92109

Характеристика падіння на сходинках, ступінчасте

Доклад

Медицина и ветеринария

Відзначено частота пошкоджень при травмі на сходовому марші в архівних спостереженнях 72 і в експерименті на 262 спостереженнях падіння зі сходів біоманекенов. На підставі математичного аналізу наведені диференціальні критерії з локалізації переломів кісткового скелета для порівнюваних груп різних умов падіння на щаблі. Мимовільне падіння може відбуватися без попереднього прискорення пасивно.

Украинкский

2015-07-27

32.55 KB

0 чел.

Характеристика падіння на сходинках, ступінчасте.

При падінні зі сходів сходового маршу на тілі людини і його одязі залишаються сліди пилу, пошкодження певного характеру і локалізації. Відзначено частота пошкоджень при травмі на сходовому марші в архівних спостереженнях (72) і в експерименті на 262 спостереженнях падіння зі сходів біоманекенов. Виявлено залежність між положенням тіла при падінні, характером і локалізацією ушкоджень. На підставі математичного аналізу наведені диференціальні критерії з локалізації переломів кісткового скелета для порівнюваних груп різних умов падіння на щаблі. Мимовільне падіння може відбуватися без попереднього прискорення (пасивно). Але падіння може передувати протиборство, коли робляться обопільні дії із захисту і нападу. Швидкість таких дій визначається швидкістю реакції ( «проста реакція «) з вибором підходящої захисту та контратакуючих дій (у боксера можуть становити 0,2-0,3 с) [2]. Час атаки  «на дистанції маневру « в боксі становить 0,03-0,08 с, час зіткнення - 0,03 с (більший час оцінюється як поштовх) [12]. Тривалість поштовху у спортсменів при штовханні ядер різної ваги знаходиться в межах 0,2 + 0,4 с. Зниження швидкості реакції потерпілого може бути обумовлено незручним розташуванням на сходовому марші, психологічної пригніченістю і т. д. При готовності до нападу потерпілий після отримання поштовху-удару прагне здійснювати координовані рухи, тобто призводять до досягнення певної мети - утримання рівноваги або прийняття найбільш безпечного стану при падінні [1, 2, 6]. При координованих рухах людина присідає, пригинає голову до грудей, згинає тулуб у шийному та поперековому відділах, розкидає руки в сторони, виставляє лікті, коліна або, навпаки, притискує руки до бічних поверхонь тулуба, тобто  «групується « (в осіб з відповідної тренуванням і навичками). Захисна реакція перед падінням зі сходів обличчям вниз проявляється в різкому присіданні з виведенням рук долонями вперед. Особливості координованого падіння висвітлені у спеціальній літературі [2, 4-9]. При падінні на коліна виявляють синці і садна колінних областей. При падінні на витягнуту руку виявляють садна і синці ліктьового суглоба, гемоартроза, відривні переломи виростків, травматичні ушкодження кисті, пальців, лучезапястного суглоба у вигляді синців, вивихів. У важких випадках координованого падіння з висоти росту на площину, за даними літератури [3, 8, 9], можуть відбуватися пошкодження кісток плечового пояса: переломи ліктьового, зап’ясткового суглобів, ключиці і лопатки на стороні зіткнення. Некоординованість падіння може бути результатом  «швидкої атаки « (0,3-1 с), коли потерпілий не встигає зробити захисних рухів, а координаційна реакція обмежується м’язовою напругою [2]. Захисні руху при падінні будуть відсутні при нокаутуючий удар в голову, больовий шок і т. д. Залежно від пози в процесі падіння, за законами біомеханіки [1, 4], сила зіткнення (відповідно тяжкість травми) при одних і тих же умовах буде значною сте


 

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать

32756. Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Векторная диаграмма. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний 60 KB
  Уравнение вынужденных колебаний и его решение. Амплитуда и фаза вынужденных колебаний. Перейдем теперь к pассмотpению колебаний в системе на которую действует переменная во времени внешняя сила Ft. Такие колебания называют вынужденными в отличие от свободных колебаний pассмотpенных ранее.
32757. Резонанс. Резонансные кривые для амплитуды и фазы вынужденных колебаний 54.5 KB
  Явление возрастания амплитуды колебаний при приближении частоты вынуждающей силы w к собственной частоте колебательной системы w0 называется резонансом. При наличии трения резонансная частота несколько меньше собственной частоты колебательной системы. Другие механические системы могут использовать запас потенциальной энергии в различных формах.2 Явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний при приближении частоты вынуждающей силы частоты вынуждающего переменного напряжения к частоте равной или близкой собственной частоте...
32758. Гидродинамика. Линии тока. Уравнение Бернулли 61 KB
  Гидродинамика раздел физики сплошных сред изучающий движение идеальных и реальных жидкости и газа. Если движение жидкости не содержит резких градиентов скорости то касательными напряжениями и вызываемым ими трением можно пренебречь и при описании течения. Если вдобавок малы градиенты температуры то можно пренебречь и теплопроводностью что и составляет приближение идеальной жидкости. В идеальной жидкости таким образом рассматриваются только нормальные напряжения которые описываются давлением.
32759. Ламинарное и турбулентное течение жидкости. Сила вязкого трения в жидкости. Число Рейнольдса. Формула Пуазейля 42 KB
  Число Рейнольдса. Ламинарное течение возможно только до некоторого критического значения числа Рейнольдса после которого оно переходит в турбулентное. Критическое значение числа Рейнольдса зависит от конкретного вида течения течение в круглой трубе обтекание шара и т. Число Рейнольдса Число Рейнольдса безразмерное соотношение которое как принято считать определяет ламинарный или турбулентный режим течения жидкости или газа.
32760. Термодинамический метод исследования. Термодинамические параметры. Равновесные состояния и процессы, их изображение на термодинамических диаграммах 40 KB
  Равновесные состояния и процессы их изображение на термодинамических диаграммах. Состояние системы задается термодинамическими параметрами параметрами состояния. Обычно в качестве параметров состояния выбирают: объем V м3; давление Р Па Р=dFn dS где dFn модуль нормальной силы действующей на малый участок поверхности тела площадью dS 1 Па=1 Н м2; термодинамическую температуру Т К Т=273. Под равновесным состоянием понимают состояние системы у которой все параметры состояния имеют определенные значения не изменяющиеся с...
32761. Вывод уравнения молекулярно-кинетической теории идеальных газов для давления и его сравнения с уравнением Клайперона-Менделеева 59.5 KB
  Основное уравнение молекулярнокинетической теории идеального газа Это уравнение связывает макропараметры системы – давление p и концентрацию молекулс ее микропараметрами – массой молекул их средним квадратом скорости или средней кинетической энергией: Вывод этого уравнения основан на представлениях о том что молекулы идеального газа подчиняются законам классической механики а давление – это отношение усредненной по времени силы с которой молекулы бьют по стенке к площади стенки. Учитывая связь между концентрацией молекул в газе и его...
32762. Средняя кинетическая энергия молекул. Молекулярно-кинетическое толкование абсолютной температуры. Число степеней свободы. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул 51 KB
  Число степеней свободы. Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы молекул. Число степени свободы молекул. Закон равномерного распространения энергии по степеням свободы молекул.
32763. Работа газа при изменении его объёма. Количество теплоты. Теплоёмкость. Первое начало термодинамики 16.59 KB
  Количество теплоты. Количество теплоты мера энергии переходящей от одного тела к другому в данном процессе. Количество теплоты является одной из основных термодинамических величин. Количество теплоты является функцией процесса а не функцией состояния то есть количество теплоты полученное системой зависит от способа которым она была приведена в текущее состояние.
32764. Приминение первого начала термодинамики к изопроцессам и адиабатному процессу идеального газа. Зависимость теплоёмкости идеального газа от вида процесса 88 KB
  Приминение первого начала термодинамики к изопроцессам и адиабатному процессу идеального газа. Зависимость теплоёмкости идеального газа от вида процесса. Тогда для произвольной массы газа получим Q=dU=mCvT M Изобарный процесс p=const. При изобарном процессе работа газа при расширении объема от V1 до V2 равна и определяется площадью прямоугольника.