86775

Реєстрація користувача в АБС

Лабораторная работа

Информатика, кибернетика и программирование

Після натискання піктограми «Добавить запись» з’являється вікно для вибору типу клієнта, в якому вказуємо «Фізична особа». Після вибору типу клієнта з’являються поля та вкладки, які заповнюємо своїми особистими даними. Обов’язково у вкладці Додаткові дані ставимо позначку співробітник банку.

Украинкский

2015-04-10

443.9 KB

0 чел.

МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ ТА НАУКИ УКРАЇНИ

ХАРКІВСЬКИЙ НАЦІОНАЛЬНИЙ ЕКОНОМІЧНИЙ УНІВЕРСИТЕТ ІМ. С.КУЗНЕЦЯ

Кафедра банківської справи

Лабораторна робота №1

"Реєстрація користувача в АБС"

Виконала

Студентка фінансового факультету

4 курсу 2 групи

Кравченко А.В.

Перевірив%

К.е.н. доцент Лебідь О.В.

Харків,2014

Запуск АБС та реєстрація користувача. Для запуску АБС знаходимо на робочому столі комп’ютера ярлик Автоматизованої банківської системи. Заповнюємо вікно, що зявляється (рис.1).

Рис.1. Вікно реєстрації користувача АБС

Зареєструємо себе в системі АБС як співробітника банку-користувача системи АБС.

Для початку реєстрації заходимо  в меню «Задачі», вибираємо  команду «Клієнти» пункт «Клієнти і контрагенти».

Для цього скористаємося піктограмою «Додати запис» (рис.2).

Рис. 2. Піктограма для реєстрації нового клієнта «Добавить запись»

Після натискання піктограми «Добавить запись»  з’являється вікно для вибору типу клієнта , в якому вказуємо  «Фізична особа».

Після вибору типу клієнта з’являються поля та вкладки, які заповнюємо своїми особистими даними.

Обов’язково у вкладці Додаткові дані ставимо позначку співробітник банку. Після закінчення вводу даних натискаємо піктограму «Зберегти».

Після введення даних нового клієнту банку - користувача АБС вибираємо меню Задачі, команду "Адміністрування", далі "Користувачі", далі "Управління користувачами". В цьому вікні скористаємося піктограмою "Добавити запис". У вікні, що з’явилося, заповнюємо всі поля, окрім полів "Ідентифікатор ключа" і "Дата закінчення" (Рис.7).

Рис.3. Введення особистих даних

Рис.4. Введення додаткових даних

В полі "Ідентифікатор" заповнюється Логін, під яким у подальшому будемо визначатись в системі АБС. Для уніфікації користування програмою структура логіну має такий вигляд:

Student_FF_4_2_12_2014

де N - це номер групи, в якій навчається студент

    n - порядковий номер прізвища студента у списку групи.

Встановлюємо позначку "Змінити пароль", пісдя чого з’являється вікно введеня паролів. Після введення паролю та його підтвердження призначаємо шаблон користувача, для чого необхідно натиснути піктограму шаблонів.

Рис.5 Піктограма встановлення шаблону користувача

У вікні вибору шаблону обираємо  шаблон «Студент».

Рис.6. Вікно вибору шаблонів

 

Після вибору шаблону зберігаємо усі зміни.

Рис.6. Введення паролю

Після збереження даних вікно управління користувачами зміниться, оскільки, як співробітник банку, ми набуваємо права користування АБС.

Рис.7. Вікно управління користувачами після збереження даних


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

19018. Канонические преобразования. Производящие функции. Временная эволюция механической системы как каноническое преобразование 901 KB
  Лекция 15. Канонические преобразования. Производящие функции. Временная эволюция механической системы как каноническое преобразование Выбор обобщенных координат не ограничен никакими условиями – ими могут быть любые величин однозначно определяющие положение сис
19019. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные экспе-риментальные факты, лежащие в основе квантовой механики 318 KB
  Лекция 1. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные экспериментальные факты лежащие в основе квантовой механики В современной науке квантовая механика занимает важнейшее место поскольку формирует основные идеи современного подхода к описа
19020. Принципы построения и постулаты квантовой механики. Операторы физических величин 285 KB
  Лекция 2 Принципы построения и постулаты квантовой механики. Операторы физических величин Как следует из опытов по дифракции микрочастиц в квантовой механике отсутствует понятие траектории т.е. состояние квантовой частицы не описывается заданием координаты и имп
19021. Операторы координаты и импульса: уравнения на собственные значения и собственные функции, разложения, координатное и импульсное представления волновой функции 444.5 KB
  Лекция 3 Операторы координаты и импульса: уравнения на собственные значения и собственные функции разложения координатное и импульсное представления волновой функции Найдем оператор координаты в представлении то есть найдем как действует этот оператор на про
19022. Матрицы операторов. Унитарные преобразования базиса. Соотношения коммутации. Одновременная измеримость физических величин 650 KB
  Лекция 4 Матрицы операторов. Унитарные преобразования базиса. Соотношения коммутации. Одновременная измеримость физических величин. Соотношение неопределенностей Гейзенберга Рассмотрим некоторый линейный оператор :. Выберем в рассматриваемом линейном пространст...
19023. Временное уравнение Шредингера. Общее решение уравнения Шредингера в случае ста-ционарного гамильтониана. Стационарные состояния 380 KB
  Лекция 5 Временное уравнение Шредингера. Общее решение уравнения Шредингера в случае стационарного гамильтониана. Стационарные состояния. Плотность потока вероятности Как следует из постулатов квантовой механики волновая функция удовлетворяет уравнению Шрединг
19024. Зависимость средних от времени. Интегралы движения. Законы сохранения и симметрии. Сохранение четности 614 KB
  Лекция 6 Зависимость средних от времени. Интегралы движения. Законы сохранения и симметрии. Сохранение четности Эволюция квантовой системы во времени определяется временным уравнением Шредингера 1 Поскольку это уравнение является уравнением первого пор...
19025. Общие свойства стационарных состояний одномерного движения для дискретного спек-тра. Квантование энергии в потенциале притяжения. Осцилляционная теорема 1.32 MB
  Лекция 7 Общие свойства стационарных состояний одномерного движения для дискретного спектра. Квантование энергии в потенциале притяжения. Осцилляционная теорема Пусть потенциальная энергия частицы зависит только от координаты : Тогда поскольку потенциальн
19026. Бесконечно глубокая прямоугольная потенциальная яма. Спектр, стационарные состоя-ния, разложения по собственным функциям гамильтониана, средние 434.5 KB
  Лекция 8 Бесконечно глубокая прямоугольная потенциальная яма. Спектр стационарные состояния разложения по собственным функциям гамильтониана средние Пусть потенциальная энергия частицы равна бесконечно глубокая потенциальная яма шириной см. рисунок. Най...