Под емкостью конденсатора понимают величину, пропорциональную заряду Q и обратно пропорциональную разности потенциалов между провод-
никами:

                                                                            (18)

Здесь U – напряжение между обкладками конденсатора. Обкладками конденсатора называют проводники, образующие конденсатор. Может показаться, что емкость конденсатора зависит от величины заряда. Однако это не так. Вычислим емкости простейших систем.

Плоский конденсатор. Самым простым типом конденсаторов является плоский конденсатор. Теоретически он представляет собой две параллельные бесконечные плоскости, заряженные одинаковыми, но разноименными зарядами. Мы уже вычислили напряженность поля такой системы. Действительно, видно, что электрическое поле существует только в пространстве между пластинами. Вне пластин, как это следует из принципа суперпозиции, напряженность поля равна нулю. Поле в пространстве между пластинами однородно и имеет следующие характеристики:

,     откуда следует    

Полученное нами выражение для емкости плоского конденсатора будет емкостью конденсатора, площадь пластин которого равна одному квадратному метру. Естественно, такие большие пластины не используются и поэтому формулу для плоского конденсатора записывают в следующем виде:

                                                              

Величина ε носит название диэлектрической проницаемости вещества, заполняющего пространство между пластинами. В том случае, если между пластинами вакуум или воздух, то эта величина равна единице. Для других веществ она всегда больше единицы. О причинах появления этого множителя в формулах для емкости речь пойдет ниже. S – площадь пластин, d – расстояние между пластинами. Из формулы для емкости следует, что размерность абсолютной диэлектрической проницаемости вакуума ε0 равна размерности емкости, деленной на единицу длины, т.е. [ε0]=Ф/м.

Надо отметить, что мы получили эту формулу, используя результаты, справедливые, строго говоря, только для бесконечных пластин. Поэтому емкость реального конденсатора определяется этой формулой тем точнее, чем меньше зазор d по сравнению с линейными размерами обкладок. Конечность размеров конденсатора приводит к утечке энергии из него за счет краевых эффектов. Сказанное относится ко всем типам конденсаторов.

Энергия электростатического поля. Вопрос об энергии электростатического поля является чрезвычайно важным. Мы уже говорили, что электрические силы играют одну из главных ролей в строении материи. Поэтому и запас энергии системы заряженных тел определяет возможность его использования в различных практических приложениях.

Перед тем как приступать к детальному рассмотрению этого вопроса, нам следует получить одну важную формулу. Для этого мы обратимся к плоскому конденсатору. Мы уже знаем, что заряды в нем (как и в любом другом конденсаторе) сосредоточены на обкладках. Вычислим энергию плоского конденсатора. Вначале мы получим формулу для энергии любого конденсатора, а потом используем ее при вычислении энергии плоского конденсатора.

Энергия конденсатора равна работе, которую необходимо затратить, чтобы зарядить его до разности потенциалов U, сообщив при этом заряд Q. Сообщая конденсатору малые порции заряда, мы совершаем элементарную работу равную  

                                            dA = udq,    (19)

где u – текущее значение разности потенциалов, а dq – малый заряд, сообщаемый конденсатору.

Используя понятие емкости конденсатора, получим, что dq=Cdu. Выполняя интегрирование, найдем искомое выражение для энергии заряженного конденсатора:

                                                        (20)    

Теперь вернемся к плоскому конденсатору, в пространстве, между пластинами которого нет никакого вещества (ε=1). Тогда имеем:

                                                        (21)

Обратим внимание на то, что формула (21) справедлива только для плоского конденсатора. При ее выводе мы использовали тот факт, что внутри плоского конденсатора поле однородно и напряжение U с напряженностью поля E линейным образом: U=Ed. Анализируя (21) мы видим, что множитель ε0E2/2 имеет размерность Дж/м3 , т.е. является энергией заключенной в единице объема. Это очевидно, поскольку V=Sd есть объем пространства между обкладками конденсатора.

Соотношение (21) заставляет нас поставить вопрос: где именно сосредоточена, или локализована эта энергия? Можно, например, предполагать, что она сосредоточена на обкладках. Тогда полученная формула особого практического смысла не имеет. Можно допустить, что энергия конденсатора сосредоточена в объеме между его обкладками. Тогда эта формула приобретает особый смысл. Очевидно, что только опыт может дать определенный ответ на этот вопрос. Но в рамках электростатики этот ответ не получить. Однако современному человеку, который знает о факте существования электромагнитных волн нетрудно согласиться с тем, что электромагнитное поле может существовать и без электрических зарядов, породивших это поле. Действительно, сидя дома у экрана телевизора, мы даже не задумываемся над тем, где находится источник этих волн, которые принимает наш приемник. Более того, источник может прекратить свое существование, а электромагнитные волны (воспоминание об источнике) могут сохраниться. Поэтому современные представления убедительно свидетельствуют о том, энергия электрического поля сосредоточена в пространстве или говорят, что энергия сосредоточена в поле. Теперь мы можем ввести понятие объемной плотности энергии электрического поля. Выражение для объемной плотности энергии электрического поля в вакууме имеет следующий вид:

                                                                                                  (22)

где E - напряженность поля в соответствующей точке пространства. Эта формула дает возможность найти энергию электрического поля и в том случае, когда поле неоднородно:

                                                                                                            (23)

причем интегрирование проводится по всему объему, где имеется электрическое поле.

2. Постоянный ток

 Электрическим током называется направленное движение свободных носителей (электрических зарядов). Условия существования тока

1. В проводнике должны существовать свободные носители

2. Направленное движение свободных зарядов может быть , как правило, обусловлено существованием между двумя точками проводника разности потенциалов или напряжения, а следовательно, существованием в проводнике электрического поля.

Ток называется постоянным, если свободные заряды двигаются с постоянной скоростью. Ток описывается двумя характеристиками: векторная характеристика – плотность тока , и скалярная – сила тока .

Плотность тока  - это заряд, который переносится за единицу времени через единичную площадку, которая перпендикулярна направлению скорости

                                                                 (24)

                                                                   (25)

где  - заряды свободных носителей,  - концентрация носителей,  - скорости зарядов. Размерность

Сила тока – это заряд, который переносится за единицу времени через все сечение проводника

                                                                 (26)

Размерность

Сила тока и плотность тока вязаны соотношением

                                                                 (27)

которое показывает, что сила тока – это поток плотности тока, но не через замкнутую поверхность.

Закон Ома. Пусть к концам проводника приложено напряжение , т.е. внутри проводника существует электрическое поле. Свободные заряды проводника под его действием, придут в направленное движение. За направление тока принимают направление движения положительных зарядов.

Закон Ома получен экспериментальным путем, он устанавливает связь между приложенным напряжением и силой тока в проводнике. Так для металлов

где  - электрическая проводимость проводника, величина   –сопротивление проводника. Тогда

     (28)

Для цилиндрических проволок ,   –  удельное сопротивление проводника.

Поскольку выполняется (27) и (28), то

   (29)

,     (30)

Выражение (30) является формулировкой закона Ома в дифференциальной форме.

, где   – удельная проводимость материала.

Закон Джоуля-Ленца. Количество теплоты , выделяющееся на участке цепи сопротивлением , напряжением на концах проводника , за время  равно

   (31)

Заключительная часть

Заключительная часть. Ответы на вопросы. Подведение итогов

Разработал___________________________профессор В.Н.Скребов

                                                             (подпись, должность, фамилия, звание)

                      «____»______________200_года


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

41215. СИНТАКСИЧЕСКАЯ И СЕМАНТИЧЕСКАЯ СТРУКТУРА ФРАЗЫ 104.5 KB
  Чем определяется переход от отдельных слов к фразам которые составляют основную единицу целого высказывания Мы уже сказали о том что если изолированное слово обозначает предмет действие или качество и обобщает его т. Однако подобные предположения лишь подчеркивают своеобразие тех процессов которые обеспечивают порождение фразы. Потребовалось длительное время чтобы понять процесс порождения целой фразы этой единицы речевого сообщения.
41216. РАЗВЕРНУТОЕ РЕЧЕВОЕ СООБЩЕНИЕ И ЕГО ПОРОЖДЕНИЕ 95.5 KB
  С одной стороны мы рассмотрим психологический путь формирования речевого высказывания от мысли через внутреннюю схему высказывания и внутреннюю речь к развернутой внешней речи из которой и состоит речевая коммуникация. С другой стороны мы остановимся на анализе того как протекает процесс восприятия и понимания речевого высказывания который начинается с восприятия развернутой речи собеседника и через ряд ступеней переходит к выделению существенной мысли а затем и всего смысла воспринимаемого высказывания. Таким образом предметом...
41217. ОСНОВНЫЕ ФОРМЫ РЕЧЕВОГО ВЫСКАЗЫВАНИЯ 82 KB
  Мы посвятили прошлую лекцию анализу основных этапов формирования речевого высказывания или что то же самое психологическому анализу процесса порождения развернутой внешней речи. Как известно существуют две формы развернутой внешней речи: это устная речь с одной стороны и письменная речь с другой. Центральным вопросом психологического исследования структуры этих видов речи будет вопрос о том как в каждой из них соотносятся языковые синсемантические и внеязыковые...
41218. ПОНИМАНИЕ КОМПОНЕНТОВ РЕЧЕВОГО ВЫСКАЗЫВАНИЯ. СЛОВО И ПРЕДЛОЖЕНИЕ 109 KB
  Теперь мы остановимся на психологическом анализе понимания высказывания т. Анализ процесса понимания речевого сообщения составляет одну из наиболее трудных и как это ни странно одну из наименее разработанных глав научной психологии. ПРОБЛЕМА Психологи неодинаково подходили к анализу процесса понимания смысла речевого сообщения или процесса декодирования воспринимаемого речевого высказывания. Одни авторы предполагали что для понимания смысла речевого сообщения достаточно иметь прочный и широкий словарь т.
41219. ПОНИМАНИЕ СМЫСЛА СЛОЖНОГО СООБЩЕНИЯ 92.5 KB
  Приступая к обсуждению этого вопроса мы тем самым переходим от анализа понимания системы внешних значений речевого высказывания к пониманию его внутреннего смысла от проблем понимания слова фразы и даже внешнего значения текста к пониманию подтекста смысла и в конечном счете к пониманию мотива который стоит за текстом. В проблемах понимания литературного произведения понимание подтекста смысла и в конечном итоге мотива пожалуй является основным. Глубина прочтения текста или обнаружение его подтекста его внутреннего смысла может...
41220. ЯЗЫК И ДИСКУРСИВНОЕ МЫШЛЕНИЕ. ОПЕРАЦИЯ ВЫВОДА 91 KB
  Это свойство языка создает возможность сложнейших форм дискурсивного индуктивного и дедуктивного мышления которые являются основными формами продуктивной интеллектуальной деятельности человека. Сложившийся в течение многих тысяч лет общественной истории аппарат логического сочетания нескольких высказываний образует основную систему средств лежащих в основе логического мышления человека. Моделью логического мышления осуществляющегося с помощью речи может являться силлогизм. Таким образом силлогизм как аппарат логического мышления...
41221. МОЗГОВАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ РЕЧЕВОЙ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ. ПАТОЛОГИЯ РЕЧЕВОГО ВЫСКАЗЫВАНИЯ 144.5 KB
  Выше мы подробно осветили основные вопросы психологии речевой деятельности. Мы остановились на структуре слова и фразы на происхождении этих основных составных единиц языка на порождении целого речевого высказывания на анализе того пути от мысли к развернутому речевому сообщению который проделывает человек формулируя свое речевое высказывание. Мы остановились на этапах декодирования или понимания речевого сообщения начинающегося с восприятия обращенной к человеку речи проходящего стадии...
41222. МОЗГОВАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ ПРОЦЕССОВ ДЕКОДИРОВАНИЯ (ПОНИМАНИЯ) РЕЧЕВОГО СООБЩЕНИЯ 95 KB
  Этот этап порождения речевого высказывания обеспечивается передними отделами мозга; их поражение как мы видели ведет к своеобразному нару шению речевой деятельности в виде распада синтагматической организации связного речевого сообщения. Вторым этапом речевого высказывания является этап включения высказывания в коды языка. В этих случаях нарушается парадигматическая организация речевого высказывания при сохранности ее синтагматической структуры.
41223. История возникновения и перспективы применения штрихового кодирования 1.42 MB
  История возникновения и перспективы применения штрихового кода Вид и размер штрихового кода EN13.5 Определение размера штрихового кода.2 Плотность штрихового кода.