6877

Ефект Холла. Визначення знаку носіїв струму, їх концентрації і рухливості у напівпровідниках і напівметалах за допомогою ефекту Холла

Лабораторная работа

Физика

Ефект Холла Мета роботи: визначення знаку носіїв струму, їх концентрації і рухливості у напівпровідниках і напівметалах за допомогою ефекту Холла. Зміст роботи і завдання Ознайомитись із приладами, які використовуються в роботі. Виміряти...

Украинкский

2013-01-08

262.5 KB

50 чел.

Ефект Холла

Мета роботи: визначення знаку носіїв струму, їх концентрації і рухливості у напівпровідниках і напівметалах за допомогою ефекту Холла.

Зміст роботи і завдання

  1.  Ознайомитись із приладами, які використовуються в роботі.
  2.  Виміряти питому провідність  напівпровідникового зразка.
  3.  Визначити сталу Холла  для даного досліджуваного матеріалу.
  4.  Визначити знак носіїв заряду в досліджуваному зразку.
  5.  Обчислити концентрацію  і рухливість носіїв заряду  у зразку.
  6.  Для кількох значень магнітного поля розрахувати час релаксації , циклотронну частоту  і кут Холла . Перевірити, чи виконується у проведених дослідах критерій слабкого магнітного поля.
  7.  Повторити виміри і обчислення згідно із завданнями 2-6 для іншого зразку (металевий сплав  на основі вісмуту).
  8.  Визначити похибку вимірів.

Короткі теоретичні відомості

Ефект ще студентом відкрив у 1879 р. Едвін Герберт Холл на закису міді (один із різновидів оксиду міді). Він полягає у появі електричного поля у зразку, розміщеному у схрещених електричному і магнітному полях, причому напрямок цього поля перпендикулярний напрямкам і зовнішнього електричного, і магнітного полів.

Ефект Холла – одне з найцікавіших фізичних явищ, що спостерігаються у твердих тілах, і його експериментальне дослідження дає можливість визначити три найбільш важливі величини, що характеризують електропровідність металів і напівпровідників: 1) знак носіїв заряду (тип провідності), 2) концентрацію носіїв заряду, 3) рухливість носіїв заряду.

Якісна картина виникнення ефекту Холла

Нехай уздовж провідника (або іншого провідного матеріалу) протікає постійний  струм із густиною . Напрямок цього струму приймемо за вісь  (рис.1а). Перпендикулярно до площини рисунка, вздовж осі , спрямовано постійне однорідне магнітне поле з індукцією . В результаті на кожен рухомий носій заряду діє сила Лоренца

,                                                   (1)

де – заряд носія (може бути як додатнім, так і від’ємним), вектор його швидкості. Позитивно заряджені носії заряду (наприклад, дірки у напівпровіднику) переважно рухаються у напрямку протікання струму, негативно заряджені (електрони) – у протилежному. Напрямок дії сили Лоренца на заряд залежить від його знаку. На позитивний заряд вона діє таким чином, що вектори  утворюють праву трійку векторів. Для взаємного розташування напрямків  і , наведених на рис.1а, сила Лоренца для позитивного заряду буде направлена вниз. Носії заряду не можуть нескінченно довго рухатися в напрямку осі , оскільки вони досягають границі провідника. На нижній грані зразку накопичиться позитивний заряд. Для збереження електронейтральності на протилежній верхній грані утвориться нескомпенсований негативний заряд.

а                     б

Рис.1. Виникнення ефекту Холла (а) і утворення кута Холла (б)

У випадку рухомого негативного заряду при визначенні напрямку сили Лоренца треба враховувати його знак. Вектори  для негативного заряду утворюють ліву трійку векторів. Для взаємного розташування напрямків  і , наведених на рис.1а, сила Лоренца для негативного заряду буде направлена також вниз.

Накопичення заряду призводить до виникнення електричного поля вздовж осі  – поля Холла , яке протидіє дії сили Лоренца. У стані рівноваги це поперечне поле повністю скомпенсує силу Лоренца, і струм буде протікати лише в напрямку осі . При цьому вектор напруженості результуючого електричного поля  повернеться відносно напрямку струму  на кут Холла (рис.1б), причому   

.                                                (2)

Відхилення вектора напруженості електричного поля  від напрямку протікання струму означає, що еквіпотенціальні поверхні, перпендикулярні до  теж не будуть перпендикулярними до бічних поверхонь зразка, а матимуть певний нахил до них.

Напрямок поля Холла при зміні знаку носіїв заряду змінюється на протилежний, що використовують для визначення типу провідності матеріалу, особливо широко – у фізиці напівпровідників.

Поле Холла і стала Холла

Рівняння руху електрона за наявності електричного і магнітного
полів з урахуванням затухання внаслідок зіткнень за теорією Друде має вигляд другого закону Ньютона

,                                         (3)

де – імпульс електрону; – аналог сили тертя, пропорційної швидкості руху електрону і напрямленої проти неї,   – час релаксації, або час вільного пробігу носіїв заряду, і являє собою середній час між двома послідовними зіткненнями. Варто мати на увазі, що сила Лоренца не є однаковою для всіх електронів, оскільки вона залежить від швидкості електрону . Тому силу Лоренца у рівнянні (3) потрібно вважати середньою силою у розрахунку на один електрон.

У стаціонарному стані сила струму не залежить від часу, тому проекції рівняння (5) на координатні осі мають вигляд

;            ,                  (4)

де циклотронна частота, а компонента струму вздовж осі  дорівнює нулю.

Помноживши рівняння (4) на  і ввівши компоненти густини струму, знаходимо

; .                      (5)

Напруженість поля Холла  визначається з вимоги рівності нулю густини поперечного струму , пов’язаного із дрейфом носіїв заряду. Покладаючи у другому рівнянні системи (5)  рівним нулю, одержуємо

.                                        (6)                                         

Такий результат можна було очікувати. Оскільки поперечне поле  врівноважує силу Лоренца, воно повинно бути пропорційним як індукції магнітного поля , так і густині струму  у провіднику. Коефіцієнт пропорційності в співвідношенні (8)

                                                        (7)

називається сталою Холла для даного матеріалу.

Більш точні обчислення, що   враховують   відмінність  швидкостей окремих електронів від їх середнього значення, призводять лише до незначної зміни числового множника у формулі (7), а саме

.                                             (8)

Визначення електрофізичних параметрів провідних матеріалів

Стала Холла і концентрація носіїв заряду. Якщо товщина зразку , а ширина –  (рис.2), то холллівска різниця потенціалів (ерс), виміряна на контактах 2-2,

,                            (9)

де сила струму, який протікає у зразку. Величини  та  можуть бути виміряні на експерименті, отже за формулою (9) можна визначити значення сталої Холла, а отже, і концентрацію носіїв заряду (7) у зразку.

Рис.2. Розташування контактів у досліджуваному зразку

Знак носіїв заряду. З (7) і (8) можна бачити, що у випадку електронної провідності . Якщо ж струм переноситься переважно дірками, яким приписується позитивний заряд, то е.р.с. Холла при цьому змінює знак, і . Отже, визначаючи знак різниці потенціалів Холла при обраних напрямках струму і магнітного поля у зразку, можна визначити знак носіїв заряду.

Якщо ж ні один із означених типів носіїв заряду не переважає, як це буває у домішкових напівпровідниках, то вираз для сталої Холла набуває вигляду

/

145

,                                      (10)

де концентрація дірок, а . Легко переконатись, що при  із (10) ми отримаємо (8).

Питомий опір матеріалу. Його можна визначити, якщо у випадку омічних контактів при протіканні постійного струму через зразок виміряти – спад напруги між зондами 1-1 (рис.2), розташованими на торцях зразка на відстані  один від одного. Тоді за законом Ома  та виразом для опору провідника правильної форми  маємо

.                                                (11)

Рухливість носіїв заряду. Якщо разом із сталою Холла визначити питомий опір зразка  чи електропровідність , то можна обчислити рухливість носіїв струму. У випадку носіїв заряду одного знака рухливість

.                                    (12)

Наближення слабкого магнітного поля

Розгляд ефекту Холла був проведений нами для випадку слабких магнітних полів. Під слабким магнітним полем мається на увазі таке поле, для якого час релаксації носія заряду набагато менше его періоду обертання по круговій траєкторії у магнітному полі, тобто . Коли величина  мала, то з рівнянь (5) випливає, що вектори  і  практично паралельні, як за відсутності магнітного поля.

При  траєкторії руху електронів викривляються настільки, що електрони не потрапляють на бічну грань, не роблять внеску у е.р.с. Холла (відбувається насичення залежності ), а приймають участь лише у провідності, рухаючись по циклоїді.

У загальному випадку  вектор  направлений під кутом Холла  до струму . Із рівнянь (5) і (6) випливає, що

.                                            (13)

Для чисельної оцінки циклотронної частоти  зручно викоритовувати емпіричну формулу

,                                        (14)

де .

Якщо умову слабкого магнітного поля  переписати із врахуванням виразу для циклотронної частоти та виразу для рухливості носіїв заряду , отримаємо умову, яку зазвичай використовують як критерій слабкого магнітного поля

.                                                     (15)

Експериментальні зразки

Досліджувані зразки мають форму паралелепіпеду (рис.2) і вставлені у футляр із плексигласу, що розміщується у спеціальному фіксаторі на штативі. Розміри зразків наведені у додатку до роботи.

Важливу роль при дослідженні ефекту Холла грає співвідношення розмірів зразків, зокрема відношення довжини зразка  до його ширини . Виміри будуть коректними, коли , і контакти для холлівських вимірів знаходяться на ділянці зразка, де нахил еквіпотенціальних поверхонь не спотворений (рис.3а). У цьому випадку шунтуючою дією струмових контактів можна знехтувати.

                                         а                           б

Рис.3. Розподіл силових ліній у зразку за відсутності (а) і наявності  (б) шунтуючої дії струмових контактів

При  (рис.3б) шунтуюча дія струмових контактів проявляється повною мірою, викликаючи суттєве спотворення форми силових ліній.

Експериментальна установка

Схема для вимірювання питомого опору та е.р.с. Холла наведена на рис.4.

Рис. 4.  Принципова схема для вимірювання питомого опору та е.р.с. Холла

Cтруми через зразок  та через магніт задаються універсальними джерелами живлення типу УИП, напрямки їх протікання змінюються перемикачами К1 і К2 відповідно. Струм , поздовжню напругу  (контакти 1-1 на рис.2) і е.р.с. Холла  (контакти 2-2) вимірюють універсальними цифровими приладами типу Щ4310 або аналогічними.

Величину струму магніту можна регулювати реостатом R і контролювати амперметром А. Значення індукції магнітного поля між полюсами електромагніту визначається або за градуювальною залежністю  від сили струму у обмотках електромагніту чи безпосередньо за допомогою вимірювача магнітної індукції  типу Ш1-8 або аналогічним.

Порядок роботи із всіми приладами міститься у додатку до установки.

Методика вимірювань

Питомий опір матеріалу зразка. Виміряти спад напруги  на контактах 1-1 (рис.2) при 5…7 значеннях струму , змінюючи його за допомогою вихідної напруги джерела живлення УИП (рис.4). Сила струму не повинна перевищувати 10 мА, щоб запобігти розігріву зразка та зміні його електропровідності внаслідок цього. Виміри провести для двох протилежних напрямків струму (перемикач К1 на рис.4). Згідно формули (11) залежність  є лінійною з тангенсом кута нахилу, обернено пропорційним до . Визначивши його з експериментальної залежності , за формулою (11) знаходимо .

Е.р.с. Холла та стала Холла. Для визначення  необхідно побудувати залежність .

При експериментальному визначенні  варто звернути увагу на те, що в магнітному полі між холллівськими контактами 2-2 (рис.2) поряд з  присутня деяка додаткова напруга , обумовлена гальваномагнітними явищами. Ця напруга зазвичай не змінює знаку при зміні напрямку магнітного поля, у той час як  змінює свій знак на протилежний. Тому для визначення значення  необхідно напругу між холллівськими контактами 2-2 вимірювати при двох протилежних напрямках магнітного. Дійсно, при двох взаємно протилежних напрямках магнітного поля  і фіксованому струмі  різниця потенціалів між холллівськими контактами 2-2 становить

;  ,

звідки

.                                           (16)

Крім , між холлівськими контактами 2-2 може існувати деяка напруга, що змінює свій знак при зміні напрямку магнітного поля, але не залежить від його абсолютного значення. Ця напруга має назву е.р.с. нееквіпотенціальності, її виникнення пов’язане із тим, що за відсутності магнітного поля холлівські контакти 2-2 розташовані не на спільній еквіпотенціальній поверхні. При цьому лінійність залежності  зберігається (див. формулу (9)), але пряма не проходить через нуль, з чого можна визначити е.р.с. нееквіпотенціальності і вилучити її з розрахунків.

Таким чином, необхідно зняти залежності  та  між контактами 2-2 при двох взаємно протилежних напрямках магнітного поля. Залежності  та  знімаються при постійному значенні струму через зразок.

Шукану величину  визначити за формулою (16) для кожного значення . Побудувати залежність  від  и визначити сталу Холла  за значенням тангенсу кута нахилу , використовуючи співвідношення (9).

Знак носіїв струму. Визначити напрямок протікання струму за полярністю джерела живлення, напрямок магнітного поля за допомогою магнітної стрілки, знак е.р.с. Холла за полярністю на клемах вимірювального приладу.  Користуючись виразом для сили Лоренца (1), визначити знак основних носіїв заряду.

Концентрація і рухливість носіїв заряду. За формулами (8) і (12) відповідно визначити концентрацію  і рухливість  носіїв заряду.

Для 5…7 вибраних значень індукції магнітного поля розрахувати час релаксації , циклотронну частоту  (14)  та кут Холла (13).

Перевірити, чи виконується критерій слабкого магнітного поля (15) у проведених дослідах.

Обробку результатів вимірів і розрахунок похибок провести за методом найменших квадратів.

Контрольні запитання і завдання

  1.  Поясніть якісно виникнення ефекту Холла.
  2.  Які параметри металів і напівпровідників можна визначити  на
    основі ефекту Холла ?
  3.  З якої умови визначається напруженість поля Холла ?
  4.  Отримайте у межах терії Друде вираз для сталої Холла.
  5.  Знайдіть зв’язок кута Холла із циклотронною частотою.
  6.  Дайте означення рухливості носіїв заряду. Як вона пов’язана із часом релаксації ?
  7.  Як впливають на ефект Холла неосновні носії заряду ?
  8.  Що є критерієм слабкого магнітного поля і чому наведена теорія ефекту Холла справедлива в наближенні слабкого поля ?
  9.  Чим визначається вибір розмірів зразків при дослідженні ефекту Холла ?
  10.  Як експериментально визначити значення е.р.с. Холла із врахуванням е.р.с. гальваномагнітних явищ ?
  11.  Чи вплине наявність е.р.с. нееквіпотенціальності на величину сталої Холла ?

Література

Ашкрофт Н., Мермин Н. Физика твердого тела: В 2 т. – М., 1979. – Т.1.

Калашников С. Г. Электричество. М., 1977.

Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. М., 1978.

Сивухин Д.В. Общий курс физики: В 5 т. – М.,1979. – Т.3,“Электричество”.


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

28441. Алфавит языка. Идентификаторы. Константы. Выражения. Операции. Структура программы. Типы данных INTEGER, REAL, CHAR, STRING, BOOLEAN. Оператор присваивания. Организация ввода-вывода данных. Программирование линейных структур алгоритмов. Условный оператор. 61.5 KB
  Оператор присваивания. Условный оператор. Составной оператор. Метки и операторы перехода.
28442. Операторы повторений. Счетный оператор цикла FOR. Оператор цикла WHILE. Оператор цикла REPEAT… UNTIL. Программирование циклических структур алгоритмов 29 KB
  Операторы повторений. Счетный оператор цикла FOR. Оператор цикла WHILE. Оператор цикла REPEAT UNTIL.
28443. Структура типов данных. Стандартные процедуры и функции, применимые к целым, вещественным числам. Логический, символьный, перечисляемый типы, тип-диапазон 80.5 KB
  константы переменные значения функций или выражения характеризуются своими типами. Порядковые типы К порядковым типам относятся целые логический символьный перечисляемый и тип диапазон. ORDX для логического типа даёт положительное целое число в диапазоне от 0 до 1. ORDX для символьного типа даёт целое число в диапазоне от 0 до 255 для перечисляемое типа ORDX даёт число в диапазоне от 0 до 65535.
28444. Массивы. Описание одномерного массива. Ввод – вывод одномерного массива. Обработка одномерных числовых массивов. Описание двумерного массива. Ввод – вывод двумерного массива. Обработка двумерных числовых массивов 30 KB
  Описание одномерного массива. Ввод вывод одномерного массива. Описание двумерного массива. Ввод вывод двумерного массива.
28445. Особенности договорных отношений и оформление договорной документации между юридическими лицами и участниками туристской деятельности 29.5 KB
  Договоры с авиа компаниями могут быть трех видов: договор на квоту мест на регулярных авиа рейсах; агентское соглашение; чартер аренда самолета. Договор на квоту мест на регулярных авиа рейсах. Квота мест может быть жесткой или мягкой. При жесткой квоте мест вся ответственность за не реализацию мест падает на туристскую фирму независимо от причины не реализации.
28446. Технология составления и основное содержание туристской документации 43.5 KB
  В набор технологической документации для каждого тура обязательно включаются: технологическая карта туристского путешествия по маршруту; график загрузки туристского предприятия группами туристов на определенное время; информационный листок к путевке туристского путешествия; бланки путевок типовой формы ТУР1 Туристская путевка утвержденной Минфином России; лист бронирования см. Технологическая карта туристского путешествия это документ наглядно и лаконично дающий все необходимые для работы сведения и данные по туру...
28447. Порядок движения документов в организациях социально 32 KB
  Порядок движения документов в организациях социальнокультурного сервиса и туризма. Документооборот д о это движение документов в организации с момента создания или получения до отправки или передачи их на хранение. Основой структуры любого документооборота является документ комплекс документов связанный процессов управления разных уровней и автоматической обработкой. Единый маршрут для одного вида документов или совокупности документов образует документопоток.
28448. Особенности договорных отношений и оформление договор 33.5 KB
  Турфирмы же туроператоры и турагенты это организации занимающиеся деятельностью по формированию продвижению и реализации или только по продвижению и реализации туристского продукта. В соответствии со статьей 9 Закона о туризме туроператор при формировании и продвижении туристского продукта приобретает право на услуги входящие в тур на основании договоров с лицами предоставляющими отдельные услуги или с туроператором по приему туристов обеспечивающим предоставление всех видов услуг входящих в тур. Порядок реализации туристского...