69653

Гідравліка

Курсовая

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Знайти: Абсолютний тиск Р1 перед входом в насос якщо подача насоса Q довжина трубопроводу l1 його діаметр d1 Надлишковий тиск в бензосховищі P=const.; Потрібний напор насоса якщо манометричний тиск в трійнику рівний P2 довжина трубопроводу l2 його діаметр d2...

Украинкский

2014-10-08

123.5 KB

3 чел.

Міністерство освіти і науки України

Національний авіаційний університет

Кафедра ГГС

Курсова робота

з дисципліни:  Гідравліка

Схема 2

Варіант 3

 

 

Виконав: студент

гр. ФЛА 302

Суховій О.П.

Перевірив: Сівашенко Т. І.

                                                       Київ 2007р.


Шестерінчатий  насос засмоктує бензин з підземного бензосховища і подає його в два бензозаправника.

Знайти:

  •  Абсолютний тиск  Р1  перед входом в насос, якщо подача насоса Q, довжина трубопроводу l1 , його діаметр d1 , Надлишковий тиск в бензосховищі P=const.;
  •  Потрібний напор насоса, якщо манометричний тиск в трійнику рівний P2, довжина трубопроводу l2 , його діаметр d2 ;
  •  Довжину трубопровода d3 і  d4 , висота розміщення баків h3 і h4 ;
  •  Час заповнення баків.

Дано: Q=0,0005 м3/с, W1=1,6 м3, W2=0,8 м3, γ =7000 Н/м3, P2=140 кПа,    P=25 кПа, h1=2,0 м, l1=2,4 м, l2=4 м, l3=2,4 м, l4=3 м, d1=0,024м, d2=0,016м,  , h3=2,0м, h4=2,2м.

  1.  Визначаємо середню швидкість бензину в трубопроводі 1.

  1.  Число Рейнольдса.

3. Коефіцієнт гідравлічного опору вздовж трубопроводу 1.

  1.  Втрати напору вздовж трубопроводу 1. Коефіціенти місцевих опорів:

-коліно ζкол=1,25;    -вихід ζв=0,75

5.Використаємо рівняння Бернулі для знаходження тиску перед насосом.

  1.  Визначаємо середню швидкість бензину в трубопроводі 2.

  1.  Число Рейнольдса

  1.  Коефіцієнт гідравлічного опору вздовж трубопроводу 2.

9. Втрати напору вздовж трубопроводу 2. Коефіціенти місцевих опорів:

-фільтр ζф=2

10. Розрахуємо потрібний напор

11. Витрати бензину у кожен з баків та час заповнення баків.

12. Задаючись рядом значень діаметрів трубопроводів визначаємо для них потрібний напор:

d3

18

20

24

27

1.96

1.592

1.106

0.873

5880

5306.6

4424

3928.5

0,03613

0,03707

0,03879

0,0399

1.335

0.833

0.367

0.215

4.908

4.406

3.94

3.788

d4

14

16

18

3.25

2.488

1.966

7583

6635

5898

0.034

0.035

0.036

3.944

2.152

1.263

7.518

5.725

4.836

13. Величина напору складає:

        

 

Коефіцієнти місцевих опорів:

- коліно ζк=1,25;    - вхід ζв=1;    - трійник ζт=3,5;  - клапан  ζкл=2

14. За Держстандартом підбираємо діаметр трубопроводів:

- трубопровід 3  має діаметр 27 мм

- трубопровід 4  має діаметр 18 мм.


Графік для значень Н3 та d3

Графік для значень Н4 та d4


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

22626. Принципова схема лазера. Властивості лазерного випромінювання. Основні типи лазерів 47.5 KB
  Властивості лазерного випромінювання.Такий процес називається вимушеним індукованим випромінюванням. Для виходу випромінювання одне з дзеркал резонатора роблять напівпрозорим. Окрім підсилення хвилі активним середовищем є фактори що зменшують амплітуду хвилі фактори: коефіцієнт відбивання дзеркал r 1 виводимо частину випромінювання з системи дифракція розсіяння світла середовищем резонатора.
22627. Основні принципи голографії 47 KB
  Метод реєстрації фази хвилі та її відновлення називається голографією. Голограма – система перепонок розташованих на шляху світлової хвилі що несе в собі зашифровану фазову та амплітудну інформацію про предмет. Інтенсивність на фотопластинці : де амплітуда опорної хвилі амплітуда відбитої від предмета хвилі. Відтворення за допомогою голограми хвилі яка була розсіяна предметом і несла з собою інформацію про нього ґрунтується на фотометричних властивостях фотографічних матеріалів.
22628. Явище Доплера в оптиці і в акустиці 50.5 KB
  Акустичні хвилі розповсюджуються в середовищі газі всередині якого можуть рухатись джерело і приймаючий пристрійтак що потрібно розглядати не тільки їх рух відносно одинодного а й по відношенню до середовища. Швидкість хвилі в середовищі С=const не залежить від руху джерела. Отже хвилі що вийшли за час τ=t2t1 дійдуть до пристрію протягом часу Θ=Θ2Θ1=τ1V с. Вона рівна: у випадку віддалення від джерела у випадку наближення до джерела Так як швидкість хвилі в середовищі визначається властивостями хвилі тобто не залежить від руху...
22629. Закони збереження та фундаментальні властивості простору і часу 62.5 KB
  Однорідний простір всі точки еквівалентні: L не змінюється при перенесені на нескінченно малий 1 довільне → Рівняння Лагранжа просумуємо по і тоді тобто оскільки закон збереження імпульсу є наслідком варіаційного принципу і однорідності простору. Однорідність часу = закон збереження енергії для ізольованих систем а також для незамкнених систем якщо зовнішні умови не змінюються з часом. Ізотропність простору еквівалентність всіх напрямків: L не зміниться якщо систему повернути на нескінченно малий кут навколо довільної...
22630. Рух тіл в інерціальних та неінерціальних системах відліку. Сили інерції. Коріолісове прискорення 75.5 KB
  Система відліку в якій прискорення матеріальної точки цілком обумовлено лише взаємодією її з іншими тілами а вільна матеріальна точка яка не підлягає дії ніяких інших тіл рухається відносно такої системи прямолінійно і рівномірно називається інерціальною системою відліку ІСВ. Твердження про те що такі системи відліку існують складає зміст 1ого закону Ньютона. Принцип відносності Галілея говорить про те що закони механіки не змінюють свого вигляду при переході від однієї системи відліку до іншої яка рухається рівномірно і прямолінійно....
22631. Закон руху матеріальних точок та твердого тіла 74 KB
  Запишемо другий закон Ньютона для матеріальної точки з даної системи: 1 де зовнішня сила що діє на іту м. Записавши 1 для кожної точки системи та просумувавши всі отриманні рівняння по і маємо: 2. Уведемо задає точкуцентр мас системи Центр мас рухається так ніби в ньому зосереджена вся маса системи. Повна кількість руху системи: = це математичне формулювання закону збереження імпульсу.
22632. Хвилі у пружному середовищі. Хвильове рівняння. Звукові хвилі 66 KB
  Хвилі у пружному середовищі. Звукові хвилі. Хвильовий процес характеризується фазовою швидкістю або швидкістю розповсюдження хвилі с груповою швидкістю або швидкістю розповсюдження хвильового пакету довжиною хвилі частотою або періодом коливань; між цими величинами існує простий зв’язок: . Довжина хвилі це відстань між частинками які коливаються з однаковою фазою.
22633. Рух ідеальної рідини. Рівняння Бернуллі 75 KB
  Рух ідеальної рідини. Ідеальна рідина внутрішнє тертя відсутнє сила тертя між окремими шарами рідини що тече рідина нестислива. Рівняння 1 для такої рідини має вигляд: Лінії потоку це лінії дотичні до яких в кожній точці співпадають за напрямом з вектором . При стаціонарному русі рідини її частинки при своєму русі не перетинають трубку потоку.
22634. Рух в’язкої рідини. Число Рейнольдса 39.5 KB
  Рух в’язкої рідини. Розглянемо стаціонарну течію в’язкої рідини в прямій горизонтальній трубі з постійним перерізом. Модуль сили внутрішнього тертя що прикладена до площини S яка лежить на границі між шарами:; або оскільки вісь z напрямлена вздовж радіусу η – коефіцієнт в’язкості залежить від природи і стану рідини. Виділимо з об’єму рідини що тече циліндр радіусу r довжини l та запишемо умови його руху.