81602

Исследование характеристик позиционно чувствительного нейтронного детектора на пучках релятивистских протонов

Дипломная

Физика

В работе описан созданный для эксперимента FLINT позиционно чувствительный детектор. FLINT – эксперимент о поиску флуктон-флуктонного взаимодействия проводимый с 2006 года по настоящее время в ИТЭФ. Основной задачей эксперимента является изучение плотной холодной ядерной материи.

Русский

2015-02-21

5.41 MB

0 чел.

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

Национальный исследовательский ядерный университет МИФИ
Факультет экспериментальной и теоретической физики

Кафедра Экспериментальных методов ядерной физики

Группа Т11-11

ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА 

К ДИПЛОМНОМУ ПРОЕКТУ НА ТЕМУ:

«Исследование характеристик позиционно чувствительного нейтронного детектора на пучках релятивистских протонов»

Студент-дипломник     ___________________      Денисовская Ольга Александровна

Руководитель проекта  ___________________      к.ф.м.н. Шарков Георгий Борисович

Рецензент                      ___________________       к.ф.м.н. Алексеев Игорь Геннадиевич

Зав. кафедрой ЭМЯФ   ___________________       д.ф.м.н. Пенионжкевич Юрий Эрастович     

                                                    МИФИ 2010 год.

                             Содержание.

Задание на дипломный проект

Аннотация

Введение

Флуктон-флуктонное взаимодействие

Эксперимент по поиску флуктон-флуктонного взаимодействия

Эксперимент по изучению флуктон-флуктонного взаимодействия

Методы регистрации нейтронов

Глава 1. Разработка конструкции позиционно чувствительного нейтронного детектора

Глава 2. Испытания позиционно чувствительного нейтронного детектора

Стендовые испытания детектора и их результаты

Испытания детектора на пучке релятивистских протонов

Метод обработки экспериментальных данных

Глава 3. Результаты испытаний на пучке.

«Белый детектор»  

«Черный детектор»

Выводы

Заключение .

Приложение №1. Список использованной литературы.

Приложение №2. Конструкция позиционно чувствительного нейтронного детектора

Приложение №3. Характеристики ФЭУ-110.

Аннотация.

В работе описан созданный для эксперимента FLINT позиционно чувствительный детектор. FLINT – эксперимент о поиску флуктон-флуктонного взаимодействия проводимый с 2006 года по настоящее время в ИТЭФ. Основной задачей эксперимента является изучение плотной холодной ядерной материи. В качестве возможности ее получения рассматривается флуктон-флуктонное взаимодействие. Триггером на холодную плотную ядерную материю является образующаяся во флуктон(нуклон)-флуктоном взаимодействии кумулятивная частица. Кроме кумулятивной частицы во флуктон(нуклон-)флуктоном образуется компенсирующая ее импульс барионная система.  Позиционно чувствительный нейтронный детектор необходим для изучения нейтронов, находящихся в этой системе, а также, nn, pp и np корреляций.

Основным материалом детектора является пластиковый сцинтиллятор. Размеры детектора, 98x98х128мм3, позволяют интегрировать его в более сложные установки, в том числе с цилиндрической геометрией.

Во введении обсуждаются физическая мотивация создания позиционно чувствительного нейтронного детектора и методы регистрации нейтронов. В первой главе описана конструкция детектора. Во второй главе описаны эксперименты по испытанию детектора и методы обработки данных. В третьей главе представлены  и результаты испытаний детектора. В заключении сделаны выводы о соответствии детектора требованиям поставленной физической задачи и предложения по усовершенствованию детектора.

Введение.

Флуктон-флуктонное взаимодействие

           Изучение ядерной материи в экстремальном состоянии является одной из основных задач релятивистской  ядерной  физики. Новые состояния ядерной материи ожидаются в области высоких температур и в области низких температур и больших барионных плотностей. Фазовая диаграмма ядерного вещества представлена на рисунке 1.

Рисунок 1.Фазовая диаграмма ядерного вещества.

Исследования ядерной материи в области высоких температур проводятся на RHIC и LHC. Исследование ядерной материи в области низких температур и больших барионных плотностей планируется в ИТЭФ.

             Для исследования ядерной материи в состоянии больших барионных плотностей нужно создать триггер для отбора крайне редких событий, в которых даже при сравнительно небольших энергиях сталкивающихся ядер могут возникать конечные состояния с очень высокой барионной плотностью. Предполагается, что создать такой триггер можно с помощью кумулятивного эффекта. Кумулятивный эффект – эффект образования вторичных частиц при взаимодействии  релятивистских ядер в кинематической области,  запрещенной для свободного нуклон-нуклонного взаимодействия. Для проявления кумулятивного эффекта необходимо чтобы,  по крайней мере, один из участников взаимодействия являлся плотной многонуклонной (многокварковой)  флуктуацией ядерной материи – флуктоном. Схема флуктон-флуктонного взаимодействия представлена на рисунке 2. 

Рисунок 2. Схема флуктон-флуктонного взаимодействия.

Источником кумулятивных частиц является плотная многокварковая система, образующаяся при взаимодействии флуктонов сталкивающихся ядер. При образовании кумулятивной частицы образуется  компенсирующая  её поперечный импульс pt  плотная система вторичных частиц (барионов).

Изучение флуктон-флуктонного взаимодействия является основной задачей созданной в ФГУП «ГНЦ РФ – ИТЭФ» коллаборации FLINT (Flucton INTeractions).                                                         

В 2006-2009 гг. коллаборацией FLINT был проведен  первый этап исследований – эксперимент по поиску флуктон – флкутонного взаимодействиях[1]. Второй этап – исследование флуктон-флуктонного взаимодействия планируется в 2010 году.

Эксперимент по поиску флуктон-флуктонного взаимодействия.

В эксперименте по поиску флуктон-флуктонных взаимодействий, с помощью установки FLINT изучались кумулятивные процессы с рождением жестких фотонов с поперечными импульсами pt>1ГэВ под углами 55º-73º( лаб.сист.) в реакциях 12С+Ве→γ+Х при начальной кинетической энергии пучков  3.2 А.ГэВ.  

Эксперимент проводился в магнитном зале ускорительного комплекса У10 ИТЭФ в мае 2007 года. Схема эксперимента показана на рисунке 3. Бериллиевая фольговая мишень облучалась ионами 12С с кинетической энергией 3.2 ГэВ/нуклон. Установка располагалась на расстоянии 252 см от мишени. Угол между направлением пучка и направлением до центра калориметра − 64о.

Основным элементом установки FLINT является супермодуль. К нему, в зависимости от задачи,  могут быть добавлены другие элементы. Схема супермодуля представлена на рисунке 4.  

Он состоит из 64 калориметрических модулей, расположенных матрицей 8Х8, VETO-системы для режекции заряженных частиц и светодиодной системы для калибровки калориметра.

Рисунок 3 Схема эксперимента по поиску флуктон-флуктонного взаимодействия.

Каждый модуль (рис.5) состоит из блока свинцового стекла марки F8. Плотность стекла 3.6 г/см3, радиационная длина ~ 3.1 см. Радиус Мольера составляет 3.6 см. Размер стеклянного блока 100х100х380 мм3 .

Рисунок 4 Схема супермодуля установки FLINT

Калориметрические модули помещены в экран из толстого (20 мм) магнитно-мягкого железа (ARMCO) для защиты ФЭУ от магнитных полей. На передней тонкой стенке вмонтированы цанги для крепления оптических разъемов системы светодиодного мониторирования. Цанги расположены напротив центров калориметрических модулей.

Рисунок 5. Схема калориметрического модуля.

Светодиодная система (рис.6) состоит из блока запуска светодиода, оптической коробки (темного кожуха) распределения света и пучка 100-микронных волокон, собранных в 120 световодных каналов с оптическим разъёмом на конце.

Рисунок 6. Схема светодиодной системы.

К передней панели на кронштейнах крепится VETO-система, состоящая из 64 пластиковых сцинтилляционных счётчиков (рис.7) размером 104х104х5 мм3, расположенных напротив центров соответствующих блоков свинцового стекла. В сцинтилляторе выфрезерована круглая канавка глубиной 2мм, в которую помещено светосмещающее оптическое волокно BICRON.

Рисунок 7. Схема VETO-счетчика.

К одному из торцов волокна приставлен полупроводниковый фотодиод с платой усилителя и питания. Модуль завернут в чёрную бумагу. Модули сделаны больше на 2мм с каждой стороны, чем поверхность свинцового блока, чтобы избежать просчетов при попадании частиц в край блока.

Сигнал от калориметрических модулей и VETO-системы поступает в систему сбора данных в стандарте VME.

Размер калориметра составляет примерно 1x1x1 м3, вес ~1.5Т. Коробка калориметра снабжена четырьмя рымами для перемещения краном. Благодаря этому свойству супермодуль FLINT мобилен.

Калориметр оснащен модулями быстрой электроники в стандарте VME и предусматривает: амплитудно-цифровое преобразование сигналов с детекторов, запись информации в буфер и передачу информации на накопительные диски по каналу сети Ethernet.

Модуль 16-канального АЦП выполнен в стандарте VME и предназначен для сбора информации с калориметрических модулей в режиме без мёртвого времени. Входные сигналы поступают на 16 плат формирователей, где короткий сигнал (10-50 нс) линейно преобразуется в  длинный (примерно 400 нс). Получившиеся сигналы подаются на 10-битные АЦП, где оцифровываются с частотой 40 МГц.  Оцифрованные данные от 16-ти каналов по 10 бит на канал (всего 160 бит) поступают каждые 25 нс на две микросхемы программируемой логики Spartan-II фирмы Xilinx (по 80 на каждую), в которых происходят:

1) задержка сигнала до 256 тактов 40 МГц на входном буфере (FIFO);

2) по приходу внешнего триггера данные по всем каналам в пределах запрограммированного временного окна переносятся в выходное FIFO, с добавлением 80-битного заголовка с информацией о событии.

Данные из выходного FIFO можно прочитать по шине VME.

В каждом модуле АЦП имеются также 32 логических входа, по которым подаются сигналы от VETO-системы для каждого канала, а также информация о промежутке времени между соседними событиями и о типе триггера (принудительный триггер, от LED системы или физическое событие).

В результате эксперимента были получены экспериментальные указания на проявления флуктон-флуктонных взаимодействий. Подробно результаты описаны в работе [1]

Эксперимент по изучению флуктон-флуктонного взаимодействия.

На втором этапе по изучению флуктон-флуктонного взаимодействия планируется более подробное изучение спектров кумулятивных фотонов и изучение образующейся компенсирующей импульс фотона барионной системы. Предполагается, что образовавшаяся из плотной системы большого количества фермионов  (плотной холодной ядерной материи) система барионов будет иметь большую плотность, как в импульсном, так и в координатном пространстве, т.е. представлять собой кластер.  

Это предположение можно экспериментально проверить с помощью часто используемого в физике тяжелых ионов метода фемтоскопии, основанного на анализе корреляционных функций пар разных частиц при небольших относительных импульсах. Корреляционные функции несут информацию о размере и, возможно, о форме источника.[2].  

Учитывая предполагаемый вид корреляционной функций (рисунок 8), в данном случае необходимо измерить nn  корреляции при относительных импульсах q≤30МэВ/с с минимальной точностью до 15МэВ/с.   

Рисунок 8. nn-корреляционная функция. Вычислено в QMD.

Следовательно, для измерения корреляционных функций в координатном и импульсном пространстве, необходимо измерить энергию и координаты пролета образовавшихся барионов, в частности нейтронов.

Для этого необходимо добавить к имеющейся установке FLINT модуль, состоящий из матрицы позиционно-чувствительных нейтронных детекторов, аналогичной матрице калориметрических модулей, и системы режекции заряженных частиц, аналогичной VETO. Расстояние между нейтронными детекторами и мишенью ~ 2м.

Схема предполагаемого эксперимента представлена на рисунке 9.

Рисунок 9 Схема эксперимента по изучению флуктон-флуктонного взаимодействия.

Метод регистрации нейтронов.

Методы регистрации нейтронов зависят от их энергии. Существует три метода детектирования. Первый метод используется для нейтронов с энергией до 20 МэВ. Их детектирование производится по детектированию вторичных заряженных частиц, образующихся в реакциях нейтронов с ядрами. Второй метод используется при энергиях до 1 ГэВ. В этом случае, нейтроны детектируются по протонам отдачи от упругого рассеяния нейтронов на протонах. Третий метод используется при энергиях нейтронов до 5 ГэВ. Детектирование проводится с помощью адронных калориметров по образующимся в неупругих нейтрон-ядерных столкновениях ливням сильновзаимодействующих частиц.

Т.к. энергии нейтронов рождающихся в эксперименте составляют сотни МэВ, их необходимо детектировать по протонам отдачи.

Протон, рассеянный на угол θ имеет кинетическую энергию:

Ep(θ)=(4MnMpEncos2θ)/(Mn+Mp)2,

следовательно EpmaxEn.

Для регистрации нейтронов по протонам отдачи обычно применяются органические сцинтилляторы, особенно пластмассовые.

Пластмассовые сцинтилляторы представляют собой твердые растворы

флуоресцирующих органических соединений (активаторов): n-Терфенил, 2,5-Дифенилоксазол, 1-Фенил-2-[4-бифенил]-этилен и др. в подходящем прозрачном веществе, чаще всего в полистероле(С8Н8)n и поливинилтолуоле(C9H10)n. Концентрация активаторов как правило составляет несколько процентов.

Пластмассовые сцинтилляторы обладают высоким быстродействием – время высвечивания τ =2-10нс. Их сцинтилляционная эффективность достигает η~0.7ηс(монокристаллов стильбена).

Ценным свойством пластмассовых сцинтилляторов является их прозрачность к собственному излучению. Также ценными свойствами пластмассовых сцинтилляторов является их высокая прочность и возможность использовать их внутри вакуумных установок.

Световой выход органических сцинтилляторов зависит от температуры, магнитного поля, времени и радиации.

При повышении температуры световой выход органического сцинтиллятора уменьшается. Эффект повышения температуры также проявляется в смещении света вспышки в более низкочастотную область. Термостойкость сцинтиллятора зависит от его базового материала.

В магнитном поле световой выход сцинтиллятора возрастает на несколько процентов. Влияние магнитного поля на сцинтиллятор зависит от его основы.

Световой выход сцинтиллятора уменьшается с течением времени. Наибольшее изменение световыхода происходит в первые несколько недель после изготовления (до6%). Спустя 1-3 года снижение световыхода уменьшается до ~1% в год. При этом время высвечивания практически не меняется.[4]  

Световыход также уменьшается под действием радиации как из-за разрушения центров эмиссии как результат радиационного повреждения активатора, так из-за образования световых центров вследствие унимолекулярных переустройств активаторов, введенных в сцинтиллятор и/или радиационно-индуцированных реакций с базовым материалом[5].

Вероятность регистрации нейтрона для органического сцинтиллятора равна:

ε(En)=nHσH[1-exp(-aL)]/a,  a(En)=nHσH(En)+nCσC(En)                                                       (1)

где ε(En) – вероятность регистрации нейтрона с энергией En, L – толщина счетчика, nC и nH – количество атомов Н и С на единицу объема, σНn) и σСn) – сечения рассеяния нейтрона энергии Еn на протоне и углероде(nHσH>>nCσC). [3]

Задачей настоящей работы являлась разработка и исследование позиционно-чувствительного нейтронного детектора, отвечающего требованиям данной задачи.

Глава 1.Разработка конструкции позиционно-чувствительного нейтронного счетчика.

Размеры детектора определяются параметрами физической задачи, в частности необходимой точностью измерения относительного импульса нейтронов [2]. Как было указано выше, в эксперименте необходимо измерить относительный импульс нейтронов с энергиями En=50-500МэВ с точностью до Δq=15МэВ/с.

При En=50МэВ импульс нейтрона q≈316МэВ/с.

Расстояние от мишени до детектора r = 200см.

Импульс нейтронов измеряется по времени пролета от мишени до счетчика. Необходимая точность измерения этого времени определяется точностью, с которой надо измерить импульс нейтрона.

Время пролета t = r/v, где v – скорость нейтрона. v = β·c.

α=Δq/q = Δt/t. Значит, необходимая точность измерения времени пролета: Δt = α·t.

При En=500МэВ, β=0.67, α = 0.03. Отсюда, t=10нс. Следовательно, максимальная точность измерения времени пролета нейтрона: Δt =300пс.

При En=50МэВ, β=0.3, α = 0.048, t=22,2нс. Следовательно, минимальная точность измерения времени пролета нейтрона: Δt =1,06нс.

Точность, с которой надо измерить импульс нейтрона также определяет поперечный размер нейтронного детектора Δr.

Очевидно, что α=Δq/q = Δr/r.

Δr=r·α.

При En=50МэВ, Δr= 9.6см.

Кроме размера нужно определить минимальное координатное разрешение, удовлетворяющее параметром задачи.

При En=500МэВ, следовательно, минимальная точность восстановления координат регистрации нейтрона: Δr =6см.

Чтобы точно измерять сигнал от нейтрона, протон отдачи не должен вылетать в соседний счетчик. Этим условием определяется продольный размер детектора L.

Чтобы найти продольный размер счетчика, рассмотрим случай, когда протон отдачи рождается в его центре по всем координатам. Протон должен при вылете попасть в край счетчика, т.е. максимальное поперечное расстояние, которое он пройдет d=48мм. Если он вылетел под углом θ, то максимальное продольное расстояние, которое он пройдет l=d/tgθ. L=2·l.

Т.к. после первого рассеяния, начальная энергия нейтрона распределяется равномерно между ним и протоном отдачи (рисунок 10), средняя энергия протона отдачи <Ep>=0.5En [7].

Рисунок 10. Распределение энергии протона отдачи, образовавшегося после первого упругого рассеяния нейтрона на протоне.

cos2(<θ>)=<Ep>/En =0.5, <θ>=45º. tg<θ>=1. Следовательно, l=48мм, а L=96мм.

Т.к. протоны отдачи вылетают с разными энергиями, необходимо рассмотреть выборку случайных значений энергий Ер, распределенных  по закону f(Ep), достаточно большую, чтобы можно было применить центральную предельную теорему. В этом случае, выборка Ep будет иметь нормальное распределение со средним <Ep> и дисперсией D(Ep).

При En=500МэВ, <Ер>=250МэВ, а D(Ep)=144.

Чтобы найти оптимальный размер нейтронного счетчика, рассмотрим энергию протона отдачи Ер=<Ep>+(D(Ep)/2)=322МэВ.

cos2θ=Ep/En=322/500≈0.64

cosθ=0.8, θ≈37º, tgθ≈0.75, следовательно L=128мм.

Конструкция нейтронного детектора показана на рисунке 11, вид – на рисунке 12, а чертежи представлены в приложении 2.

Рабочим веществом детектора является пластический сцинтиллятор, произведенный в ЛВЭ ОИЯИ(Матвеева), аналогичный NE-110, размером 96х96х128мм3. Вдоль сторон в 4 углах выфрезированы 4 канавки, в которые вклеено светосмещающее оптическое волокно KURARAY Y-11. К одному концу каждого волокна приклеен лавинный фотодиод CPTA 143-30.[6]

 

Рисунок 11. Конструкция позиционно-чувствительного нейтронного детектора.

Характеристики сцинтиллятора NE-110:

                                                                          Таблица 1

Материал сцинтиллятора

EJ-208

Световой выход (по отношению к антрацену)

60%

Длина волны максимального светового выхода

434 нм

Постоянная высвечивания

3,3 нс

Длина поглощения света

400 см

Отношение H:C

1,104

Коэффициент преломления

1,58

Характеристики фотодиодов CPTA 143-30(при Т=22ºС):

                                                                            Таблица 2

Максимальная чувствительность при длине волны

600нм

Коэффициент усиления при длине волны = 600нм

4·105

Квантовая эффективность

40%

Темновой ток

1-3μА

Емкость при напряжении от 25В до 34В

40пФ

Усиление

2·105 -106

Характеристики оптоволокна:

                                                               Таблица 3

Длина волны максимального поглощения

476 нм

Длина излучаемого света

500-600 нм

Длина поглощения света

~3,5м

Рисунок 12. Вид позиционно-чувствительного нейтронного детектора.

Рассчитанная по формуле (1) эффективность регистрации нейтронного счетчика для энергий нейтронов En=50-500МэВ составляет в среднем ε~15%.  

Рисунок 13. Эффективность регистрации нейтронного детектора.

Средняя эффективность регистрации нейтронного счетчика, полученная с помощью его моделирования для установки MPD (NICA) в диапазоне энергий En=50-1000МэВ  (рисунок 13) составляет ε~13%.  

Эффективность регистрации нейтронов детектором DEMON[8] составляет 20-30%. При этом, DEMON имеет большие размеры (радиус одного модуля детектора DEMON составляет 160 мм, а длина 200 мм), что не позволяет использовать его как часть более сложных установок. А размеры созданного нейтронного счетчика позволяют интегрировать его в более сложные установки,  в том числе в установки с цилиндрической геометрией. Еще одним уникальным преимуществом этого детектора является возможность с его помощью определять координаты регистрации прошедших нейтронов.

Глава 2. Испытание детектора.

Для исследования характеристик нейтронного детектора был создан его прототип.

Исследуемый прототип детектора изображен на рисунке 14. Он представляет собой исходную конструкцию нейтронного счетчика, к торцу которого присоединен ФЭУ-110. Это сделано для контроля сигналов, получаемых с фотодиодов.

Рисунок 14. Исследуемый прототип нейтронного детектора.

Стендовые тесты

 Стендовые испытания детектора проводились на установке, схема которой представлена на рисунке 15.

Рисунок 15. Схема тестовых испытаний нейтронного детектора.

Над детектором находился экран из пластикового сцинтиллятора, включенный в схему совпадения с ФЭУ. Он служит для контроля похождения частиц.

В эксперименте измерялись сигналы от попадающих в детектор космических мюонов, при условии совпадения сигналов в сцинтилляторе и на ФЭУ.

В стендовых испытаниях измерялись сигналы от космических мюонов. Амплитудные распределения сигналов всех четырех диодов представлены на рисунках 16-19.

Рисунок 16. Амплитудное распределение сигнала диода №1.

Рисунок 17. Амплитудное распределение сигнала диода №2.

Рисунок 18. Амплитудное распределение сигнала диода №3.

Рисунок 19. Амплитудное распределение сигнала диода №4.

Испытания детектора на протонном пучке.

                                                              

Испытания проводились на пучке №211 ускорителя У-10 ИТЭФ, схема

которого представлена на рисунках 20 и 21.                                                                                                                 

                                                                                                                                                   

Импульс протонов в кольце ускорителя рр=3,2 ГэВ.

Интенсивность пучка I=1011р/сек.

Длительность сброса τ=500μсек.

За 1 сброс регистрировалось ~10000 событий.                                                                                                                                           

                                                                                     

                

Рисунок 20. Схема зала ускорителя-накопителя ИТЭФ-ТВН и большого экспериментального зала.  Красным выделен магнитный тракт №211

Рисунок 21.  Схема магнитного тракта №211.

Из кольца ускорителя выводится пучок протонов на бериллиевую мишень. После взаимодействия, пучок вторичных частиц попадает в магнитную линзу 20К-100, где происходит первая фокусировка пучка.  Затем, пучок проходит через магнит СП-12, в котором происходит отбор частиц по импульсам. После отбора, он проходит через КГ50 – полевую линзу, в которой происходит коррекция пучка по параллельности. Далее пучок попадает в комплекс из двух магнитных линз МЛ-15, в котором происходит фокусировка пучка. Далее, пучок выводится в большой экспериментальный зал через поворотный магнит СП-12, в котором происходит более жесткий, чем в первом магните отбор частиц по импульсам. После магнита пучок попадает в комплекс из двух магнитных линз МЛ-16, в котором снова происходит его фокусировка. Выходной пучок  - монохроматический, с импульсом протонов рр=2.8 ГэВ/с. Затем частицы попадают в С1 – первый из четырех сцинтилляционных счетчиков  С1, С2, С3 и С4  включенных в схему совпадения, служащую для контроля прохождения частиц. Счетчик С2 также является стартовым для измерения времени пролета частиц. Далее частицы пролетают через сцинтилляционные счетчикиС2, С3 и через газовые пропорциональные камеры k1, k2, между которыми и находится исследуемый нейтронный детектор N. В камерах k1 и k2 регистрируются координаты прохождения частиц. В конце концов, пучок попадает в последний из сцинтилляционных счетчиков С4.  

Метод обработки экспериментальных данных.

Вычисление координат регистрации частицы прошедшей через детектор производится следующим способом (рисунок 22).

Рисунок 22. Схема разбиения области детектора для вычисления координат регистрации проходящих через детектор частиц.

При прохождении частицы через детектор, измеряется величина сигнала на всех четырех диодах. Далее, вся поверхность детектора разбивается на 100 одинаковых квадратов, в которых строится распределение отношения сигналов диагональных диодов – А4 2 и А31. Среднее этого распределения считается отношением сигналов в точке, соответствующей центру данного квадрата. Таким образом, вычисляются зависимости отношения сигналов диодов от координат u для диодов №3 и №1, и d для диодов №4 и №2 в точках соответствующих центрам квадратов, находящихся на соответствующих диагоналях. Далее, эти зависимости аппроксимируются функциями:

f(u) = exp(p0+p1·u)

g(d) = exp(q0+q1·d)

Эти соотношения позволяют вычислить координату регистрации частицы по величинам отношений амплитуд диагональных диодов:  

u= (ln(A3/A1)-p0)/p1

d=(ln(A4/A2)-q0)/q1

y=(u2-d2+100)/20                                                                                                                          (2)

x=√(u2-y2)                                                                                                                                     (3)

Для анализа берутся только хорошо статистически обеспеченные распределения.

Глава 3. Результаты испытаний.

 

«Белый детектор».

На первом этапе испытаний прототипа детектора на пучке релятивистских протонов, он выглядел так, как показано на рисунке 14.

С помощью координат, измеренных пропорциональными камерами, выбирались события, когда частицы пролетали мимо нейтронного детектора. Спектры этих частиц назывались «пьедестальные». Спектры частиц, попавших в детектор, назывались «основные».

На рисунке 23 представлены амплитудные спектры пьедестальных и основных  сигналов в квадрате 10х10мм2 около каждого из диодов соответственно, и амплитудный спектр ФЭУ на площади всего детектора. На рисунке 24 представлены амплитудные спектры основных и пьедестальных сигналов в квадрате 20х20мм2 в центре детектора, и амплитудный спектр ФЭУ на площади всего детектора.

Рисунок 23. Спектры сигналов диодов (     ) и пьедестальных сигналов (    )  в квадрате 10х10мм2 около каждого из диодов соответственно и амплитудный спектр ФЭУ (      ) на площади всего детектора.

Рисунок 24. Спектры сигналов диодов (     ) и пьедестальных сигналов (    )  в квадрате 20х20мм2 в центре детектора, и амплитудный спектр ФЭУ(    ) в том же квадрате.

Видно, что пьедестальные сигналы и основные сигналы четко разделены, как около диодов, так и в центре детектора.

На рисунке 25 представлены распределения сигналов с каждого из диодов по координатам пролета частицы, зарегистрированным пропорциональными камерами. В качестве координаты пролета частицы взято среднее значение измеренной координаты обеими камерами.   

Рисунок 25. Распределения сигналов с каждого из диодов по координатам пролета частицы, зарегистрированным пропорциональными камерами.

На рисунке 26 представлена разность координат частиц пучка, зарегистрированных обеими пропорциональными камерами. Видно, что пучок проходит через обе камеры и  детектор почти без изменений.

Рисунок 26. Разность координат камер

Из рисунка 25 видна четкая зависимость амплитуды сигнала на каждом из диодов от близости координаты пролета частицы к нему. Также видно, что сигнал на диоде №3 меньше по амплитуде, чем сигналы на всех остальных диодах. Это связано с тем, что на него было подано напряжение, большее, чем его рабочее напряжение, поэтому сигнал был уменьшен с помощью делителя.

Далее, обработка данных производилась по методу, описанному в главе 2.

В качестве примера, рассмотрен анализ зависимости отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d.

На рисунке 27 показаны распределения сигналов на диодах №4 и №2  в 6 точках в центре детектора. По две точки в начале и конце диагонали не рассмотрены из-за малой статистики.      

 

Рисунок 27 Пример распределения сигналов на диодах №4 и №2 в соответствующих квадратах, расположенных на соответствующей диагонали.

На рисунке 28 показан пример распределения отношения сигналов на диодах №4 и №2 в 6 точках в центре детектора.

Рисунок 28. Пример распределения отношения сигналов на диодах №4 и №2 в 6 точках в центре детектора.

На рисунке 29 представлена зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d, аппроксимированная экспоненциальной функцией.

Рисунок 29. Зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d.

Значения параметров:

p0=0.2883±0.1196

p1=-0.0480±0.0173

В результате обработки данных,  были получены координаты регистрации частиц, восстановленные с помощью формул (2) и (3). Далее, для установления точности восстановления координат с помощью детектора, т.е. его координатного разрешения, было вычислено распределение разности между восстановленными координатами и координатами, измеренными пропорциональными камерами (рисунок 30).  Дисперсия этого распределения является искомой точностью.

Рисунок 30. Распределение разности между восстановленными координатами и координатами, измеренными пропорциональными камерами.

Полученное координатное разрешение нейтронного детектора Δx=(3.28±0.03)см и Δy=(3.63±0.04)см отвечает поставленным в главе 1 требованиям.  

На рисунке 31 показано распределение времени пролета протонов, от стартового счетчика до детектора. Ширина этого распределения определяет временное разрешение детектора.

Полученное временное разрешение Δt=(2.51 ±0.03)нс не отвечает поставленным требованиям.

Рисунок 31. Распределение времени пролета протонов, от стартового счетчика до детектора.

При моделировании нейтронного детектора для установки MPD (NICA) было показано, что свет, отраженный от стенок перерассеивается в детекторе до 30 раз до попадания в файбер. Это сильно ухудшает как временное, так и координатное разрешение детектора. Следовательно, для улучшения как временного, так и координатного разрешения, необходимо ликвидировать перерассеяный свет. Он должен полностью поглощаться на стенках детектора.

«Черный детектор»

На втором этапе исследований, для ликвидации перерассеяного света, детектор был обернут в черную бумагу(TYVEK)со всех сторон. На рисунке 32 изображен исследуемый прототип детектора после того, как он был обернут в черную бумагу (далее «черный детектор»).

Рисунок 32. «Черный детектор».

Рисунок 33. Спектры сигналов диодов и пьедестальных сигналов в квадрате 10х10мм2 около каждого из диодов соответственно и амплитудный спектр ФЭУ на площади всего детектора.

На рисунке 33 представлены амплитудные спектры основных и пьедестальных сигналов в квадрате 10х10мм2 около каждого из диодов соответственно, и амплитудный спектр ФЭУ на площади всего детектора. На рисунке 34представлены амплитудные спектры пьедестальных и основных сигналов в квадрате 20х20мм2 в центре детектора, и амплитудный спектр ФЭУ на площади всего детектора.

Рисунок 34. Спектры сигналов диодов и пьедестальных сигналов в квадрате 20х20мм2 в центре детектора, и амплитудный спектр ФЭУ в том же квадрате.

В «черном детекторе» сигналы в углах диодов разделены менее четко, чем в случае не обернутого детектора (далее «белого детектора»). А в центре «черного детектора», основные и пьедестальные сигналы отличаются слабо. Это связано с уменьшением средней амплитуды сигнала из-за уменьшения количества света в сцинтилляторе.

Рисунок 35. Распределения сигналов с каждого из диодов по координатам пролета частицы, зарегистрированным пропорциональными камерами.

На рисунке 35 представлены распределения сигналов с каждого из диодов по координатам пролета частицы, зарегистрированным пропорциональными камерами. Координата пролета взята как среднее по обеим камерам. Так же как и для «белого детектора», видна четкая зависимость амплитуды сигнала на каждом из диодов от близости координаты пролета частицы к нему. Но, разница между амплитудами сигналов около диодов и в центре детектора в «черном детекторе» приблизительно в 5 раз больше, чем в «белом детекторе». Детектор практически не чувствителен к попаданию частицы в его центральную область. Это тоже связано с уменьшением количества света в детекторе.

Данные с «черного детектора» обрабатывались тем же, описанным в главе 2, методом, что и данные с «белого детектора».  

На рисунке 36 показан пример распределения сигналов на диодах №4 и №2 в 6 точках в центре детектора. По две точки в начале и конце диагонали не рассмотрены из-за малой статистики.      

Рисунок 36. Пример распределения сигналов на диодах №4 и №2 в 6 точках в центре детектора.

       

На рисунке37 показан пример распределения отношения сигналов на диодах №4 и №2 в 6 точках в центре детектора.

Рисунок 37. Пример распределения отношения сигналов на диодах №4 и №2 в соответствующих квадратах, расположенных в центре и на разных концах диагонали.

Распределения сигналов на диодах для «черного детектора» уже, чем для «белого детектора», но распределение частного сигналов в среднем такой же ширины. Это свидетельствует о том, что распределение частного вносит дополнительную ошибку.  

На рисунке 38 представлена зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d, аппроксимированная экспоненциальной функцией.

Рисунок 38. Зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d.

 

Значения параметров:

p0=0.8741±0.2054

p1=-0.1365±0.03058

Разница между отношением амплитуд в третьей и восьмой точке для «черного детектора» почти в три раза больше, чем для белого детектора. Это свидетельствует о том, что прямой свет составляет в лучшем случае 30% от общего.  

Как и предполагалось, устранение перерассеяного света позволяет точнее восстанавливать координаты регистрации частиц, что видно из рисунка 39.

Рисунок 39. Распределение разности между восстановленными координатами и координатами, измеренными пропорциональными камерами.

Полученное координатное разрешение «черного» нейтронного детектора Δx=(2.59±0.01)см и Δy=(2.95±0.01)см также отвечают поставленным в главе 1 требованиям. Для обеих координат разрешение «черного детектора» лучше, чем «белого».  

На рисунке 40 показано распределение времени пролета протонов, от стартового счетчика до детектора. Полученное временное разрешение Δt=(1.66 ±0.02)нс. Оно по прежнему  не отвечает поставленным требованиям, но улучшилось по сравнению с «белым детектором» почти на 50%.

Рисунок 40. Распределение времени пролета протонов, от стартового счетчика до детектора.

Чтобы устранить дополнительную ошибку, создаваемую распределением частного, нужно немного изменить алгоритм восстановления координат. Вместо того чтобы считать отношением сигналов в точке среднее распределения их частного, надо вычислять отношение средних величин распределения сигналов в данной точке. Также, при восстановлении координат, можно использовать информацию о размерах детектора для увеличения точности измерения. Если считать, что все частицы попали в центр детектора, то т.к. его размер составляет 9.6см по х и у, точность восстановления координаты составляет Δх=Δу=2.9см. Т.к., если взять достаточно большую для применения центральной предельной теоремы выборку случайных чисел, распределенных равномерно в пределах от 0 до 9.6,  его среднее будет равно 4.8, а среднеквадратичное отклонение σ≈2.9. Эту информацию можно считать дополнительным измерением координаты попадания частицы в детектор. Следовательно, учет этого измерения улучшит координатное разрешение детектора.

Этот алгоритм был применен при дальнейшей обработке данных.  

Он оказался неприменимым для «белого детектора», т.к. из-за большого количества света, сигнал около диода не сильно отличается от сигнала в центре детектора или на противоположном конце диагонали. Поэтому, отношение средних распределений сигналов во всех шести рассмотренных точках близко к 1.  

Для «черного детектора», алгоритм применим,  благодаря большой разнице величин сигналов около диодов и в центре детектора.

В соответствии с описанным выше алгоритмом, в каждой из 6 точек (см. рисунок 36) были вычислены отношение средних величин сигналов на диодах №4 и №2 и зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d, аппроксимированная экспоненциальной функцией (рисунок 41.).

Рисунок 41. Зависимость отношения сигналов на диодах №4 и №2 от координат d.

Значения параметров:

p0=(0.8832±0.1956)

p1=(-0.1433±0.0324)

Далее, было вычислено распределение разности между восстановленными с помощью нового алгоритма координатами частиц и координатами, измеренными пропорциональными камерами (рисунок 42.)

 

Рисунок 42. Распределение разности между восстановленными координатами и координатами, измеренными пропорциональными камерами.

Полученное координатное разрешение «черного» нейтронного детектора Δx=(2.235±0.004)см и Δy=(1.734±0.004)см улучшилось в среднем на 40 % по сравнению с начальным алгоритмом.  

Выводы.

1)

Полное устранение перерассеяного света способствует улучшению временного и координатного разрешения детектора. Но при ликвидации перерассеянного света теряется почти 70 % сигнала и детектор становится мало чувствительным к попаданию частицы в его центральную область, что в свою очередь также ухудшает временное и координатное разрешение детектора. Для того чтобы увеличить количество света, попадающего на файбер, предлагается оставить «белыми» области вокруг файберов (рисунок 43.). Тогда перерассеяный там свет с большой вероятностью попадет в файбер. Если же этого не произойдет, то он с большой вероятностью не будет перерассеян второй раз, т.к. поглотится на черных стенках. Таким образом можно увеличить сигнал без ущерба для точности восстановления координат. Чтобы увеличить вероятность попадания перерассеянного в «белой» области света в файбер, предлагается увеличить количество файберов в канавке.

Определение оптимальных размеров «белых» областей детектора и количества файберов в канавке должно быть произведено с помощью моделирования.

Рисунок 43. «Черно-белый» нейтронный детектор.

Заключение.

Целью данной работы являлось создание и исследование характеристик позиционно чувствительного нейтронного детектора для эксперимента FLINT с координатным разрешением Δх=Δу=6см и временным разрешением Δt=300пс.

В рамках данной работы была разработана конструкция позиционно чувствительного нейтронного детектора. Детектор состоит из блока пластикового сцинтиллятора размерами 96х96х128мм3. Регистрация света происходит с помощью светосмещающих волокон на его рёбрах и лавинных фотодиодов. Детектор выгодно отличается своей компактностью и высокой по сравнению с другими нейтронными детекторами позиционной чувствительностью. Также был разработан метод восстановления координат регистрации прошедших через детектор частиц, в основу которого положено сравнивание сигналов, пришедших на противоположные фотодиоды.

Созданный детектор был исследован на космических мюонах и на пучках релятивистских протонов ускорителя У10 ИТЭФ.

В результате исследований были получены следующие характеристики детектора:

Координатное разрешение:  Δх=(2.235±0.004) см    

                                                Δу=(1.734±0.004)см  

Временное разрешение:        Δt=(1.66±0.02)нс.

Полученное координатное разрешение отвечает поставленной задаче, а временное - нет.  

Также, в работе предложены способы улучшения временного и координатного разрешения.

По теме данной работы имеется 3 публикации.

 

Приложение №1.

Список использованной литературы.

  1.  «Измерение спектров кумулятивных фотонов при больших поперечных импульсах в 12С9Ве-взаимодействиях при энергии 3.2 А ГэВ». И.Г.Алексеев, В.Е.Вишняков, А.И. Голутвин, В.С. Горячев, Г.Б. Дзюбенко, А.Г. Долголенко, Б.В. Загреев, С.М. Киселев, И.Е. Королько, Г.А. Лексин, К.Р. Михайлов, П.А. Полозов, М.С. Прокудин, Д.Н. Свирида, А.В. Ставинский, В.Л. Столин, Г.Б. Шарков. Ядерная физика, 2008, том71,№11,с.1-12.
  2.   «Изучение плотной холодной ядерной материи с помощью кумулятивного триггера». Предложение эксперимента: Препринт ИТЭФ-07-09.
  3.  «Детекторы корпускулярных излучений» К.Клайнкнехт М.: Мир, 1990.224 с., ил.
  4.  «Фотонные методы регистрации излучений» Акимов Ю.К. – Дубна: ОИЯИб 2006.-281 с.
  5.  Feygelman V.M., Walker J.K., Harmon J.P. et.al. Nucl.Instr.Meth.A.1990. V.295.P.94.
  6.  http://www.cpta-apd.ru/RUdocAPD/CPTA%20MRS-APD%20avalanche%20photodiode%20ru143-30.html
  7.  «Введение в ядерную физику» К.Н.Мухин АТОМИЗДАТ 1965 год, с.219
  8.  “Detection efficiency of the neutron modular detector DEMON and related characterictics” I. Tilquin et al., Nucl. Instrum. Methods A 365, 1995, p.446.
  9.  «The light yield response of NE213 organic scintillators to charged particles resulting from neutron interactions» S. Mouatassim, G. J. Costa, G. Guillaume, B. Heusch, A. Huck and M.MoszyImage, Nucl. Instrum. Methods A 359, 1995, p.530.
  10.  «Identification of different of different reaction channels of high energy neutrons in liquid scintillators by the pulse shape discrimination method »M.Moszyґnski et al., Nucl. Instrum. Methods A 343, 1994, p.563.

 

Приложение №3.

Характеристики ФЭУ-110.

Количество каскадов усиления =12.

Масса = 200г

Фотокатод –  полупрозрачный сурьмяно-натриевый-калиево-цезиевый.

Область максимальной спектральной чувствительности

420 – 520 нм

Чувствительность фотокатода

>80мкА/лм

Анодная чувствительность

При Uпит = 1,5 кВ

10 А/лм

При Uпит = 2,0 кВ

100 А/лм

Ток анода

<10 мА

Темновой ток

При Uпит = 1,5 кВ

<6 мА

При Uпит = 2,0 кВ

<80 мА

Напряжение питания

<2,0 кВ

Напряжение анода

<80 В

Амплитудное разрешение с монокристаллом NaI(Tl) с диаметром 63 мм и высотой 63 мм

<11%

Энергетический эквивалент собственных шумов

<3 кэВ

Сопротивление изоляции между электронами

>1·109 Ом

Нестабильность (при Uпит = 1,5 кВ)

<2,5%

Наработка

>2500 ч

Критерий оценки: анодная чувствительность (при Uпит = 1,9 кВ)

10 А/лм


Нуклоны

 ITEP

VETO-система

Супермодуль

,,o,… большие pt

Флуктоны

Плотная барионная система

N

   Диод №3

        A3

ФЭУ

  Детектор

μ

фотодиоды

светосмещающее оптоволокно Kuraray-Y11

№4

№2

Чтобы улучшить разрешение за счет ликвидации перерассеяния,  детектор был обернут в черную бумагу.

Направление пучка

сцинтиллятор

Светосмещающее оптоволокно

KURARAY Y-11

     фотодиод

Пластиковый сцинтиллятор

VETO счетчик

γ1

γ2

n

№4

№2

 time,ns

 N

d,cm

 А4/А2

ФЭУ

фотодиоды

детектор

Пластиковый сцинтиллятор

N

   Диод №4

       A4

  Диод №2

        A2

Диод №1

     A1

 x

y

 u

 d

d,cm

 0

μ

Enначальная энергия нейтрона

Ep – энергия протона отдачи

f(Ep) – закон распределения Ер.

<Ep> - средняя энергия протона отдачи.

Ep’ – минимальная энергия протона отдачи

<Ep>=En/2

Ep

<Ep>

En

1

Ep

f(Ep)

 С2

 N

 k2

k1

 С4

 С3

С1

N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

N

N

N

N

N

N

N

N

N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

N

N

N

N

   y,mm

 y,mm

y,mm

     y,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     x,mm

     y,mm

     y,mm

     y,mm

     y,mm

 N

N

N

N

N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

diod 1

diod 2

diod 3

  diod 4

PMT

diod 1

diod 2

diod 3

diod 4

  PMT

N

N

 N

  N

 N

 N

 N

N

N

 N

N

N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

N

  N

x(n-detector)-x(chamber),cm

y(n-detector)-y(chamber),cm

diod 1

diod 2

diod 3

diod 4

PMT

diod 1

diod 2

diod 3

diod 4

 PMT

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

N

N

N

N

N

N

N

 N

  N

N

N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

Amplitude (Diod4/Diod2)

 N

 N

 N

N

 N

N

 А4/А2

x(n-detector)-x(chamber),cm

y(n-detector)-y(chamber),cm

y(n-detector)-y(chamber),cm

N

N

 N

 time,ns

N

N

 А4/А2

d,cm

С1

С4

 С5

k1

С3

x(n-detector)-x(chamber),cm

 k2

 N

 С2

N

y(Chamber 1)-y(Chamber 2),mm

(Chamber 1)-x(Chamber 2),mm

N

 N

 N

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC

Amplitude, ADC


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

47798. Основи екології. Курс лекцій 688.5 KB
  Науковотехнічний прогрес швидкість якого на декілька порядків перевищує швидкість адаптування організмів до змінених людиною умов існування породжує нові джерела збурення тиску на біосферу її забруднення знищення природних ресурсів катастрофічне зменшення біорозманіття. Трансграничні забруднення та локальні поліпшення стану довкілля за рахунок руйнування екосистем інших регіонів лише призведуть до подальшої деградації глобальної екосистеми та посилення небезпеки для всієї планети. Екологи України зробили вагомий внесок у розробку...
47800. Учёт и анализ расчётов с персоналом по оплате труда 421.5 KB
  Заработная плата представляет собой выраженную в денежной форме часть общественного продукта, которая выплачивается наёмному работнику исходя из количества и качества выполненного им труда, и максимальным пределом не ограничивается.
47801. Проект редуктора привода ленточного транспортера для перемещения багажа в аэропорту 1.15 MB
  Материалы для шестерни и зубчатого колеса выбираем по таблице «Механические характеристики сталей» При этом твердость поверхности НВ1 для материала шестерни устанавливаем на 20/25 единиц выше твердости поверхности НВ2.
47802. КУЛЬТУРОЛОГІЯ. КОНСПЕКТ ЛЕКЦІЙ 2.5 MB
  Особистість у світі культури. Феномен української культури. Тенденції розвитку сучасної української культури. В загальній спрямованості сучасного гуманітарного знання до ствердження пріоритету індивідуальноособистісних сенсожиттєвих орієнтацій проблема всебічного осмислення культури постає однією з найактуальніших і безпосередньо пов’язується з виявленням найглибших світоглядних засад людського буття.
47803. Мікроекономіка. Навчальний посібник 2.26 MB
  Значна увага приділяється теорії виробництва та механізму вибору його обсягів які максимізують прибуток виробника в умовах різних моделей ринку. При аналізі теорії виробництва особлива увага приділяється формуванню затрат і залежності динаміки продукту від динаміки затрат факторів виробництва. Проаналізовано також закономірності формування витрат виробництва в короткотерміновому та довготерміновому періодах. Чотири теми що їх включає в себе цей розділ присвячені відповідно прийняттю фірмою рішення про ціни та обсяги виробництва в умовах...
47804. Вікова фізіологія. Опорний конспект лекцій 10.52 MB
  Навпаки в наркоманів та алкоголіків біологічний годинник набагато випереджає хронологічний: зовні вони виглядають на 10 років старшими за свій вік мають мляву мускулатуру опущені плечі ледве пересуваються; пам’ять та інші розумові процеси сповільнені емоції знебарвлені. На відміну від паспортного віку де міжвіковий інтервал дорівнює одному рокові біологічний або анатомофізіологічний вік обіймає ряд років життя людини протягом яких відбуваються певні біологічні зміни. Формування людського організму продовжується після...
47806. Українська мова. Тексти лекцій 2.87 MB
  У них систематизовано наукові знання про мову професійного спілкування; норми літературної мови; стилістичну систему сучасної української літературної мови; види типи і форми фахового спілкування; види публічного мовлення як важливого способу комунікації; вимоги до складання текстів документів; науковий стиль і його засоби у професійній діяльності; проблеми перекладу й редагування наукових текстів тощо. ЗАКОНОДАВЧІ ТА НОРМАТИВНОСТИЛЬОВІ ОСНОВИ ПРОФЕСІЙНОГО СПІЛКУВАННЯ Лекція 1. Державна мова – мова професійного спілкування План Мета...